Справочник по радиолокации (ред. Сколник М. И.) т. 1 - 1976 г. (1151800), страница 106
Текст из файла (страница 106)
Цилиндр с расширяющейся коиичесаи) часаью представляет собой комбинацию цилиндра о усеченным конусом, расположенными так, что ик образующие создают поверхность о вогнутым 19-1 краем. Тело такой формы показано на рис. 39; на нем получаются два новых центра рассеяния, обозначенных За и дм Концепция центров рассеяния не учитывает возможноств двойного отражения, обусловленного этим вогнутым краем; однако это справедливо только для неболыиих значений угла вогнутого края. Здесь, как н в предыдущем Гл. 9.
Э4сдгктленая аяоархсуь рассеяния случае, хорошо совпадают резульгагы акспернмента .и теории для горизонтальной поляризации сигнала даухпозиционной РЛС 1б1, 6Я. Применение теории к генам,с внутренними отраженнвми..Структура такнн целей способствует когерентному фазирозанню локальных поверхностных токов, н, слеяоиагельно, гакие цели имеют обычно болыпую ЭПР. В данном случае дла дуапрадлгн наделая утапрадлгн нудлмдгння Л=УЬ95см Уггл Разнгса !те=50' -к -!О тгд т -40 -50 0 го фд 50 . Во !00 удд !90 950 !50 Ракурс р, град Рис, Зг. ЭПР усеченного конуса-иваявяра при угле разносе аааарасурм Лэуяяозииэеьчоа Рлс зеч ~горьяовтаяьнвя аоляриаацня '1зЦ. точного расчета рассеяния необходима определенная модификация простой геории.
Для иллюстрации этого положения далее рассмотрены два вида таких целей; двугранный уголковый отражатель н полость. Дгугранныа уголкааый опуражатгль. Уголковые отражатели относятся к известному классу целей, рассчитанных на повыюение еффектнвностн ралнолокацн. онного отражейня, В случае прямого двугреиного угла авойное о~рэженне обеспечивает пассивное увеличение ЭПР для однопозиционной РЛС, Ва рнс. 10 показан двугранный уголковый отражатель и векторы падаюгцей н отраженной воли при произвольной линейной поляризации передакнней и приемной ан. тени !621. 9.6. Методы расчета ЭПР Для расчета максимальной ЭИР' двугранного отражателя успешно нспольввввиы методы физической' оптики, хотя зги методы и не.дают возможности получить детальную зависимость от'рвиурса и поляризации, а также учесть особенивстм применения двухпозициониой' РЛтт; На рис.
41 и 42 представлены рас- Иалрпплеаие пауйплал й = г495сж угпл рппппса Д =йу' -Ш 'ть 'о ~- -ЯШ Ц -дд дд п 2а 4д ад дд удд тур 14р удр гвй Ракурс 41, град Рис. зз. зпр пилиидря с расширяющейся яоиичссяоя частью при угле рпзиосп аппаРатуРы дпузаозициоииоа РЛС ЗО'. Горизоитяльияя поляризяция 1еЦ, четные данные, полученные на основе применения геометрической теории двфракции к дзуграниому углу как системы из двух сочлененных прямоугольных пластинок. На рис. 41 сравииваютси теоретические н зкспериментальные данные для вертикальной н горизонтальной поляризаций.
Узкий пик ЭПР, наблюдаемый при малых значениях угла, соответствует зеркальному рассеянию (однократному отражению) от одной гране дзугранпого отражателя; широкий пик 1'3 чо 391 Гл. О. Эффективная площадь рассеяния при больших значениях угла соответствует двукратному отрагкению. На рис. 42 представлены соответствующие данные для параллельной и перекрестной поляризаций> когда передающая антенна имеет ориентацию среднюю между вертикальной и горизонтальной. В первом случае наблюдаются, только однонратные отражения, а во втором — только двукратные 162). Полости.
Пустая полость (например, ствол орудия или ящик, открыгый с одной стороны), имеющая достаточно большой хотя бы один из габаритных размеров поперечного сечения, так чтобы з этой полости моглн существовать один или более типов волноводных колебаний, формирует обратное рассеяние, зависящее от глубины полости При етом угловая область, в пределах ко~ооой ЭПР достаточно велика, по. 4'мс. 40.
