Главная » Просмотр файлов » Сазонов Д.М. Антенны и устройства СВЧ (1988)

Сазонов Д.М. Антенны и устройства СВЧ (1988) (1095425), страница 52

Файл №1095425 Сазонов Д.М. Антенны и устройства СВЧ (1988) (Сазонов Д.М. Антенны и устройства СВЧ (1988)) 52 страницаСазонов Д.М. Антенны и устройства СВЧ (1988) (1095425) страница 522018-08-01СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 52)

Так как векторный потенциал магнитных токов подчиняется тому же уравнению, что и векторный, потенциал электрических токов, и граничные условия в отношении магнитного поля в случае магнитного внбратора совпадают с граничными условиями в отношении электрического поля в случае электрического вибратора, то распреде- ление магнитного тока в симметричном магнитном аибраторе должно удовлетворять такому же интегральному уравнению (типа Галлена или Поклингтона), как н для симметричного электрического вибратора, Следовательно, при а — 0 распределение магнитного тока по плечам симметричного магнитного вибратора в первом приближении является синусоидальным: /,"(а)=У" з(п й(( — Ц), (9.14) Рнс.

Энк Снм мстрнчный маг нитный анара тор где 1 "— магнитный ток в пучностн распределения. Следующие из принципа перестановочной двой-р ствешюсти (см. приложение) замены Р'- — г™, Е ммН и Ус-+ — 1Я, дают возможность исходя из формулы (9.9) для поля электрического вибратора в дальней зоне сразу же получить дальнее электромагнитное поле симметричного магнитного вибрзтора в ° Р„сов(я сов в) — соврг с тра -. у Л в— 2нХ, в!п 6 бт= ~ ~в~ (9.15) а также установить связи проводимости излучения бмво н входной проводимости магнитного внбратора б",„с сопротивлением излучения А'ан и входным сопротивлением Х',„электрического вибратора (имеются в виду вибраторы одинаковой формы и размеров): бмса=)таа„/Уст, сгм„„=2'„/Ет,.

Отсюда следует„что входная проводимость магнитного внбратора имеет такую же частотную зависимость, как и входное сопротивление соответствующего электрического вибратора. В частности, если полуволновый электрический вибратор в окрестности своей резонансной частоты эквивалентен (по схеме замещения) последовательному колебательному контуру с потерями, то магнитный полуволновый вибратор в окрестности резонансной частоты эквивалентен параллельному колебателыюму контуру. Проанализируем теперь свойства узких щелевых антенн в плоских экранах, используя результаты, полученные для магнитного внбратора. Предположим, что форма поперечного сечения магнитного вибратора прямоугольная с размерамн широкой стороны д и узкой стороны т, причем дч'„), Расположим этот ленточный магнитный вибратор на поверхности идеально проводящей бесконечной плоскости.

В результате приходим к электродннамической модели односторонней щели в экране, возбуждаемой в центре проводником с электрическим током г',а (рис. 9.12). Длина щели равна 21, и ширина щели равна в(. Распределение магнитного тока (т. е. напряженности электрического поля) в такой модели щели, очевидно, определяется формулой (9.14). Пользуясь методом зеркального изображения, найдем, что электромагнитное поле в верхнем полупространстве, куда излучает щель, удваивается по сравнению с полем магнитного вибратора в свободном пространстве, т.

е. оно определяется удвоенным выражением (9.!5). В нижнем, теневом, полупространстве экрана поле повсюду равно нулю. Проводимость излучения и входная проводимость односторонней щели также удваиваются: бво = — 2Ж„/У,', У~ =2Лах/2с. (9.16) где Й,в и Е'„ — сопротивление излучения и входное сопротивление электрического вибратора с поперечными размерами дХт, находящегося в той же среде, п которую излучает щелевая ан-енна; 6„"'ч н уев""'— проводимость излучения и входная проводимость односто- Рис. 9. ! 2.

Электролиза мвческав ыоронней щели в бесконечном эк- деве одностороивез вселевоя антенны ране, размеры которой соответствуют размерам электрического вибратора. Как показал М. А. Леонтович, поперечное сечение металлической ленты шириной 0<(й в расчетах входных сопротивлений (проводимостей) эквивалентно круговому сечению радиуса а=-д/4. С учетом этого при расчете входной проводимости щелевой антенны могут быть использованы формулы нз 9 9.3, относящиеся к электрическому вибратору цилиндрической формы. Наряду с удвоением входных проводимостей для односторонней ели в плоском бесконечном экране происходит удвоение и КНлс о сравнению с его значением для соответствующего вибратора в вободном пространстве.

Это объясняется тем, что из-за наличия крана вектор Пойнтинга односторонней щели в дальней зоне возастает в четыре раза, хотя излучаемая мощность увеличивается только в два раза по сравнению с магнитным вибратором в свободном пространстве. Например, КНД узкой односторонней полуволовой сцелевой антенны в бесконечном плоском экране равен 8,28. В реальных односторонних щелевых антеннах экранирование злучепия в нижнее полупространство осуществляется с помощью бъемных резонаторов илн волиоводов. Здесь существенную роль грают два момента: 1) резонатор изменяет характер распределе~ня возбуждакицей МДС вдоль шелк по сравнению со случаем осредоточениого возбуждения в центре, это может привести к тличию распределения напряжения в щели от синусоидального акона; 2) резонатор обладает собственной реактивной нроводи- мостью„которая суммируется с входной проводимостью щели и изменяет общую входную проводимость антенны.

На практике чаще всего используются полуволновые резонансные щели, в которых закон распределения напряжения практически не зависит от распределения возбуждающей МДС. Зависимость же суммарной входной проводимости щелевой антенны от размеров резонатора н способа его возбуждения используется для по- Ряс. 9.13. Двусторонняя щель в экране (а) н ее электродянамнческая модель (б) путного согласования входа антенны (схема замещения полуволновой щелевой антенны вместе с резонатором в окрестности резонансной частоты имеет вид параллельного колебательного контура с регулируемым коэффициентом включения во входную линию). Наряду с односторонними находят применение н двустороння~ щелевые излучатели в тонком металлическом листе больших раз~ меров (рис.

9.13, а). Электродинамнческой моделью такой антенны может служить пара ленточных магнитных вибраторов, расположенных точно один над другим по разные стороны сплошного бесконечного металлического листа н возбуждаемых синфазными полувнтками электрического тона, подключенными параллельно к общему генератору (рис. 9.13, б). Составляющие векторов электромагнитного поля двусторонней щели по-прежнему могут быть оп-, ределены по формулам (9.15) с добавочным коэффициентом 2, учи тывающим действие зеркальных изображений. Однако здесь прово~ димость излучения и входная проводимость двусторонней щелй нз-за излучения в оба полупространства вдвое больше соответст-,' вующих проводимостей односторонней щели: К =4Ж /л,,', )'"~=4л,'/л„ (9.17) где ггз„ н Л'з — сопротивление нзлучення н входное сопротивление ленточного металлнческого вибратора с теми же размерамн, что н щель.

С другой стороны, КНД двусторонней щели вдвое ннже КНД односторонней щели, т. е. совпадает с КНД ленточного металлического внбратора в свободном пространстве. $9.9. СВЯЗАННЫЕ ВНБРАТОРЫ. ИЕТО)Т МАВОЛНМЫХ ЭДС Для получения одностороннего излучения прн соответствующем увеличении КНД прнменяют антенные системы из нескольких внбраторов. В зависимости от способа возбуждения таких систем различают активные вибраторы, входы которых подсоединены к генераторам, н пассивные вибрагоры, не подключенные к источникам колебаннй и возбуждаемые электромагнит- Йг иым полем других внбраторов.

Входы пзссннвых нибраторон обычно н "ф подсоеднняют к реактивным нагрун л ге 1 ночным сопротивлениям, не вызыва- 1 Нн юшим снижения КПД антенны. Простейшая антенная снстема нэ ггг1 ' г1 е ~ гт двух одинаковых параллельных внб- 1 1 йг $ аторов показана на рнс. 9,!4, а. Щ 1 ля определения токов н напряже- 1 ний на входах внбраторов удобно представить систему эквнвалентным четырехполюсннком, характеризуемым матрицей сопротивлений Х (рис. 9.14, б). Днагональные элемен- р1 ы матрнцы Йп н язз представляют г„гг, ~юг з„г обствеппые сопротивления внбрато- йг 4 ов, определяемые в режиме холо- ег 4~ ~йг того хода другого внбратора, Не- 4г Ггг иагональные элементы йд=Еги явяются взаимными сопротивления- б) и, учитывающими электромагнит- Рис.

9.14. связанные внбрзторм ную связь между вибраторами. (а) н нх схема ззменгення (б) Г1редпочтенне матрнце Е отдано следствие того, что соответствующие ее определению режимы хоостого хода как бы исключают разомкнутые вибраторы нз учатня в формнрованнн ноля нзлучения (это предположение выполяется более точно для резонансных полуволновых н более коротих внбраторов). Поэтому можно ожндать, что добавление каждоо последующего вибратора в систему не приведет к изменению обственных н взаимных сопротивлений, существовавших до появ- ения нового внбратора. (9.18) где координата г отсчитывается от середины каждого вибратора, Входные токи 1м и 1рр следует определять из решения системы линейных уравнений Кирхгофа: и,=1,ли+1 К, =Е,— 1,х„м (9.19) (' 2 10с~ср+ 102с 22 ~ х 1м~н2~ где са с, А'с — ЭДС возбуждающих генераторов; Х„с и йю — внутренние сопротивления генераторов (в пассивном вибраторе следует полагать сз'с=0 и считать 2„; сопротивлением нагрузки).

Для нахождения взаимных н собственных сопротивлений внбраторов в 1922 г. независимо Д. А. Рожанским в СССР и Л. Бриллюэном во Франции был предложен приближенный метод наводимых ЭДС, впоследствии усовершенствованный И. Г. Кляцкиныи, В. В. Татариновым и А. А. Пистолькорсом. Суть метода наводимых ЗДС сводится к следующему. Окружим один из вибраторов сыстемы (например, первый) замкнутой цилиндрической поверхностью 5 (рис. 9.!4, а) высотой 21 и радиусом р.

Характеристики

Тип файла
DJVU-файл
Размер
4,55 Mb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Зачем заказывать выполнение своего задания, если оно уже было выполнено много много раз? Его можно просто купить или даже скачать бесплатно на СтудИзбе. Найдите нужный учебный материал у нас!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6363
Авторов
на СтудИзбе
310
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее