Физика-11кл-Мякишев-Буховцев-2003-ГДЗ (991549), страница 6
Текст из файла (страница 6)
sinα =АЕCDи АВ = ВС (как радиусы), то формула, sinβ =BCАВпримет вид:AE(1).DCМаксимальная абсолютная погрешность определяется по формуле:nпр =∆ n = nпр ⋅ε,где ε – относительная погрешность измерения показателя преломленияε = ∆AE + ∆DC .AEDCПримерный ход работы:Измерено:Вычислено:AE, ммDC, ммnПР∆AE, мм ∆DC, мм ε, % ∆ n34221,5150,232222141,55230,3Вычисления:nПР1 = AE1 / DC1=34мм / 22мм = 1,5.nПР2 = AE2 / DC2=22мм / 14мм ≈ 1,55.∆AE = ∆DC = ∆AEИНСТ + ∆AEОТС = 1мм + 1мм = 2мм.Относительная погрешность измерения показателя преломления:ε1 = ∆AE1 / AE1 + ∆DC1 / DC1 = 2мм / 34мм + 2мм /22мм ≈ 0,15.ε2 = ∆AE2 / AE2 + ∆DC2 / DC2 = 2мм / 22мм + 2мм /14мм ≈ 0,23.Максимальная абсолютная погрешность:∆n1 = nПР1 ε1 = 1,5 ⋅ 0,15 ≈ 0,23.∆n2 = nПР2 ε2 = 1,55 ⋅ 0,23 ≈ 0,4.Окончательный результат:1,5 – 0,23 ≤ n1 ≤ 1,5 + 0,23,1,55 – 0,4 ≤ n2 ≤ 1,55 + 0,44.Вывод по проделанной работе:Экспериментально определив показатель преломления стекла,мы доказали, что эта величина постоянна для двух сред, не зависящая от угла падения.57Лабораторная работа № 5.Определение оптической силыи фокусного расстояния собирающей линзыОборудование: линейка.
два прямоугольных треугольника, длиннофокусная собирающая линза, лампочка с колпачком, источниктока, соединительные провода, экран, направляющая рейка.Теоретическая часть:В школьном курсе физики мы рассматриваем простейшие тонкиелинзы, то есть такие, толщина которых много меньше образующихлинзы радиусов. Для тонких линз справедлива формула:1 1 1+ = ,d f Fгде d – расстояние от предмета до линзы,f – расстояние от линзы до изображения,F – фокусное расстояние.Оптической силой линзы называют величину:1D= .FТаким образом, экспериментально измерив значения d и f, мыможем вычислить величины D и F.
Работа № 5 очень простая и недолжна вызвать больших затруднений при ее выполнении.Примерный ход работы:№123f, 10-3 м201203196fСР, 10-3мd, 10-3мDСР, дптрFСР, м20050070,143Вычисления:f ⋅d1 11200мм ⋅ 500мм+=⇒ FСР = СР=≈ 143мм = 1, 43 ⋅ 10−1 м.d f СР FСРd + f СР 200мм + 500мм11=≈ 7дптрFСР 1, 43 ⋅10 −1 мАбсолютная погрешность ∆D измерения оптической силы линзы:∆ ∆∆D = 21 + 22 ;dfтолщина линзы h = 5 мм = 5 10-3 м; ∆1 = h/2, ∆2 = h.hh5 ⋅10−3 м5 ⋅10−3 м+≈ 0,14дптр.Следовательно: ∆D = 2 + 2 =222df2 ⋅ ( 0,5м ) ( 0, 2м )D СР =58Лабораторная работа № 6.Измерение длины световой волныЦель работы: экспериментальное определение световой волны спомощью дифракционной решетки.Схема установки:1 – решетка2 – держатель3 – линейка4 – черный экран5 – щель6 – штативТеоретическая часть:максимум светаϕэкранрешеткаДлина волны определяется по формуле:d sin ϕλ=,kгде d – период решетки,k – порядок спектра,ϕ – угол, под которым наблюдается максимум света.Так как углы максимумов света первого и второго порядков непревышают 5°, можно вместо синусов брать тангенсы.tgα = b/a.Расстояние а – отсчитывают по линейке от решетки до экрана, b– по шкале экрана до выбранной линии спектра.Окончательная формула имеет вид:dbλ=,ka59В данной работе погрешность измерений длин волн не оценивается из-за некоторой неопределенности выбора середины части спектра.Примерный ход работы:Светd,1/100 ммk a,мм b слева ммb справаммb ср.ммλ,ммкрасныйфиолетовыйВывод по проделанной работе:Измерив экспериментально длину волн красного и фиолетовогосвета с помощью дифракционной решетки, мы пришли к выводу,что она позволяется очень точно измерять длины световых волн.Лабораторная работа № 7.Наблюдение сплошного и линейчатого спектровЦель работы: с помощью необходимого оборудования наблюдать (экспериментально) сплошной спектр, неоновый, гелиевый иливодородный.Примерный ход работы:1.
Непрерывный спектр.Направив взгляд через пластину на изображение раздвижнойщели проекционного аппарата, мы наблюдали основные цвета полученного сплошного спектра в следующем порядке:Фиолетовый, синий, голубой, зеленый, желтый, оранжевый,красный.Данный спектр непрерывен. Это означает, что в спектре представлены волны всех длин. Таким образом, мы выяснили, что (какпоказывает опыт) сплошные спектры дают тела, находящиеся втвердом или жидком состоянии, а также сильно сжатые газы.2.
Водородный и гелиевый.Каждый из этих спектров – это частокол цветных линий, разделенных широкими темными полосами. Наличие линейчатого спектра означает, что вещество излучает свет только вполне определенной длины волны.Водородный: фиолетовый, голубой, зеленый, красныйГелия: голубой, зеленый, желтый, красный.Таким образом, мы доказали, что линейчатые спектры дают всевещества в атомарном газообразном состоянии. В этом случае светизлучают атомы, которые практически не взаимодействуют друг сдругом. Это самый фундаментальный тип спектров.
Изолированныеатомы излучают строго определенные длины волн.60.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
