Гоноровский И.С. Основы радиотехники (2-е издание, 1957) (1095421), страница 75
Текст из файла (страница 75)
Лс, ного контура показз1'а на Ри араметры у, У С , .аансят от В В Пазов тех1ОЛОГнн Иэготовлшпш ьваР Р с 1 22 пластины ( ' гцанфовки, кварца (способа выРезаниЯ из кРисталла и, коне грукцци кварцедержатьля и др,) Емкости 7 „л (со>ые Доли микРом>иРофаРады), з индуктивьос лики (десятки и сопзи мнллигенри). Поэтому волновое 486 сопротивление ко>пУРа кваРца очень велико и, несмотРи Ря ни ии гольные сопротивления >; (до десятков и сотен ож),,„- иииии контура кварца получаются порядка десятков и сотен „.„!ии>ь Доо рот,, тысяч Как уже отмечалось, схема рис. 12.28а соответстих, рис.
12.24л, в которой обычный контур заменен экв„" схим! контуром кварца. Из этого следует, что эквивален> пи вивалеить. рис. 12.25 может быть использована для исследования б с"иии ператора с кварцем между сеткой и катодом. Необходн Работы ' под Х,и подразумевать эквивалентное реактивное соп„ одимо „ ' ротиви параллельного контура, изображенного на рис. 12,2п ~~™ии Лшазогично нетрудно составить эквивалентную схе>иу и д !' дли ти.
нератора с кварцем между анодом н сеткой. Более подробное изучение кварцевой стабилизации часто>и генераторов составляег одну из задач курса радиопередииии, ах д>>х устройств. Рассмотрим в заключение одну х>собеииость автогенераторои иш хяи. бательная система которых состоит из двух сильно связакных иои ров (рис. 12.30), Заметим, ит„ в отличие от разобранных имим двухконтурных автогенераторои, здесь непосредственно с лампой связан лишь один из коитурии. Так как коэффициент обритиой "г г связи в схеме рнс. 12.30 и дру'гих аналогичных схемах почти не зависит от частоты (ибииии резонанса), то необходимые им самовозбуждения условия ииазии могут выполняться для обеих частот связи, Однако из ии)х частот и>! и и>„установится колебание той частоты, для ко!арий режим самовозбуждения является более благоприятным.
для выяснешш физической стороны этого явления огранки"" ы!си качественным рассмотрением, которое начнем с момента зину! ° н сии ь ийи автогеперагора. В первый момент в схеме могут возникать и еи>й колебания и пока амплитуды малы и нелинейность системы очти ие не проявляется, оба колебания нарастают по амплитуде по"и' одни!и, зависимо. Крутизна нарастания амплитуд пе является, оилеии, одинаковой для частот ы и ь> . В гл.
5 (й'5.8) было устань~ П' езоииии что в зависимости от относительной настройки контуров Рез я боль ное сопротивление нагрузки при одной из частот связи еции с" илн меньше, чем при другой, Следовательно, и усилен" мы неодинаково для частот и> и хи . Это приво>Шт к ! х!. с >ое с!. что амплитуда одного из колебаний (для которого Резонанс: иу! нси протнвление больше) выходит на нелинейный участок хир и сгики лампы раньше, чем амплитуда второго колебания хнюе рассмотрение показывает, что при воздействии Более „;!Ройсыхо од>ювреченно двух колеоаний средняя ,а нези", теристикн снижается быстрее для колебания с меньн!ейное у с>1 „Рхтнз ой, 'Раким ооРазом, по мере выхода на нелинейный ,ией амп':;терпстики лампы первопачалшюе преобладание однок хзРактер участок " 1', ! возрастает н приводит к полному га>шеншо второго колеблю'й в уо из к ' иолибинн ' етить, что это свойство ламповых генеРатоРов пРопри достаточно близких частотах сравниваемых козиха „В обще же возникновение в автогепеРатоРах побочных етья лишь частотами, далекими от рабочей частоты и сопровои ннй.
Воо Ше абочее колебание („паразитная" генерация), является иебаний с дающих ра о траненным в практике явлением. оведенных выше Рассуждениях мы нптересовалпсь чехааспростр В прове установления одного из колебаний и гаше>шя другого. Доиизьхом уста н, теперь, что после Устаповлеш>Я стационаРного Режима на пу'стим те одиов из о(! нз частот хи, или а>х! мы начнем измепгпь настройку одного „, контуров, например второго, сохраняя настройку первого кон;ура неизменной. Как при этом будет изменяться частота генериРуемых колебаний'. Ответ на этот вопрос может быть получен с помощью рассуждений, основанных на использовании приведенного в 3 5.3 графика зависимости частот связи от относительной настройки кон- туров.
Этот график воспропзве- иии ден на рис. 12.31 (на котором "и по осям координат отложены не отношения частот, а частоты). Допустим, что в схеме воз- "М буждены сперва колебания на чистоте еп соответствующей частоте м и < ы ! (точки А на кривой хи,). Установление этой час- ж ие таты и>р ! обусловлешю, очевидно, тем, ч м, что прн и> <! Резонанс Р . >ИИ! ~!>и инд>к>! ,ш >ши частоты хи и (' ~ ри иа идти по ) час~ма генерац ной правее т! "" кривой хо, (рис, 12.3!), а затем в точке Е, расположена .
Рине!" точки и> =- и> „частота скачком перейдет на кри- . "'н Врн обратном изменении ы и частота генерации будет к >ип Ризой и>п до точки Е, где скачком перейдет на криву>о м В )ерескок ш „, часто>ы в точке Е объясняется тем, что на участке "и (Рнс 12.31) условия генерации более благоприятны для частоты м11, однако ранее возбужденное колебание „, ваетсв Устойчивым и ИРи некотоРом снижении 7, 1!'Огда, М1 Оиазм, жение настолько возрастает, что колеоания сгг становятся и неусто(,. чивыми, происходит срыв этих колеоанпй и возникновение „ пий с частотой сгп, ие ко.
деба. Аналогично мо.кет быть объяснен и скачок частотыгенерац . в точке гч. Таким образом, получается „петля затягивая ння част;, ты". Ширина области затягивания ыг н гав тем больше, чем 1, ЕЗ1 Силь, нее связь между контурами и чем выше добротность втор„„ ГО КОН тура. )!влсние затягивания играло отрицательную роль в передатч, чиках ранних типов, в которых автогенератор работал на антенну ч через промежуточный контур. Изменение резонансной частоты анте„' ННОГО контура (например, при раскачивании проводов антепнь! ве „,. троя) приводило к перескокам частоты генератора, особенно прн т,,! графной манипуляции, когда создавались благоприятные усл„ для установления колебаний с той илн иной частотой.
Для уст!, . пения этого недостатка приходилось ослаблять связь, что невыгог. по в энергетическом отношении. С явлением затягивания приходи!сз встречаться и в современных автогенераторах, работающих с слом. ной колебательной системой. Иногда это явление используется для искусственного повышения стабильности частоты автогенератора с помощью высокодобротного и эталонного контура (кварц, объемвыа резонатор и др.), который связывается с основным контуром авто- генератора. Установив частоту эталонного контура в петле затяги- вания, можно добиться ослабления влияния нестабильности первого контура па частоту генерации. й 12.9.
Возбужд"иная лампа как отрицательное сопротивление, Динатронный и транзитронный генераторы При рассмотрении механизма возникновения колебаний в авто'с' нераторах (й !2.3) мы уже встречались с понятием отрицатель!1О ,ЛЬПОГО сопротивления, вносимого (последовательно) в колебательиый "О Для тур лампой прн надлежащем выборе фазы обратной связи ютваз того, чтобы колебания в контуре были незатухающими, абсолю . ехги!14 величина Отрицательного сопротивления в установившемся Рехг ГЕНЕРатОРа ДОсгОКНа РаниптЬСЯ ПОЛОж ТЕЛЬНОМУ СОПРОтИВЛЕПИЮ !'О Р е став. контура, Аналогичный результат можно получить и при пред ченНОГС ленин лампы в анде отрицательного сопротивления В„включе ' п а р а л л е л ь и о к онтуру (рис. ! 2.32), Рассматривая, как н в $ !2.3, начальный этап развития я КОЛ' нон1еиа баний (малые амплитуды), можем написать исходные соотн" 11ЕЖД в виде линейных ур-ннй (12,5) и (12.6), однако связь и, в данном случае выразим не через ч, а и оком 'а (!2 у)), а через сопротивлсшзе К, ; -пне (см.
у аа 1'=и ' с П одстав валяя это соотношение в левую часть ур-ння (12,6) н уя первое уравнение системы (12.5), получим вместо (12,6) , !ее лниейпое дифференциальное граввенне: Ыггь г 1 ! Н1е. Нгг + Г. ' гягС) сг! + Ра г 1 —— дб + ' =-О. (12.34) Рас. 12.32 Для того, чтобы амплитуда колебания нарастала, коэффициент при первои производнон должен быть Отрицательным. Отсюда получаем условие возникновения колебаний в виде 1 1 — — —; — <О, — — >— !1'г! С С(ссг! 1, алн !)4,! — =Л, (! 2.35) Здесь (14, ! — абсолютная величина отрицательного сопротивления воз возбу!кденной лампы, Е, — резонансное сопротивление конт> ра, Когда сопротивление тс, зависящее от амплитуды колебания (~Рн пе ехо е Реходе на нелинейную часть характеристики лампы), увели(зг! чится до ! Л, (5г.) ! = ~„ Рнс, 12 ЗЗ в автогенераторе установнтся ста- ционарная амплитуда колебанн!!.
а Режим будет устойчивым, если кривая (Я (бг ) ! пересекает линию )Л, ! = л, с положительным нанх па а "Редыдуп н клоном (рис. 12.33). Все, что в звкснз Раграфах было сказано о характере нелинейной 'ОСТИ соедне жсння, в " дней кр! гизны от амплитуды управлжон!его напря' данном сл, слу'1ае может быть распространено на зависимость 421 величины, обратнон 1А,,р, от напряжения ОР.. хризнр!е ЗНЧЕСКОЕ И то ванне лампы как отрицателыюго сопроп!влеш!я (при п тозз!. Ротнвоф возбуждении) может быть дано на основашш знака прои производи й ел Из рис.
12,34 в ае, ' видно из-за противофа „ ч! пряжш!ни и и нз. — и„положителья ", ращеншо е отав!,рж му и ванне тока !' и н р, и нзобр~ Следовательно, в ела„!ае дзнзоч р!ра —;- сО. Подача в соответс ющей фазе папряжгяж стзР !ня нз сетку лампы является я ха тя и наиболее распростр. стра. непиым, но не эдипе!воя» ззо возможным способом создзРис 12.34 ния отрицательного со про. тивления. Можно, например, воспользоваться падающим участком, кото.
рый получается в характеристиках тетродов при динатровном эф. фекте. Г!одобная характеристика изображена ца рис. 12.35. Бз участке характеристики а — б промежуток анод †кат тет- 'е рода обладает отрицательным сопротивлением. Подключение тетрода, работающего в подобном режиме, к колебательному контуру способно поддерживать в последнем незатухающие колебания, Схема ° б .~яр 'р. ваемаго динатропным генератором, показана на рис. !2.36. Как видно, в этой схеме пет Рррс !2. 33 .специальных элементов для созда!шя обратрюй связи, От- ювхой рицательный характер сот!отпвлепия лампы достигается устинов рабочей точки на падающем участке вольтамперной характеря пер!ь. ки.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
