Справочник по радиолокации (ред. Сколник М. И.) т. 1 - 1976 г. (1151800), страница 104
Текст из файла (страница 104)
19 нллюстрнрует второй случай, когда металлическая сфера покрыта тонким слоем диэлектрика (46). Здесь раднус и— наруткный радиус металлической сферы вместе с диэлектрической оболочкой; толщи~а б — часть этого радиуса, равная толщнне диэлектрического покрытия. Приведенные данные относятся к днэлектрнку толщнной 5 = 0,05 и с относи. тельяой диэлектрической проницаемостью ат = 2,56. Здесь ясно видно значи.
тельное отлнчне от простой ззвнснмостн для металлнческой сферы. Поскольку диэлектрическая проннцаеьюсть н голщяна днэлектрнчесного покрытия влияют как на зеркальный вклад, так я на вклад огнбающей волны, ЭПР иелн обнару. жнвает четко выраженную зависимость от этих параметров. Вытянутый эллипсоид вращения представляет собой тело, образованное вращением эллипса вокруг его главной осн. Значения ЗПР для вытянутого эллипсонда вращение прн падении волны параллельно его осн симметрия представлены на рнс. 20 (47). Зги данные относя~он к плоской полярнзацин; зля кон. «ретной орнентацнн рассеяние не завнснт от угла поляризации.
Показанные на графике точкн соответствуют измеренным данным. Сплошная кривая построена в соответствнн с простой теоретической моделью, представляющей собой два центра рассеянна, расположенных на передней н задней поверхностях сферояда и тгкеющях ЭПР, определяемые выражением пе = яЬ'/лз (где и н Ь вЂ” большая н малая полуося эллнпсоида соответственно). Зтн выражения получены в при. 9.6. Методы расчета ЭГ/Р блаженни к классической геометрической оптики при разности фаз, соответствую.
щей разности хода для волны, распространяющейся вдоль поверхности эллин. саида со скоростью распространения в свободном пространстве. [о чв О -5 /о -!5 -го го /оо Ф,О 50 а /л г,о Рис. 40. ЭПР проводимое сфсрм с топким дивлсктричсским покрытием; грлдвиии а/2 ио 0,02 !40!. 379 Ощипа представляет собой осесимметрнчное тело, образованное вращениеч дуги окружности относительно хорды. Значения ЭПР для тела такой формы (рнс.
2!) представлены на рис. 22[48). Эти данные дли гориззнтальной поляри. папин показывают зависимость ЭПР (в децибелах относительно квадрата уО длины волны) от ракурса цели. Теоретическая кривая на рис. 22 построена по результатам анализа волн, огибающих протяженную тонкую цель. ссь /(опус. Данные об ЭГ!Р прямого кругового металлического конуса гъ представлены на рнс. 23 и 24 [49]. По осям абсцисс здесь отложены эна- 20 чеиия ракурса (измеренные е гори- 7О зонтальной плоскости) прн вращении относительно оси, перпендинулярной оси симметрии конуса; по 7//О /ОО осям ординат отложены значения ЭПР в децибелах относительно квад- йчу рата длины волны. Данные приве- Рис. 20.
Оссвип эпр дли мсгилличсского вы. лены для конусов с половиной угла тппугогп сфсроиди /о: с прн вершние и )3 и 4 при одииако сплошныс липин — по Рсвультвтаи тсорстичс' ского рвсчств; кружочки — во лвоиым вкспс. аом диаметре основания, равном рймситв/ 0 2п/Л !47!.
2,64 длины волны. На рис. 23 и 24 экспериментальвые данные показаны в виде коротиих вертикальных штрихов. Длина каждого штриха указывает на неопределенность (в пределах 2 дБ) экспериментальных данных. Конус — фигура простой формы, поэтому ои стал предметом значительного количества работ, посвищенных анализу рассеяния, Расчетные данные, пока. Гл. У.
Эффективная площадь рассеяния г ванные на рис. 23 и 24, основаны на к Рлс геометрической теории дифракции, котод рая использована для описакия отражения от двух центров рассеяния, расположенных на крайних точках основания конуса (50). Расчетные н изме. а' ренные значения ЭПР согласуются и между собой, за исключением случая, г когда облучение конуса происходит с х ракурсом до 30' относительно его оси со стороны вершины при вертикальной а поляризации сигнала. В этом случае дт наблюдаются большие расхождения. Эти данные указывают на характерный зеркальный пик, имеющий место, когда облучение происходиит по нормали к Рнс. тг. Омнвп; геанегрнческое определе- поверхности конуса (ракурс = 90 нне (4а).
половина угла при вершине нонуса). 78,5 Цилиндр. На рис. 25 и 26 представлены опытные и расчетные данные рассеяния длинных (примерно 25л) металл. г~ лических прямых круговых цилиндров (5(). По осям абсцисс отложены значе. ния ракурса при вращении относительно оси, перпендикулярной оси симметрии цилиндра, отсчитываемые от боковой сто. роны (90') слева, до оси(0') направо; по 1 осям ординат отложены значения ЭПР (в децибелах относительно одного квад~Мй ~атного метра).
