Диссертация (1143486), страница 47

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 47)

‚à¥¬ï ¦¥ ¢§ ¨¬®¤¥©á⢨ï ââ®á¥ªã­¤­®£® ¨¬¯ã«ìá á ⮬®¬ ∼ 1/ 6 10−2 ≪ 1 - å à ªâ¥à­®£® ⮬­®£® ¢à¥¬¥­¨.6.1.4Атом в резонансном внешнем поле áᬮâਬ ⥯¥àì ¯¥à¥¨§«ã祭¨¥ ââ®á¥ªã­¤­®£® ¨¬¯ã«ìá í«¥ªâ஬ £­¨â­®£® ¯®«ï ¤¢ãåã஢­¥¢ë¬ ⮬®¬, ­ 室ï騬áï ¢ ¯¥à¨®¤¨ç¥áª®¬¢­¥è­¥¬ ¯®«¥^ = ^ − + ^ + .(6.49)’®£¤ ­¥áâ 樮­ à­®¥ á®áâ®ï­¨¥ ¨¬¥¥â ¢¨¤ [92]Ψ() = 1 ()1 −1 + 2 ()2 −2 ,(6.50)£¤¥ 1 ¨ 2 - á®áâ®ï­¨ï ¨§®«¨à®¢ ­­®£® ⮬ á í­¥à£¨ï¬¨ 1 ¨ 2, ᮮ⢥âá⢥­­®.

‚ á«ãç ¥ â®ç­®£® १®­ ­á (ª®£¤ ç áâ®â ¢­¥è­¥£® ¯¥à¨®¤¨ç¥áª®£®¯®«ï = 2 − 1) ª®íää¨æ¨¥­âë ¢ ¢®«­®¢®© ä㭪樨 (6.50) à ¢­ë: 1() =cos(Ω) ¨ 2 () = − sin(Ω), £¤¥ Ω =< 1 |^ |2 >. ãáâì, ¤«ï ®¯à¥¤¥«¥­­®áâ¨, 1 ¨ 2 íâ® 1 ¨ 20 á®áâ®ï­¨ï ⮬ ¢®¤®à®¤ , ᮮ⢥âá⢥­­®. ’®£¤ ,¯®áª®«ìªã ⟨2 | (...) | 1⟩ = 0, â® ª ª ¨ ¯à¨ ¢ë¢®¤¥ ä®à¬ã«ë (6.42 (¨ ¢ â¥å¦¥ ®¡®§­ 祭¨ïå) ¯®«ã稬 (á ãç¥â®¬ §­ 祭¨© (6.45) ¨ (6.46) ¤¨ £®­ «ì­ëå¬ âà¨ç­ëå í«¥¬¥­â®¢) ᯥªâà ¯¥à¥¨§«ã祭¨ï ¢ ¢¨¤¥ 2 122= cos (Ω0 )+ sin (Ω0 ).(6.51)®«ã祭­ë¥ ­ ¬¨ १ã«ìâ âë ­ã¦¤ îâáï ¢ ¤®¯®«­¨â¥«ì­ëå ª®¬¬¥­â à¨ïå.

Œë à áᬠâਢ «¨ ®¤­®í«¥ªâà®­­ë© ¤¢ãåã஢­¥¢ë© ⮬, ¯à¨ç¥¬ à ááç¨âë¢ «¨ ᯥªâà ¯¥à¥¨§«ã祭¨ï ⮫쪮 § ¢à¥¬ï ¤¥©áâ¢¨ï ¢­¥§ ¯­®£® ¢®§¬ã饭¨ï ¯à¨ ¯à®¨§¢®«ì­®© (¯à®á㬬¨à®¢ ­­ë© ¯® ¢á¥¬ ª®­¥ç­ë¬ á®áâ®ï­¨ï¬ í«¥ªâà®­ ¬¨è¥­¨) áã¤ì¡¥ ¬¨è¥­¨. ®á«¥ ¤¥©áâ¢¨ï ¢­¥§ ¯­®£® ¢®§¬ã饭¨ï ⮬ ®ª §ë¢ ¥âáï à á¯à¥¤¥«¥­­ë¬ ¯® ¢á¥¢®§¬®¦­ë¬ á®áâ®ï­¨ï¬ ¨¥£® ¤ «ì­¥©è ï í¢®«îæ¨ï, ª®­¥ç­® ¦¥, ­¥ ¬®¦¥â ¡ëâì ®¯¨á ­ ¢ à ¬ª 夢ãåã஢­¥¢®£® ¯à¨¡«¨¦¥­¨ï. à¨ç¥¬, íâ®â ⮬ ¬®¦¥â ५ ªá¨à®¢ âì ᨧ«ã祭¨¥¬ ä®â®­®¢ (§ å à ªâ¥à­®¥ ¤«ï à ¤¨ 樮­­ëå ¯¥à¥å®¤®¢ ¢à¥¬ï).274Ž¤­ ª®, à ááç¨â ­­ë¥ ­ ¬¨ ᯥªâàë ¯¥à¥¨§«ã祭¨ï ¨ ᯥªâàë, ¨á¯ã᪠¥¬ë¥¯à¨ ५ ªá 樨 áâண® à §¤¥«¥­ë ¯® ¢à¥¬¥­¨. „à㣨¬¨ á«®¢ ¬¨, ᯥªâ௥२§«ã祭¨ï ¨á¯ã᪠¥âáï «¨èì § ¢à¥¬ï ¤¥©á⢨ï ââ®á¥ªã­¤­®£® ¨¬¯ã«ìá , ᯥªâà ५ ªá 樨 { ¯®á«¥ ¤¥©á⢨ï ââ®á¥ªã­¤­®£® ¨¬¯ã«ìá . ’ ª¨¬®¡à §®¬, à ááç¨â ­­ë¥ ­ ¬¨ ᯥªâàë ¬®£ãâ ¡ëâì ¨¤¥­â¨ä¨æ¨à®¢ ­ë ¯®á奬¥ ᮢ¯ ¤¥­¨© á ââ®á¥ªã­¤­ë¬ ¨¬¯ã«ìᮬ.

®«¥¥ á«®¦­ ï á¨âã æ¨ï¢®§­¨ª ¥â, ¥á«¨ à áᬠâਢ âì ¬­®£®í«¥ªâà®­­ë© ⮬. ’ ª®© ⮬ ᮤ¥à¦¨â ⮬­ë¥ í«¥ªâà®­ë, ­ 室ï騥áï ­ ­¥á¢ï§ ­­ëå १®­ ­á­ë¬ ¢®§¬ã饭¨¥¬(6.49) ã஢­ïå. â¨ í«¥ªâà®­ë â ª¦¥ ¡ã¤ãâ ¯¥à¥¨§«ãç âì ã«ìâà ª®à®âª¨©¨¬¯ã«ìá § ¢à¥¬ï ¢§ ¨¬®¤¥©á⢨ï á ­¨¬. ‚ª« ¤ ¯®¤®¡­ëå ¯à®æ¥áᮢ ¢ ᯥªâàë ¯¥à¥¨§«ã祭¨ï á«¥¤ã¥â à áᬠâਢ âì ¤®¯®«­¨â¥«ì­®, á«¥¤ãï á奬¥ à áç¥â®¢ [168].…᫨ ¢à¥¬ï ¢§ ¨¬®¤¥©á⢨ï ââ®á¥ªã­¤­®£® ¨¬¯ã«ìá í«¥ªâ஬ £­¨â­®£®¯®«ï á ¬¨è¥­ìî ¬­®£® ¬¥­ìè¥ å à ªâ¥à­ëå ¯à®¬¥¦ã⪮¢ ¢à¥¬¥­¨, § ª®â®àë¥ ¯à®¨á室¨â § ¬¥â­®¥ ¨§¬¥­¥­¨¥ á®áâ®ï­¨ï ¨§®«¨à®¢ ­­®© ¬¨è¥­¨,â® ¬®¦­® áç¨â âì, çâ® ¨¬¯ã«ìá "§ áâ ¥â"¬¨è¥­ì ¢ ®¯à¥¤¥«¥­­ë© ¬®¬¥­â¢à¥¬¥­¨ 0. ‚ á«ãç ¥ ¢ë¡®à ¢ ª ç¥á⢥ ¬¨è¥­¥© á¨á⥬, ­ 室ïé¨åáï ¢á®áâ®ï­¨¨ á⮫ª­®¢¥­¨ï ¨«¨ ॠªæ¨¨, ᯥªâàë ¯¥à¥¨§«ã祭¨ï áãé¥á⢥­­®§ ¢¨áï⠮⠪®­ä¨£ãà 樨 ¯ à⭥஢ ¯® á⮫ª­®¢¥­¨î, ᮮ⢥âáâ¢ãî饩¬®¬¥­â㠢६¥­¨ ¢§ ¨¬®¤¥©á⢨ï á ââ®á¥ªã­¤­ë¬ ¨¬¯ã«ìᮬ. ‚ á«ãç ¥¬¨è¥­¥©, ­ 室ïé¨åáï ¢ á®áâ®ï­¨ïå ५ ªá 樨, ᯥªâàë ¯¥à¥¨§«ã祭¨ïáãé¥á⢥­­® § ¢¨áï⠮⠢६¥­¨ ¯®¯ ¤ ­¨ï ¬¨è¥­¨ ¢ ¢®§¡ã¦¤¥­­®¥ á®áâ®ï­¨¥.

—â® ¯®§¢®«ï¥â ¯à¨ ¨§¢¥áâ­®© ᪮à®á⨠५ ªá 樨 (¢à¥¬¥­¨ ¦¨§­¨ ¢¢®§¡ã¦¤¥­­®¬ á®áâ®ï­¨¨) ®¯à¥¤¥«¨âì á â®ç­®áâìî ¤® ¤«¨â¥«ì­®á⨠ââ®á¥ªã­¤­®£® ¨¬¯ã«ìá ¬®¬¥­â ®¡à §®¢ ­¨ï ¢®§¡ã¦¤¥­­®© ¬¨è¥­¨. ‚ á«ãç ¥ ¤¢ãåã஢­¥£® ⮬ , ­ 室ï饣®áï ¢ ¯¥à¨®¤¨ç¥áª®¬ ¯®«¥, ᯥªâàë ¯¥à¥¨§«ã祭¨ï¯®§¢®«ïîâ ®¯à¥¤¥«¨âì ­ ç «ì­ãî ä §ã ¬¨è¥­¨ [204].2756.2Процессы ионизации при взаимодействии ультракороткого импульса электромагнитного поля и полейтяжёлых ионов с атомами, находящимися в нестационарных состояниях’¥®à¨ï ¯® à áçñâã ¯à®æ¥áᮢ ¨®­¨§ 樨 ­ «®£¨ç­ ¯à®æ¥áá ¬¯¥à¥¨§«ã祭¨ï ã«ìâà ª®à®âª¨å ¨¬¯ã«ìᮢ í«¥ªâ஬ £­¨â­®£® ¯®«ï (à áᬮâ७­® ¢ ¯à¥¤ë¤ã饬 à §¤¥«¥), ¯®í⮬㠯¥à¥©¤ñ¬ áà §ã ª à¥è¥­¨î ª®­ªà¥â­ëå § ¤ ç ­ ¨®­¨§ æ¨î.6.2.1Ионизация релаксирующего электрона в атоме áᬮâਬ ¯à®æ¥áá ¨®­¨§ 樨 ¯à¨ ¢§ ¨¬®¤¥©á⢨¨ ã«ìâà ª®à®âª®£®¨¬¯ã«ìá í«¥ªâ஬ £­¨â­®£® ¯®«ï á ¢®¤®à®¤®¯®¤®¡­ë¬ ⮬®¬, ­ 室ï騬áï ¢ á®áâ®ï­¨¨ ५ ªá 樨.

