Главная » Просмотр файлов » Воронцов Теория штамповки выдавливанием

Воронцов Теория штамповки выдавливанием (1245676), страница 28

Файл №1245676 Воронцов Теория штамповки выдавливанием (Воронцов А.Л. - Теория штамповки выдавливанием) 28 страницаВоронцов Теория штамповки выдавливанием (1245676) страница 282021-01-15СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 28)

Затем определяем рабочий ход, при котором поле деформаций в области, примыкающей к стенке матрицы, становится стационарным: и =0,714. Так как з<з„, то вычисляем г~= — 0,353. Далее по формуле (4.151) находим е;л=0,475, после чего определяем ел=0,324. Затем вычисляем ел=0,411 и находим среднюю величину накопленной деформации во всем очаге е;=0,469. После этого находим среднее по очагу пластической деформации напряжение текучести о,=247,1 МПа. Далее находим зч,=0,646. Поскольку з<з,р, то по формуле (4.162) вычисляем 9 р0,059. Затем определяем относительную удельную силу выдавливания 9=3,353, после чего находим от=828,3 МПа. Сравнивая это значение с экспериментальным значением д„, = 780 МПа,находим расхождение 8=5,8;4. Далее определим параметры, соответствующие относительному рабочему ходу з=1. Находим начальную высоту очага пластической деформации 6=0,537 и текущее значение высоты очага пластической деформации Ь =1,010.

Вычисляем вспомогательную величину л=Ф,990 и определяем рабочий ход, при котором поле деформаций в области, примыкающей к стенке матрицы, становится стационарным: з„=0,742. Так как з>з, то я~=О. Далее по формуле (4.152) находим е;д=0,679, после чего определяем ел=0,339. Затем вычисляем ел=0,679 и находим среднюю величину накопленной деформации во всем очаге е,=0,666. После этого находим среднее 192 вукмцих формул п.10 метода 4.6.1 для определения накопленных деформаций на каждом этапе.

Например, если на этапе рабочего хода з~ было затруднйнное течение металла вблизи торца пуансона, а на этапе зз образовалась застойная зона, то это означает, что окончательная накопленная деформация в точке О (рис. 4.16) определяется значением е;оз при ходе з~, так как при дальнейшем ходе деформация в этой точке перестает увеличиваться. Если же на этапе з~ было свободное течение металла вблизи торца пуансона, а на этапе зз возникло затрудненное течение, то это означает, что окончательная накопленная деформация в точке О определяется по формуле ео —— ею,(п,)+ежи(п ) = — '+ 0,5 — ~. (4.182) е е Для всех остальных характеристик расчет осуществляется по первоначальному варианту без разбиения хода на этапы.

Пример 4.7. 16. Для указанных в примере 4.7.15 образцов из алюминиевого сплава АВ (Я=1,5) при значениях относительного рабочего хода ~0,5; 1,0; 1,5 построить эпюры распределения накопленных деформаций в характерных направлениях и сопоставить их с полученными по методу раздела 2.4 экспериментальными эпюрами. Построить такие же эпюры и для относительного рабочего хода з=2,0 и сопоставить их с экспериментальными эпюрамн, полученными нами для свободного холодного выдавливания стакана из фосфатированной стали 10 пуансоном диаметром 40 мм в матрице с диаметром полости 60 мм (Я=1,5) при рабочем ходе 40 мм (рис. 4.26).

Решение. Согласно примеру 4.7.15 коэффициент обжатня ~0,8. Среднее значение высоты очага для всех величин рабочего хода можно принять равным Ь,=1 в соответствии с табл. 4.5, а также тем, что и для стали 10 при средней величине рабочего хода ~1 и п=1г~=0,1 — Ь =1,028. В соответствии с упомянутой таблицей, а также и. 7 метода 4.6.1, при ~0,5; 1,0 — вблизи торца пуансона будет затрудненное течение, а при з=1,5; 2,0 — образуется застойная зона (это подтверждают и фотографии искажднных координатных сеток, приведенные 194 па рис. 4.25, 4.26). Таким образом, для определения деформированного состояния под торцом пуансона используем формулы и. 8-10 с индексом «3» и учитываем, что при з>1,0 деформация под торцом пуансона е;о перестанет увеличиваться.