Рабочая длина волны = 8,62 мм. На рис. 25 показаны значения ЭПР для главной плоскости (верти. кальная и горизонтальная поляриза755д' 50' дд' уд' ции). Нарис.26показанырезультатыиэмерений и расчета для аналогичного, хотя и несколько большего по размерам, рнс. ю. пир в фтнкпнн в лл» тела онн- цилиндра при поляризации передающег) ввльнаа форин Ыа=твдч Ыз=зт1 прн го- антенны (уд 45' относительно главных рнвонтвльнаа палярпввпнн. пдосностей, На верхней кривой рис. 26, сплоанвя кривая — вксогрннент; остряка так же как и на обеих кривых рис. 25, ввя кривая — рлсчет (4а). поляризация приемной антенны параллельна поляризации передающей антенны. На нижней кривой плоскость поляризации приемной антенны повернуса на 90' относительно плоскости поляризации передающей антенны.
На рис. 25 и 26 показаны также результаты расчетов на основе геометрической теории дифракции. Как видно, здесь достигнуто хорошее согласие расчетов с реэультатамн измерений как в структуре осцилляций, так и в зависимости от поляризации. Параллелепипед. ЭПР прямоугольного параллелепипеда, вращаемого относительно одного из его ребер, показан на рис. 27(52). Здесь также сравнение экспериментальных данных (полученных прн измерениях с л = 8,5 мм) с расчетными на основе геометрической теории дифракции показывает, что они хорошо согласуются. Теоретические результаты для прямого кругового цилиндра н прямоугольного параллелепипеда получены с использованием трех центров рассеяния, расположенных на облученных сторонах цели.
,Усеченный конус, полученный сечением прямого кругового конуса двумя параллельнымн плоскостями, расположенными перпендикулярно осн симмет- -15, 5 акб У.О. Методы расчета ЭПР рни дает картину ЭПР, показанную на рис. 28 и 29. На этих рисунках срав ниваются акспериментальные данные с результатами расчета на основе геомег рической теории дифрахции для обоих главных видов поляризации при Л 8,62 мм 1831.
Наблюдается очень хорошее совпадение эксперимента с рас. 40 20 гсг 10 0 го с, -10 -70 ш" "ВО -40 ВО 00 Уа 170 100 1ВО О ВО ВО ЯО г70 100 1ВО Ракурс по азимуту, град Рнс. гз. эпр конуса с ноаоамнов угла пр» першина !зч а — пертикальная полярмзацн»; б горизоитакьная поляризация 1491. Верги. поляризация Горио. поляризация Ха Ф 70 ( 10 'о О сь -10 ш -20 -ЛО 0 Ва ВО ЯО 120 150 100 0 ВО 00 Яд 170 1оа 100 Ракурс по азимуту, еред аз Рнс. 24. ЭПР конуса с поаоаниимм углом при вершние 4Ч о — аергикапьная поляризация; б — горизогпакьная поляризация [492 четом, опирающееся на большой объем сравнительных данных. При расчете при. менялась простая модель рассеяния с использованием четырех центров рассе.
яния для угловык областей, попавших в зону облучения, и без учета отдель иых центров„если они попадали а геометрическую тень. Плоская пластинка. 77ля расчета ЭПР прямоугольной и круглой пласти нок использовались методы физической оптики и геометрическая теория диф 381 Гл. 9. Эффективная площадь рассеяния Ссризонтальяая лоллризааая ЮО 00 О 00 ВО Рис.
та ЗПР ириного -70 00 00 70 удуд ракуро ра азимуту, град Рнс. тс, йпр драного вругового циаавдра длв параллельной н перекрестной оспаривании ип! -70 ~А -70 'о ,с -ВО от -40 -70 ~~ -ВО -ВО '~~ -40 - 07 -20 7~ -ЛО 7= -40 -ВО « ~~-00 стг 00 т -бд 70 00 00 40 ВО 00 70 0 70 00 ВО 40 ВО РО 70 0 Ракурс яг азимуту, град кругового цилиндра дла вертикальной н горнвонтальной полировании По оси ординат отлов<вин 8ПР (дБ/ит 75П. Оараявальяаа поляризаиая 70 00 00 40 ХО 20 70 О Ракурс пс азимуту, град. О.б.
Методы расчета ЭПР ракцни. На рис. 30 результаты, полученные при помощи соответствующих тео. ретических методов, сравниваются с экспериментальными данными для прямо. угольной плоской пластинки со стороной, равной примерно пяти длинам вол. ны 2341. Вращение этой пластинки вокруг вертикальной оси, перпендикулярной линии визирования РЛС, определяет зависимость от ракурса, которая огра. 18 14 10 б 2 -2 е -10 с.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
