1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a (846429), страница 107
Текст из файла (страница 107)
е. пронзойдст так называемое синхронное детектирование. Физически явление синхронного детектирования можно объяснить тем, что в одни полуперноды подводимого высокочас>отного напряжения сопротивление двухполккника больше, а в другие нолуперноды меньше, амплнгуды положительных и отрицательных полупернодоа становятся неодинаковыми, в результате чего появляется постов<ная составляю щая,тока, пропорциональная амплигуде сигнала. Идея синхронного детекгнровання интересна тем„ что она позволяет использовать избирательные свойства детекторов, присущие безынерцнонпым детекторам для подавления мешающих сигнзлон.
Остановимся на этом вопросе подробнее. Явление избирательного детектнрования заключается в том, ч<о прв одновременном воздействии на детектор несущей частоты при- нимаемого сигнала и амили<удно-модулированной перводической помехи, велнчнна которой мсцьп>с н>лнчнны сигнала, происходит подавление этой помехи, з рсзуль>л>с нно увеличивается отношение <:Е', , сигнал <юзека Расс><о>'рн<<, какова бул< > г«чк ш, ><н>о н»>«н>а<пни нрн воздействии на безыпсрционшлй <ц >гк»>р лчилн<глно 11»Л>,ц>!>ОВННН<т напряжсинй сш изла и шнн >н.
где У„„л«„л< — ам<ии<уда несущей часго<ы, козффнциенг модулю!ян н частота снп<зла, Увм л<„в>з — амплитуда несущей частоты, коэффициент модуляция в чзстота помехи. В результате сложения этих колебаний на входе детектора будет действовать результнру<ощее напряжение с амплитудой Е/= — 1/ У< ] 2[/<Е/1 - соз !>я„. <гч) [ У1 ==- [/ 1 ( ! ] ' <И1 3!и ь) <[).
[/„.==- [/в(1 -] л<ть<н л>1/), (33.13) Предположим, что У<й У<1 !1лвдом <еперь иос<овшук> сос<зилявщу<о выходного напряжения дс<скз<цв У-. 1!ус <с У.... == Е([/) является уравнением детшиорной харак<срнс<нкн.
Разложнм ныраже[/. ние (33.13) в ряд по степеням оыюшспня „,". !>грацнчнваясь гремя 1 первыми членамн ряда и отбрасывая переменныс составляющие высокой частоты кн и мя, получим: У. =НЕ/,)+ 4-и (У,) У,+У (У,) У>]-„,—., -К нли Если доцус.<иы, что коэффициенты модуляции принимаемой и мешаюпшй с<акций малы, <к< < 1 и л<,я~1, мо<кно написать выра>кение где или ['„< (! ' и< 1<и 1><[) Мп>з [ / [/ 11! ] ш> Мнм>[)1<ил>1[, л / ' [у [Л Е/=У, у ! ] 2 =сох(о>, —,)[ ]- [/, ! У-=ИУ)+--К(У) Уа (1+в< ""~ [) ! 1 бм (1 лк з>., з<л 0.<)1 % 33.4» 692 детектнвовьнне СИНХРОННОЕ ДЕТЕКТИРОВАНИЕ причем ! Г У-1!!,) т"и У' !'и,! СГТО ! ж, и;, Г!!О 2 же сГее! «33,13» >Я 2 ~~~ (~~а!1 ~' ая в!е !Рее» (33.19) (33.21) (гл, 33 для амплитуд напряжений модулирующих частот ее! н 1мя на выходе детектора следующим образов! Ыы = «гИ'яд (гее, (Уза = 2 гвя К(Ю (4!+Уз(Ег!) (% ~~",-.
Тогда, очевидно, отношение мешающего сигнала к полезному сигналу после детектирования будет: (гто лы с~-„ 6',О ж, с!ее," Из полученного выражения видно, что любой безынерционный'детектор при наяряжении сигналов значительно большик, чем напряжение.помехи, является длн мешающей станции квадратичным н, следовательно, обладает СВОИСтВОМ ОСлаблении помехи. В часпюм случае идеального беаынерцнонного лнненного дете- ктора Откуда 2 (1+ у СГ) ~е!) 2 [1'~ Л' ('ее]= 2, (33.17) и отношение низкочастотных компонент помехи и сигнала будет; самее сигнал Тзк, например, для - — =4 и гл!=же отношение — — последеЕlее помела тектнрования будет равно тридцати двум, т.
с. будет в восемь.раз больше первоначального значения. Таким образом, чем меньше напряжение помехи по сравнению с сипшлом, гсм сильнее она подавляется. В 1934 г. советский ученый Е. Г. Момог предложил метод «синхронного приема», основывающегося нз использовании принципа избирательного детектирования. Этот метод представляет большой нринциияальный интерес, так как он показывает, что можно выделить нрннимасмый сигнал и подавить мешак!щий сигнал не только резонзнсшами свстемамн, но также и неколебательными системзмн, какнми являются детекторы.
Иа рис. 33-11 приведена блок-схема приемника с избирательным детектором. Блок избирательного детектора окон- турен пунктирной линиед. Избирательнь!й детектор имеет следующие основные Элементы (рис. 33.1!): избнрагельяый детектор, синхронный гетеродин с цепью синхронизации и фильтр нижних частот.
Цень синхронизации обеспечивает точное совпадение частоты синхронного гетеродина с несун!Рв час!о!о!! принимаемого сип!ала. Ймнлитуда напряжения, подводимого и! сипхронниго гс!сродниа 'к детектору (У„„намного болынс линли ! у ам ищ!ря к~ ш|й несущих частот сигнала г/, и помехи С/е. Предположим, что суммарное наирюкснис сипшла и синхронного гетеродина на входе детектора булг!' 1.!г ~ Г/, Иl„. (33.20) Гогда козффишкпг модула!Нн е!Ого суммарного напряжения гетеролина и !ныила на выходе детектора будет и 1с раз меньше козф- !% фнциента модуляции ирииимаемого сипела.
Таким образом, наличие синхронного гетеродипа эквивалентно увеличению амллитуды принимаемого сигнала в л раз и уменьшениео глубины модуляции его в А рзз, т. е. ~'се ~~ с* Шее З Используя выражение для избирательного детектора (33.19), будем иметь: сГсР ! Яес !'Нсвт ! гс ма !'Е/с~я сигнал Гаким Образом, отношсние — на вхоДЕ детЕктОРа увеличиваетсЯ помеха в й раз по сравнению с тем, что было на входе детектора в отсутствии синхронного гетероднна. двтяктиговлмнв 1гл, ЗЗ Обычно величину А выбирают большой, порядка 100.
'Тогца, например, лля рассмотренного выше линейного детектора 1А 1 ) ирм одинаковых амплитудах сигнала и помехи О,= У, получим сигнал отношение — — и» 'выхоле детектора помеха Ьа=200, пй т. е. синхронный метод нрнсма нозполяс~ получить ослабление иомсхн я лзнчом случае я 200 раз. !!собхолнмо замг~и~гь ч~о ме1од синхронно~о приема обсснсчнвас~ нодзилснне номех, нмщощих место на выходе детектора вследствие эффекта прямого детектирования помехи, но не подавляет помех, возникакяцнх в результате.
биений частотных комнонеиг спектра номехн с напряженнем синхроииаго гетероднна. Для устранения послелних применяется фильтр нижних частот. Реализация иабврательиых свойств детектора в методе синхронного приема имеет нрактическое значение, позволяя создавать устройства, отличающиесн высокой степенью 'помехоустойчивости и свободные от не#остатков резОнансных избирательных систем, в силу чего метод избирательного летектнрования имеет известные перспективы развития. Г Л Л В Л Т Р И Д1\ Л У Ь '! й Т И й !' Т Л й РЕ! Е!!ЕРЛЮИЯ В главе 25 было ноказзно, что ряд вопросов нрименеиия обратной связи в усилителях, в чзстности анализ влияния обратной связи оа усиление и избирательность резонансных усилителей, з также исслелояачис устойчивости усиля!сльн!ях систем с обратной связью в слу ае и щыт амплитуд ~ /ф ( =: Ц ~ 1, может бы ~ ь рсн~сн нрн помощи линейной 1горни сш ми с огфз ~ной связью, расгмз~ршннои!ей каналы прямо~о усиления и об! а~ной ~ияли как оы!сльпые линейные четырсхполякнняи.
Однако неибтолнмо щно нрслгынич~ь !ираннченнос~ь ~акай гракы1яки явлений Л:щ гнггсм с положи~елькой обратной связью нри л11-+ 1, но- 1 у* в „,р у . " Г л, ~-~- ч тывает'зависимости результирую'щих усилений и избирательности от амплитуды сигнала и сор У верщенно неприголна для аписания режима, близкого к ~ снсра- П) ции, который обычно носит »а- звание чрегенсрацииь. Б связи с.этим рассмотрим з настоящей главе элементы нелинейной теории регенерации, ограничиваясь рассмотрением простейшего случая регенератора как потенциально автоколебательной си- Р стены, на которую иозлействует внешний сигнал, 5 34.!.
Теория регенерации. ф Проиэвелем анализ процессов ре- Рис. 34.!. генерщ!ин на примере классической схемы регенерации (рис. 34.1, а), которая может быгь прелстаялена эквивалентной схемой, показанной на рис. 34.1, б. Эквиваленгная схема составлена лля зысокочастопюй части регенератора, нозгочу и ясй отсутствуют гридлнк й,,Ся, телефон Т и Сг, э 34.Ц 60У твогия ввгянвглции (гл. 34 ивгвнш ация 2«« — в< Мб< — 1<, ваМ'(=« ) (34.5) То~да и ."'"ц ып а«1.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