Дауграммжй уголмоеый от- оажа е ь )421 10 ю" -10 -10 -гп О Ряс. 44. З П Р О :)О -гп -гп -дп 10 дп 40 О 15 дп 45' Ракурс Ф, град — — lеомогпр,теория дшрракции — Эксперимент же, что ма рпс. 41, ао для параллельной п переарестпои полярмааммм 162). -50 0 рмс. йк то 392 -го ОП 45 и 15 ' дП 40 ракурс ф, грпд Геометр теория дифрокуии — Эксперимент дмутраммого угодаоаого отражателя дла «дмопоампмоммой Рлс гие о') прм яер тмяальпой п горпаоптальмой поаярмаапм»; л з,а мм 142). О.б. Методы расчета 377 Р -70 -20 -22 -20 ВО 0 70 20 ВО 40 50 ВО Ракурс, град 0 70 20 ЮО 40 07 Ракурс, град Рис.
43. Ппр прпмоузольной полосзн размерамн 4,733х4,73А и глубиной 82833 -70 -20 -22 -22 -24 Рис. м. Ппр прпмоу4ольнпй полости размерами 7,76 3744,76 й и глубиной 6282 А, заэ -~ -74 мз о.- -7б оз -70 Мб Ча 'с 70 сс -20 ~~ -74 с~" -1б сз -7В -24 70 20 50 40 бб бд 0 70 20 ВО 40 О 00 Ракурс, град Ракурс, град Список литературы лучается значительно больше, чем это можно обьяснить размерами одного гплвно раструба полосни. Некоторые экснернментевьные данные по обратному рас~еянию от квадрат.
кых и круглых полостей представлены на рис. 43 — 46, Здесь особенно примечательно то, что наибольшее экспериментальное значение ЭПР для полости с квадрмгным раструбом смещено иа !6' относительно оси(для ве|гтикальной поляризации, показанной на рис. 44). При отклонении от оси на 22 возникает пии, хо. тарый превышает максимум, наблюдаемый вдоль оси (для горизонтальной поляризации, показанной на рис. 43).
Для круговой полости большие значения ЭПР пнд ракурсами с отклонением от оси отмечаются только при вертикальной поля. ризации. Сравнение результатов, приведенных на рис. 43 и 44 и на рис. 46 и 46, пнказынает четко выраженную зависимость ЭПР полости от ее глубины (63!. Теоретические кривые, показанные на рис.
43 — 46, построены на осноьс анализа нормальных твпов колебаний. Дифракцня на краях полости здесь пе учитывается. Таким образом, теория в атом случае дает лишь обнгую зависимость ЭПР от ракурса, но не даст тонкой структуры ЭПР, наблюдаемой на практике. Заметим, что здесь не рассмотрены расчетные кривые ЭПР круглых полос~ей для го. .рнзонтальной поляризации, так как анализ нормальных типов колебаний се аозволяет сделать этого.
Список литературы 1. К!бепонг, 1.. )Ч. (ег!.); "Кабзг Буь|ет Епй!пеег|пб", М!Т Касшпоп !.аЬога|огу Бег!еа, ч. 1, р. 21,, МсСгагч-ГИ(! Воо!г Согпрапу, ЬГ У,, !947. Радиолокационная техника Т 1 и 11 Пер с англ,, М««Сов. радио», 1949. 2. $«ЫГГ, С |л "Раап!нп1 Ыесйап!гз", р. 97, Мсбгаэч-Н|1! Воо1г Сотрайу, Ы.
У., !9|9 3. Г«егг, Р. Е. (егГ): "Ргорайабоп о1 ЗЬог! Каб|о Жачев", М!Т Каб!айоп ЬаЬога1огу Зепеь, ч. !3, р. 455, Мсбгачг-Н!И ВооК Согпрапу, ЬГ, У., 195!. Распространение ультракоротких радиоволн Пер, с англ, (Под ред. Б. А Шиллерова), М., «Сов. радио», 1954 4. 8)пс(а)г, Вл ТЬе Тгапьт|зз(оп апб Кесер1юп о1 ЕИ|рИсаИу Ро!аг|хеб 1уачез.— "Ргос. !КЕ", ч. 38, р. 148 †!51, РеЬгнагу, 1950. 5. Вегйочч|(х, й. 8. (еб.); "Мог|егп Кабьг", р.
560 — 565, Лойп учйеу й Зона, !пс., 1965. б. Кадаг йе(!есйч!1у МеззпгетепЫ Зутроз|пт, — Коте А|г Рече!ор. Сеп1ег, Тесй. Рос. Кер1. КАРС-ТРК-64-25, ч. 1, АР 601364, ч, 2, АР 60!365, Арп|, 1964. 7. прес)а! Газне оп йабаг КейесИч||у. — "Ргос, !ЕЕЕ", ч.
53, Анйнз1, !965. 8. б!га!Гоп, ». Ал "Е(ес!готабпейс ТЬеогу", р. 488, Мс-Пгагч-ЕИИ Воой Соптрапу, Х. У„!941. Стрэттон Дж. А. Теория электромагнетизма. Пер, с англ, (Под ред. С. М. Рытова).М,-Л., Госиздат технико-теоретической литературы, !948. 9 Меп1хег, Л. йа "Зсайег!пй зпб РдйгасИоп о1 Кайо уч'ачез", р.
124, Регйатоп Ргезз, ЬГ. У., !955. 10 Ме(йпб, %. Ра Еггогз 1п |Ье Меазнгетеп1 о1 йабаг Есйо)пи РаИегпз; А Нега М!пнпнгп Канне Сгйепоп. — Сотней Аегоп. ЬаЪ. Кер1. ()В-!088-Р-!00, Соп1- гас1 АР-30-1!5.0КР-739, дзп 9, !957. 11 Егйзсй, Р. Сл А Ргее-враге Ме|йоб о1 Меазнг!пй йабзг Сгозз ЗесИоп !и |Ье ЬаЬога1огу. — "Ргос 1ЕЕЕ", ч. 51, р !271 — 1272, Зер!етбег, 1963. !2. |агоЫегз, й. Ял !пбпог йапбе Рез!нп, йабаг КеИесйчйу Меазнгетеп1з Зутрозшш. — Коте Ай Речяор. Сеп1ег, Тесй. Рос.
йер|. КАРС-ТРК-64-25, ч. 1, р. 257 — 286, Арп|, 1964, АР 601364. 13. ЬуоЫегз, й, йг Еггог Апа1узы оГ й()ВУ габаг Сгозз Зесйоп Меазнгетеп1 Бу«'е' — Согпей Аегоп, |.ап, Кер1, ПВ.1088:Р.!03, Сон|гас| ! Р 30-!!5-0КР-739, Мау 31, 1953. 395 Гл. 9. Эффектаеная площадь рассеяния 14. )5. 16. )7. 18. 19. 20. 21. 22. 24. 25. 26 27 28 х9. ЗО. 3!. 32. ЗЗ 34. 35 36. 37. 38 39. 40. 41. 42. 43. 44. 396 Неаг1, Г. Е,, Р. С.
ГгйзсЬг А Мердод о1 Меавиг)пй Витай Кадаг Ставь Бесйоп Ьу О)а!)а! Чес!ог-Ие!д БийгасИоп, Кадаг КеИесИчйу Меазигетеп)в Бугпро. Нит.— Коте А)г Оече!ор, Сеп1сг, ТесЬ. Оос. йер1. КАОС-ТОК-64-25, ч, ), $ . 4!Π— 413, Арп), !964. АО 601364. асМпап, С. О., Н. Е. К)п9, й. С. Напвепг ТесЬпщиев 1ог Меаьигетеп1 о1 Кейкед Кадаг Сгозв Бес)юпв, Раг1 1. — "Мкготчаче Л.*', ч. 6, р. Я вЂ” 67, ГеЬ- пгагу, !963; Раг) 2, р 95 — 101, МагсЬ, 1963; Раг1 3, р. 80 — 86, Арг)), !963.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
