1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a (846429), страница 54
Текст из файла (страница 54)
!ЗЛЯ. Рис, !8.'.~0, Рис. !Я.!9. 332 лваоколвзлння и лвтоколявлтвльныв систвмы 1гл. 18 подборе постоянных напряжений У,„ Бглм У„ иа вольтамперной характеристике цепи второй сетки Гзя=Ябг я) появится падающий участок (рис. 18.18, б), Возникновение последнего объясняется псрераспределеннем токов между второй и третьей сетками и ано. дом, зависящим как от геоме!рии электродов, так и ог пх началь- ных постоянных напряжений. Эффект этого перераспределения весьма Устойчив и поаволнет полУчить палантин!с Участки !тля=У(Уая) ~- характеристики с большой отрицательной кругизной, что даст возможность возбуждачь колсбзтельшяе системы с низкимн значешзями эквзивзлснчоо!о резонансного сон!ююнзлгнпя. 1:оз!гинн н иоддг рж;ннн" !ыиснг ~зз исрсги пшяч гог ннш;вяни ч и,и~!нььгнпл нз г~ ~кзх 6я и Оз - ЬЬз .=- Ы~лз осунгествлястся в схеме рис.
18.18, а с помощь!о ко!!лсисз!орза большой емкости См связызак!щего по переменной сос!аялюощей втору!о и третью сетки. Этот конденсатор служит здесь как бы видимым элементом обратной связи, хотя, по существу дела, работа механизма обратной связи обеспечивается не только им. Благодаря возможности возбуждения контуров с малыми Ер„ и устойчивости работы схема, транзитропного генератора % !8.3) вольтампвеныв хлнлктввистнкн 333 находит широкое применение в различных узлах радиоприемной н :1:::,:.':;;::.::,:,-измерительной аппаратуры.
.11ри задании гюследовательных постоянных значений У я и :"„'у,' наблюдении сон гнетству!ощих им !ся без изменения других г!ара- метров режима получить но точкам палакяцу!о харакгеристщгу, 1аа изобраг!гсннук> на рис. 18.18, гй нельзя. Следовательно, падающую характеристику транзитрона, как и триода а схеме рис. 18.16, надо отнести к разряду динамических. 11одобиые динамические падающие характеристики можно на- ~!~;,".!""" '- блюдать с помощью довольно простой осциллографической схемы. Йь!клял!нв временную развертку осциллографа, надо аадать на пластингя горизонтального отклонения фактор вольтамперпой характерисчикн, откладываемый по оси абсцисс, — напряжение, а иа пластины изливал!ного отклонения — фактор, откладываемый по оси ординат, — ток или пропорциональную ему величину.
Схема для Автоколввания и Автоколевательныв снствмы !гл. 18 падающих динамических характеристик триода, рзбогакм <1 анни на сетку и анод противофазных напряжений ог городеремениого тока, приведена на рис. 18.19. Рекомендуется ', Хг азобраться в ней, но и в качестве упражнения составить схему для наб«юдения издающих учас<ков характери- 334 Г л л Б л д (! В я т г! л д ! ! А т л 5! й 19.!. Простейшая Ввтоколебательнвя система и ее линейная трактовка. Важнейшей задачей, возникакаией прн научении физики прон«гсов в ламповом генераторе как автоколебательной системе, »влас<«я задача о самопозбуждснии.
1!еобходимо представлять себе совернюнно чс<ко, ч<о пол гермщюм «сзмояозбужденнс» слсдус< понимать харак < сриый для зя <околсбз <елькой системы иронесс, включа<ощнй в <сбя позннкнощ нис кол< наний и иоглсдуячцся нарастание амплитуды нх до ус<щппинипсйгя, онрел<лясмой гшнным режимом н свозе<вами сис<смы. (.ов<рн«иио ясяо, ч<о нолное рег-;::;;:::щение ягой задачи возможно <илько нрн учсгс нелинейности системы и применении соотвстствуяю(его математического аппарата. ,:ч Однако, в силу громоздкости аппарата нелинейной теории и невозможности в делом ряде случаев получить точное решение поставленной задачи, в практике широко используются более прог<ые приближенные методы теоретической трактовки работы ламнощно <сн< рагора, являющиеся базой для технических расчетов и «юляциитя и болщнипсгве случаев в той или иной мере к ли<юйныч и!к яс< яка<пням н линейному математическому аппарату. Так, сели <н ранили < щ'я щнциком о <е.нин<новснин колебаний и, следовзггльио, вщьма малыми »милн<уламн, решение задачи в «линейном» ориг,но<Внии мозге«я<язв<»си дог<зги ивам.
11ри некоторых унропшющн«ирсдположшнщх о свойствах электронных ламп (представление харш<гернсгики лампы нрямой линией) линейное нриближение мож<г быть применено и к случаю конечных амплитуд. В этом случае, однако, можно получить лишь «условие поддержания колебании., амплитуда которых задается начальными условиями, 1'„.::;.,' а, также определить частоту колебаний. Ограничиваясь начальными стадиями нродесса самовозбуждения, :;::~~;:,~::-",:« харакгеризуемымн весьма малыми амнлитудамп, мо'кно воснользо,<!!(::::;,:,:,.
Ваться лннейныяи дифференциальными уравнениями для оннсзния з~;.-'~'::;:;:";:--',новедения автоколебательиой системы. Прилоя<им эти соображения »:.;:",;,";::";.';:.:,::, к системе, изображенной на рис. 19.! и состоящей нэ колебательного контура 1<=.:1( и иараллсльио присоединенного к нему отрииательного сопротивления Й, физическая природа которого нас нока наблюдения щая нри зад ской сети и не только р аналогичную стики транзнгроиа. Иа рис. !8.2(), и, б, з, г приведена <юлученная с помощшо'такой схемы серия осци<гг<ограмм транзитронного генератора, Влл<острнрующнх постепенную деформадию характеристики 1я,— — --~Я„«), появление падающего участка ва ней н возникновение колебаний нри включении контура (у<олщснная и несколько размы<ан час<ь падающщо > щс<ка харак <григ < щ.и иг осиилло< рак»<с г).
()< цнлщп раины и г <юлу и ны ллч щ ки«<р« т (/„,=, < опя(, (У, —- =--<оя»! <ц и е<с«и<щюм умен»пивин / (lя« !. ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ ЛАМПОВОГО ГЕНЕРЛТОРА 336 элка!виты твогии лычнового гвнвглтоРА «гл. 19 не интересует. Обозначив токи в проводниках этой схемы, как указано на рис. 19.1, можно в соответствии с йаконами 1>ирхгофа, написа»с 1! -1-)я — г, 1г1 + Х. — + йгя = — 0„' (19,1) Выражая из второго и третье>о уравнения чоки 1> и г, через 1 и подс>аяляя в нери>с, мо>юю восле элсисп>арных преобразования полу ш>ь дн>Р>1к!и шо>злшнн уравпгнш»к>гчы (19.2) — 1.=-- О. Сопоставляя полученное уравнение с уравнением, овисываюнгим поведение колебательного контура .
„-+ 2к„— + м1=0, можно в силу их полной идентичности положить: ггс+ ' >'1' — —, с--- == 2'-, д д> — -=«ч) ,Г.С А«М При.1>А>!=со уравнение (19.2) обращается в обычное уравнение колебательного контура. Наличие конечного ~ Й ! ведет к изменению как величины коэффициента ззтухания системы, так и ее собственной частоты. В силу того, что 1г представляет собой отрицатель>' Е ное сопротивление, эквивалентныа коэффн- А" циент затухания системы уменьшается и нри !! соответствующем значении Й может стать либо равным нул>о — это будет соответствовать поддержанию незатухающих колебаний в сирис. ! и.
!. сгеме, либо отрица гельным, что приведет, в рамках линейного подхода, к безграничному возрастанию амплитуды. Линейное уравнение (19.2) дает, однако, возможность нанти соотношение между нараметрамн колебательного контура и отрицательного сопротивления, врн котором в системе поддерживаются незатухающие колебания («условие ноддер- ,> а 19.2) ' УРАВнений лАНИОВОГО гвнвРАТОРА З97 жаиия колебаниая) из условия равенства нулю эквивалентного >,,:,:,':.",'~::-:>коэффициента затухания систеь>ы. Это, но существу, и составляет ~;:,:-':.
>Навныа результат линейной теории. В данном случае мы приходим к соотношению, уже известном из простых энергетических соображэниа. Действительно, из условии дс+ ~ Х' — — — — =2.,„,=0 :;;:;::г(-': получается условие поддержания незатухающих колебаний в виде — Е >г = — --- ели ~ >с ~ = --,—.
(19.4) Ясли заменить знак равенства знаком меньше (что соответствует случая> а„,.„«, О)' ~ К 1<.;р. то последнее играпшк >во л>омно рагс>ш>рива>ь как условие возникновения колсоа~Нн и гнг >1>11. Второе из уравнении 11>!.!!у ш>канавтс>, ч>о нпш н>с о>рицательного сопротивления в схсь>с> несколько н.»>спас! эквивалентную частосу системы в целом но сраннеии«> с частотоа контура. Прак!Д ;:;-;:;:,::тически, однако, в силу того, ч":о ~: — ~«1 изменением частоты во : Ь ";-:!::=,многих случаях можно преиебре->ь. '~г ф 19.2. Линейное дифференциальное уравнение ламнового 1 генератора.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
