Главная » Просмотр файлов » Куприянов А.И., Сахаров А.В. Теоретические основы радиоэлектронной борьбы (2007)

Куприянов А.И., Сахаров А.В. Теоретические основы радиоэлектронной борьбы (2007) (1186259), страница 28

Файл №1186259 Куприянов А.И., Сахаров А.В. Теоретические основы радиоэлектронной борьбы (2007) (Куприянов А.И., Сахаров А.В. Теоретические основы радиоэлектронной борьбы (2007)) 28 страницаКуприянов А.И., Сахаров А.В. Теоретические основы радиоэлектронной борьбы (2007) (1186259) страница 282020-08-27СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 28)

Но в обшем случае равносигнальное направление смешано относительно центра базы между целями на величину угловой ошибки, Действительно, из (7.2б) уравнение, описывшошее зависимость фазового фронта волны от аргумента точки А (рис. 7.21) ! 1 — !3 (ягг' . е!н!-. н,( н( — н.,)). ~1+~3 ~ 7, (7.27) где гг' — линейное расстояние (база) между источниками излучения 1 и 2.

Пеленг парной цели, состоящей из двух неразрешимых источников когерентного излучения, — это нормаль к фазовому фронту (7,27). Уравнение этой нормали — это уравнение прямой, проходяшей через точку О с угловым коэффициентом (тангенсом угла наклона) аб(р) ар Поэтому формируемая пеленгатором оценка угловой координаты гантели, образованной парой когерентных излучателей, б>дет г(соз гр 1 — )3 1 ( Л<р 1- !3 гр" = агсГИ " = агс!а— 2г„1+2!3созгр+1) ( 2 1+2)3соз2р+1 где 2>гр=г(созгр — угловой разгяер (параллакс) парного источника излучения. Для малых углов 2>гр «1, что соответств>ет условию неразрешимости двух источников излучения с позиции установки пеленгатора, из (7.28) следует приближенное равенство лр (1-(3') гр = (7.29) 2 (1+2рсозгр+)3') !вг Глпво 7.

Станции активных имитационных помех Если когерентные помехи синфазны (ау = О), то из (7.29) следует (7.30) Иначе говоря. при !3 = ! пеленгатор следит за центром базы (амплитудным центролз тяжести гантели, образованной двумя источниками одинаковых по амплитуде помех). При !)о! равносигнальное направление пеленгатора следит за некоторой точкой А внутри базы. Если когерентные помехи противофазны (из = к), то из (7.29) получается (7. 31) т.

е. ощибка пеленга резко возрастает при !3-ч! и может превзойти угловой размер базы, на которую разнесены излучатели когерентных помех. Для обьяснения этого эффекта можно рассмотреть структуру фазового фронта электромагнитной волны, формируемой парным излучателем когерентных помеховых колебаний. На рис. 7.22 показаны два излучателя (1 и 2) противофазных когерентных помех (7.22), Рис. 7.22. Фаза сигналов, создаваемых когерентными излучателями В произвольной точке приема В на оси х = з эти колебания будут наблюдаться с комплексными амплитудами Е=Еезтезкч и Е =-Еелозез", ! 2 2 (7.32) где Ьг = г — г, — разность хода лучей. Суммарная амплитуда электромагнитной волны в произвольной точке приема равна Ех = Ехе злч = Е, +Ез — — Е,е лве ' "(1-)зе ' ~), (7.33) 163 7.8.

Когеренгпные помехи Е, 2л оз где, как и прежде, (3 = ='. ~Ц = — = — — модуль волнового вектора (про- Е| ), с странственная частота когерснтных помех). 2к Как только де возрастает на 7, а фаза (гЬг = — Лг возрастает на 2к, )ч при б = 1 интенсивность суммарного поля Е обрашается в нуль. В промежутках между точками обрагцения в нуль Ех изменяется вдоль оси Ох как на рис. 7.22. т. е.

ил1еет периодический характер. При переходе от лепестка к лепестку Ег происходит смена фазы б на л. Из рис. 7.22 видно, что расстояние з между нулями (ширина лепестка Ег) для случая большого удаления га» г( излучателей помех от радиопеленгатора равно: Лг з = го з(п 0 = гаО = гс —. 7 (7.34) Например, при го = 20 км; Х = 5 см, д= 5 м, тогда з= 200 м, так как апертуры приемных антенн 2)д«д антенны радиопеленгатора находятся в пределах одного лепестка интерференционной картины Ех(х = 7(ф)!.

Если интерференционную картину, развернутую на рис. 7.22 вдоль оси х изобразить в полярных координатах, как на рис. 7.23, можно более наглядно наблюдать амплитудную и фазовую характеристики суммарного поля когерентных противофазных помех. На рис. 7.23 наглядно показаны скачки фазы на к по мере перехода от одного лепестка Ег к другому. Ряс. 7.23. Фазовый 4рант волны от когерентных излучателей При () ы 1 фазовая характеристика на границе лепестков не имеет разрыва, а плавно изменяется от значения ф к значению ф+ л в интервале углов г)ф конечной ширины 12). На зтих интервалах (в областях фазовой' инверсии (2(, (301) тоже складываются условия, приводягцие к ошибкам пеленгования. Угол между касательными к сферическому фазовому фронту 164 Глава 7.

Станина активных иинтаиионных помех волны единственного источника излучения и фронта, созданного парой когерентных излучателей, равен углу между РСН и направлением на середину базы. Этот угол можно найти на основе следующих рассуждений. При синфазных когерентных помехах комплексная огибающая и фаза суммы полей обоих источников в точке приема О в соответствии с (7.25) может быть представлена зависимостями Ех(д) = (7.35) Г(1-~)) (юУ .

бв(ф) = агс!8 — 78~ — з(п ср ~( ~) ~ ) Зависимость изменений амплитуды Е и фазы бх от истинного пеленга середины базы парного источника в окрестности областей фазовой инверсии прелставлена на рис. 7.24, а и 6 соответственно. Ошибка пеленгатора бр* — 44 при этом будет определяться соотношением (7.29). Рис. 7,24, х)мплитуда Еь(Ч): а — фаза дх(Ч); б — ваты осп пары иыучатеаей в окрестности тонки Ет(о) = плп Зависимость ошибки пеленга в случае, когда для РЗП используется когерентная помеха, показана на рис.

7.25. Из графиков видно, что по мере приближения ду — в 180', при б = 1,0 ошибка пеленгования резко возрастает (в 40 раз), т. е. радиопеленгатор дает ошибку, уводящую пеленг за базу источников излучения. Проведенный анализ исходил из того, что когерентные помехи — гармонические колебания. Совершенно аналогичные результаты имеют место для амплитудно- и фазомодулированных когерентных помех. Анализ показывает также, что когерентныс помехи при условии () = 1, г~ = гз = го и л~у = я являются эффективным средством увода радиопеленгаторов любых типов, в частности — моноимпульсных радиопеленгаторов, за базу источников сигналов д, т. е.

средством создания очень большой ошибки слежения за любой из двух целей, создающих помеховые 7 9 Помехи, .мерцаюсмие е разнесеннмк по просгпранстпу точках 165 30 20 160' 165' 170' 175' 160' Рнс 7.25 Отггбка пекенго парной когерентной цени излучения. Разумеется, для эффективности противодействия при помощи такой помехи нужно, чтобы оба источника излучения — и сипгального, и помехового — не разрешались бы пеленгатором, т.

е. чтобы оба источника находились в главном лепестке ДНА радиопеленгатора. В противном случае есть большая вероятность разрешения радиопеленгатором обеих целей по отдельности и сопровождения одной из целей. 7.9. Помехи, мерцающие в разнесенных по пространству точках Мерцающие помехи — некогерентные или когерентные двухточечные с глубокой амплитудной молуляцией при некоторых условиях тоже могут оказать эффективное противодействие пеленгаторам.

На рис. 7.26, а иллюстрируется принцип создания синхронных 1рис. 7,26, о) и несинхронных 1рис. 7.26, в) мерцающих помех, В первом случае оба летательных аппарата, попеременно излучающие помеху, обмениваются информацией о частоте и фазе меандра, манипулирующего амплитуду сигнала для создания мерцаний 1 ~м 17. 36) Т„ Длительность излучения с каждой цели —.

2 Во втором случае такой синхронизации нет. Кроме того, различают мерцающие помехи с малой базой, когда мерцающие излучатели находгпся в пределах одной позиции 1например, на концах крыльев одного самолета). !66 Глава 7. Станции антнвных имитационных помех иг(() Уг( в лт лг Рис. 7,26.

Черцаюецне помехи радиопеленгаторам Если излучающие точки находятся на разных позициях, говорят о мерцающих помехах с большой базой. На малой базе помехи могут быть когерентными: на одном самолете нет технических трудностей для их создания. На большой базе вынужденно применяют, как правило, некогерентные помехи. Иначе для их создания необходимо применять радиолинию обмена информацией о сигнале управления мерцаниями, Известно несколько способов создания мерцающих помех на большой базе.

Первый способ состоит в том, что один из самолетов считается ведущим, а второй — ведомым. Ведущий самолет излучает свою мерцающую (манипулированную меандром по амплитуде) помеху независимо и навязывает дистанционно излучение с синхронным и синфазным мерцанием ведомому ЛА. По второму способу оба самолета — ведомые, а синхронное мерцание навязывается извне с третьего самолета. Третий способ состоит в том, что в паре самолетов мерцает сигнал, излучаемый только с одного борта. Второй борт излучает непрерывную шумовую помеху. Четвертый способ предусматривает использование для синхронизации электронных часов. навязывающих фазу генераторам меандра, манипулирующего амплитудой мерцающей помехи. По мере сближения радиопеленгатора с парной целью, излучающей синхронные мерцающие помехи, наблюдаются следующие явления.

Поскольку Тч обычно велико, любой радиопеленгатор следящего типа с точностью до переходных процессов повторяет картину смены пеленгов от 7, 10. 11растранственна-разнесенные помехи радиасистемам саманаведенин 167 ьр, до ьрз с размахом Льр, как на рис. 7.27, до тех пор, пока не наступит разрешение целей, т. е. пока Ьзр меньше угла ьрр, при котором наступает разрешение целей и парная мерцающая цель находится в главном лепестке ДНА. Ряс. ?.27.

Изменение пеленга при мерцании намели 7.10. Пространственно-разнесенные помехи радиосистемам самонаведения Методы противодействия измерению пеленга и сопровождению излучающих целей по направлению очень важны для организации РЭП системам самонаведения противорадиолокационных ракет ) 2).

Характеристики

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Как Вы думаете, сколько людей до Вас делали точно такое же задание? 99% студентов выполняют точно такие же задания, как и их предшественники год назад. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6559
Авторов
на СтудИзбе
298
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее