Гоноровский И.С. Основы радиотехники (2-е издание, 1957) (1095421), страница 58
Текст из файла (страница 58)
ение анод В высококачественных усилителях отклонение рактеристики от максимальной ординаты н рабоче!' ие частотно. " ха пе должно превышать 1 —: 2 дб (12 . 26ес), частот е ~ сюлосе Иногда неравномерность частотной характеристики отклонению от ордипаты, соответствующей часто Е " ки оцениваю 'о Е=1000 как наиболее важной для сохранения качества во и звуковых передач. ВОСППОИЗВ во и зведеаа„' Следует отметить, что на сопротивлении Н созда напряжения за счет гюстояпной слагающей анодного е дайтся падем тока.
Это Об. стоятельство необходимо учнты нтызать при выборе величины напряже гу источника питания Е,. яжецля Схема усилителя с дроссел . и показана на рис, 10.!6. Пренму- елея ц ! цветном этой схемы является от- сутствие падения напряжеаия нл + нагрузке за счет постоянного тона 4' Основной нагрузкой, как и в схеме рис. 10.15, является сопротивлеРис. 10.18 ние Я„а индуктивность Е должал быть достаточно большой для создания сопротивления значительно превышающего Е„, Так как цацбольшее шуцтирующее действие дросселя имеет место в области низких частот, то для получения удовлетворительной частотной характеристики должно быть выполнено условие: ффиццент трансформации, равный отношению числа где л чноц обмотки к числу виткои вторичной обмотки, КОЭ зитко - цндуктивности рассеяния, а также емкостей обмоток, гд .
з первичной !1Р У схема трансформатора усложняется. Индуктивности в' и чете Г1ьС зиацца бмоток трансформатора могут привести к резонировалентная с и ем на некоторых участках частотного диапазона, и, сле-, ьоетн О МО иии' . к ьсеравномерности частотной характеристики, Иногда схемы на дава,Отсн ДЛЯ сОЗдания ИекусстненПОгО подъема ХараКтернст~льно, к н б асти верхних частот заданного диапазона. Трансформам пользуютс Гцк , ители применяются преимущественно в усилителях моши в области тор Рные усилите ден|сые выше данные о влиянии линейных элементов схеПриведенп астотную характеристику определяют степень частотных , ы на часто " ых) искажений в усилителе.
д потной характеристики качественных показателей усилцюлццейных еля нео хо обходимо еще учесть нелинейные искажении, обмсловленны ' ецные некоторой неизбежной кривизной характеристики лампы. 3ти искажения оцениваются к о э ф ф и ц и е н то м н е л илейны йных искажений, определяемым по формуле: '(С Аье+ А!и+... (10.36) с= А1 где А — амплитуда основной частоты, а А„А, и т. д. — ампли- 1 туды выспьих гармоник выходного напряжения (илн тока), возникающие при подаче на вход усилителя гармонического колебания. Для теоретического определения этих амплитуд можно воспользоваться приближенным представлением характеристики в виде Рида (10,5). Подставив в это выражение Ье = Е„ сои (11, получим и Ез с'„1„и + а Е соз 12 с + — с (1 + соз 2 11 с) + .с Ее + — '(3 соз ь)с+соз 3111)+ 4 с'й е' .( ЯЗ +1, 2 ° ) соз 2 11 1+( - — + ° ° ) соз 3 Я с+ ° ° ° Отс несколь "сюда видно, что из-за нелинейности характеристики лампы мссшне Олько изменяется амплитуда основной частоты и возникают ие гармоники с амплитудами: йд,', Ю' 1 = — '= — Е' при частоте 22, 2 2 ° 21 е и 38ь Га ВЕ' 8' П 7, гаЕа= г г»Е по трегьей гармонике а»а Т Гча Рис.
10,21 д»»а»101 Рис. 10 20 ВШ В20 Считая напряжения па выходе усилителя пр амплитудам 1ю 1а и т. д., а У аЕ,=ЯЕю на" " к, ль»яа и Ропорцно» нелинейных искажений: ' ффиц »»ент по второй гармонике 1а 1' Ез К 3 — — — и т, 4аЕа 4 ЗТЕ а Д. П ри правильном выборе режима работы лампь - ф ' коэффицие К, К и т.
д. ие превышают одного-двух процентов, к .. Импульсные усилители на сопротивлениях к 10.4. тре устоя аеДля сохранения формы уснливаемых импульсов тр б ч'Ронта соотасредача полосы частот, связанной с дл»пельностыо фр шепнем (9Л6). Прп длительностях порядка микросек н ц»е т еб р буется очень широкая полоса частот порядка веско екунды и мень- мегагерц. нескольких Для получения достаточно равномерной частотной характеристики приходится применять относительно малые нагрузочные сопротивления, так как в противном случае возрастает»»»унтиру»оа»сс действие емкостей лампы и схемы в областц высоких частот. В результате усиление, даваемое одной ступенью, получается относительно небольшим и для получения требуемого усиленна пр»».
ходится применять несколько ступеней. Схема усилителя, соста' ленного из и ступеней, представлена па рис. 10.20. Обычно все ступени содержат одинаковые элементы. Для опРеделения усиления прямоуготьных импульсов и вняв' (») пения искажений их формы рассмотрим сперва напряжен»»е и ' па выходе первой ступени при включении на вход Ус"л нтаа ! 0 постоянного напряжения Диаграмма сеточного иа »шмен диого тока первой лампь показана на рис. !0.21. 1 ' ' ня и аиОДПО ар ' т приложе яасе»» ожения на сетку первой лампы напряжения 6 мои );»подный ток изменяется ска»ком на величину на сетку! (м . которая мож ( лаком жет быть выражена через Н с помощю соотноа („к с»ения: С»»' ЯЕ.
напряжения и (1) воспользуемся эквивалентной я определения пап показанной на рнс. 10.22. Эта схема отличается от схемы схемой, показаннои Рнс. 10,16 тем, »то включена добавочная емкость С, учитывающая входную емкость второй лампы. Так как режим усиления предполагается линейным, то можно воспользоваться спектральным подходом к определени»о С выходного напряже- -Еа, У "на В отличие от усилителя акустичес- (М 10.6), ЕЕ, л., С 2 где мы иптересовалис» а» 1 а, У г тол лько частотной ха- Р'~теристикой, в дан. ном ио случае пеобходиУчитывать как Рас. 10.22 частот э»вую х от"Ую, так и фаесли в "арактеристику усилителя. Это требование будет выполнено цн основу анализа положить к о м и л е к с и ы й коэффи»нент чс .' нления ступени УР.н а"л"и УРавнениЯ длЯ Узловых напРЯжений, аналогичные (10 'О) — (10.31), т.
е. предполагая, что на вход (10.4 !) (10.38) Здесь ад ад )/Ьдд-4ье Ьд (!0.39) 1 л (с,+с)' с,+с л, (с, с,+с, с,+с, с,)' атее ад Сеид (! 0.40) ь, с,+с, Рд= — — + !г — ' — Ь 1 1 д"д— > л с 1 1 л,<сд+с„) усилителя действует гармоническое напряжение, прнд- щему выражению для коэффициента усилени: К(! Ье) = — Юад ° —.—,—. '0п) +!яь,+ь,' (!0.3 г п де остоянные а„Ь, и Ь,, зависящие от парамет ов о .3)) деляются формулами: аметров схемы,,„ С ад — — —— е с с,+с с, +с,с с,+с, с,+с С,С,+С,С,+С,С, 1 и (С~Се"! СдС +Се Се) — лс ла л+л.' (10.37) дь) на Р Имея в виду применение выражения (9.22) заменяе Таким образом, К(Р) = — Яа р +ь,р+ь,' По одставляя это выражение в ур-нне (9.22), а также Е(р) = '- р (для скачка эдс е (г)=Е, при с=0), получим для искомого на.
пряжения следующее выражение: ,(г)- г— / --'~ — Юа — р — ~е"йр= / р 1 ' рд+ь,р+ь,/ 1 ! ер' = — ЗЕ а ° —.,!Р гя! / р'+Ь,р Ьь„ 1Ое Полюсы подинтегральной функции: ф ду (9.11), после несложных преобразований поду- ее окончательное выражение. нменяя -лу азя следующее и,'~'ь', ), лле ад () .— )е иеае, )/ Ь,' — 4Ь, 1 формула (10.41), действительная прн любых соотношешшх „ е параметр метрами схемы (рнс.
10.22), может быть значительно именительно к некоторым интересным для практики гн эжена приме ~ест~дым едуча лучаям. В реальных усилителях обычно Еа ((Е„по- ,(Е, что позволяет считат Ь,'))4Ь,'. Можно поэтод,У аоспо спользоваться следующими приближениями: -д У 4ь,) ьд ~1 ) (1 г,ьр))= — Ь„ Учитывая выражения (10.38) для а, Б„Ь, н используя условна Л,((Л,, получим следующие выражения: Если, 'лн как это обычно бывает в практике С, и С, малы по с„то приведенные выше выражения ещй более УпРощаются: е(11 су 0~ 3Л,Е Рьс Гг) и„„(г) = — ЕЕ,Е П0.421 Рнс. 10,24 Рис.
10.23 Е, .—. 1, получим 3 (с +с,) (10,431 а+ с 394 390. Здесь -. — постоянная времени последовательпог О1 ЦЕПИ ленной из разделительного конденсатора С и выхо ' сост лення Ь, а с — постоянная времени, обусловленн Роги, нагрузочиым сопротивлением Е (мало отличающи навис синая в ос а ющимся о см шунтируюшими емкостями С, и С,.
от и) При сделанных допущениях ф-ла (10.41) принимает сл виЛ: мает след Так как по условию с )) сс, приходим к вывод, -- "с оду, что член в правой частя выражения (10.42), убывающ " ий значитель оыстрее, чем первый, имеет существенное значение ьвс репин начальной стадии пропесса, т. е.
при малых е при расеи значениях в еоь мени. Этот член необходимо поэтому учитывать при и фронта выходного напряжения для значений с, соизмер исследовався стояниой времени тс= Е,(С, +С,). меримых с пс. При с)зьсс в ф-ле (!ОЛ2) остается лишь первый член 001 ловленный постоянной времени разделительного конденсат Ленсатора С и сопротивлением Ег (точнее сопротивлением Ег +Е,), Эти положения можно вывести также, исходя из влиявия -., и -., на частотную характеристику /гс(1 ы)/ усилителя, ЕмкостиС, и С,„шунтирующее действие которых возрастает с частотои, обусловливают снижение усиления в области высоких частсь а последовательно вкл*,очепная емкость, наоборот, снижает усялс. пне в области низких частот.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
