1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a (846429), страница 115
Текст из файла (страница 115)
С).)СГ !с; )! Нрш! )), ш)г! Иш)! 1! 4 ! Нм )и)! 4 ". 1,,'1)). !О 22 ', Т= 29!)Нк, Н!)444) ' ч)о ! 4«4)нг)4)н)4 ! ! Т (, н н«)рн н)4«нн, н ньн, )!4 и «он и !Д - Д) - ту и с НЧ, и !) шн 1) рн) 4! )4н и и! )Н)ннш )о ннн!Ы444- 2!'*, '„Пнн )н) нссн н ун'нсн)ья а)4! Н))н! ! н)4 4 )4нч 1)л)'н'44)н нн)4« !!сенс';лспси ))пнрь оолуч)ппуш;шннгнмог!ь полос полробнш. Исли, оищ ссЙ, и!Ц)сггганляег, и опредшпппюм масиыабе, полную мощность шумов и псшо!.с асгот (҄— 71). Ие можно представить в виде гав Г!н, - шн кцжл«оан н)н))пог)ь шума, Гасни образом, полная МОНП!4)С)Ь ШУМОН НГ ЪШШН! О! )НЛЧГ)НШ ЧН )О)Ы /, Н НРОПОРПНО ~'.;.'.
' .па!она ширин)* ш) нн)л )йшн! «Нонн )„Т, с! о Лн)4«оо об«н, нн)!. 2 !ол)лсо ран)н)м'!Ннсч !))4 и!)4 нс«14 ин сн ')ас'! ))Н)нн )!ос)псн1 )н! ! н! )4)ра ш)2)он Н2шн)рн')444 ! нч нс)ос!1 н шнро«соа 1)шнаяпнн 'ы;!о!', 114)сн!)'.'4!н мо нно ч нп!)м)сс рн! !'нотр; р „:й си! р ), ч)нуьэ ф! Цш)шн 4!)2)у)2! улнсп! !С ')В Н )!)Сь '! ! О )!«чта) 2) НП)ЬЧНН«Л! ))З))Т!«)М )ннй )!7)4! !Е2О!)ДН))гпсш, 44!а!))аг1)гнай!Сани!414)Ш й !)ЗЕ)14цй)22)!)ГН)а)!23))41,,$%Е!Ьдс)!Оцй, Нс лавка ПЕС! ИЗ )Ч)1!47!Ый!Н !)!122)!ат 7!)!НатвййФ422!Уй Ннйе ЪПФ)йф! )а!4ИМЕ !«)!лусис' )са сн! СИНИ О , !)а)«) '-: моа!т()й)1",":.,-)(ь))рмйз хнпйй$мак4;:;-!!242!4)авй: '4!й~)с)12; рь))шип)анн )она..
',' г)(аа:,„:'Мст!! 'ФМ: 4)))У)2УМН йа(4йз).-Ь))!сй)))! '4Н!)ЫЗ))! 'ФЧЕ)нсНГЛРОЫМИ 4()ЛУ!Гт)И)- )!) )!4!!))!Лм)1.'.')!)мс!рсчйа)ем!),: 11!)Еяз)ть~ !)у!)414)й ',:41!.)1 .ам, ' харак сериа у ющи и ис я 41 ) 4444)айс)«фсс)усат Ф" й)а '))л))а!.-'.6' т!на!нас« аанеспюе Выражение для ь»«-". '!)31)ессс)))!.-')туг)тсййй нсдс):-:) пан!4л«гй г.))щу)ощим образом: 44! г а)и;)- а)п и-- (37. ! 5) г 2 Т (гл. 37 ' бчч щхмы В силу .)ого, что т:;.'" Т, аргумент си ральпая функция будет иметь постоя йТ УЕ>Е.=-;; . (37.16) н 1 .>петеле нусз сгрелппся к пулю и спектппое значение ирак>ически для любых радиочастот Р(<е) = г = сопзй Физически это озпачает, что часгогпые компоненты спектра каждого элемептариого флукгуациопного импульса будут равномерно распределены в весьма широком ипгервале часгот. В свете мого понятно, почему полная мощность шумов зависиг только от полосы пропускания уст!>Ойства.
Следует подчеркнугь еще одно обсгоятельство принципиального характера. При выводе формулы (37.!3) мы пользовались представлениями классической с>л>нс>п>оскол м<хшип.и, предпола>ая рапиомсрпое распрсясл>чн>е >пер> ш> па ка<кду>о с>спшп свободы, и получили равно>!ериое распределение энергии спектральных компопеиг по всем частотам. Если применить полученное выражение к случа>о бескпиечного спектра частот, простирающемуся от пуля до бескопечпосги, то мы получим, после иитегрирования, бескопечно болью>ое чпачепие полной мощности флуктуаций. Это затрудиеиие исчезает, если мы обратимся к квантовой механике и воспользуемся формулой Плавка, предположив, что энергия, приходя)цаяся на одну колебательную степень свободы, равна Г>Г В'= елг где Г>=6,6 ° !О '' э)>г «чг (ьяапгонан пос>оашая), и пиес>о ИТ подставим эту величицу я выражение для и„-',.
Тогда, .очевидно, полная мощность флуктуаций для сравни>ельно узкого частотного интервала ЬК на частоте Г будет зависеть ог частоты: ве =476 — — — — )>). >н — лу елг- ! Анализируя это внражепие для 7<=сопя(, Ьу=сопз(, можно залт мегигтч что до частот 'порядка Г= —. напряжение флуктуаций Остается почти посгоянпым, а при более высоких частотах быстро убьщаег. Таким образом, реальпый спектр частот шумов электрических цепей огра>шчен предельной частотой, ко)оран имеет значение порядка Принимая 4=1,37 10 '"' --~-, Г>=--66 ° !О гт эрг.гем, Т=2Ж'1( г)>ле> ' получим значение предельной частоты Ге>>„=6,! ° ! О>Я гг).
6<)6 'й 37.31 . щхмь) элвкгРОННЫХ лали> о >м лв (37.11) применима ко всему диапазону 'О сюд ~~ду~т, то ф 1~ ущ .. дю , и почая частоты миллим сил ф')<ктуационных рив едениый анализ электродвижущих ет же высказанное положение о 1 шумов подтверждает уже выск о 1 ж пгы, в когорь>х ясследовалпсь шу ж аю> и экспериыепгы н к Это подтвержд пты н л й содержащих активпос и реакг> 1 нин цепе, ын ых лами. е!>яду с х . 1! >: ' ' шум.>мн, <>!>'11>шпя )) 37.2. Шумы электропн х я проводниках, яесьлш <у!н<! ч ' ' ы ' ' 1 обусловленпые флук>уацнял>н .
ы элекг >онпых ламп, о с> т >ения и рсоа электронных г)р является предметом рассмотрения к Он подробнО раз прае> ся, О > хж > е л и к>, <1, . и пг шшшмср>юс>ью во нре- >Ш !ГЯ ЛРПГЧ>Ш>И ЕЛ К К>, Ы, . ПГ; МЕПН НЫЛО>Ш М °:::,, Р,< Л Л<К> ННИ>а НЛ ! .*, ', !НС Л< Г Н ! > ЫШШ ., Ш>Л>1, ЧН> И<1 >Л>И>С 1 И Е>1>Н 1>1 >,>Е ! И ПРН О>С > ЫГЬНИЫ>НИ, >И М<>Л НО < Ш > НЧ« . ';, 1>ЛЛ, 1> Н~л<ШЫ т)ИНПЛПЛГУН> кает н !' >ирус ' >«л я ш.
<,)Ли)цн> благодаря с>, И>ОК>> ЫЛО Ие ';, < ! обладающих различным катО а ВО ф эмиссии из катода таки, в эмиссионном токе ф 37 3) 11 и Есгес>иешш по>гому о ..., . ° Но 1>м миап ' , > иод как сопро>явление Г 1>м можно >рак>ояа>ь диод к пе> ЛГ г„",= — —,=47)Т>- --. (37.17) я а б дет о!с 'гствие пр шю ., *, . остранственного зар д у 1 н> л; ° юго тока, для которого Н> ЛЫ<Н>П ВЕЛИЧИНЕ ЗИОДНОГО ни 1 пша ш ш и: ° ., ' ; х ость анодного тока диод ен<1чи>н <> пе!1!>яж' ння ое (37.16) с ь н н 1 ш р>>тра кщспщ Еелнчину где е — заряд елск > рви 1, ) „11 ыш р >>л Ь 1ЛЫЛ>ИЧНЙЫ ИИ!1>ж<>И1М'Ы; и (37 17) можно вам<.ни>ь <л< 1<, <' $' й.
— л —. °вЂ” й — (7) — !е ) !гл. 37 Из (37.!7) и (37.19) получим: Обычно.для диодов, работающих в режиме отсутствия простран Т! ственного заряда, отношение --'-=О,б и С=2е1 Ьг". (37.20 ) Из (37.20) видно, что с увеличением постоянной составлякяцей анодного тока диода возрастае! средний квадрат тока флуктуаций в этом диоде. 3 сория и жчсш ринси! ппк» пввп<, <<о при наличии ирис<раис<псиного;ирядл и диоде проис«щи! з»мятное умсивисние флуктуаций анодного тока, характеризуемое неким безразмерным коэффициентом Г. В этом случае г' =2 ГЧ.бУ. Коэффициент Г может быть вычислен по формуле Гч= 1,29 —"— и имеет обычно значение порядка 0,1 — 0,2. Если использовать вы раженне (3721) и считать температуру оксидного ха<ода 7»=!000»К получи!к (37.21) Гз = — 1,29 ° 2000й - лл/, А'! откуда Г =3,5 ° 10 Ял --ллг.
(37.22) !<'! Из (37.22) видно, что флуктуации анодного тока диода в этом случае полностью определяются его сопротивлением 77! н полосой частот «<г и не зависят от величины тока„ протекающего через диод. Отмеченные выше обстоятельства обьясняются появлением минимума Потенциала вблизи ка года диода с пространственным зарядом. Тормозящее ноле этого своего рода потенциального барьера могут преодолеть только электроны, обладающие достаточными скоростями. Флуктуации тока эмиссии катода соотве<ственно изменяют пространственный заряд, а тот в свою очередь изменяет число электронов, нроходящих через потенциальный барьер.
Так, нанример, увеличение эмиссии катода .приводит к увеличению пространственного заряда, в результате чего уменьшается число электронов, .Преодолевакяцих этот минимум потенциала. Таким образом, наличие пространственного заряда обеснечивает своеобразное автоматическое регулирование флуктуаций электронного тока, приводящее к уменьшению уровня шумов. Выражения (37.21) и (37.22) справедливы и для триода, который можно рассматривать как некий эквивалентный диод, вводное на- ! 3 37.31 внвшннв <цулн»к Рлдиплсггпиояля 0<47 пряжение которого равно упрапляклнсл<у н»нряжению сетки.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
