1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a (846429), страница 111
Текст из файла (страница 111)
огрицательный, полунериод вспомогательного напряжения, а эта избиратель- 1! В~~ 1! фр нос ьь раина иэбирагельпоппь одиночшио ь ььп~у1ьь. 15ипочу а огличис ог рсьспераьо)и, и воьором пвксь моего увеличение и чувствительности и избирательностн, сверхрегенератор харак' ь . . теризуется высокой чувствительностью ври низкой избирательности. Последнее обстоятельство может быль весьма /Мььвгв»ья ценным для некоторых случаев приема, например приема импульщю-модулированных колебаний высокой частоты, а также с точки зрения борьбы с импульсными помехамн. Рассмоьрсппьье зынк дьа случая синусоид»льный и пр»моуьольной форм аспомогаьельноьо напряжения соотвеь/ сгвуьот наиболее распространенным в настоящее время схемам сверхрегенерзции, использующим для получении вспомогательного 'напряжения оьдельные гетеродины с сниусоидальной нли прямоугольной формой выходного напряжения.
Помимо этого, может еще применяться метод получения вспомогательной частоты за счет явления прерывистой генерации в самой системе, без отдельного гегероднна. Подобные схемы почти не применяются в современных усьройсгвах. Характер происходящих в ннх явлений примерно такой же, как н в предыдущих случаях. Произведенный выше анализ работы сверхрсгенератора ограничен пренебрежением нелинейиосгью лавшы относительно происходящих в контуре высокочастотных колебаний. 1'аким образом, помимо допущения малости первоначального высокочасготного напряжения на кьипуре, мы молчаливо предполагали, по амплп гуда аысокочасгоппях коьгебаний, определенная с уче~ом дополнительного усиления за счег свйрхрегенерации, также невелика, благодаря чему нелинейность характеристики лампы для них может не учим»яаться.
Последнее предположение справедливо для случаев, когда положительный период вспомогательного" иапряжеии» мспьшс времени установления колебаний и вследствие этого нелипейиыс сяойсгяз лампы Не сказываются. Этим характеризуется гак на»ыяасмый линейный режим работы сверхрегенератора. Наряду с линейным широкьк пр»мснсиис нмссь ьакже нелинейный режим рябовы сперхриси р»~ьь1ььь, шьогда ьи:ижисмьлй лоьариь)ьмнческин реькимом. 11ь.ьь~ььсйпый 1ьь вии пмькь мьгьо пила, когда полов»иге.ппа» исьь периода ььь»ьььмььььвпсьььшьььь иаир»леши дьмьаточпо ясли а д.ш ььь~ьь„ч~ььпььь ами»иьул» ь о,пб»пия вняла догьпчь стационарного:пьшсьпи, оирсделькмоьо пс.пикйшьс ~ьвь лампы.
1ьчь ьеспьсппое различие между линейным и нелинейным ршкимами сисрврегенератора иллюстрируется рис. 35.6. )вля анализа нелинейноге режима необходимо рассмзьрнвагь вводный ток как функциаь вспои:,'гательного и высокочасьоьного напряжений г„—.-/(!.'я !.' ььв1пьь! ~ !'„ч1пь»!), иредьклшая, ч~ьь !!„, мсллиьпо миипшпаьп» ио ирсмсии авшлитуда. !!олсьапояка ь~ььььь»па испи» 1„а ПИ.2) ирпиочпь к доьиьльпо сложному пслипсяпому ураапииио, коьорос обычно рспискя числспиыии или ь р»фььчсс к и ми мс ь од;иш. 11ьлиисяпый рс ким с»срхрш ьчьь1ьа ьора пшниьзусься ч ице, пс келп линейный, ьак как нсраый бо.кс усвой пьн и шььиолясь шиучнть бьольшее усиление слабых сшпалоя, чсвь сильных. Основные вопросы теории регенерации и сверхрегеперации в квазнлинейной н нелинейной трактовке были разработаны )О.
Б. Кобзаревым и Г. С. Гореликом, оьщия соотнощщ>ия 627 ГЛАВА ТРР!ДЦАТЬ ШЕСТАЯ ПРЕОЬРАЗОВА!!ИЕ ЧАСТОТЫ гч 36.!. Общие синг>инияиин. 1!Рсибрааояаиис ик>а>ы и ищроком смысле слона ирои«ходим ирп любом нелинейном процессе (модуляция, детектирование, умножение частоты я т. д,), сопровождающемся возникновением новых частотных компонент, отсутбтвовавщнх в первоначальном спектре сигнала.
Однако обычно в теории радиопрнема . под .термином чпреобразованне частоты» понимают преобрааованне модулированного напряжения илн тока высокой,ча>>,. сготы принимаемого сигнала в напряжение илн ток другой Ц~! высокой частоты (обычно называет>ой «промежуточной час>о>оял ь) 1!Ри э>ом главиь>м >рсбоиаищ и, ирод ьяил»смык к напряжению промежуточной и„ частоты, является требование сохранения вида н характера модуляции, присущего принийу — маемому сигналу. Это можно, например, проиллюстрировать рис.
36.1, иа котором пред-. ставлены кривые йапряжения Рис. 36.1. принимаемого сигнала и, (36.1 а) и кривые папря>кеяия промежуточной частоты аи (36.1, б) для случая преобразования час>о>ы амплитудно-модулированных колей>аиий. Физические принципы преобразования частоты легко уясни>гь рассмотрев простейший.случай воздействия двух гармонических электродвнжущих снл на нелинейное сопротивление, гго было сделано в $2.3. Из'полученной там формулы (2.21) мы видим, что, помимо компонент тока'частот ш, и шм соответствующих частотам прило кепиых к преобразователю напряжений, появлвются компоненты тока, соогвегствующне удвоенным я) В настоящей гтаве мы будем прилерживаю,ся последяей трактовки термина лпреобразояаиие частотыл, частотам приложенных наирюксиий 2, и 2шги и, наконец, компо- ненты разнос«ной и суммарной комбинационной частот.
ш> - — шт и и>-.1.е> Ив получагощихся вследс>иис и«лииспио«>н ир«образояа геля комби- национных частот в больищи«>яе «лу ш«и ир«обрлн>иаиия частоты используется разнос >иая к< мбниаии«ииыч ю«>»~а д и ю>д«линия згоя частоты, иазыиагмой проч«л»о и>оя, я ю и. ни л ир> огч>а.ии>а>«ля часто>ы иклюьш» ьи>,>п! ишгч> и,п >Р>и ииыя иа и«««> н*к>иииый э> ем«и>, как, иаирич«р, иола > ию иа «т«мг ри«,'!>!.2>.
!'оль ир«ибрл- зова>еля час>о>ы играя> щищюлп де~«к>ор или диодиый ирсобразо- натель, а роль селективного элемента"-колеба>ельиый контур, на- строенный на разностную частоту (ш,--и>,). Есле ш, представляет частоту принимаемого сигнала, а ш„- - часготу местного гетеродина, в результа>е преобразования частоты можно выделить промежуточ- иу>о >ас>о>у, равную раин>«и> ча«>о> ирппиизсмого сигнала и гете- !юдина. Рассмогрич яо >л«и«н«иг >га ч>юлпыя и1к обрлж ия>«>и.
(Рис. 362) модулироизиио>о и»ир>ь>.«и~и ирщиию«ио>о «щиллл и и«модулиро- ванного иаира,к«иия > «~«р»>ции>. В т>ом си) а. к пр«обржииюгелн> будет поли«дюи> р«му>и,>иртьчпсе ию>ряжюш«* У>лс! ' щ "" Е) "и иЧЕ !' ЕУлг "" иЧЕ 1:1!Е!) которое люжио ир«образина>ь к виду и — ЕУтс ып ч>лŠ— — — соя (шс .+ $3) Е -+ жЕУ, жЕУьш —.""- соя(ш, — - й) Е Г У~, а!и ш,Е. Рели ио-ирюкиему гчи>а»ь ч>о характеристика диода может быть ирсдс>аилсиа иолииомг>ч я>ороя сгл>гии >==!„>.
ьп> ! !>н'-', и гюдсгавить зиачюп>е и, >о по«лс >лсм«и>арина ир«»Г>рагова>гнй, получим выражение для и«рслг«ии>лх сос>аил>нищих >ока лтЕУ, > аа>ЕУин Е„=в(Уш, ыпо> Е--- — — -- соъ(о>,+И)Е+ -".--- «оа(ш,— О)Е Е' тс ЕУ' „ + "ЕУшг агп ш«Е — (Г --2-'. соя 2шсŠ— ~ —." соя 2ш>!в >я>ЕУ (>т>ЕЕ жа(епа 2иЬЕ+ Сна 2Ы) 1-- — ->ли~ СОя (2ш ! 2«')( 1 + соя (2ш -- 2(2)Е)+ — — (сйп (2ш+ О)Š— а!п(2ш — г>) Е + (>ЕУшл 2 )- 2 а>п г >Е) )- РЕУ,ЕУшг ! соя (ш, — ш,) Е - — соа (ш, )- ш,) Е ~ .
! + -' — -"' ( а!П((о>,— шг) + Ц Е- — ЫП ((ш — ь>„) (1! Е+ >ря>ЕУ«иг тг + а>п ((ь>л ~- гог)-- (2) Š— $>п ((и>«! ш„) . ! О! Е !. (36.2) (гл. 36 пваовньзоялник частоты й 36.2) ннвовглзовлнив частоты,многосвточными ллмплчн 62Н Лнализнруя полученное выражение, мы видим, что на выходе нреобразо«а>еля„ помимо частот сигнала и гетероднна .и их гармоник, появляется модулируюгцая частота <» и ее в>оран гармоника 2О), а шкже комбинационные час»оты О'с-">" вг' вс-> 6»' (вО + О>г) + Гй 2в« -+ П и 2в, -+.2Я.
В силу того, что в цепь преобразователя, на выхолс его, включен резонансный контур, нас» роенный на разностную частоту в, — вт булут выделяться только те компоненты тока, которые имеют часто>у в, — в, или - !/ йгт1 близкую к ней. т> »:глн учи<»« '»о >аг>о>«> в> и «>, в> вг а»н<,ьс нр<>м<,,ку><«н>л«>а< >о>а «> «> 1> а>пв>1 ярслс >минно> собой шясокне час>о>ы„ >«>"> а модулируккцая частота И вЂ” низку>о частоту, во много раз' меньшую этих Рие, ЗГ>.Х частот, на контуре. бупут выделяться частота (<О, — в,) и близкие к ней ча.стогы (<О, .
-в,) +- И, В результаге этого на выходе преобразователя частоты будут выпеваться только следуклцие компоненты тока: к- — »»!/ !/и соя(в< - О>>)1». »>-- — т — -т- з>н»(в> — -в,) ! — ы»!в ») '"!<т>!/«ч чн >» О ) г>» 1 Полу ввшое выра>к> ннс >нькно рагсмагри«а>ь как ныряя<ение амнлитудно-модулированных колебаний, полагая (в,— в„) нссушей частотой, а ((<О,— - в„)+-(1) боковыми частотами. В самом пеле, если НОЛОжитЬ ~Г/ит!/ „=! О И НРОИЗВЕСтн ЭЛЕМЕНтаРНЫЕ тРИГОНОМЕтРИ- ческие преобразования, то г„— --"! О(1» гл з>п И1) соя (в -- в,)!.
Это значи>, чго вследствие преобразования часьогы (данный частный вил нрсоГ>разования частоты иногла нззываюг гетеродинированием), снова получается модулированное колебание с той х<е глубиной модуляции, что и принимаемый сигнал, о>личзюгцееся от нослепнего только несущей часто»ой, которая для приходна<его сигнала была равна в„ а для полученной промежуточной частоты равна в, — в;. 2 36.2. Преобразование частоты многосеточнымн ламнамн, Схемы диодного преобразования частоты, з также односеточного преобразования характеризуюгся аначнтельной связью между контуром, настроенным на частоту сигнала, и контуром ге»ероднн, вследствие чего может происхолить расстройка этих контуров.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
