Главная » Просмотр файлов » Степаненко И. Основы теории транзисторов и транзисторных схем (1977)

Степаненко И. Основы теории транзисторов и транзисторных схем (1977) (1086783), страница 97

Файл №1086783 Степаненко И. Основы теории транзисторов и транзисторных схем (1977) (Степаненко И. Основы теории транзисторов и транзисторных схем (1977)) 97 страницаСтепаненко И. Основы теории транзисторов и транзисторных схем (1977) (1086783) страница 972018-01-12СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 97)

Варианты ренциальнаго каскада и — в нвснвдввззвльнвй лялькой и полагая 5 = 1/уй (что обычно выполняется), запишем условие нулевого дрейфа в виде ' )1„, Ид, 2(г,+11«з Ид-, (14-1) В выражении (!4-1) значения Иг — заданные; по существу заданы также значения !с«.

Сопротивление И, менять нежелательно, так как оно оказывает влияние на другие важные параметры (см. ниже); кроме того, обычно выполняется неравенство 2Й, д )!з, что использовано при упрощении правой части (14-!). Следовательно, основным средством компенсации дрейфа является регулировка с о о т н о ш е н и я сопротивлений Я„например, с помощью потенциометра )с (рис. 14-1). д ПРи Расчете коэффициентов Уйд и У«следУег мысленно Разделить )гв на два параллельно включенных сопротивления Рвд — — дсвз = 2(!з и отнести каждое из них к соответствующей половине схемы.

Что касается сопротивлений (гй, та они включают в себя сопротивления баз и сопротивления источников сигнала. Если источник сигнала включен в~ежду базами, то его сопротивление следует поделить поровну между обоими входами. з В интегральных ДК внутренние регулировки всякога рода исключены, зато асимметрия плеч оказывается существенно меньше, чем в дискретной схеме. Поэтому регулировка дрейфа (сиз~петрин) отсутствует, а балансировка нуля осу. ществляется в н е ш н е й схемой. чин «связки» он расширяется до 2 ((/.а + 1 17«).

Обычно сопротивления )с составляют несколько сбтен ом (при токах около 1 мА). В схеме на рнс. 14-2, а резисторы «гса можно выполнить и виде псггенциометра с движком посередине; тогда его можно одновременно использовать для регулировки дрейфа илн «нуля» наряду или вместо потеициометра )с на рис. 14-1. Заметим, что иногда выходное напряжение в ЛК снимают ие между коллекторамн, а между эмнтгерами. Тогда сопрогннленке нагрузки оказывается включенным так, как резистор 2/ге на рис.

!4-2. 6, т. е. оно одвовременно выполняет и функцию «связки». Тем самым обеспечиваются высокая стабильность схемы и шнрокий динамичесний диапазон. Эти свойства объясняются тем, что в данном случае ДК представляет собой балансный (двухтактный) э и и т т е ри ы й п он тор и тел ь (сопротивления /г«в такой схеме отсутствуют). Перейдем к оценке коэффициента усиления ДК в основной схеме (рис. 14-1). Пусгь входной сигнал (/,„поступает мемсду базами. Тогда на одном из входов (относительно «земли») будет действовать напряжение + (/»»/2, а на другом — (/,„/2.

Соответственно Л1„=- ы — Л1мь т. е. сумма эмиттерных токов не изменяется, а значит, не изменяется и потенциал эмиттеров. Отсюда следует, что обратная связь через резистор 1(, отсутствует и коэффициент усиления каждого плеча будет таким же, как в о б ы ч н о м каскаде ОЭ (без резистора )с,). Его »южно рассчитать по формуле (7-4а), если под сопротивлением нагрузки понимать й„/2 (поскольку потенциал средней точки нагрузки не меняется). Очевидно, что коэффициент усиления у ДК намного больше, чем у однотакгпного каскада„где он ограничен величиной Й, и г, 1см. (13-11)Е йнализ показывает (см, нюке), что если входной сигнал распределяетси между плечами не поровну или (в пределе) поступает только на одну нз баз, то сделанные выводы относительно отсутствия обратной связи через резистор Й и соответственно идентичности коэффициентов усиления у ДК и у обычного каскада ОЭ остаются в силе.

ДК можно соединять друг с другом н е п о с р е д с т в е н н о: коллекторы предыдущего каскада с базами следующего (рис. 14-5). При этом, поскольку сопротивления Р, не оказывают влияния на коэффициент усиления, можно повышать эмиттерные потенциалы каждого следующего каскада простейшим способом — увеличением сопротивлений Й, без применения дополнительных элементов, свойственных одиотактным схемам (см. рис. 13-4). Это еще 'одно существенное преимущество ДК.

Как правило, 1-й (входной) ДК в многокаскадном усилителе рассчитывают так, чтобы он не нуждался в цепях смещения баз, т. е. начальные базовые потенциалы 1-го ДК равны нулю. Это позволяет работать от заземленных источников сигнала (см. рис. 13-1, в и сноску на с. 429). Из аналогичных соображений последний (выходной) ДК делают с н е с и м м е т р и ч н ы м выходом, т. е.' снимают выходное напряжение между одним из коллекторов и землей.

Это позволяет использовать наиболее распространенную з а з е мл е н н у ю нагрузку. Нередко роль такой нагрузки играет некоторый промежуточный однотактный каскад (см. й 14-б). 14-3. УСИЛИТЕЛЬНЫЕ ПАРАМЕТРЫ При анализе ДК удобно и общепринято разделять входные и выходные сигналы на две составляющие: дифференциальную и синфазную. Последнюю называют также средним уровнем или просто уровнем '. Эти две составляющие выражаются через приращения входных и выходных потенциалов с помощью следующих определений: 0~» у о (Ы/(» 1 + ЛГб в) У~» ЛГб 1 Лаиб»» ( 1 4-2а) 1 и,м„„=,'-(Ли„,+Л(!„,); и,ы„,=Л(1„,— Л(!„,. (14-2б) Обратные соотношения имеют вид: ! Л~«1 = ~»». у+ й ~в».

л ЛС»бе=(.»,„.у — ~ 1!„, л; (14-За) 1 1 Л(-'«1 «~в»»па у+» ('вм».д» ! Л(!„~ —— У,ми — ~- (!„,с (14-Зб) Связь между выходными и входными сигналами ДК выражается системой двух уравнений: ~' вьм. у Ку. у~в». у+ Ку. л~в». д О«вь»». д = Кд. у('в». у+ Кл. л('в» л» (14-4а) (14-4б) Дифференциальный ксаффициент усиления К, л (обычно индексы опускают) является одним иэ основных параметров ДК. Естесг- 1 Термин «уровень» менее распространен, но индекс «у» более удобен, чем «с» (синфаэный), который можно спутать, например, с обоэначением для «стока».

Поэтому ниже для синфаэных составляющих используется индекс «у», а для дифференниальных — «д», где Ку, ..., К, „— коэффициенты передачи соответствующих. составляющих со входа на выход. В идеальном (абсолк:тно симметричном) ДК соблюдается условие Ку л — — К,„= О, т. е. передачи синфазной и дифференциальной составляю»цих асуп!ествляются независимо дрог от друга. Собственно в этом и состоит удобство разделения сигналов на указанные составляющие. Рассмотрим параметры идеального ДК.. 1) Если подать на входы ДК одинаковые по величине, но разные по полярности напряжения, то согласно (14-2а) синфазная составляющая иа входе будет отсутствовать: с»',„у = О. Поскольку К, = О, то будет отсутствовать и синфазная составляющая на выходе (см. (14-4а)1. Следовательно, в данном случае на выходе будет только усиленная дифференциальная составляющая входного сигнала: (.г,„„»=К» ля!,„,.

(14-5) венно, его стараются делать как люжно больше. Выше было показано, что усиление каждого плеча ДК такое же, как в обычном каскаде ОЭ. Значит, коэффициент К,, можно записать, например, а форме (7-20а) *: а«~,~-2 Ре) (14-ба) ГдЕ ИСПОЛЬЗОВаНИЕ ВЕЛИЧИНЫ вЂ” »Г„ОООСНОВаНО В ПРЕДЬ»ДУЩЕМ РаЗДЕЛЕ. 1 При наличии «связки» (см. рнс. 14-2) к сопоотивлению г, добавляется сопротивление )се, что, конечно, приводит к снижению коэффициента усиления. Полагая в этом случае р уе ~ 1, получаем: '1(4') (14-66) Помимо улучшения симметрии ДК (см. предыдущий раздел), наличие сопротивлений гге приводит к существенному росту входного сопротивления: й»к к =- ге+ 0- Яе+ г,)' (14-7) это часто является дополнительным преимуществом, искупающим спад усиления. 2) Если соединить входные зажимы ДК и подать на ннх общее напряжение, то согласно (14-2а) дифференциальная составляющая на входе будет отсутствовать: (7,„» = О.

Поскольку К, „=- О, то будет отсутствовать и дифференциальная составляющая на выходе (см. (14-4б)). Следовательно, в данном случае на выходе будет только та или иная ч а от ь синфазной составляющей входного сигнала (усиление обычно не имеет места): (14-8) Сдвиг выходного у р о в н я в виде напряжения У«ы„т и изменение коллекторных токов (одниаковое в обоих плечах) означают изменение рабочего режима транзисторов (сдвиг рабочей точки). Поэтому коэффициент передачи К„„желательно делать как можно меньше.

Характеристики

Тип файла
DJVU-файл
Размер
8,94 Mb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Как Вы думаете, сколько людей до Вас делали точно такое же задание? 99% студентов выполняют точно такие же задания, как и их предшественники год назад. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6480
Авторов
на СтудИзбе
303
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее