Главная » Просмотр файлов » А.М. Денисов, А.В. Разгулин - Уебное пособие для подготовки к колоквиуму

А.М. Денисов, А.В. Разгулин - Уебное пособие для подготовки к колоквиуму (1109736), страница 15

Файл №1109736 А.М. Денисов, А.В. Разгулин - Уебное пособие для подготовки к колоквиуму (А.М. Денисов, А.В. Разгулин - Уебное пособие для подготовки к колоквиуму) 15 страницаА.М. Денисов, А.В. Разгулин - Уебное пособие для подготовки к колоквиуму (1109736) страница 152019-05-08СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 15)

. . , n,составляющие фундаментальную систему решений однородной системы ОДУ (3.51), Y (t) =(n−1)0(y 1 (t), y 2 (t), . . . , y n (t)) – соответствующая фундаментальная матрица, y H (t) = (yH (t), yH(t), . . . , yH (Тогда задача сводится к нахождению вектор-функции c(t) = (c1 (t), c2 (t), . . . , cn (t))> , длякоторой функция y H (t) = Y (t)c(t) является решением следующей линейной неоднороднойсистемы ОДУ0 0  .  .. dy(t)(3.60)= A(t)y(t) + f (t), f (t) =  0 ,dt f (t) a0 (t)3.8. ФСР и общее решение линейного ОДУ61где матрица A(t) определена в (3.51). Тогда можно воспользоваться полученной в теореме 3.4.4 формулой (3.32) для частного решения произвольной линейной неоднороднойсистемы ОДУ,ZtZ(t, τ )f (t)dτ,y H (t) =Z(t, τ ) = Y (t)Y −1 (τ ),t0и затем взять первую компоненту полученной вектор-функции.

Однако при практическомиспользовании метода вариации постоянных и нахождения вектор-функции c(t) достаточно выписать полученную в (3.35) при доказательстве теоремы 3.4.4 систему Y (t)dc(t)/dt =f (t), которая для рассматриваемых фундаментальных матриц и вектора правой частипринимает видy1 (t)y10 (t)...y2 (t)y20 (t).........yn (t)yn0 (t)...... (n−2)(n−2)(n−2) y1(t) y2(t) .

. . yn(t)(n−1)(n−1)(n−1)y1(t) y2(t) . . . yn(t)c01 (t)c02 (t).. 0 .  cn−1 (t)c0n (t)00...   = 0  f (t)a0 (t).(3.61)Из этой системы однозначно (∆(t) = det Y (t) 6= 0 ∀t ∈ [a, b]) определяются производныеc0k (t) = gk (t). Интегрируя, найдем функцииZtck (t) =gk (τ )dτ,k = 1, 2, . . . , n,t0а значит и искомое решение неоднородного уравнения (3.56)yH (t) =nXk=1Ztyk (t)gk (τ )dτ.t0Тем самым показано существования частного решения линейного неоднородного уравнения (3.50) в виде (3.59).Проведенные выше рассуждения использовали некоторые факты из теории линейныхсистем дифференциальных уравнений. Можно было бы провести соответствующие рассмотрения напрямую.

Покажем, как это сделать. Пусть производные c0k (t) функций ck (t)из представления (3.59) определяются для каждого t ∈ [a, b] из системы линейных алгебраических уравнений 3.61. Отметим одну важную закономерность, вытекающую из (3.61).Первые (n − 1) равенств в (3.61) приводят к соотношениям(k)(k)c01 (t)y1 (t) + c02 (t)y2 (t) + c0n (t)yn(k) (t) = 0,k = 0, 1, . . . , n − 2.С учетом этих равенств выражения для производных частного решения из (3.59) прини-62Глава 3. Общая теория линейных систем ОДУмают вид= c1 (t)y10 (t) + c2 (t)y20 (t) + cn (t)yn0 (t),= c1 (t)y100 (t) + c2 (t)y200 (t) + cn (t)yn00 (t),...(n−1)(n−1)(n−1)yH (t) = c1 (t)y1(t) + c2 (t)y2(t) + cn (t)yn(n−1) (t),nX(n)(n)(n)(n−1)(n)yH (t) = c1 (t)y1 (t) + c2 (t)y2 (t) + cn (t)yn (t) +c0k (t)yk(t) =0(t)yH00yH (t)k=1=(n)(n)c1 (t)y1 (t) + c2 (t)y2 (t) + cn (t)yn(n) (t) +f (t).a0 (t)Таким образом, в методе вариации постоянных вычисление производных искомого частного решения (3.59) до порядка (n−1) включительно происходит так, как будто бы функцииcj (t) не зависят от t и являются константами.Подставив функцию yH (t) в левую часть уравнения (3.56), имеемLyH (t) = a0 (t) ·+a0 (t)nXk=1f (t)+a0 (t)(n)ck (t)yk (t)+a1 (t)nX(n−1)ck (t)yk(t)+· · ·+an−1 (t)nXck (t)yk0 (t)+an (t)ck (t)yk (t).k=1k=1k=1nXПроизведя перегруппировку слагаемых и приняв во внимание определение (3.45) оператора L, получимLyH (t) = f (t) +nXck (t)Lyk (t) = f (t) + 0 = f (t),t ∈ [a, b],k=1поскольку функции yk (t), k = 1, 2, .

. . , n являются решениями однородного уравнения(3.50), Lyk (t) = 0. Итак, мы еще раз убедились, что построенная функция yH (t) являетсярешением неоднородного уравнения (3.56).3.8.5Построение ФСР для линейного однородного ОДУ с постоянными коэффициентамиРассмотрим линейное однородное ОДУ порядка n c вещественными коэффициентамиaj ∈ R, j = 0, . . . , n, a0 6= 0:a0 y (n) (t) + a1 y (n−1) (t) + · · · + an−1 y 0 (t) + an y(t) = 0.(3.62)Для построения фундаментальной системы решений линейного однородного ОДУ (3.62)достаточно построить векторную фундаментальную систему решений соответствующейуравнению (3.62) линейной однородной системы ОДУ010...0 001...0  ........ dy(t)....... = Ay(t), A = (3.63)dt 000...1  anan−1an−2a1 −−−...

−a0a0a0a03.8. ФСР и общее решение линейного ОДУ63и выделить первые компоненты. Для этого воспользуемся специальной структурой матрицы системы A в (3.63). Как известно из курса линейной алгебры, такая матрица относитсяк классу матриц Фробениуса. Для таких матриц характеристическое уравнение, корни которого являются собственными значениями матрицы, принимает вид−λ10...0 0−λ1...0 ........ = 0.......det(A − λE) = det  . 000−λ1 anan−1an−2a1−−...

− − λ−a0a0a0a0Раскрывая определитель по первой строке после несложных преобразований приходим кзадаче нахождения корней характеристического многочлена для линейного однородногоОДУ (3.62):a0 λn + a1 λn−1 + · · · + an−1 λ + an = 0.(3.64)Известно, что у матриц Фробениуса каждому λj из совокупности попарно различных собственных значений {λ1 , . . . , λ` } с соответствующими кратностями k1 , . . . , k` (k1 +(1)· · · + k` = n) отвечает ровно один собственный вектор hj , dim Ker (A − λj E) = 1, иесли его кратность kj > 1, тогда существуют ровно kj − 1 присоединенных векторов(2)(3)(kj )hj , hj , .

. . , hj , j = 1, . . . , `. Тогда фундаментальная система решений легко выписывается благодаря (3.42) и теореме 3.5.2:t (1)(1)(2)hj exp{λj t},hj + hjexp{λj t}, . . . ,1!t (kj −1) t2 (kj −2)tkj −1(kj )(1)+ hj+ ··· +. . . , hj + hjhexp{λj t}, j = 1, . . . , `.1!2!(kj − 1)! jПервые компоненты полученных вектор-функций дают линейно-независимые решения линейного однородного ОДУ (3.62):t (1)(2)(1)bj exp{λj t},bj + bjexp{λj t}, .

. . ,1!t (kj −1) t2 (kj −2)tkj −1 (1)(kj ). . . , bj + bj+ bj+ ··· +bexp{λj t}, j = 1, . . . , `, (3.65)1!2!(kj − 1)! j(m)(m)(1)где bj – первая компонента числового вектора hj . Заметим, что всегда bj 6= 0, поскольку в противном случае система (3.65) будет являться линейно зависимой на любомотрезке. Поэтому в силу линейности и однородности уравнения (3.62) его решениями также будут функцииexp{λj t},t exp{λj t},...,tkj −1 exp{λj t},j = 1, .

. . , `.(3.66)Лемма 3.8.1. Система функций (3.66) является линейно независимой на любом отрезке [a, b].Доказательство. Предположим, что нетривиальная линейная комбинация функций изсистемы (3.66) обращается тождественно в ноль на некотором отрезке:kX1 −1k=0kC1,k t exp{λ1 t} +kX2 −1k=0kC2,k t exp{λ2 t} + · · · +kX` −1k=0C`,k tk exp{λ` t} ≡ 0,64Глава 3. Общая теория линейных систем ОДУилиP1 (t) exp{λ1 t} + P2 (t) exp{λ2 t} + · · · + P` (t) exp{λ` t} ≡ 0,(3.67)где степень многочлена sj = deg Pj (t) 6 kj − 1, j = 1, .

. . , `. Без ограничения общностиможно считать, что многочлен P` (t) нетривиален, P` (t) = p` ts + . . . , s = s` , p` 6= 0. Послеумножения (3.67) на exp{−λ1 t} получаемP1 (t) + P2 (t) exp{(λ2 − λ1 )t} + · · · + P` (t) exp{(λ` − λ1 )t} ≡ 0.Дифференцируем в последнем равенстве почленно k1 раз. Так как deg P1 (t) 6 k1 − 1, тоdk1 P1 (t)/dtk1 ≡ 0.

