Гоноровский И.С. Основы радиотехники (2-е издание, 1957) (1095421), страница 60
Текст из файла (страница 60)
На сетки ламп необхо- димо и логи!си "ОЛавать отРиЦательные напРЯжениЯ смеше!ша Е „и Е о, ДлЯ 'во, исаю!и положительных напряжений„поступающих с преды- хул!их "с сои элементов схемы (с сопРотивлсииЯ Л на сеткУ лампы 27х в противления Л,„ на сетку Д„), иатиреях , Р" бш!виком числе ступеней необходимость в индивидуальных с Ох!си!ения для устаиовлеиия различных напряжений па иглах лам хи хю ам'! Явлаетса сУщественным недостатком, От этого недостат- иози„„о освобоЛиться прн помощи делителей Л„Л, (рис.
10.306), !от !Их р~гулировать исходное напряжение, поступающее па имев вола предыдущей ступени. При этом следует, конечно, ивви иии "ЛУ, что вместе с поиижснием положительного напряжеУмеиыи шается также и изменение, Обусловленное действием уси- ! + г,~+ а ра У э.р Рис. 10.30 а пря расстройке г= г„ 1+у» г =РО=Р— ',. р 21уа откуда К =Юр —— Ур 2 4|а (.1 0.60) 403 403 лнваемого напряжения, иными словами, включение дел делител уменьшает коэффициент усиления каждой ступени в Одним из важнейших условий удовлетворительно" '+л й работы телей постоянного тока является постоянство напрян,, ' Усилж ений всех ас. гочников питания.
Это объясняется тем, что изменение выходного напряжения, вызванное нестабильностью режима, восприпимаетс» как результат изменения входногу ла, у напряжения, Особенно велика онунб. ка в схемах с очень болыни» Уса' и,,„ лением. для ослабления влияния вест бильности режима иногда прил« именЯ. ются специальные мостовые сл слева пес ед. в которых устраняется непоср выходном Еуа ственпая зависимость ия иста»' напряжения от напряжен"' Прн„на» оясняе ника анодного питания Еэр Р действия подобных схем по рис.
10.31. В отсутствя у Рис 10.31 ваемого напряженна схем ема ся '"' валов и Рична и разность потенци' »а сетки л ду анодами обеих ламп равна нулю. При подаче на се нн»ау НаПряжЕНИя СИГНаяа (СИММЕтрияпуэГО ОтипеитЕЛЬНО ЗЕМЛИ) П~тиа»3» анода одной из ламп снижается, а другой повышаетс ается снимаемое с анодов лами выходное напряжение пропор5Разо 'ю Е и не зависит непосРедствеУнсо от Е,. НекотоРым ом схемы является необходимость в источнике сигнала, ичном относительно земли. остатко алуметрич »в 10,У.
Резонансные и полосовые Усилители. Усиление амплитудно-модулированных колебаний усиления высокочастотных колебаний в раднопрнемных ,стройст ,йствах применяются усилители с колебательными системами, ,„овсяными на основную частоту колеба»асгрое ная. так как на вход приелшика действу- очень слабые напрйжения, режим усилэт о 1 денна в подобных устройствах получается йиый НекотоРУЯм нсклУоушисм может гу ваяться лишь оконечный каскад усилитедз, где амплитуды могут достигать значи- » тельных величин. э Схема одной ступени резонансного уси- 4: зителя изображена на рис, 10.32. Анодной Рас. 10.33 нагрузкой в этой схеме является параллельный контур. Сопротивление такого контура при резонансе равно (ель й 4.6): ге — У»' — обобщенная расстройка, езо"ансиый коэФФициент усиления может быть определен по Фля (1026), прн подстановке л'=Я . При использовании пентодов э,р' ('ла)) ~, р), можно считать К -ЯУ, (10.59) Знак ак минус здесь опущен.
практических целей важно установить связь между коэфВля и а ' нциентом ом Усиления ступени и полосой пропускания. Это нетрудно ь "Утем подстановки в выражение (10.59) откуда 2 [1+(глод ЯЛ вЂ” ( г ,„ ,~и ! иди Учитывая, что !о во я о г дмо! имучаем (10.65) (10.6 1) К, =(З2; )", к„о Фх,.,)" [1+>а,)" [1+>(о>-о> ) о>" Таблица 10д (10п 2) ! оь, оиюл оя! !.О 1 ! Л>ооо Льо! 0.64 (10.64) Ч>„= и агс гя ал, Из этого соотношения видно, что при данной ламп фициент усиления пропорционален волновому сопротцвл "' козф.
ампе (ч) ра р и обратно пропорционален относнтельнон полосе конту. ивлецию галл се "РопУс>, у †', Так как полоса процускания обычно быва д"ии и ет задана то дд повышения усиления выгодно увеличивать р, т. е. по дуктивпость и снижать емкость контура. дть иц. повыш Х!Редел снижению емкости обусловлен требованиялш к ности настройки конт)рд.
При слишком малых емкое рпмых с междуэлектродиыыи емкостями лампы, с стабцль>и, резонансной частоты контура сильно ухуд>цается, так к ния расстояний между электродами лампы при Разогреве как из же разброс емкостей для различных экземпляров ламп о значителыюе влияние на настройку контура. окдзн~ Особенно затрудняется получение значительных велич на очень высоких частотах, где емкость контура определ величии еделие>си в основном ме>кдуэлектроднымн емкостями лампы.
В таких чаях для получения значительного усиления остается один пут акцх ел)- применение ламп с высокой крутизной и малыми междуэлеит ,ными емкостями, Требования, вытекающие из особенностей ц>и~в. кополосных усилителей, привели к созданию ряда приелшо-усции. тельных ламп, облддающях весьма высокой крутизной (например, .пампа. 6Ж4, 8=8 —:1О л>а[в, лампа 6Ж1П, 8=5 ма/и и т.д), В.практике часто применя>отея усилители, содержащие несколь. ко одинаковых ступеней, При общем числе ступеней, рданои о, резонансный коэффициент усиления будет и комплексный коэффициент усиления Частотная в фазовая характеристики всего тракта определи е еляю>си следующими формулами.' и вг' где а„= — л,) — обобщенная расстройка каждого и гам з контур о!о дельности. м задана м з',т и Если полоса пропускания усилителя в целом з'д' онт)рви на гало>о,е то полоса пропускапия 2аюол каждого больше, чем 2йю„.
Связь между 2до>о, и 2>омо! дд быть о ь ф>ИДД Из Условия ОслаплЕВИИ аМПЛнтуД Па границак ПОЛОСЫ ФРе- Приравнивая а, = †'"- 4), можем написать: Я рдз РИР (о и в о' Приведем отпо>пение полосы всего тракта к полосе отдельнопо контура для нескольких значении ом )хи„„р 10.66 показаны резонансные н фазовые характеристпкп г.„>>ел>1' ля составленного иэ одной, двух и трех идентичных стуслц исх г дмоо ходить из заданной и неизменной полосы усилителя— мо х>пмц, ' получится семейство резонансных характеристик, попа Рис, 10.34 С увеличением числа ступеней резонансная кр приближается к форме, определяемой уравнение: все бо, я кривая ° ем: аео К (1 ро)( -О йо-рор)о гср (10.66) где 6 — козффициент, имеющий размерность ! 1 ), ! - !, зависит о тпа метров отдельных (Л;(гы)( фазовая характернсти ) роз о кпр пропускания прнбл!, с-"осе о=г прямой линии.
тся и а=1 РезонанснУю хаРактеРи и . о=З вида (10.66) иногда вероятностной или а назыпа ' !от так как форма ее сов гауссовой, рг п кривой нормально!о зак овпадает с закова пределения (см. й' 2,12 . ойст. радиоприемных устроисп а -.1 д аг вах очень широко распростра о. ны также усилители с колен тельными системами в виде д рвг п=з связанных контуров в каждой ступени. Подобные усилители, Р .ИЗЗ являющиеся разновидностью Ро. зонансных усилителей, иног- да называются полосовыми, Связь между контурами обычно близка к критической (см. и 5.51 В случае и ступеней с двухконтурными связанными системами в каждой общие резонансная и фазовая характеристики усилн- 1хо 11'ьо)1 тела равны соответственно про- 10 изведению и сумме характеристик каждой нз ступеней в отдельности.
Полосовые усилители особен- о=1 но широко применяются в уси- -г ,иителях промежуточной часто! р ты приемников в виду выгодной ! формы их резонансной характе! гр=з ристики, так как избирательность й у двухкоптурпой связашрой си- и-го!пор стемы выше, чем у одиночного контура (см. з 5.6 и рис. 5.20). Рпс. 1034 В приемниках сверхвысоко- , оста частотного диапазона, где частоты пРомежУточного Усил ' и спп' тают десятков мегагерц, осуществление полосовых ф"л ому запо с большими конструктивными трудностями .
12 и(ао( и вылив от полосовых фильтров часто откаост"та" рименяют рассмраренные выше резонапснь!е усилители !поп'",,„, кьч!турами в каждой ступени, о одк"о"" ля расширения полосы пропускания и получения кру„з резонансных характеристик усилителя, применяют по!и!х ск осиные ступени с одиночнымн контурами. Один нз ио-расстроен пор', в расстраива„ сительно затур~в й! частоты в '„о!кителю!У!о - ий за иим контур и) ю!ди(' о отри нательную сто(нли наоборот).
Рону Резон Р наисные кривы е первог ого и второго кон- 1 ! тура показаны на Р!!с. 10.35 пунктиром. Так как контуры разПелеиы лампами, т. е. непосредственно ме>коь ду собой не связаны, то результирующая резонансная характеРистика, показанная на рис.
10.35 сплошной линией, определяется произведением индивидуальных резонансных характеристик. Таким образом получаем: хр ! а! оь ма Рнс. 10.30 (10.67) 1 -1- ! (оо — мр ) и 1 1- ! (ор — и ) оо Обозначим через ы среднюю между оо, и ор частоту, Тогда о 'о= о "Редставляет собой постоянную расстройку каждого из ко относительно частоты ро . Волн частота ро внешней здс отличается от частоты роо личин й 'У 'о, т. е. м о!о+го!о, то по отношению к первому к Резонансной частотой ор ), расстройка будет Р, ~ь=ыо+Ью — ~ =~ +Ьро — (~ +А~к)=Ь~ — Ь а по отп ношению ко вто( му контуру ор — ю р,=юо-Р Лор — ор =мо+Ьоо — (ооо — Ьм„)=Ьро+Л и иоб и расстройками поясн„ гсз выражение (10,67) „ г полага з Соотношения между частотами рис 10.86.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
