Гоноровский И.С. Основы радиотехники (2-е издание, 1957) (1095421), страница 79
Текст из файла (страница 79)
Изменение результирующего напряжения смен!сна! по законУ Е„+ееи пРивоДит к пзменени!о амплитУДы импУльсаь и, следовательно, к изменению амплитуды первой гармоники анщ !юго тока. лья!в Петрудно убедиться, что для осуществления модуляции ла. должна работать с отсечкой анодного тока, т. е. в нелнне не!н!ю!! режиме. Дсйстшнтельно, если рабочую точку установить на .
линй!. аяах!!! пом участке характеристики лампы и работать с малыми ая е свел! тудами Е, как этой гюказано на рис. 13.2, то изменение с я' нем срв!. ния будет сопровождаться лишь низкочастотным изменением него значения а~одного тока. Лмплитьуда переменной составля (с частотой ее) остается при этом неизменной и, следова ель"' ватеаьн" никакой модуляпии при линейном режиме не получается,ь! Представленная на рис, 13.1 схема соответствует так к нзз аммм смой модуляции сеточным смещением.
Лиагра ь!г,. вленяе ' . пряжений и токов в реи!иь!е, обеспечнва!Ощем осуществ. ь! влепя дуляции изменением напряжения смещения, представя 1!не. 1 О,З. льном выборе амплитуды модулирующего напряжения ПР а плитуды импульсов и 1 связано с изменением сме- н правилы гРЯР ' - „ейным соотношением: ние амп. !кения е ео лин Ь1=)ье и, ПОС стоянный коэфФициснт. где нс.
13.2 !е! Рис. 13.3 зхн.с „ "'"ьэеее!ч!я 513 .Так как изменение смешения (прв постоянной амплит . вождается изменением угла отсечки О, то амплитуда с)совк моники анодного тока, равная (см. 5' 11.8) а пе 1 1ал= а!(6) 1м = АСС! (8) С Н, изменяется по закону, отличающемуся от вако 1 03.! модУлиРУюшего напРЯжепнЯ. Отсюда видно, что п и изменеввр сеточным смешением неизбежны искажениЯ: фоРма о иба, ' ннх ка 1„отличается от формы напряжения е и, 1»ля ослаб н та тиба!о!Пей женнй важно правильно выбирать пределы изменения у„л "" в'хь прн модуляции.
Из графиков, представленных на рис 1 3 с"хв гла отсе что изменение коэффициента первой гарлюники ал(В) Отн „Лвс, невелико при 60 <Ы<120с. В режиме молчания (ото,„с~~~елыв Утствие м, дуляцин) угол отсечки устанавливается близким к 70с 301 Выбор исходного смещения Ь",„и амплитуды модул„ напряжения Е,н Удобно производйть с помощью так наз, „ иру куце!с ы ваемо!1 статическои лгодуляц нонной характеристики н и, прел.
1п ставляюшей зависимость ! 5 От Е„прн пОстоЯнной амплв 1 1 +л1Н туле Е,. Подобнав заввсв. мость показана на рис. 13А Х Вместо 1„по оси Орднщ! можно откладывать 1„11„ -с1 1 ток в антенне и т. д., инынл словами, любую величину, ди. ! нейно связаннуьо с первой гар- д Еу 1д' Ву ' моникой анодпого тока. Выде- ! 1 — ййэм — 1 ) лив Яа статической моДУлЯ.
ционной характеристике ли. Рвс. 13Л нейный участок а — б, оп!и. мальное значение Ь;, можвс найти как абсциссу средней точки этого участка. Лмплйтуда нс дУлнРУющего напРЯжениЯ Ь;и должна быть Равна, очевидно, пщь вине отрезка а — б. Для ослабленна искажений приходится Огре 51кс 1ВатЬСя ннчивать предельную величину отношения ., т. е. отказьшщ а!О от получения стопроцентной глубины модуляции.
Здесь 1,с значение 1„ прн ек = Е . При жестких требованиях к начес' чествслным показателям передатчика глубина ллодуляции не должна вышать 50 -НУОс1с. Это ЯвлЯетсЯ кРУпным недостатком моду сеточным смещением. Вторым существенным недостатком, ПРИСУ всем видам сеточной модуляции, является низкий коэффин" лезного действия модулируемого генератора. ня (а с1'1' Обьясняется это тем, что в режиме несущего колебания ня пах„' етвие модуляции» амплитуда колебательного напряженик в!111 кснмаль туре приблизительно в 1+М раз меньше, чем в макс р 31. точке модуляции. Так как максимальная амплитуда (Ук. к" ьс го тоха~ бежание искажений связанных с возрастанием сеточного 514 ьипать примерно 0 9 От Ьа т е ".макс~(0 9, а Е при должн. 'у яц и сть.
величина постоя ая, то в режиме сеточ о ебания получается чной моД " , еГО КОЛ в суше о Из Ф-ль .ль1' (1!,13') следует, что и кпд снилкается в 1+М раз нению с режимом максимальной точки (так называемым р сравнен ' рным режимом"). ,теЛЕГРа1 ' " П н передаче речи и музыки на режим молчания приходится " Прн и , „ельная часть оощего времени передачи.
Так как средний кпд значнтель грв мос ' мохуляции близок к кпд при молчании, то кпд передатчика с МОДО Одуляцней сеточным смещением получается весьма низким. й стоннством сеточной модуляции является относительно малая тр ебуемая мощность усплителя низкой частоты (модулятора) аботающего на сеточную цепь модулируемого генератора. В многоступенных передатчиках сеточная модуляция иногда ссушествляется в одной из промежуточных ступеней. В подобных Рис. 13.5 вых ко д т'я иметь дело с усилением модулировапвьвх р диаграмма напряжении и токов соогветствукл "" Рнс 13, ' '1ня модулированных колебаний, представлена ежнму Усиленн Г1 Тоявное наП м' я Угла отсе - .
о ~цлУченн Ряжение смеьцения Е, гюдбирается нз условия ' вча, " ~сики Ос —— .90. При таком выборе исходного ре- СЛ ' ' ГОЛ ОГСЕЧКИ В 1Л аиряжеиня с»его „' ки в процессе модуляции амплитуды возбуждаюРмоинкн Я остаетсЯ неизменным, и коэффициент пеРвой ал (90') = 0,5 =- сонэк 515 ПоэтомУ, амплитУда пеРвой гаРмоники анодного тока и пропорционально амплитуде импульсов, т.
е, пропорцион ется наменяв плитуде возбуждающего напряжения. Таким образом, прн В~~ ами при достаточно линейной характеристике лампы у „ „ в=90в лнтель дает сусцественных искажений закона модуляции, ве Если в исходном режиме установить угол отсеч „ ОФ900 то глубина модуляции первой гармоники ан двого тока отличается от глубины модуляции возбу,д щего напряжения. Это положение поясняется рис.
133 сдаю. оответ- Рве. 13.6 ствуюшим в м В (90'. Нетрудно видеть, что модуляция аводного тока получается более глубокой, нежели модуляция воз у ются тля некогвщего напряжения. Этим приемом иногда пользу 1! гого углубления модуляции в усилителе. При значительном углу ленин в ;сн возникают искажения, связанные с гсзсмененн г( р) 90' гл бина м46 цессе модуляции. Ясно, что при выборе !1в>, У ляпни по анодному току получается мсныпей, че м гго сеточной Бе .
ьге ли ованных ко В энергетическом отношении усилитель модул Р с ествляется оа! шп мало отличается от стунегш, в которой Осу в ежнме несу д уляция смещающим напряжением, так как в Рег колебания коэффициент использования анодного напр яжения в раз моныпе, чем в „пиковой" тсжке модуля!сии. йвгвв Обратимся к рассмотрению анодной модуляц 'Бав! ии.
Прос ' схема осуществления вводной модуляции генер Р ато а с постюр возбуждением представлена Ба рис. 13.7. нас!Ряса Последоватеальио с источником постоянного г „гор . анодного ния вклгочена выходная обмотка модуляцнонно ' Р фо!'„'„ г„ " го тра!!сфор л!. ЛЯ ПОЛ УЧЕ Амплитуда Е о модулпругощего напряжения д ". „,Осс а е цооядка бокой модуляции должна быть величиной того же р ° ,ге значение угри аноднон модуляции имеет выбор степени спс режима генератора. При работе генератора в недо- яжеБНОСт яаар '.. режиме осуществ- яжЕББОМ напр тагоч!со лубокой и Одлени линсйнон модуляции достат й ~аа овгемегсгсо " Бов! н Объясняется зто з„внсимостью вводного ввОЗМОжиО' оха от ан а д,!гсгвител ,Равнени ия лампы (триода)г Е + 'гга а ; =,Ч(е, 1-Рва) — Есв г ВВДБО со что из за мачостгс прони Баемости Р изменение с, не момет обеспечить згсаагительного Бзменення г„а следовательно, и амплитуды пер ' р вподио!.о тока 7„.
При использовании пентодов завис а, выражена еще более слабо. Иначе обстоит дело при работе генератора в перепапрягкенном рвггогггс. В В! 1 1.3 бЫЛО ПокаЗИЮ, Что ОСЛИ Вал аа СВ, мака, ТО бЛБГОЛвря перераспределению электронного тока между анодом и сеткои в импульсе анодного тока образуется провал. Чем больше глубина провала, т. е. чем больше деформируется импульс, тем меньше амплитуда 7„! первой гармоники, входящей в состав ггериодической последовательности подобных импульсов. Это обстоятельство можно использовать для модуляции амплитуды первой гармоники путем изменения анодного напряжения, поскольку глубина провала, ври заданных параметрах схемы и амплитуде сеточного возбуждения, зависит от напряжения анодного питания. Изменение формы импульса и связанное с этим изменение ум в процессе модуляции показано') Ба рис.
13.3. В верхней части этого рисунка приведена "аграмма анодного напряжения, изменяющегося по закону диаг асс! е„= — Е„+Е„в в!псгг, 'Уда возбуждения Е и сопротивление анодной нагрузки дм плит .а выбирают !ванн и и с Р.ются из расчета получения в максимальной точке моду- ! Р в .' аа=Е,+Е.<я) режима, близкого к критическомч. мпульс ацо ! х неискаженной аподного тока в этот могмеит имеет форму, близкую иной полуволпе, а коэфсггициегст использования анодного аподио„!сь' ! 13.3) близок к 0,9 —: 0,95.
При уменьшении мви к'" и"'г'Ряжения глубши ггровала возрастает, и в режиме !ва — --Е,— Е„о) достигает наибольшей вели'гнны, П,н ток - м'=-Е„, т. е. прн стопроцентной модуляции, анодный сбра ае Р щается в нуль (в точке е =0). а ') Т впа ов первой га " мвсгп О гврмовввв ва вюквей Лваграмме рвс. 13.8 Лав в увели'гев- 517 Еа Ео = — ' |ап (13.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