Результаты расчбтов представлены в табл. 4.6, а их графическое сравнение с опытными данными — на рис. 4.27, 4.28. Тпблида 4.6. Результаты расчета распределения накопленных деформаций в характерных сечениях стаканов, полученных ири свободном выдавливании в матрице с й=1,5 0,46 Рис. 4.27. Распределение накопленных деформаций прн затрудненном течении вблизи торца пуансона (Я=1,5): — — расчет; — - - - — эксперимент (значения а скобках) 195 станки стакана, деформации непрерывно накапливаются, что при определенной величине рабочего хода пуансона приводит к исчерпанию ресурса пластичности и появлению трещин (раздел 5.5). На рис. 4.28 видно, что после образования завтойной зоны рост деформации в точках, расположенных на оси симметрии вблизи торца пуансона, прекращается, а неравномерность деформации, характеризующаяся ярко выраженным пиком эпюры, возрастает.

Сравнение эпюр накопленных деформаций (рис. 4.28), полученных прн выдавливании стакана нз сплава АВ с наружным диаметром 30 мм (слева) и стакана из стали 10 с наружным диаметром бО мм (справа), показывает, что они хороню согласуются друг с другом, прич6м последние являются как бы продолжением первых при увеличении рабочего хода от 1,5 до 2,0. Это подтверждает независимость расчетных и аиспериментальных результатов от масштабного фактора. Сравнение результатов расч6та распределения накопленных деформаций с экспериментальными данными показывает их достаточно хорошую качественную и количественную еколимость. Некоторое превьппение расчетных результатов Ивд жспериментальными, особенно в зонах с наибольшей несзвциопарностью деформации, обусловлено тем, что экспериментально-аналитический метод координатных сеток не учитывает немонотонность деформнрования, всегда давая в этом яяучас заниженные результаты (1171.

11ример 4.7.17. В работе 1981 для свободного выдавлиИвпия стакана из латуни с застойной зоной методом коордиИвтпых сеток получено распределение накопленных деформаций па оси симметрии и в поперечном сечении стенки стакаИв, '! 'ам же получено распределение накопленных деформаций Иа оси симметрии и для свободного выдавливания стакана из дюра(иоминия с затрудненным течением. Требуется рассчиувп, соответствующие накопленные деформации и сопоста- ВИТЬ полученные результаты с опытными значениями, учитыИвя, чго в обоих случаях Я=1,4, а з=0,5.

Решение. Все расч6ты вед6м по методу 4.б.1. Для пер- 197 ного случая в соответствии с рекомендациями раздела 3.2 принимаем р=Ф,! и 11~=0,5. Находим начальную высоту очага пластической деформации 6=0,612. В соответствии с разделом 3.1 берем коэффициент упрочнения 7г„=0,95 и определяем текущее значение высоты очага пластической деформации Ь„=1,085. Далее находим коэффициент обжатия ~1,042 и вычисляем вспомогательную величину л=0,4б1. Затем определяем рабочий ход, при котором поле деформаций в области, примыкающей к стенке матрицы, становится стационарным: к„= — 0,744. Так как гааз,,, то вычисляем г~= — 0,444.

Далее по формуле (4.151) находим е;А=0,554. Затем по формулам с индексом «2» п. 8-10 вычисляем г2= — 0,743, ел<=0,758, е~>=О. После этого определяем е,в=1,085. Сравнение с опытными данными представлено на рис. 4.29, слева. 0,55 (0,50) Рис. 4.29. Распределение накопленных деформаций прн наличии застойной зоны (слева) н прн затрудненном течении (справа): — — расчви — - — — — эксперимент (зваченвя в скобках) Для второго случая в соответствии с рекомендациями раздела 3.2 принимаем !1=-0,1 и рай=0,5. Находим начальную 198 высоту очага пластической деформации Ь=0,612. В соответствии с разделом 3.1 берем коэффициент упрочнення Ь„=0,95 и находим текущее значение высоты очага пластической де<~юрмацни Ьу=1,085. Далее вычисляем вспомогательную величину л=0,461.Затем поформулам с индексом «3» п.

8-10 вычисляем з2= — 0,715, ек=0,605, ею=0,230. Сравнение с оп ытнымн данными представлено на рис. 4.29, справа. В обоих случаях видны достаточно хорошие качественная и количественная сходимости. Пример 4.7.1В. Для заданных на рнс. 4.10 параметров стесненного выдавливания Я=1,4 и Но=1,33 определить средп~ою величину накопленной деформация при значениях рабочего хода е=0,2; 0,4; 0,6; 0,8; 0,88 и сравнить полученные результаты с экспериментальными. Реыение. Для примера выполним расчет по методу 4.6.2 при л=0,2. Последовательно находим: И=1,13, ~у=1,042, ло 0,163, е~А=0,196, р,.=1,072, ем=0,276, Ь~= — 0,101, Ь2=0,176, М~ 0,113, /с2= — 0,080, е,(),197.