ãáâì ®¤­®í«¥ªâà®­­ë© ⮬ ¢ ¬®¬¥­â ¢à¥¬¥­¨ = 0 ­ 室¨âáï ¢ ¢®§¡ã¦¤¥­­®¬ á®áâ®ï­¨¨ 1 á í­¥à£¨¥© 1 , ª®â®à®¥ ¬®¦¥â५ ªá¨à®¢ âì ¯ã⥬ ¯¥à¥å®¤ í«¥ªâà®­ ¢ ®á­®¢­®¥ á®áâ®ï­¨¥ 2 (á í­¥à£¨¥©2 ) ¨ ¨§«ã祭¨ï ä®â®­ ç áâ®âë . ‘®áâ®ï­¨¥ ä®â®­­®£® ¢ ªã㬠®¡®§­ 稬|0 >, á®áâ®ï­¨¥ á ®¤­¨¬ ä®â®­®¬ | >. …᫨ ®£à ­¨ç¨âìáï ⮫쪮 í⨬ ¯à®æ¥áᮬ, ⮠ᮣ« á­® [203] ¢®«­®¢ ï äã­ªæ¨ï ⮬­®£® í«¥ªâà®­ ¨ ä®â®­­®£®¯®«ï ¨¬¥¥â ¢¨¤Ψ() = 1 1 (r)−1 |0 > +2 (r)−2 ∑︁2 | > − ,(6.52)£¤¥ r - ª®®à¤¨­ âë ⮬­®£® í«¥ªâà®­ , 1 ¨ 2 - § ¢¨áï騥 ®â ¢à¥¬¥­¨ ª®íää¨æ¨¥­âë à §«®¦¥­¨ï, ¯à¨ç¥¬ 1 () = −Γ/2 , £¤¥ Γ - à ¤¨ 樮­­ ïè¨à¨­ ⮬­®£® ã஢­ï ¢ á®áâ®ï­¨ï 1, á㬬¨à®¢ ­¨¥ ¢ (6.52) ¯à®¢®¤¨âáﯮ ç áâ®â¥, ­ ¯à ¢«¥­¨î ¢ë«¥â ¨ ¯®«ïਧ 樨 ä®â®­ .

ãáâì ­ íâã á¨á⥬㠢 ¬®¬¥­â ¢à¥¬¥­¨ 0 > 0 ¯ ¤ ¥â ã«ìâà ª®à®âª¨© ¨¬¯ã«ìá, ¢§ ¨¬®¤¥©áâ¢ãî騩 á ⮬­ë¬ í«¥ªâà®­®¬. ®«¥ ¨¬¯ã«ìá ­¥ ¤¥©áâ¢ã¥â ­ ä®â®­­ãîç áâì ¢®«­®¢®© ä㭪樨 (6.52). ®í⮬㠪®­¥ç­®¥ á®áâ®ï­¨¥, ᮮ⢥âáâ¢ãî饥 í«¥ªâà®­ã á ¨¬¯ã«ìᮬ p ¨ í­¥à£¨¥© = 2/2 ¢ ª®­â¨­ã㬥 ⮬ ¢®¤®à®¤ ¨ ­¥¨§¬¥­¨¢è¥©áï ä®â®­­®© ç á⨠¢®«­®¢®© ä㭪樨 (6.52) ¨¬¥¥â ¢¨¤Ψp () = |p > − (|0 > +∑︁2 | > − ).(6.53)276‚¥à®ïâ­®áâì ¨®­¨§ 樨 ®¯¨áë¢ ¥âáï ª¢ ¤à ⮬ ¬®¤ã«ï ¬¯«¨âã¤ë (6.7), ¢ª®â®àãî ­ ¤® ¯®¤áâ ¢¨âì Ψ(0) ¨§ (6.52) ¨ Ψp(0) ¨§ (6.53). ‚ १ã«ìâ â¥, áãç¥â®¬ ®à⮣®­ «ì­®á⨠á®áâ®ï­¨© ä®â®­®¢, ¯®«ã稬(︃)︃|1 (0 )|2 ⟨p|−qr |1 (r)⟩ + ⟨p|−qr |2 (r)⟩|p,0 |2 3 =∑︁|2 |2 3 , (6.54)„ «¥¥, ¨á¯®«ì§ãï ¢ëà ¦¥­¨¥ ¤«ï 2, ¯à¨¢¥¤¥­­®¥ ¢ [203] áâà.

279, ¯®«ã稬∑︁2|2 | =∑︁′2∫︁+∞|⟨2| |1⟩|−∞|1 + −Γ − −Γ/2 2 cos[( − 1,2 )], (6.55)( − 1,2 )2 + (Γ/2)2£¤¥ 1,2 = 2 − 1 ¨ Γ ≪∑︀1, â ª çâ® ¬ âà¨ç­ë© í«¥¬¥­â < 2| |1 > ¢ëç¨á«ï¥âáï ¯à¨ = 1,2, ′ ®§­ ç ¥â á㬬¨à®¢ ­¨¥â®«ìª® ¯® ¯®«ïਧ æ¨ï¬∑︀ ′¨ ­ ¯à ¢«¥­¨ï¬ ¢ë«¥â ä®â®­ , â ª çâ® 2 | < 2| |1 > |2 = Γ. ‚ १ã«ìâ â¥, ¯®á«¥ í«¥¬¥­â à­®£® ¨­â¥£à¨à®¢ ­¨ï ¯® ç áâ®â¥ ¢ (6.55), ¯®«ãç ¥¬,çâ®∑︁|2 |2 = 1 − −Γ0 .(6.56)„«ï ®¯à¥¤¥«¥­­®á⨠¡ã¤¥¬ áç¨â âì, çâ® 1(r) íâ® 2-á®áâ®ï­¨¥ ⮬ ¢®¤®à®¤ , 2(r) ¥áâì 1 -á®áâ®ï­¨¥ ⮬ ¢®¤®à®¤ . ®«­ ï ¢¥à®ïâ­®áâ쨮­¨§ 樨 ¯®«ãç ¥âáï ¨­â¥£à¨à®¢ ­¨¥¬ ª¢ ¤à â ¬®¤ã«ï ¬¯«¨âã¤ë ¨®­¨§ 樨 ¯® ¢á¥¬ §­ 祭¨ï¬ ¨¬¯ã«ìá ¢ë«¥â¥¢è¥£® í«¥ªâà®­ ¨ à ¢­ ∫︁ =3 |p,0 |2 = 2 −Γ0 + 1 (1 − −Γ0 ),(6.57)£¤¥ 2 ¨ 1 ¯à¥¤áâ ¢«ïîâ ᮡ®© ¢¥à®ïâ­®á⨠¨®­¨§ 樨 ¨§®«¨à®¢ ­­®£® ⮬ ¢®¤®à®¤ (¯®«¥¬ ã«ìâà ª®à®âª®£® ¨¬¯ã«ìá ) ¨§ á®áâ®ï­¨© 2 ¨ 1,ᮮ⢥âá⢥­­®, ¨ à ¢­ë (á¬., â ª¦¥ [168]) :2∫︁=3−qr | ⟨p | 2| 2⟩ | , 1∫︁=3 | ⟨p | −qr | 1⟩ |2 .(6.58)Žâ¬¥â¨¬, çâ® í⨠¢¥à®ïâ­®á⨠¢ëà ¦ îâáï ç¥à¥§ å®à®è® ¨§¢¥áâ­ë¥ [54] ­¥ã¯à㣨¥ ⮬­ë¥ ä®à¬ä ªâ®àë ⮬ ¢®¤®à®¤ .

 à¨áã­ª¥ 6.2 ¯à¨¢¥¤ñ­£à 䨪 § ¢¨á¨¬®á⨠¢¥à®ïâ­®á⨠¨®­¨§ 樨 ¯à¨ à §­ëå ®â ¢à¥¬¥­¨ 0- ¢à¥¬¥­¨ ¯à®è¥¤è¥£® á ¬®¬¥­â ®¡à §®¢ ­¨ï ª¢ §¨áâ 樮­ à­®£® á®áâ®ï­¨ï ¤® ¬®¬¥­â ¢§ ¨¬®¤¥©á⢨ï á ã«ìâà ª®à®âª¨¬ ¨¬¯ã«ìᮬ í«¥ª-277â஬ £­¨â­®£® ¯®«ï. „«ï 㤮¡á⢠­ à¨áã­ª¥ 6.2 ¯® £®à¨§®­â «ì­®© ®á¨®â«®¦¥­® ¡¥§à §¬¥à­®¥ ¢à¥¬ï, â.¥. ¯à®¨§¢¥¤¥­¨¥ Γ0. ˆ§ à¨áã­ª ¢¨¤­®,çâ® ¢¥à®ïâ­®áâì áãé¥á⢥­­® § ¢¨á¨â ®â ⮣® ¢ ª ª®© ¬®¬¥­â ¢à¥¬¥­¨ 0¨¤ñâ ¨®­¨§ æ¨ï. à¨ ¡®«ìè¨å § àï¤ å ¨®­ á¥ç¥­¨ï ­¥ã¯àã£¨å ¯à®æ¥á-Рис. 6.2. Зависимость вероятности ионизации релаксирующего водородоподобного атома из состояния 2 в 1-состояние как функция от безразмерного времени Γ0 при различных значениях переданного импульса ᮢ ¯à¨ á⮫ª­®¢¥­¨ïå á ⮬ ¬¨, ª ª ¯à ¢¨«®, ¤®¢®«ì­® ¢¥«¨ª¨ ¨ áãé¥á⢥­­® ¯à¥¢ëè îâ ⮬­ë¥ à §¬¥àë.

®í⮬㠮᭮¢­®© ¢ª« ¤ ¢ á¥ç¥­¨ï¨®­¨§ 樨 ¢­®á¨â ®¡« áâì ¯ à ¬¥â஢ ã¤ à ¢ ¯à¥¤¥« å ª®â®à®© १ã«ìâ â á⮫ª­®¢¥­¨ï ᢮¤¨âáï [205], [206] ª ¬£­®¢¥­­®© ¯¥à¥¤ ç¥ â®¬­ë¬ í«¥ªâà®­ ¬ ¨¬¯ã«ìá q = 2b/(2), £¤¥ -᪮à®áâì á⮫ª­®¢¥­¨ï, - § à廊®­ . à¨ç¥¬ ¯®«¥ ५ï⨢¨áâ᪮£® ¨®­ ¤¥©áâ¢ã¥â ¢ ®á­®¢­®¬ ¢ ¬®¬¥­â­ ¨¡®«ì襣®á¡«¨¦¥­¨ï á ¬¨è¥­ìî, ¢ â¥ç¥­¨¥ ¢à¥¬¥­¨ á⮫ª­®¢¥­¨ï ∼√︀ 1 − 2 /2 / . ’ ª¨¬ ®¡à §®¬, ¥á«¨ ≪ 1, â® § ¤ ç ®¡ ¨®­¨§ 樨 ⮬ ¢®¤®à®¤ , ­ 室ï饣®áï ¤® á⮫ª­®¢¥­¨ï ¢ á®áâ®ï­¨¨ (6.52) 㤠஬ ५ï⨢¨á⪮£® ¨®­ ä®à¬ «ì­® ᮢ¯ ¤ ¥â á à áᬮâ७­®© ­ ¬¨ ¢ëè¥. Šà®¬¥â®£®, ¤«ï ¯®«ï ¨®­ ¬®¦­® à ááç¨â âì ¨ á¥ç¥­¨¥ ¨®­¨§ 樨, ¯à¨­â¥£à¨à®¢ ¢¢¥à®ïâ­®áâì ¨®­¨§ 樨 ¯® ¯ à ¬¥âàã ã¤ à ¨ ¨á¯®«ì§ãï ¬¥â®¤ "á訢ª¨"[206].‚ १ã«ìâ â¥, ¯®«ã稬 á¥ç¥­¨ï ¨®­¨§ 樨 ⮬ ¢®¤®à®¤ ­ 室ï饣®áï ¢á®áâï­¨¨ à ¤¨ 樮­­®£® à ᯠ¤ (6.52) 㤠஬ ५ï⨢¨áâ᪮£® ¨®­ = 2 −Γ0 + 1 (1 − −Γ0 ),(6.59)278£¤¥(︂ )︂2)︂(︂2 2 2 = 8−.

