1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a (846429), страница 108
Текст из файла (страница 108)
где и, =-= а Ып о<<1+ Ь соз в,1. оцесса, в виде уогда (34,<) —, ~ в<«а„ 1 а «'в<а (см. главу 20, э 6), (34.8) д(а < д «а (34.3) представляющие ничтожно малое сопротивление для токов высокой час<оты. Прн этом предполагается, что в контур ЕС посту-. пает приходящий, сигнал частоты в„ создающий в нем электро-' диижущую силу е=Е з(ив,'1, а параметры цепи обратной .связи выбираются такими, чтобы обеспечить положительную обратную связь при фазовом угле в, равном нулю илн близком к нулю.
Для сеточного контура будет справедливо уравнение <(1 < ! < к<а Š— -<<. (<<1+ — ~ Ы1 — М -„— '= — Е з<п в,1. дг С3 В силу то<о, ч<о аполпый ток 1„«пляс<ел фупьшкй сеточного папряжш<па иги пслш поб<ра.и<о и«,(<«ш<ь ч <спы иолу п.шпио лиффсреппиалшнпо урзяпгшш ч<"рсл л,. В общем ел<чае а~одиый ток < <с а япляе<ся функцией сеточного н аподного напряжений, а полная произволная — будет: д(а <(1 <(га А'„диа < дга диа дг дие Ш +диа дг Пренебрегая вторым членом, характеризующим обратную реакцию анода, и производя элементарные преобрааования, получим из (34Л): — — л+~ 2«а — в~М вЂ” — ~ — Я вЂ” ~ .
в«<ге = в,',Еа< а<п в,1, (34.2) < ди ~д< ' ал= а ! 1С=-во 2"о =1, а и = — „) «11. а сд Крутизна характеристики лампы Ь'= †" пелинейнз, что обуслонлнд<„ вает нелинейность данного уравнения, Для решения уравнения (34.2) необходимо представить характеристику электронной лампы каким- либо аналитическим выражением. Как указывалось ранее, в качестве такого выражения можно использовать степенной 'полипом, ограничиваясь небольшим числом его членов.
Работы П, Н. Крылова показали, что более точные результаты получаются при аппроксимации характеристики вводного тока в виде функции гиперболического тангенса. Однако в последнем случае интегрирование уравнения (34.2) затруднено и приходится прибегать к приближенным методам, что нарушает стройность математического анализа. Поэтому воспользуемся укороченн<хм степенным полиномом третьей степени (см. главу 20) <'.=аи„- (па'. Чтобы в дальнейшем ие повторялись подобные обозначения, заменим и нз Яа. Тогда д(л Используя это значение — а-, получим: д« ЯЯ+(2ва — 3МЕ +ЗФИ(и':) „"," !,'«г=Е < <1.
(34г4) Очевидно, выражение (2з, -- в„."МС„) прслс<апляст то апач< ппс коэффициента затухания контура, ко<ор<п. «ю<п«г<яопало бы нос<олиной д1„ крутизне характерпс<нкп лашгы " — -ь.<<в <1бвпшчич: «и„', — "„а+ (р -( З<(и<.) „е+ в„'и „= Е в,-', з<п <а<1. (34.6) Используя мсыш мелл< ппп мшшняцпхся змпл<ыул, шпсм приближенное рспп ппа тр<шпгшш (3 (.(И и яи <ь <л<.
а .: а(11. мгллгнип <и пшащаягя функция яремсш<. (.<рого го- ' воря, ш«<аэпи<' рявыпгаг пг «и<сел< я <зива<пи физическим явлениям, пр<шга<щшцим и рсгенсри(пивин<ой системе, поскольку последняя <ища<пса «савтоиомиой в т<в< сиысле, ыо фаза процесса задается имое и ие может быть взята произвольной. Учитывая это, нужно было бы пска<ь решение а виде (3 силу <шп, ч<и наг я лап«им случае пс интересует фаза пр лля упрышспия <ш<смыпксьпх выкладок запишем решение и„= — и ап! в<1. да да К" ив< соя вт1 — (" 'жив<1 дг дг я<и Фа в<и дг< ---„я=в< — соя в<1 — в а з<п в<1 -(- — — з<п в 1+ <(а да в<а + — в< соз в<1= 29« — соя в 1 — в а з(п <а<1+ -1- з<п в<1.
дг 11 < «<1< Полагая 'еягвнвялция 4 .!4,($( изияннк (чививнлцин нь ксиляния н извнвлтвльность 6!1 (гл. 34 ият аа( амвл(!я!уды ная)(яакен(ья на контуре аа. В отличие от резонансных свойств одиночного колебательного контура, добротность которого настояния, добротность регенерярованного контурз изменяется на протяжении всей резояансной кривой. В частности, в области, близкой к резонансу, где амплитуда имеет ббльшую величину, добротность букет меньше, чем в области, далекой от резонанса, гце амплитуды малы. Понробуем тенерь оценить зависимость избирательности н дополнительного усиления регенерированного контура от величины первоначального сигнала Е . Рассмотрим вначале, как влияет наличие положительной обратной связи иа и»бира(ельность регенернрованного ко(пура.
Очекилио, кочффиииги( икий(д(гльиог(н булег: (34. 17) гйе а,— обобщенная расстройка, равная Ю чь ая= и МАЯ( + ц(Мйтал 1 3 4 Ф уравнение нзображакяцей кривой вектора избирательности будет: а=1, ((=а«((лы а»1=='«' у. 131. ! 3) Из рнс. 34.2 видно, что иаображающая 'линия будет представлять собой прямую линию, на которой можно отложить вверх и вниз от действительной оси значения !',1,у. Если бы !',1, имело постоянную величину, то масштаб был бы пронорциона- 3 лен значениям относительной рзсстройки н мы нолучилн бы амплитудную характеристику одиночного колебательного контура, т. е. его резонансную крниую.
Однако в случае регенерации 9л зависит от амплитуды напряженна на контуре ая, вследствие чего мнимая часть к будет изменяться с изменением аа. Так, 'для области малых относительных расстроек,соответствующих больРис. 34.2. шим амплитудам ая, получаются малые но срав- нению с одиночным колебательным контуром значения обобщенной расстройки а, и иалый модуль вектора избирательности а =(('1+ а,' Для больших же относительных расстроек, когда ая мало„модуль а возрастает. Поэтому амнлнтупвая характеристик» (кривая резонанса) регенерированной системы имеет вид, ноказанный Ил Р(ы. ,'1:1,'!. 11а (г(ОМ жЕ Рисунке тонкими линиямн даны Резон((ц«нык 3.!(33(и($3,(нпурз прн отсу(сгкии обратной связи. Сравнение $«Р(ЩЫЬ ИИК(ИЫКК( 3', ПИ РКЗОИКНСИК($ КРИВаЯ РЕГЕНЕРИРОВаННОГО ю и(ур( ириближ»е(("3 к ик(ч(льини рскоиюкиои кривой прямоугольи И ф((ри14 !г( кырн,м(ння» тал.
л и.; лн Кис чщц !ч,"("к(!И(! тцнннк л( лн(ы ! ( и (н ьи (и аи и кы(нлцк к((1$(!(13333«(л((((($(($(( нрк ирк. и ( ац Иы Л. ( 3$»$( $.*3((Я 1 к. »лкн1(ц» 3»хи 1(н 3,»к. ыюи и( 13 ня(:иик 1($(1$ и«!(и!Июл1щ(но к(н( гура ит щ;личиш» 3(р(3333(л(Келии и Г($333(31313. 1!РИ «ЫОМ УСЛИКИМС» ИОД 3('ил( иц$ и !3('(гц( !И(!Кюлции(и киц- 1! !ы щн(ил(,! $ ь ($( щ((ц( и(и и,и(р 1- » ('и(!» Нл $ (н((3(($3$»1«31$(" ! (»113'!3,! 13!'И 1( 1( $1 !К(333133 К 13 Н(!(К $$' 1(Н('$33,3 К(((ч Л(НИ(:Н(» (И!$(:.
И Ц((' ! (Г 31$»3! 0 !$'1 "и ! лини, 1([и.!и($11»$»», »1($ ия. и!ми( щ1" $$! $133133$(1(л((!!и «щи( л 3 бы„ 1»(н»нц(»$3$ кни(у1$, ($»ии1к((к(3 к ((бп($» «луча»к„ (н (ии(1(к; 1$(и!Н($08л( ин(( и 1(н(13!ч' ((тл$1: клллы( (3 !'К(. (ы;!. "(кки1(алги3иое 1(',-КГ, '=-.12-"- «(3!ЕУ» ! ';- ФИта„-". клх, $, 3 ! !.( 1(и цли( ии(ь »$$(Е --,, получим Мх„, з М! ! Е (34.19) тогда 3 Мт )(л= — —,аз. 4 С 1!313.
13(и $3»$33334$"3, ч(н и юн(гур ищи(ыгк игк(ннрие о(рищтгсльиое со(!!.3 и1»11(3!1!«И(333- '.' ', кымикнгирукюи( им(нч(и( или полностью соб$(ютиии: якгньицк г(ийинюии иве к(кпура (с„и, кроме того, я контур ЯИ и ИГГК ИИЛИжитсЛЬИОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ - - --ал, ЗаВИСЯЩЕЕ От ВЕЛИ- э Мт 4 С л* чипы амплитуды ак. Если обратная связь имеет величину, близкую к критической, но не больше критической, можно считать, что вносимое в контур отрицательное сопротивление почти полностью компенсирует собственное сонротивление контура Й, н положить: (гл, 34' РВГБНБРация откуда л '%» Р" — лат з-т«, С С»слома !с »! !и!. (34.20) о!ку!ш »»Р», у/~Сю~» (34.21) Ем Рис. 34,4, Рве.
34.5 Амилитула напряжения на контуре цри резонансе Ем »» мС Е во𻻠— ")1 ' = 3 -'-ит»а;;р»» Для опрелеленно! о значения с»л А=синай Если нредстанигь зту зависимость графически, как показано на рнс. 34.4, можно видель, ,' что для области малых сиплалов Е увеличение Е приводит к рез- кому возрастанию м»р»„и то время. как и области больших сигналов увеличение Е,„не нрллводит к сколько-нибудь заметному возрастанию а .. В отсутствии регенерации амплитуда нанряжения иа конленлр»»' сато е будет: р (/р — — Е Д. Усиление, получаемое вслелствие регенерации„онределится отно- шением с~,=1 зм~ „1 )т . »!» / 4 /Ем в»р»! А! Если нодставнть значение.(Е»л=))-', получим -'-- = ††; †;--, где л р с!а» А =~» ! — —.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
