Гоноровский И.С. Основы радиотехники (2-е издание, 1957) (1095421), страница 61
Текст из файла (страница 61)
Подставляя е> — м и м — ю . в е, ег получим: гге (г а) ) ам ))+'"'-'"))))=)) )~)) Е)Б Переходя к модулю, будем иметь: ~Жеба)! ) т))). ),ет) ))- е)+ ...' е)ч) е, =Ее(1+МяпРг) з1пе>,г, (10.71) и ью з" а характеристику лампы представим аналитически с помощ~ раження (10.5): ~'„= )аз+ а е + р ее+ ( е'+ ° ° ° Подставляя выражение (10.71), будем иметь 1, = ),е + а Ез (1 + М яп 11 е) яп а)з г + р Еез (1 + М яп Р г) з и (10,72) + 7 Е, (1 + М зш г1 с)' яп' ые с + ° * Сравнивая это выражение с (5.58), приходим к в ду )>ге фоРма Резонансной хаРактеРистики двух Разделенных ла,,в лампамв ступеней с симметрично расстроенными контурами совпадает зонансной характеристнкогй д ет с ре.
вухкоггтурногй системы, у ко„„1, „. ',— — ее) ~ее>> г — величина ЛО Равна Ью„;, ,' еа)е! , При усилении амплитудна модулированных колебаний кз, е>е )е>е 'е> а)е, чественные показатели резо)гзг)с. ееl ~ пых и полосовых уснлителез полностью характеризуются чзсРиа 10.88 тотной характеристикой и кезф.
фициентом нелинейных иска. жени й. Частотная характеристика резонансного и полосового усилителя совпадает с приведенной выше резонансной кривой колебательзой системы (с учетом шунтнрующего действия внутреннего сопротизлення лампы). Приведенные в гл. 4, 5 и 9 данные иолзостые определяют форму частотной характеристики резонансного уснлиге. ля и влиянг:е ее на глубину модуля>>>ив усиливаемого колебазвз.
Остановимся здесь поэтому только на вопросе о нелинейных зскз' жениях при усилении модулированных колебаний. Напряжение на входе усилителя зададим в виде: выражения показывает, что в РезУльтате рассм ерцстцки в состав анодного тока, помимо тонеж>не полезного тока аЕе(1+Мз1пРс)з(пьес, входят ка поко ые ко ' влягощие с частотами ье, 2Р и т. д., и высо и зкоча ча авляющие с частотамм яо) 2е)о Зыо и т.д., прикочасто чем ам , п нтуды последних изменяются с частотами 11, 2 11 и т. д.
11з вс сего этого спектра необходимо учитывать только те составляющие, частоты которых попадают в полосу пропускапия колебателыг ьной системы усилителя РассмотРим отдельные слагаемые выраж ння (10- е гЕг (1 + М яп Р г)з з)пз а)з г = ее Еез (1 + М зш Я г)з Е -1- соз 2 ге г) О 12 2 з) годер>кит постоянную составляющую, низкую частоту и модулированное по амплитуде колебание с несущей частотой 2ы. Все эти составляющие тока отфильтровываются контуром и могут не прцннматься во внимание. Слагаемое ) Ео(1+Ма(наг)ззшзю г — (Е (1 г гЗ й 1 — — з>пЗю е) 4 е 1 Р следующую составляющую, которая попада зрозрачности контура ,1 ТЕо(1+Мин()г)зяпь>ее= 3 =Зт 4 Еае (1 + 3 М з>п Я г + 3 Мз япз Р с + М зш ее1 с) згп е>е г = Е 3 ЗМе ЗМ' ЗМ' 4 Т 8(1+ЗМяпЯс+ — — — — — соз2(1г+ — -япйг— 2 2 вге 4 — - яп 3 () г1 яп м г = 'о 4 Т о„1+.
2 +ЗМ(1+ - — )з>пь1с — соз29г— Мв — — - з(п 3 (1 г~ з(п мз е, 408 — — — ЕозщЗВг...~ з1п и г. 16 'О О (10.72) 11 + 1(а - о ) 1" Т1 + с=)" ' (10.75) С+ (ОО с -(- (со » ооо О э о»О = — ° — М Е„-. 3 Е '2 16 Х (10.73), гезд — — 1, гезо= — е ~, —,( — ) ° О-О 3тМ» 16 ' 3М'Я Ео' Мох' о М Еоа 16'318 32'Е (1О. 74) Тогда и,„»(д) =Е(БОЯ»р)" (гезд+гезо) = 411 410 Подставляя это выражение в ф-лу (10.72) и оста„„„ составлЯющие, попадаккпие в полосУ пРопУсканиа к„„' «О """я толь лучнм игура, „ + 4 "+ 8 7 О)+ +меод" + 4 1ео((1+ 4 )] з(п Яг — 8 ('мейсоз221 Выражение в фигурных скобках представляет собой о „б переменной составляющей аподного тока.
Под влиянием неко ющую прок кривизны характеристики лампы эта огибающая отличается От огибающей модулированной эдс, подводимой к сетке лампы. 3 отличие проявляется в небольшом изменении амплитуды несущ „ колебания и глубины модуляции на полезной частоте В и гл ное, в возникновении частот 211, 311 и т. д. в огибающей, Посл осуществления амплитудного детектирования эти частодь( проз. вятся в виде напряжений с частотами 2О1, 311 и т. д.
Изменение глубины модуляции па основной частоте получается обычно очень малым и им можно пренебречь. Относя амплитуду 2-й гармоники огибающей к амплитуде составляющей с частотой (с и пренебрегая слагаемым 9 ( Мод — ТЕО11+ — ) по сравнению с а, найдем коэффициент 2-й гзр- 4 О~ 4) моники: 9 8тМЕ', 9 т 9 Л МЕ ° а 8 а О 8 318 Для коэффициента третьей гармоники получим: повалы(о Таким образом, нелинейные искажения растут пропорцно пени коэф квадрату амплитуды несущего колебания н первой степе(д фицнента модуляции. ли анных С нелинейными искажениями при усилении модулир ли ова( онечных кз колебаний в приемнике приходится считаться в оконеч калах усиления, где амплитуды колебания достигают единиц Оол;(з В первых каскадах амплитуды настолько малы, что кр"в вольтамперных харакгеристнк не проявляется, Прохождение высокочастотных импульсов через ступенные Резонансные и полосовые усилители многосту В;..
Р 9 рассматривалось воздействие высокочастотных импульночный контур и па систему из двух связанных контуы этого рассмотрения полностью Решают вопрос для в на одипочн РО ' „ ,дпоступенного резонансною нли полосового усилителя, сл) В лдочае и идентичных одноконтурных ступеней коэффициент ,(н" К (,) может быт получен из выражения (10.52) заменой л Р ) на з, как и в 8 9.9: о едачн д (оо — ("о) В данном параграфе через Юо обозначедщ крутизна характеристя«н ла лампы. Частоту эдс, считаем совпадающей с резонансной чзстото , тотой контУРов (О . ОпРеДелим огибаюЩУю напРЯжениа на выходе и.
ле „ступенного усилителя при включепни в момент 1=0 на вход высокочастотной эдс с огибающей в виде скачка. Подставляя (10.75), а также изображение входнов огибающей Е (д) = — в выражение (9.71), получим для огибающей на выходе ог О (с)=2 —. О( =К(з)е»Ь=-Е'($о~,р) 2 — / (1 )» В д;пшом случае подинтегральпая функция имеет один простой полюс в точке з,=0 и один кратный полюс и-го порядка в точке дз= — —.
'Вычет, соответствующий первому полюсу, вычисля- 1 ея го ф-ле (9.!1), а второму по ф-ле (9.12): 7 =о(о,о, 7''(1 — д —,1 — ) ] О07о( А О то выражение совпадает с формулой, полученной иным путем Эт дгеевым и 1О. Б. Кобзаревым в 1935 г. Подставляя в это выражение л=!, 2, 3 или 4, по дующие формулы для одной, двух, трех и четырех ступ „- слеления: еней ене" при л=1 б и„(с) = Е (Е,с Увв) [1 — е при л=2 б~ ,,бб-лбб,а, П[б-(бб — ')* '1: при л=3 1 м1 ;„бб-лблл„б[б — (ба-,+бб-,.С* 1' при л=4 1 .1 ()=лба,л.
б [б — (б+-,+-б- — „+-б —,С 1 бббйбб и т. д. Графики функций и,„„( — с для л=!, 2, 3, 4 и 5 приведены сс1 на рис. !0.37. Аналогично можно найти закон нарастания огибающей на вы. ходе многоступенного полосового усилителя. Не приводя из-за не. достатка места вывода фор аблб[Г1 л С мул, ограничимся графиками бл пр П' функций и (ьбв с) для не. которых значений л, пред П* П ставленными на рис.
!0 33' 35 ббсᄠ— обозначает полосу про пускания на уровне 0,7 л-касОтн жс кадного усилителя. ~н ж кривые могут быть исполь ЛЬЗО- ибак г г ма бы ителя, щей на выходе усилит Рас. 10.37, составленного из л пар сим. х ступе. метрично расстроенных с у дбв, с ней, если под величиной ля подразумевать величинУ (см. 3 !0.7). ют во' Графики, представленные на рис. 10.37 и 10.38, Респаю зр. прос о переднем фронте импульса. С помощью приема. б 1 412 п н енЯвшегосЯ в предьщущих главах, петРУдно исполькратно Ученные резулыаты и для определения заднего фронса при действии на вход усилителя высокочастотного НЛ1ПУЛЬСа прямоугольнои „„пульса ой огибающей.
аабб/саблю бл !О 9 усилительные схемы бпсей сеткой и с Общим с 0 анодом рассмотренные в преды- О дт сц щих параграфах данной глав ;азы усилители с заземленным катодом не являются единственно возможным типом электронного усилителя. В ряде слу савв применяются еще так называемые схемы с заземленной сеткой и с заземлениыи анодом. Схема усилителя с заземленной сеткой представлена на рвс, 10.39а. Лля упрощения рассуждений здесь изображен усилитель на активных сопротивлениях, хотя в области высоких частот вместо Есл и Л„применяются резонансные колебательные конгуры. Источники питания на схеме не показаны. а са ха гв вв лв вб га хааа с Рис. 10.33 б! Рас.
10.30 ' Из Рис 10.39б, немного видоизмененного по сравнению с 10 39О, видно, что анодный ток (в данном случае нас интеРис. 10,, Ресует пе лампы че У" ~~ременная составляющая) замыкается по внешней цепи "о означае "срез последователыю соединенные сопротивления Е и Я,. ас лб" начает, что анодная цепь оказывает реакцию на сеточную т ОтОРаа пРОЯВЛЯетсЯ в Уме ьшес!ии тока чеРез Ес, так к направлен навстречу току 7 от источника эдс Е. Т(ля л долен"и этой Реакции источник энеРгии, возбУждасонссйй Уси„ЛЬ„доажсн отдаватЬ ПовьпненнуЮ модность.
",ействнтел 'висельно, в сопротивлении К а расходуется мощность р (гв Та! )св л 2 б а генератор Е, отдает мощность, равную: 1> — » к г 1, Ед Разность между Рл и Р, т. е. — г —, идет на покрыти ции аподной цепи, т. е. в конечном счете передаетса в ан нодну, цепь и выделяется в иагрузочном сопротивлении Е,, Это можно представлять себе еще и следующим об зом, й схеме с заземленной сеткой сопротивление нагрузки вк, „' ючено между анодом и сеткой, напряжение между которыми рав> 11, =(7,ь+Етг Соответственно повышению напря>кения на величину Е заданном токе 1,) увеличивается и мощность, рассеиваемая н сопротивлении, на величину ††' — .
Следует отметить, что уси „ 1» Е» г тель с заземленной сеткой не дает поворота фазы. Из рис, 10,300 видно, что напряжения на входе и выходе, оба отсчитываеице относительно заземленной точки (т. е. сетки), совпала>от по знаку, Схемы с общей сеткой находят широкое применение в усилителях, работающих на очень высоких частотах. Коне>но, вместо активных сопротивлений, как раисе уже упоминалось, применяют. ся колебательные контурь>. Одна из подобннях схем рассматривает.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
