Учебник - Основы теории электричества (1238774), страница 73

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 73)

> лпп>рп) (и ж< Мч >и > о (ппчпп)>л<п! птмп <прр >и пж Гике, Еж>п, О ).<ж <~ее<о.о,оо >) и, > . ', '. " .е и «к ! ! »п г>о< и еп)!и >п)еолрпг>п.«. жп,«.) <пл ле расее<ею к е пего<опоя и!жкп(поп пп ~п<.к< > П<,о)е ! >э! , рр<>»(ЛГИЕтИЗМ.

МОЛРКГЛ>ШРНОЕ ПОЛЕ ВЕИС< Л рис. 67). Однико в обычных условиях различные «Вейссовы ничены В различных направлениях. Благодаря этому ср< 265 (Ыч; гоп кпж и> .п,(лж л., < и:, и, > ., ><и» ор\О< хе»поп пеорее >ение е о) ! < те<п ее»шее<о оо«< опр,п» > п.к по»номы,'>п! »ы<ы, и< и: >ого, по, «о>легко кее<п пл и »с<поел > к«м п)>ыыо);к< ) епе )и», В п»по!»и >и и <««е)жже< »< я<тон< ыо их),<ерпгп<> пмж, емьы> Ьыл<ро >Г>млеко с р<ес)ее<о!С>! и ерплп<ч«<п> зейс)еукп милко гч л епче »<о геме )1оэ<оч) прк !поп!л,цп и!»а<пе<кке пе »ее«поем оя>жг>е Тесы<мне>н)<п оп <(пп!ы<ыже пк р~ <ж )о»ело пэ: <очем жпор н прел<гак)г к поп<! ) <ое)еп рпз <«1 . >ей< пепл обп!Ч)<>1. толю < >< м ег<жое поеюек Ггк ж) зр)<км порол< пел<рено<)е ре,)ым <Ол ж Г »<пере><)ел< к< ееерее)гепм(1 яеопч< ык 'кочсп<пч Ок<л! »<ее\оп к(те»я чс к1) '< г кнн)>е ыочечк прскюге )с!ежп)п)! и.

»»ге»тон< чоиешн пере»ме>л>ю хрх< лр)гу! <.,Н)>ок с«~реп«орп рее<ылеппп»егнс< >к. пе е> Йссоеь! ое ысте учееыее«се»пер<ее >пп пи <ео<о еоп», е>зп(»де еыо 4<рр вып<е!Ч»оч. Кпп,!о>е р.)печно <)реа)тпроее<жп< е<е>к< ее<к > поп < п е )о>о<е)елее >й пере е епюм к>)л!Ч(п ер<к>ое )екп» п<р>поп. Лроьзеепе е«асгоен ог>.:пг!и<! ег и >.

с > ыжкх (торопм л )ее< к к епк и нопк)е. е <.1»по Вмп.. к и о<пепе.ч.еое эе»ргкп и еермюе!<В ре) и 1» Г,Ч>)<оп > е '!< ропч л >чп > и пыо,>бич< оа >!. р<оп »»<ее<же> <п >е Ччпо«чс<кк<! О'рслоые! р:очер к ассом»< оп»с><к пор<а«лес<ге >ошпчучоя су» пере< <! «ю. Еохпоя >еергпк <р<рроя:<гжтпле ) Ма<поп)к> епеппрыжм,, ее<»пкрм с кр>п>»<попе(коп с>р)л!Хр< й фсррпчп< ее<к,о< и проке>меж<у»ге е !< ч, ото е реме»пыл попре»псе»ел ооп ыпеп!ич< понг<ее г ре>,о>п! >е легло(1»кч епг!речем <ппкж<пиы е еле,кы<ое лро><»<лопе>ъоя рпе»1ке, же<хе елмкппое к е реепьпчк т<л)»Ъ пе! ее>острю ппк< к > Ы. '! д <е оопп»1е< го, мп«о<о, >песе ое«кжвлолпчог)п .1огпн е<)е ее опм!е <мокко >пни«пеке, п,е> )е!о>по череп,<о<л рпл .п>ечгекр ! зле <рпепе<ео>>о ж>пыео< п<е <пепе» к»к<Ч>>е .(еоое>)< 1к л>п еое >>ее.л<1»ое 1 и области» намагдний мапштный момент всего тела равен нулк), и нама<ничение отдельн>ых областей остается Нсздмь ГНЫ)! ) 11ри включении внешнего магнитного поля число и размеры областей, намагниченис которых параллельно полю (илн близко к параллельно<.тн), растут эа счет областей, намагниченньж в противоположном направлении, и ппо в целом нама! ничпвзе!ся, Если после этого Внсшисс иоле выключить, то раз Возникшая упорядоченность направлений намагничивании отдельных областей ча(тцчно с<жраняется (остаточное памагьичение) до тех пор, пока се не уничтож>п каки< -либо новыс факторы: нагревашц', Включение поля обратного направления, превыниющего изнссппый минимум (носящий !щ.

звание ко>рпигивной < и !ы). н т. и. Исхо>О! из пмх Общих представлений и учил!вая еп(е ряд других су. щсстиеиных обстоят<'льств ! на которых мы з;псь ос)анавлиннгься не можем, удамтсн, по кр)йш.й ч! ре кач(ствснио, а частью и кге)ичествеино, обънс нить всс остальньн) закономерности, ннблк)даемые в ферромагнетиках (за.

висимость ( о) П. петля гигт(рсэиса и т. д.). 6. Мы прннуждш<ы, !а псд<кти)ком места чрнпи ппыя кратким ра<- смо)р>шцм диого .!Ншь торн!Вочно!о чонро а 11рн иэ.!Ож(пин мат<маги. чсской час!и т<ории Рлйс(ч! Чы прспн>ложили, ч!О магнитным полем Л можно пренебречь, по спавпепию «молекулярным полем И. Какоио жс это полсу ()пределив па Оп!ы)( )Гсмиернгуру Кк>ри 0 и намагниченис насыщении !<. '), можно по форм<.ц (72 К> вы>!<Спи<! Й! ()Кап!Ваетсн, что, напри !Ср. В )кс>н):с.

Орн н('рм<<л! нь)< 1< (1н(ра1срнл, )>),(остпп<(ч энач(ш!Й порядк<! !(р' ! г', г < . Вействжпльш, о<с) и ! значительно нр<вын!ы) напряж< ино< 1<. Н))(!Кг!.Ч<(е>,.О''1)О<ных ма''>и<ныл по>п'Й 1>!я но<пони>н)Й В !н<лучак)тс) н)н: >!О«! !Начснии порялкь 4 !О' З ° !О' :->!о ис!.!К> штс,<ьш> болшнаи величина могкк)лярного вейссова поля ире.птавлнла с кн<к к.новнос< загрудщ.шп для к.шссической теории ферро. липнстнзмн н обрекала н<! Всуда <у Все попытки свести это поле к мапнп ному взаимод<иствик> атомов фсрромнгиегика. Лсйствитель>к>, формула (72.2), относящаяся к квазиупругим дннолям н нрнводшцая к .)наченшо 4! 1)= /х и, к ферромагнетикам, конечно, неприменнчз. Однако н з маги!тик., атомы которого обладают постоянным магнитным моментом М, максимально возмонсная напряженность эффективного поли, обусловленного х!агнитным взаимодействием атомов, не может по порядку величины существенно превышать напряженность М/тх) полн диноля М в центре смежного аточа (здесь )7 означает расстояние между смежными атомам) фсрромагнстнкз).

По порядку величины магнитный момент атомов й! - !б ' Гс ° смл н -« ,1 )7 2 10- см, так что М/)7' !О' Гс, т. е. в тыся ш раз меньше ншц)я женности вейссова поля. Все многочисленные поныпхи обойти )го затруднение в рамках классической теории оказались совер)ш нно несостоятельных!и Только квантовая механика позволила разрсп!нть з.ч)рос о природе пс)н.соз)1 молекулярного поля. Вкратце это объяснение сводится к слсдутошечу.

Если положи!ь в о) )к)ву обычный кулонов закон взаимодействия заргшов элхктронон и згочнь;х ядер, но применить к определеник) движения злек.р)ин)н законы квантовой механики, то результат оказывается таким, какои нз основе законов движения классической механики получился бы при наличии, помимо кулоновых сил, еще некоторых добавочных сил взаимодсйств)ш между электр )нзчи Таким ОбрззОм, ссли мы хоти»! шшьзОвзтьсн прети тзв„к"!И51)ли к,).!!си'11 скОь Физики, тО мы должны ВВести в рассмотрение сОО)ч)с'!Тгвукнцпс дс![4!)ночи)лс силы, которые получили название обменных снл.

Роль нх в явлениях магие. тизма сводится к тому, что при известных условиях. Опноснщихсн к электрон. ному строению атомов, структуре кри!'!Зллическсй р.ш) ткн и !. и., саи .)6- меннь!е силы с1ремятся уст!!ИОнить спин!.! зсн кт;кч ов н 1)нхл ш..' ь! *" х мзп етика пара)!Лельно друг дрхту, т е с! р! мнтся 11)! !«н!и е ! хи).: .. п[ееся при выполнении этих уел))вий ферри)!згшпны) В «ь !з! и, ),"ч изучение гиромагнитных эффсктоз в феррома)нетикзх )ока ш ш 1«х что ферромагнетизм обусловливав!ся «пином эл)'кт;кчнж, г щ пх о; '.„::..

л!.. ным движением. Как показывает теоретический расчет, обменное взьнм )дсйпгнис З4очов может быть с достаточной точностью учтено внсдсннеч в рассмо!рсшн некоторого эквивалентного ему «молекулчрного» поли !)/ Таким обр,шом. формальная вейссова теория ферромзпн тччмз получает фн нш-скос обоснование на основе общих положений квантовой механики, без ча!сих-либо специальных допущений и гипотез. Конечно, наряду с обменным взаимодействием, Вытекающим и) ззкочз Кулона, существует также и обычное классическое магнитное вззимодействн)' атомов, эквивалентное взаимодействию соответствующих магнитных днполей. Однако, как уже указывалось, оно в несколько см«сяч раз слабее обменного взаимодействия.

Все же именно магнитным взаимодействием атомов обусловлнвак)тся в первук) очередь танис, нзпримео, явления, кзк магнитная анизотропия и магнитострикция. $73. Уравнения поля в идеализированных ферромагнетиках (обычный вариант). Настоянные магниты 1. Результаты $60- — 62 носят совершенно Об)щий характер и причс*ннмы к любым магнетикам. Однако ВЭ 63 мы сделали допущение, что нзмщ ннченнс среды 1 пропорционально напряженности магнитного поля Н, и тем самым исключили нз своего рассмотрения ферромап!етики. Теперь нзч предстоит восполнить этот пробел. Явления гистерезиса в фсрром;и !ютиках означают, что между 1 и Н иет однозначного соотношения.

11О даже в таких ферромагнетиках, в которых гистерезнсоч, ввиду его незначительности, можно пренебречь, нелинейный характер зависимости! от Н чрезвычайно усложняет теорию. Чтобы избежать э)их усложнений, мы ограничимся рзссмо!рением так называемых «идеализированных ферро)шеи«тихов»„нли «постоянных магнитов», предположив, что нама!.Иичение 1 этих мзпн'!Иков складывается нз суммы индуцирозанщ)со а!Магяичсги я. являющегося линейной функцией напряженности поля, н постоянно«о намагничснич 1м от напряженности поля вовсе не зависящего. В этом пара!рафе мы будх'м исходить из общепринятого допущения, что ипдуцнрованное нзмагничение пропорционально напряженности магнитного поля, т.

Характеристики

Список файлов книги