Куприянов А.И., Сахаров А.В. Теоретические основы радиоэлектронной борьбы (2007) (1186259), страница 27
Текст из файла (страница 27)
7.18). Но при этом возникает серьезная проблема развязки каналов приема и передачи. 7.7. Некогерептные пространственно-разнесенные помехи угломерным системам Пространственно-разнесенные, или, иначе, многоточечные, помехи наиболее эффективны для РЭП угломерным системам, хотя могут применяться для противодействия и другим радиоэлектронным системам, трудно подавляемым совмещенными помехами.
Физическая причина эффективности пространственно-разнесенных помех против моноимпульсных и других угломерных систем состоит в том, что помехи, излучаемые из разных точек пространства, изменяют ориентацию фронта электромагнитной волны, падающей на антенну радиопеленгатора.
В качестве носителей (платформ) постановщиков вынесенных излучателей помех используются: пилотируемые постановщики помех; беспилотные дистанционно-управляемые летательные аппараты (ДПЛА); любые медленно опускающиеся летательные аппараты (парашюты, автожиры, летающие крылья, аэростаты и т. п.) с активными передатчиками помех одноразового действия (ПОД); буксируемые радиолокационные ловушки 7.7.
Некогеренвные простринсвоенно-ризнесенные помехи угломерным,. 155 (БРЛВ)( отстреливаемые снаряды и ракеты, несущис передатчики перенацеливаюших на себя помех (радиолокационные ловушки — РЛВ). При атом один и тот же носитель может применяться для различных целей. Так, шумовые помехи, как правило, применяются для прикрытия целей. Однако, располагаясь на ракетах, они могут служить перенацеливаюшими РЛВ.
Имитационные помехи используются для создания некогерентных помех, важными вариантами которых являются мерцающие помехи. Вообще тактика использования пространственно-разнесенных помех, в зависимости от используемых носителей, очень разнообразна.
Применение некогерентной помехи для противодействия определению угловой координаты радиолокационной цели иллюстрируется рис. 7.19. Подобные вынесенные помехи могут быть как шумовыми (генераторными или ответными), так и имитационными, Рис. 7.19. Прииенение некогерентнои помехи из одной вынесенной точки Моноимпульсный пеленгатор, входяший в состав РЛС, принимает вместе с помехой отраженный от цели сигнал.
Пространственное разнесение точек отражения сигнала и излучения помехи задается вектором (((х), модуль которого где (хс, у,, гс) — координаты точки излучения цели, а (х„, уео Гп) — координаты точки излучения помехи. еааао 7. Стаееции антианнх имитационных ионах АХ=Г(Хе — Х ); Ау=е(у — у„); Лтт(т ) (75) и при этом обеспечивать превышение помехи нал сигналом в точке рас- положения радиопеленгатора =Ж (7.б) Принимая одновременно отраженный сигнал и активную помеху из вынесенной точки, радиопеленгатор будет совершать ошибку.
Оценить величину этой ошибки и соответственно эффективность радипротиводействия пеленгатору можно на основе следующих соображений. Для произвольной точки в пространстве чертежа (рис. 7.19) с угловыми координатами О, ер (и направляющими косинусами сове, сохер) или )) (угол места) и а (азимут) справедливы соотношения е= а е= аг Х ~=~ 'е 'е. ЕееЕ Тогда при аппроксимации диаграммы направленности антенны РЛС зависимостью вида — можно получить в)ох х .,(лРе яиз ~ — есоз~)) в!п 1 — — ' сох О+соя ф Р (Е, р)— '.
соф — —" сох~ Е+ сох~ ез (7.8) где Р, — размер раскрыва антенны. Но е= —; .«р- —; г= х+у+ х у з г )(' )(* откуда Г (Е,ср) = Г (х,у а) = хР, (х +у) (7.9) Залача заключается в том, чтобы выбирать положение (траекторию) точки излучения помехи так. чтобы она вместе с истинной целью всегда находилась в главном лепестке ДНА антенны радиопеленгатора. Для этого нужно управлять разностным вектором й„(!), заданным своими про- екциями 7.7. Некогерентнв[е пространственно-разнесенные помеяи угломерным .. 157 При этом декартовы координаты истинной цели и точки излучения помехи определяются с учетом того, что Яп(Г) = к[[=Я г! (7.10) а пеленги помехи и цели различаются как оп -0, = 50; р. - р, = Ь р, (7.1 1) где г [[г+н' Г[ с[О = В,в ° [я..
е,+н- е, г6-. '9,—.„'е,[[' и [[[Г Гн'«'[ в,[[ ° 2[в. Й,,н. н,+Г~~- 'е,-г 'е.[[ (7.12) [зх Ьу с[- 1= —;ч= —:~=— Я„А, Я, (7.13) Соотношения (7.12), (7.13) определяют углогюй разнос истинной и ложной целей и одновременно ошибку пеленгования в случае полного перенацеливания радиопеленгатора с истинной на ложную цель. Если источники сигнала и некогерентной помехи не разрешаются пеленгатором, т. е.
если угловое рассогласование источников сигнала и помехи не превышает протяженности линейного участка дискриминационной характеристики (рис. 1.19), который примерно равен ширине диаграммы направленности антенн пеленгатора, все равно пространственно-разнесенная помеха вызовет ошибку пеленгования. Для оценки величины этой ошибки можно принять следующие допущения. Пусть два летательных аппарата с некогерентными излучателями, как на рис. 7.20, двигаются навстречу моноимпульсному радиопеленгатору Рис.
7.20. Геометрисуммарно-разностного типа. Истинные пеленги веские соотношения источников излучения соответственно гр[ и [рз дпя оценки ошибки Плоскость чертежа на рис. 7.20 совпалает с плос- пеяенгования, вносимой костью углов гр. некогерентной помехой Глава 7. Станции активных имитационных помех 158 Излучаемые источниками колебания и~ (г) и иг (г) имеют простейшую структуру — они создают на входе приемника пеленгатора гармонические колебания и, (г) = рее(Е|е~"е ))и иг(г) = Ке)Еге~ ч ~, (7,14) где Е. = Е.ехр( — Я.) — комплексные огибающие. По принципу работы моноимпульсный, как и всякий другой, пеленгатор в качсстве оценки угловой координаты цели примет такое значение ув, которому соответствует направление нормали к фронту волны, падаюшей на раскрыв антенной системы.
Конкретно для моноимпульсного пеленгатора с амплитудной обработкой этому направлению соответствует равенство амплитуд сигналов, принятых двумя антеннами: (Ел) ! 1Елг !' (7.15) Анализ рассматриваемой двухцелевой ситуации работы моноимпульсного радиопеленгатора показывает, что с у югом (7.14) и„(г)=о,()Е1( )"г(г)Е1( г) (7.!б) и л, (г) = и,(г) Ег (ерг ) + иг (г) Ег (~р ), где Е.(д.) — значение ДНА соответствующей антенны для направления <р~ илн <рг.
Определив в соответствии с (7.16) амплитуды колебаний в антеннах плснгатора ~Ел, = /Ел, / = (и~ (г)) Ег (ер~ )+(иг (г)) Ег (ерг ) где (и (Г)) озна ает усреднение по времени, можно получить условие, равносильное (7. 15): ~Е~г (ер ) — Е~г (ер~)~ — ()г ~Е~ ((р ) — Е~Г ((рг)1= 0, (7.18) (7.17) Ег где () = — — отношение амплитуд сигналов (7.14), приходящих на антен- Е~ ны пеленгатора из разнесенных в пространстве точек ЛА1 и ЛА2 (рис. 7.20).
Трансцендентное уравнение (7.18) можно решить относительно оценки пеленга парной цели, если конкретизировать вид ДНА антенн Е(цг). Но, поскольку ДНА пеленгатора — гладкие функции, их можно представить степенными рядами в окрестности точки ог = ро и ограничиться двумя первыми членами такого разложения. 159 7,8. Когергнгннме номена Тогда Е М) = Е( Ро)+ Е'(Ро Н Ро — Р) (7.19) где знак (+) или (-) выбирается в зависимости от того, на каком скате— правом или левом — ДНА располагается точка га = до С учетом (7,19) уравнение (7.!8) линеаризуется и приводится к виду (~ра гР!)+)3 (гдо 8!з)=О (7.20) откуда следует, что формируемая пеленгатором оценка угловой коорлинаты неразрешимой пары источников излучения будет гр! ~м 'р2 1+)3~ Из (7.21) следует, что если )3 — > О, гр" -~ ср, — РСН пеленгатора ориентируется на первую цель (ЛА!), излучающую колебание и, (Г), Если интенсивность излучения от первой цели пренебрежимо мало по сравнению с излучением второй, !3э, го*-згрь В промежуточных случаях — 0 < !3 < — РСН пеленгатора ориентируется в некоторую промежуточную точку на базе парного источника излучения ЛА!-ЛА2.
Аналогичная картина наблюдается и при работе по парной цели моноимпульсиого пеленгатора с фазовой обработкой сигналов, принятых разнесенными антеннами. И в этом случае равносигнальное направление ориентируется в энергетический центр тяжести гантели, образованной парой некогерентных излучателей. 7.8. Когереитные помехи Фазовый фронт волны, создаваемой несколькими (двумя или более) источниками когерентного излучения, имеет довольно сложную форму и нормаль к этому фронту, направление которой идентифицируется пеленгатором с направлением на цель, может ориентироваться в точку за пределами базы источника излучения (2). Геометрические соотношения, характеризующие изменение формы фазового фронта электромагнитной волны от парной цели с некогереитными помехами, показаны на рис.
7.2!. Излучатели, расположенные в точках 1 и 2 на рис. 7.21, создают гармонические колебания одной частоты ы со сдвигами фаз на зн)с и, (г) = Ке) Е,ег~е У" ~; из(г) = Кег(Езе'~е"") (7 22) !60 Глони 7. Стинции активных ицитационних помех Зквнвапвнтный фазовый фронт ц =сонат Рнс. 7.21.
Фозовци фронт волны от парной цели В точке приема О на входе антенной системы радиопеленгатора сформируется суммарное колебание и (!) =и, г — — ' +из (7.23) = Ке) Е е '""'е"в'~-нКе) Езе '""зе 'а" елыз~=Ке ГЕке Раве'~), где «. — дальности от соответствующего источника излучения до антенны 2п ю (до точки 0), а Х = — = — — модуль волнового вектора (пространствен- с ная частота). В содержательных терминах запись (7.23) означает, что некоторый виртуальный источник, излучающий колебание Ещ установлен в точке А (рис. 7.21) на удалении гс от радиопеленгатора.
Из (7.23) следует Е е-да Е е-7еч -7ц Е е- д г ееуч ге =,е е + зе (7.24) причем амплитуда и фаза суммарного поля, образующегося как суперпозиция парциадьных полей. формируемых источниками 1 и 2 на рис. 7.21, будут: (7.25) Е, счп(Ь; — т)г)+ Ез юп((газ+ Ч/) ба — — агс1я Е~ сов(Ь; — ту) т Ез сов()ггт + з(т) где Ьг= г,— ги 7,В. Когеренмные лемехи Таким образом, фаза О суммарной волны отличается от фазы принятого излучения как от первого источника ()гг,), так и от второго ()гг2): (3з!п(йг>г+ 2~у) К (га — б ) = агота ~1+ рсоа((ег>г+ 2у) (7.2б) где )3= —, Ез Е, Если излучает лишь первая цель (3 -о О, то «о -е й и пеленгуется тоже лишь первая цель, При !) -о (излучает вторая цель), К(,га- )=К(7> +М=К(»- 2) и го -о г, — в качестве пеленга определяется направление на вторую цель.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