lnΩ2(6.60)‚ (6.60) ¤«ï 1 ¨®­¨§ 樨 - 1 = 0.2834, 1 = 3.264, Ω = 0.7113, ¤«ï2 ¨®­¨§ 樨 - 2 = 0.5312, 2 = 41.38, Ω2 = 0.1699, ¨ 2 - ᮮ⢥âá⢥­­® ५ï⨢¨áâ᪨¥ £ ¬¬ ¨ ¡¥ââ ä ªâ®àë.  à¨áã­ª¥ 6.3 ¯à¨¢¥¤¥­ § ¢¨á¨¬®áâì ®â­®á¨â¥«ì­®£® á¥ç¥­¨ï /2 ®â ¡¥§à §¬¥à­®£® ¢à¥¬¥­¨ Γ0¤«ï § àï¤ ¨®­ = 20 ¨ ᪮à®á⨠¨®­ / = 0, 9. ‚¨¤­®, çâ® ¨®­¨§ æ¨ï ¨§ â ª®£® à ᯠ¤ î饣®áï á®áâ®ï­¨ï ᨫ쭮 § ¢¨á¨â ®â Γ0 â.ª. ¯ à ¬¥âàë , , Ω á¨«ì­® ®â«¨ç îâáï ¤«ï à §­ëå á®áâ®ï­¨©.

Žâ¬¥â¨¬ â ª¦¥, ç⮮⭮襭¨¥ /2 á« ¡® («®£ à¨ä¬¨ç¥áª¨) § ¢¨á¨â ®â ᪮à®á⨠¨ § àï¤ ¨®­ , ¯®íâ®¬ã ¬ë ¯à¨¢¥«¨ ­ à¨áã­ª¥ 6.3 ⮫쪮 ®¤­ã ªà¨¢ãî, ª ç¥á⢥­­® ¨««îáâà¨àãîéãî íä䥪âë à ᯠ¤ . ’ ª¨¬ ®¡à §®¬. …᫨ ¢à¥¬ïРис. 6.3. Зависимость относительного сечения /2 от безразмерного времени Γ0 для зарядаиона = 20 и скорости иона / = 0, 9¢§ ¨¬®¤¥©á⢨ï ââ®á¥ªã­¤­®£® ¨¬¯ã«ìá í«¥ªâ஬ £­¨â­®£® ¯®«ï á ¬¨è¥­ìî ¬­®£® ¬¥­ìè¥ å à ªâ¥à­ëå ¯à®¬¥¦ã⪮¢ ¢à¥¬¥­¨, § ª®â®àë¥ ¯à®¨á室¨â§ ¬¥â­®¥ ¨§¬¥­¥­¨¥ á®áâ®ï­¨ï ¨§®«¨à®¢ ­­®© ¬¨è¥­¨, â® ¬®¦­® áç¨â âì,çâ® ¨¬¯ã«ìá "§ áâ ¥â"¬¨è¥­ì ¢ ®¯à¥¤¥«¥­­ë© ¬®¬¥­â ¢à¥¬¥­¨ 0.

‚ á«ãç ¥¢ë¡®à ¬¨è¥­¥©, ­ 室ïé¨åáï ¢ á®áâ®ï­¨ïå ५ ªá 樨, ¢¥à®ïâ­®á⨠¨®­¨§ 樨 áãé¥á⢥­­® § ¢¨áï⠮⠢६¥­¨ ¯®¯ ¤ ­¨ï ¬¨è¥­¨ ¢ ¢®§¡ã¦¤¥­­®¥ á®áâ®ï­¨¥. —â® ¯®§¢®«ï¥â ¯à¨ ¨§¢¥áâ­®© ᪮à®á⨠५ ªá 樨 (¢à¥¬¥­¨ ¦¨§­¨ ¢¢®§¡ã¦¤¥­­®¬ á®áâ®ï­¨¨) ®¯à¥¤¥«¨âì á â®ç­®áâìî ¤® ¤«¨â¥«ì­®á⨠ââ®á¥ªã­¤­®£® ¨¬¯ã«ìá ¬®¬¥­â ®¡à §®¢ ­¨ï ¢®§¡ã¦¤¥­­®© ¬¨è¥­¨. „«ï ¬¨è¥­¥©,279­ 室ïé¨åáï ¢ á®áâ®ï­¨¨ á⮫ª­®¢¥­¨ï ¨«¨ ॠªæ¨¨, á¥ç¥­¨ï ¨®­¨§ 樨 áãé¥á⢥­­® § ¢¨áï⠮⠪®­ä¨£ãà 樨 ¯ à⭥஢ ¯® á⮫ª­®¢¥­¨î, ᮮ⢥âáâ¢ãî饩 ¬®¬¥­â㠢६¥­¨ ¢§ ¨¬®¤¥©á⢨ï á ââ®á¥ªã­¤­ë¬ ¨¬¯ã«ìᮬ.6.2.2Ионизация при Оже-распадеРассмотрим переходы электронов при Оже распаде для водородоподобных атомов, т.е. Оже электрон в континиуме, а другой электрон составляетводородоподобный атом. Начальные состояния электронов обозначим как, аналогично [207]5/2Φ (r ) = √ − /2 1 ( , ),6(6.61)где = 1, 2 - номер электрона в атоме, 1 ( , ) -сферические функции.

Конечные состояния при таком Оже распаде будут3/2Φ (r1 ) = 2 − 1 ,(6.62)а волновая функция Оже электрона p (r2 , −1) - волновая функция электронав континиуме с зарядом −1(т.к. один электрон находится в атоме), - зарядядра атома. Будем считать, что электроны при = 0 находятся в состоянии с = 0, поэтому аналогично (6.52) запишем волновую функцию двух электроновв состоянии Оже распадаΨ() = 1 Φ2 (r1 )− Φ2 (r2 )− +∑︁p 1,p (r1 , r2 ) ,(6.63)pгде 1 и p - зависящие от времени коэффициенты разложения, причем∑︀1 () = −Γ/2 , p |p |2 = 1 − −Γ (можно показать аналогично релаксациирассмотренной выше), где Γ - ширина атомного уровня при Оже распаде, а1,p (r1 , r2 ) - симметризованая волновая функция электрона в конечных состояниях (состояния после Оже распада), которая имеет вид211,p (r1 , r2 ) = √ − − 2 (Φ (r1 )p (r2 ) + Φ (r2 )p (r1 )) .2(6.64)Пусть на эту систему в момент времени 0 > 0 падает ультракороткий импульс,взаимодействующий с электронами.

Конечное состояние, соответствующее Оже280электрону и ионизованному электрону выписать в общем виде не удастся, т.к.при ионизации зарядовый состав остова не определён, вернее нужно решатьполную задачу при ионизации двух электронов с учётом межэлекронного взаимодействия. Такое рассмотрение не входит в нашу задачу. Рассматриваемыйпроцесс можно упростить, считая заряд ядра большим >> 1. Хотя известно,что приблизительно при > 30 вероятность Оже распа становится сравнимас радиационным распадом [207], поэтому для нашего рассмотрения не более30.

Характеристики

Список файлов диссертации