Остальные результаты приведены в табл. 4.7. Таблица 4.7. Сравнение теоретических и экспериментальных результатов определения средней иакоплеинов деформации арв стесийином выдавливании стакана с Я=1,4 и Нз=1,33 Пример 4.7.19. Нами было выполнено холодное выдав)(Иввпис смазанной животным жиром заготовки из алюминие(вн'о сплава АВ с начальной высотой и диаметром, равными 30 мм. Выдавливание осуществлялось пуансоном диаметром 1$ мм и матрице с диаметром рабочей полости 30 мм. Получен)шя толщина дна изделия равнялась толщине его стенки, то в(г(ъ 7,5 мм (рис.

4.30). С учетом отсутствия компенсации уп- 199 рочнения температурным эффектом деформации требуется определить удельную силу в момент окончания выдавливания и сравнить расчбтную величину с экспериментальным значением 1100 МПа. Решение. Определяем относительные радиус матрицы Я=В/0=30/15=2, начальную высоту заготовки Нд=30/7,5=4 и конечную толщину дна изделия Н'=7,5/7,5=1. Находим полный рабочий ход и=На-Н=З.

В соответствии с рекомендациями раздела 3.2 принимаем п=0,3 и у~=6,5 (наличне застойной зоны подтверждает и макропщиф стакана на рис. 4.30). По формуле (4.145) находим начальную высоту очага пластической деформации /г=0,826. Так как Не>Ь, Р~43й Выдавленный то делаем вывод, что сначала имело место свободное выдавливание. В соответствии с табл. 3.2 берйм коэффициент упрочнения й„=41,956 и по формуле (4.146) для полного рабочего хода ~3 находим значение высоты очага пластической деформации Ь„=1,607. Так как Ь >Н, то делаем вывод, что на части рабочего хода имело место стеснйнное выдавливание.

По формуле (4.144) находим величину рабочего хода, на котором было свободное выдавливание: я~=2,393. Далее вычисляем величину рабочего хода, на котором было стеснйнное выдавливание: зз = з — з~ = 3 — 2,393 = =0,607. Затем находим общий для обоих случаев коэффициент обжатня цгМ,ЗЗЗ. Теперь по методу 4.6.1 находим среднюю деформацию, накопленную на стадии свободного выдавливания. Вычисляем вспомогательную величину л=1,489.

Определяем рабочий ход, при котором поле деформаций в области, примыкающей к стенке матрицы, становится стационарным: з =1,387. Так как з!>зс,, то г!=О. Далее по формуле (4.152) находим е,д=0,332, после чего определяем ел=0,166. Затем вычисляем оп=0,913 и находим среднюю величину накопленной на стадии свободного выдавливания деформации ел=0,657. Затем по методу 4.6.2 находим средшою деформацию, накопленную на стадии стесненного выдавливания. Для этого вычисляем толщину дна заготовки в момент начала данной стадии: Нв'=На — з!=1,607.

Далее последовательно находим: !!!!'-0,474, е;А=0,183, р,=1,199, ев=0,393, 6!=0,176, 6|=0,566, /~~ ' 0,082, )гг= — 0,210, е;и=0,344. По формуле (4.175) находим суммарное значение накопленной деформации е,=1,001, после чего по аппроксимации (3.8) находим напряжение текучести о,=289 МПа. Далее по формуле (4.176) находим з,р=1,406. Поскольку з>з,р, то по формуле (4.178) вычисляем д,р=0,413. Затем принимаем 1ь~-0„3 и по формуле (4.179) определяем относительную удельную силу стесненного выдавливания ~3,998, после чего находим искомое значение удельной силы холодного выдавливания: дую=1155 МПа.

Характеристики

Тип файла
DJVU-файл
Размер
37,25 Mb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Почему делать на заказ в разы дороже, чем купить готовую учебную работу на СтудИзбе? Наши учебные работы продаются каждый год, тогда как большинство заказов выполняются с нуля. Найдите подходящий учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6381
Авторов
на СтудИзбе
308
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее