1626435917-d26f9677b92985e7688f24b5e74711ce (844351), страница 75
Текст из файла (страница 75)
Как показали Бейтс и Дамгаард (1057), на основе таких волновых функций можно вполне хорошо оценить интегралы для переходов между связанными состояниями. Для случая переходов между связанным и свободным состояниями Берджес н Ситон испольэовали асимптотически справедливые приближенные выражения для радиальных волновых функций свободного состояния. Фазы даются соотношением б=ялс, где 9 — экстраполированный квантовый дефект (15=- =-и — ч). Берджес и Сигов свели результаты кропотливых численных расчетов в таблицы, позволяющие по известным уровням энергии быстро определять величину соответствующих интегралов переходов.
Эти данные относится как к переходам между двумя связанными состояниями, так и к переходам между связанным и свободным состояниями. Неодььократььо производилось сравнение дань.ых Берджеса и Снтона с другнми результатами теории и эксперимента. Почти во всех случаях оказывалось, что их общая формула дает результаты, хорошо совпадаюшие с полученными на основе наилучших из других методов расчета. Но Моисейвич (1Об) недавно выдвинул утверждение, что данная Ситоном формулировка метода квантового дефекта дает правильные значения фазовых сдвигов лишь на пороге, и предложил более общую постановку задачи. Ссылки на ряд других теоретических работ можно найти в подписях к фигурам й 3 настоящей главы.
Дополнительный список литературы можно найти у Дитчберна и Эпика (7), протабулнровавших результаты для многих атомарных систем, включая ряд положителш|ых ионов, Особььй интерес представляют теоретические результаты для водородоподобных атомов (Н, Не', 1-15' и т. п.). Для таких систем экспериментальные данные отсутствуют, но сечение можно вычислить по практически строгой формуле 77 (ч, и)=-- с (32п75577Х") з'ъ775 3 5 (7.4.8) в. Создание искусственных ионных облаков в верхних слоях атмосферы.
Во вступлении к данной главе уже был вкратце отмечен большой интерес, который представляет исследование фотононизации атомарных частиц, характерных для верхних слосв атмосферы. Одним нз важных средств изучения этих слоев атмосферы стало теперь создание искусственных ионных облаков путем фотоионнзаьььш веществ, поднимаемых на ракетах. Наибольшую ценность для этих целей благодаря низким потенциалам понизапии представляют щелочпые и щелочноземельььые элементы.
Как отмечает Хадсо ь (109), шьтерес к коэффициентам фотопоглошення этих металлов объясняется в основном потребностью в информации о степени ионизация, Здесь 757 — постоянная Ридберга, и ---ь.лавное квантовое число исходного состояния, 9 -- трудно вычисляемый фактор, оценки величины которого можно найти в литературе, на которую ссылаются Дитчберн и Эпик. Дитчберн и Эпик отмепьли также существенную роль автоионнзапин для многих элементов, в том числе Са, Ва, 1п„ба, Сн и П. ьсвтоььонььзаььиьо всегда следует принимать во внимание прн вычислении сечений фотоионнзапии н лишь в редких случаях льожно рассматривать как вносящую малую поправку.
В случае молекул может оказаться суцсественной роль предионизации. Но для молекул и молекулярных ионов сделано лишь очень льало теоретических расчетов, главным образом нз-за трудности нахождения достаточно точных выражений для электронных волновых функций. Наконец, следуе~ указать, что знание сечений фотононнзацнн льожет оказаться полезным для оценки сечений поннзацнп прн электронном ударе (108, 109).
Если сечение 77„(Х) известно для двух атомных частиц на пороге нонизаььпи, а 777(о) известно для одной из этих частиц пе только на пороге ионизация, но и выше, то методом сравнения можно приблиькен~о определить сечение фотоно~нзаппи для другой частицы как на пороге ионпзацин, так и в области больших эперпьй фотонов.
и 71 408 ГЛАВА 7 кото ая б 'дет достигп та п и аспь Таблица ?.4.? Теоретические значения скорости фотононизации сделочных металлов и магняя и кальция в верхнкх слоях атмосферы Вара»»«есть на««аачии ! атолла а 1 ге« Мата»а Литература Литий Натрий Калий Рубании Г(езий Магний Кальций 1,38.10 4,0. 10 185 10 1,06 10"' 6,5 10' ' 3,6. 10 2,5. 10 [110[ Пор[ [110[ [110[ [110) [1)о[ [109! Приведенный в табл.
7.4.1 результат для кальция интересен в том отношении, что ббльшая часть ионизации (2,2 ° 10ь ион/век) приходится на линии, подверженные автоиоиизации. Согласно р у ) р р !лепки одного из иих в виде облака в верхних слоях атмосферы. Если предположить, что распыленное вещество образует тонкий слой, то вероятность иопизации излучением заданной длины волпы за 1 сед равна произведению потока фотонов рассматриваемой длины волны, падающего извне ца атмосферу, иа сечение фотоноиизации. Для длин волн короче границы серий это сечение можно приравнять сече и ию погл ощеи и я.
Мармо, Прессмаи и Ашеибрапд (ПО) опубликовали таблицу ожидаемых скоростей иопизации для паров некоторых металлов. Оии нашли эти значения скороспи гюнизации путем интегрирования произведения потока фотонов иа экспериментально измеренное сечение. Интегрирование по длине волны фотонов производилось в пределах от границы серий до паилгеиьшей длины Волны, для которой к тому времени имелись данные о сечении.
Некоторые из этих результатов вошли в табл. 7.4.1, где также приводятся результаты расчетов Хадсона (!09ь располагавшего более подробными исходными данными. Для натрия результат Хадсона в 2,6 раза меньше опубликованного в работе Мармо и др. (1!01 В этом люжио усмотреть серьезное пропгворечие, поскольку Мармо попользовал данные, простиравшиеся в сторону коротких волн лишь до !600 А, а исходные данные Хадсона распространяются иа облазь гораздо более коротких волн (см. фиг. 7.3.3). 4О9 Члотоиогяогдгымг И ГАЗАХ Хадсону [1091, апалогичпыи результат, ьероятпо, можно получить для стронция и бария.
Допол1штельные сведения о фотопоппзации в верхних слоях атмосферы можно найти в докладе Науроки и Папа (П[). л и т Г. е А т ч я А 1 5 е а 1 о и М. Л, Ргос. )(оу. 5ос., А208, 408 (1%!). 2. (Ха ! а п а Ь е К., я кинге Абчапсеь 1и Оеорб)вдь, Кета Хоть, 1958, чо1. 5, р. 153. 3. Маььеу !1. 5. (Х, В ау 8 й. !..
Р.. ТЬс 1;ррег Мпоьрбеге, Еопдоп, 1960 (нмеется иеренод предыдулцего издания: Г. М е с с и, Р. Б о й д, Верхняя атмосфера, Л., 1962). 4. РЬуысь о( Ше 1)ррег Ацгоьрьсгс, ес1. Л. А. Ра1сйце, Ыечл Хогй, 1960 (имеется перевод: «Физика верхней атьюсфсрылл, ред. Дж. Раткляфф, М., 1963). 5. 5упзроьиии ои Сойгь1оп РЬеиогпепа 'т Аь1горйузиь аий 51аьегь, Вои)бег, Со!огайо, 1961 (ТесЬи:са! Ко!е 124, 0.5. Ка!Миа! Вигеаи о1 5!аидагдь, РесииЬег Г961). 6 Ю е1ь ь1е г Сл.
1., я книге «Нагс1ЬисЬ 11ег РЬуь1й», Вд 21, Вег)!п, 1956, 5. 304. 7. 011с Ь Ь и го Р. (ч'., Р р1Ь (Л., в книге «А(опы аиб Л(о!еси!аг Ргосеььев», е11. О. Р. Ва1еь. Кетч Хогй, 1962. (имеется перевал: «Атомные н молекулярные лроцессы., ред. Д. Бейте, нзд-во «Мяр», 1964, гл. 3). 8 Е ч а и ь й. О., ТЬе А!сап[с )»ис!ень, Келч Хогй, 1955, сй.
23 — 25. 9. 0 и и и Сл. К., Доклад на 3-й Международной конферснцни ио физике влек»раиных н атомных столкновений, Лондон, 1963. 10. Н е г з Ь е г й О., Мо!еси!аг 5рес1га аиб Л1о!еси!аг 5(гнс!нге, Рбпсе1оп, М. Л., 1950 (имеется перевод: Г. 1'ер ц бе р г, Спектры и строения двух- атомных молекул, ИЛ, 1949).
1! Н а г г! ь Л(. А...)анги. СЬеи1. РЬуь, 39„978 (1963). 12. 9?а1а и а Ье К., 1 пи Е. С. Х.. 2 е!1)1о11 М., Лонги. Сйеил. РЬуз.. 21. 1026 (1953). 13.1)агте(ег Н, 1пййган М. О., Могггьоп Л. О., Лонги. СЬеп. Рйуь., 27, 3!3 (1957); 28, 76 (В58). 14 5 с Ь о и Ь е ! 1 Е, Вь РЬуь., 149, 153 (1%7) . 15.
Не г т ой Гт. Г» М а г и о Г. Г., Лонги. СЬеи. РЬуь., 27, 1202 (!957). 16. лл(л е ! ь ь ! е г О. 1., 5 а иг ь о и Л. А, Р., 0 й а тч а Л1.. С о о й Сс )(., Лонги. 091. 5ос. Аиег., 49, 338 (1959). 17. 5 с Ь оси Р. 1., Л н б й е О. 1.„)Х е)ь ь! е г С«1..„а книге «Ргосеещийь о( 1Ье Г!ЦЬ (и1егив(ииа1 Сои(егеисе оп )оима1гои РЬеионгеиа лп Саьеь» (Мипси, 1961), чо!. 1, Аиыегдап, р. 25. 18. Нн11игап Гт. Е., Таиайа Х., Еаггабее Л. С., Лонги. СЬеи.
РЬуь., 38, 1920 (1963). 19. РЬо1о1оижв!лоп о1 А!оив аил1 Мо!сси1ев (РВ 16Г632), Каиопа! Внгеви о1 5(аибагбь, 1962. 20. Р 11« Ь Ь и г и (!. (Х., Ргос. )(оу. 5ос., А238, 216 (1%6). 21. 1.ее Ро, ХХе1ьч!ег Гс 1., Ргос. Роу 5ос., А220, 71 (1963)! РЬуь. Кеч., 99, 540 (1955). 22. Хала(и ! а и К., Ш а 19 е г )Ал. С., члл е ! ь ь! е г Сл. 1., РЬуь. Реч., 99, 542 (1965). 23. В а йе г О. Л., В е4 о Р, Е., То и Ь о и(лап 0 Н., РЬуз.
Деч., 124, !47! (196!). 24. 0 11 с Ь Ь и г и О. ХХ., Ргос. РЬуь. 5ос., 75, 461 (1960). 411 Фстт01сагтсОитктсии В Главк 410 Гллил т 25. 11и1!шап й. Е., ! впа!св Е, !.ьггаЬ«е Л. С, Лрр!. Орисв, 2, 947 (19аЛ), Лоигп. СЬепс. РЬув., 39, 902 (!963). 26. 0 а!В а г п о А., Ргос. РЬуя. 5ас., А65, 663 (1952). 27. 5 е а 1о п М. Л., Ртос. РЬув. Бас., А67, 927 (1954) 28. ЧЧ бе е)е г,).
А., РЬув. Кеч., 43, 258 (1933). 29. Ч! п! с Л. Р., РЬуьч йеч., 44, 524 (1933), 30. 5 1 ест а т ! А. Е., )Ч е Ь Ь Т. О., Ргас. РЬув. Бос., 82, 532 (1963). 31. О! ! с Ь Ь и г п К. ЗЧ., Л и 1 ь и ш Р. Л., М а г г О. Ч., Ргс(с. Кар. Бос„А2! 9, 89 (1953). 32. М а г г О. Ч., Ргос. РЬув. 5ос., 81, 9 (1963). 33. Т и п ь 1 е а д Л., Ргос. Р!сув. Бос., Абб, 304 (1953). 34. Ви грезя А., Беа)оп М. Л., Моп. Ио(.
Коу. Аь(гоп 5ас., 120, 121 (1960). 35. 5 1 е и а г 1 А. Е, Ргос. РЬуя. Бас., А67, 9! 7 (1954). Зб. ВипсЬ 5. М., Спой О. К., Ода»«а М., ЕЬ!ег А. »Ч., Лапти. СЬесп. РЬув., 28, 740 (1958). 37. ОВасча М., Спой О. й., Лоигп. СЬеси. РЬув., 28, 747 (1%8). 38. 5! е ! п е г В., О с е ь е С. Г., 1 п 8 Ь г а ш Л1. О., Лоигп.
СЬеси. РЬув., 34, !89 (!961). 39. 5агпвоп Л. А. й., Магшо Г. Г., ЗЧа!апабе К., Лоигп. СЬетп. РЬув., 36, 783 (1962). 40. Е 1 4 е г Г. А., О! е в е С., 5 1 е! и е г В., 1 п д !с г а гп М., Лапти. СЬесп. РЬув., 36, 3292 (!962). Н, 5 сЬо ел й. 1., Лапти. СЬепт. РЬуь., 37, 2032 (1962). 42. О! ! с Ь Ь и г п й. Чсс., Л и ! в и ис Р. Л., Л) а!иге, 165, 723 ( 1950) .
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