Для преобразования остальных слагаемых заметим, что (Pj (t) exp{µt})0 =(µPj (t) + Pj (t)0 ) exp{µt}, µ = λj − λ1 6= 0, т.е. при дифференцировании в множителе передэкспонентой остается многочлен той же степени. Тогдаdk1(Pj (t) exp{(λj − λ1 )t}) = Qj (t) exp{(λj − λ1 )t},dtk1deg Qj (t) = sj ,Qj (t) = (λj − λ1 )k1 pj tsj + . . . .В результате приходим к равенствуQ2 (t) exp{(λ2 − λ1 )t} + · · · + Q` (t) exp{(λ` − λ1 )t} ≡ 0.После умножения на exp{(λ1 − λ2 )t} и почленного дифференцирования полученного равенства k2 раз имеемR3 (t) exp{(λ3 − λ2 )t} + · · · + R` (t) exp{(λ` − λ2 )t} ≡ 0,deg Rj (t) = sj ,Rj (t) = (λj − λ2 )k2 (λj − λ1 )k1 pj tsj + . . .

,j = 3, . . . , `.Продолжая эту процедуру, на последнем этапе получаемS` (t) exp{(λ` − λ`−1 )t} ≡ 0,deg S` (t) = s` ,S` (t) = (λ` − λ`−1 )k` −1 . . . (λ` − λ2 )k2 (λ` − λ1 )k1 p` ts` + . . . .Однако полученное равенство противоречит нетривиальности многочлена P` (t) со старшим коэффициентом p` 6= 0. Полученное противоречие обосновывает справедливость доказываемого утверждения о линейной независимости системы (3.66).Доказанное в лемме свойство линейной независимости системы функций (3.66) с учетом того, что эти функции являются решениями линейного однородного ОДУ (3.62), порядок n которого совпадает с количеством рассматриваемых функций, приводит к утверждению следующей теоремы.Теорема 3.8.4. Система функций (3.66) составляет фундаментальную систему решений линейного однородного ОДУ с постоянными коэффициентами (3.62) на любом отрезке [a, b].Если все коэффициенты уравнения вещественны, aj ∈ R, тогда фундаментальнуюсистему решений можно также конструктивно построить в вещественном виде.

В этомслучае характеристический многочлен в (3.64) имеет вещественные коэффициенты. Какследует из курса линейной алгебры, его комплекснозначные корни (собственные значения) идут комплексно сопряженными парами: λ = α + iβ, λ∗ = α − iβ, α, β ∈ R. Тогда впостроенной фундаментальной системе решений (3.66) функции, отвечающие вещественным собственным значениям, являются вещественными, а отвечающие комплексным собственным значениям функции встречаются только комплексно сопряженными парами:3.9.

Построение линейного дифференциального уравнения по его решениям65y(t) = ts exp{αt}(cos βt + i sin βt) и y ∗ (t) = ts exp{αt}(cos βt − i sin βt). Аналогично построению фундаментальной системы решений для линейной однородной системы ОДУ свещественной матрицей заменим каждую пару таких функций соответствующими действительными и мнимыми частями:yR (t) = Re y(t) = ts exp{αt} cos βt,yI (t) = Im y(t) = ts exp{αt} sin βtФункции yR (t), yI (t) являются решениями линейного однородного ОДУ (3.62) как линейные комбинации решений этого уравнения. Построенная таким образом совокупность состоит из n вещественных решений линейного однородного ОДУ (3.66) и задает его фундаментальную систему решений над полем вещественных чисел.

Линейная независимостьдоказывается дословно случаю систем (см. п. 3.5.3).Пример 3.8.2. Составить линейное однородное ОДУ наименьшего порядка с постоянными вещественными коэффициентами, у которого решениями являются функцииy1 (t) = 1, y2 (t) = sin(2t). Для решения этой задачи представим функции в виде y1 (t) =exp{0 · t}, y2 (t) = Im exp{2it}. Так как уравнение имеет вещественные коэффициенты,тогда и функция y3 (t) = Re exp{2it} также является его решением.

Комплексная ФСРсостоит из функций {exp{0 · t}, exp{2it}, exp{−2it}}, порядок уравнения равен 3, корниего характеристического многочлена суть λ1 = 0, λ2 = 2i, λ3 = −2i. По виду многочленаM (λ) = λ(λ − 2i)(λ + 2i) = λ3 + 4λвосстанавливаем само дифференциальное уравнениеy 000 + 4y 0 = 0.3.93.9.1Построение линейного дифференциального уравнения n-го порядка по его решениямПостроение линейного дифференциального уравнения по его решениямВ этом параграфе мы сначала рассмотрим вопрос о построении линейного однородногодифференциального уравненияy (n) (t) + a1 (t)y (n−1) (t) + · · · + an−1 (t)y 0 (t) + an (t)y(t) = 0,t ∈ [a, b],(3.68)решением которого являются заданные функции. При этом возникают два вопроса, аименно: существует ли линейное дифференциальное уравнение, имеющее своими решениями заданные функции и единственно ли такое уравнение.

Характеристики

Тип файла
PDF-файл
Размер
773,13 Kb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Как Вы думаете, сколько людей до Вас делали точно такое же задание? 99% студентов выполняют точно такие же задания, как и их предшественники год назад. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6392
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее