1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a (846429), страница 56
Текст из файла (страница 56)
3 >ок насьяцсння» ламии). Заме>нм, ыо используемые здесь вы- ражения «напряжение насыщения» (У н «ток нзсыщення» ( н»!«я>! условный характер, так как характеристики большинства совре- менных электронных ламп не имеют гориаонтальной части, соот- ветству>ошей току насыщения.
Вернее было бы величины с(а и (, назвать максимальиымн при данной аппроксимации характери- стики величинами сеточного напряжения и анодио>о тока. Изме- нения аподного тока (а обусловят пощщепие переменноИ составляю- щей анодно>о напряжения »>г Очевидно, и =(а, где Я, — эквивалентное сопротивление нагрузки анодной цепи; в данном случае предполагается эквивалентное резонансное сопротивление колебательно~о контура.
Предполагаем, что изменение анодноп> напряжсния, так же как н других величин, совершается по синусоидальному закону во времени. Амплитуда переменной составляющей анодного напряжения ((, может изменяться от нуля до величины постоЯнного напРЯженин питающей батаРеи с(ао. Введем понятие «коэффициента использования анодного напряжения», опрс- «колсзьння Бвз Отсзчки» ,,:";""'.;;: делая его как отношение амплитуды переменной составляющей ,",.„ к постоянному нзпряжени>о анода." и.
ао 1'-:.:.':: Величина 1, изменяющаяся в пределах от 9 до 1, являегся одним ":,;:,; =мз параметров режима генератора. Оптимальное значение ее опредкеляется из следующих соображещ>й. Представим себе кривые изменения сеточного и аноднож> напряжений во времени '-,,::.'::(рис. 19 4). Пусть максимальное с~::,,',щ>ачение сеточного напряжения равно напряжению насьвцения Ц,.
В силу противофазности изченеш>й и и н момен« макси.Мума на совнаиас! с моментом ;;,3:.. 'Минимума и . !1рн этом мо> ут аа (>х сбыть три положенисс а) ((аа "'' ((а.~'((» >'нн>'мум иа превышает нанряжщ>нс пасы':;,"' -щения (кривая У на рис. 19.4) такой режим носит название «пе- 3>.а донапряженного». При этом (3 (' ао б) (( „(/ == (/о минимум Рис. 19.4. иа раасн нянрюкщнно насыщения н, (кривая ((, рас. !ИЛ)-...>>о «критический рсжнмо, при котором 1 и!>внииа>о»,,3>>3!3 >п>е ((„„ ((> ка ' " (( ао в) (>,о — (Уа(((, -- минимум н пнже напряжения насьпцения, что дает: с(ао н соотве>ствует «перензпряженному режиму», при котором, как видно из кривой >г>',' рис.
19.4, напряжение сетки в течение какой-то части периода колебаний (АВ) оказывается выше напряжения анода. Это может повести к опасному для лампы перераспределени>о токов, н поэтому в практике Обычно избегают перенапряженных режимов. В >о же время недонапряженный режим веде> к неполному «~!:.': использования> возможностей лампы и схемы, так что наиболее ,:!" выгодным является предельщай.— критический — режим.
Аналогично коэффициенту непользования напряжения можно внес>и и коэффициент использования тока ф, онределяя его как отношение амнлитуды иеременной составляющей анодиого тока к постоянной составляющей его 1„;. (19.17) Максимальной амплитуды 1 =-' — анодиый ток может достичь при 1» нос>олиной составляющей 1«о=.--,, таким образом >),„,„=1. 1» В оптимальном (кр~>и нском) ре>явл>е р;>бо>у !сне)>ягора моо>~о о>>нса>ь ляг >уроним>! гоо>н>ннгниоми.
1!яйлом резонансное соиро>нв- 1» ление кон>ура я яновной >щнн Я „, нри 1„= " и У = У, — У.. Так как У«=1«а',а, то У,>о — 12» = 2 1~~'оят или же С'„, — и, 2У,, Я„„, =- 2 — 1 — — — 1 — 1„р. Я о (19.18) 1!рн икл>оченин я анолную цепь лампы кон>урз с резонансным сопротивлением, опредсляемым э>им ус>п>яном, обсснечияое>сч о>ынмальная эффск>ияпосгв рабина !он>ро>ора. Согласование лампы с ее рис.
ая>. анодной нагрузкой, т. е. выполнение условия (19.18) может быть достигнуто как за счет параметров режима, так и за счет иаменения Л„ в анодной цепи. Последнее же надо изменять так, чтобы собственная частота контура оставалась практически неизменной. Это можно осуществить способами, иллюстрируемыми рнс. 19.5, и и б.
Схема рис. 19.5, о применяется для уменьшения сопротивления вводной нагрузки, т. е. если Е о,«Яр„контура, схема же рис. 19.6, б для увеличения его, что требуется нри Я,„, .»лр„ контура. Если отношение 1,! =Р 1 344 элгмвнты тгорин ламнового гкнввлтора (гл. 19 ,~':::.,::, т),1 9.31 «колввлния ввз отсвчки» 346 »(>.:::,':::",(>тля обоих случаев, иаображенных на рис. 196), то включаемое ' лг! в анодную 'цеиь сопротивление будет связано с эквивалентным резонансным совротивлением контура лр„соотношением »'а=Р» роо (19.19) ,'„,.'-„,снраведлипость которого предлагается доказа>ь чигателю. Изменение ла — наиболее удобный и нрнемлеоной сносоГ> со>ласования, так йак согласование за счет изменения >ока насын>ения илн аиодного ванряжения может повес ! и к реаультагзм, весьма нс>келательным "':",, -с точки зрения экш>луагации электронной лампы (уменьшенне срока 1>!,' службы, перегрев электродов.
и т. п.). Обратимся теперь к расчету мощности и коэффициента полезного действия (к. и. д.) ламнового генератора, работавнцего нолебайиями без отсечки. Мощность, выделщощуюся в контуре Р„ можно выразить так: Р = —, У1. Полная мшцнощ>ч расхоауемзя нс>очипком ннганин иа работу гс~с- ~:;;,::.' ратора Р, вьй>ажас>ся нроизяедшшем >нююннных сосгавляячцнх ,:;;;::, цанряжения и тока: 1 о 1'а»1ао.
>...'.;о:::Зиачит, коэффициент полезного действия генератора, равный о>волнению Р к Р„запишется: У«1> Р .20 1 (19.29) о ' а>ао Уч>пывая, что У,=(У«о, а 1«= — ф1„„можно представить это выра- 3>. жение иначе: >! =,—.. оф ! (19.21) ,!',.'. Очевидно, торо> Г>улет име>>, месю нри максимально возможных вмнлитудах напряжения и тока, т. е. нрн 1=->>Г= — 1, что даст: 1 о)о>ок — 2 ° „":-;::,Таким обрззом, максимальный теоретически возможный коэффициент ,:- 'моленного действия в режиме колебаний без отсечки равен 50>1о. !' Это обстоятельство ограничивает применение режимов колебаний :;;";:-"беэ отсечки в схемах с посторонним возбуждением теми случаями, ,>:,:;:: когда надо получить «усиление по напряжению» нри досгаточно .:>.:.'',:устойчивых мо>юхроматических колебаниях, не задаваясь целью 'усилении мощности.
В самовозбуждающемся генераторе нрн соблюдении условий р~::":'воао>нкновения колебаний для средней точки прямолинейного ;:''!, участка характеристики лампы (1> ))г ) установление амплитуды а элвмвнты тноеии лампового гинвелтоел 1гл. 19 будет обусловлено лишь нелинейностью этой харак<ерис<икй, т. е. при достижении равенства (19.15). В силу этого для,получения синусоидальных колебаний приходится ограничивать амплитуду возбуждающего напряжения и, путем введения в колебательпый контур генератора элемента «инерционной нелинейности».
В качестве такового может применяться соответствующий проводник, сопротивление которого зависит от силы протекающего по нему тока. Тепловая инерция такого проводст с » ника обусловливает зависимость его со- прочивлспия только от эффск<нвного ф)~)(ф)-. апач«ппя <ока, Ода<опара чем) ис происхолпг пгкзжгпим формы яыгокочас<о<'- по<о <окз. Таким п1ищодип«ом может служить, например, соотвегстве<шо подобранная лампа накаливания, нли же териистор. Простейшая схема подобного «мопохроматического» самовозбуждающегося генератора изображена па рис.
19.6, где Т вЂ” термистор„ включенный в анодиый колебательный контур. -"„'::::::..:, й !9.41 пгвдставлниия хаилктвгистики лл»<пы ломаной линией 347 „':„':. трех прямолинейных отрезков, выделеш<ых жирными линнямн на рис. 19.7. Поведение вводного тока при такой аппроксимации можно описать следУющим обРазом, если дла Удобства пРинать <ся ††'О ::::в начале среднего отрезка характеристики: (19.22) Линейность нарушается из-за ограниченности наклонного прямо"!:;.: линейного участка характеристики во всех случаях, когда рабочая 1„= О 1„=8п, С„= — 1, прн а ~О, 1 при О ~а ((С„ при а .=.
Сl,. $19.4. Представление характеристики лампы ломаной линией. Предложенная и использованная в предыдущем изл<пкеинн аппроксимация ламповой харак<срис<ики в шшс о<резка прямой оказывается <ояершеппо нсдостагоч<юй, кзк <олью> ампли<уча с«опнио панря- СС» >кения стаю<«и<си больп<е .,;". Форма краи<я а<и>л<ипо <ока при агом уже пс а<сироп.чюди< ышпо форму кривой ге<очного панряжения. При синусоидальпом изменении послед<изо синусоида анодпого тока искажается за счет ограничения ее верхним (1 =1,) и нижним (!„=О) значениями анодного тока. Воаникает, как говорят, отсечка анодного тока, и при синусоидальном изменении сеточ<юго наоряжеиия анодный ток приобретает иид последовательности импульсов, полученных из синусоиды со срезанными сверху и снизу «горбушками» (рис.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
