Вакин С. А., Шустов Л. Н. Основы противодействия и радиотехнической разведки. М., Сов. радио, 1968 (1083408), страница 49
Текст из файла (страница 49)
Обычно это магнетодиэлектрики, представляющие собой кон гломера г ферромагнетнка, частицы которого изолированы друг от друга изоляционным материалом нз немагнитного диэлектрика. Однослойные покрытия, выполненные из таких материалов, эффективны для волн метрового и дециметрового диапазонов. Для поглощения волн сантиметрового диапазона применяют многослойные покрытия с переменными от слоя к слою параметрами. Каждый слой таких покрытий изготовляется из пенополистирола, а поглотителем служит графит пли сажа, концентрация которой от слоя к слою меняется. Для согласования покрытия с внешним (свободным) пространством относительная диэлектрическая прони. цаемость внешнего слоя должна быть равной 1 (г,',=еч), а мнимая составляющая (тангенс угла потерь) — близкой к нулю.
Относительные диэлектрические проницаемости и тангенсы угла потерь последующих слоев должны возрастать от слоя к слою. Резкое изменение параметров е и р от стою к слою недопустимо, так как это приведет к увеличению коэффициента отражения радиоволн от границы раздела двух сред. С целью увеличения площади «соприкосновения» противорадиолокационного покрытия с падающей электро- 345 магнитной водной на практике широко распространены покрытия с так называемыми «гсометрическимп неоднородностями». Эти покрытия характеризуются тем, что их структура представляет собой периодически повторяющиеся неровности в виде пирамид или конусов (рис. 9.9).
т-и слоя" Гс„кт) 2-й спой 1ст,кт) У-й слой ~ее,кя) металл стао,кяа е,<отсея к,с каска Ряс. 9.9. Поглсшашщсс искры ыш с «гссмстричсскитш исоднпрпдностянп», Известно английское двухслойное поглошающее по. крытие типа Аг' 163), изготовленное из смеси пористого каучука и угольной пыли (сатин). 1(озффицисит отраже. ния такого покрытия при нормальном падении волн в диапазоне А=3 —:10 си составляет всего 67я.
Гофрированное двухслойное покрытие гого кс ~ипа имеет коэффициент отражения около 1",с и довольно большом сек торе углов падения. Ннс. 9но Зависимость кпэффиписита ~ трпжспня ог длины волны для псглпщшсщсгс покрытия АГ-20. 346 На рис. 9.10 приведена зависимость коэфф~гциента отражения от длины волны для покрытия типа Лг-20. Это гофрированное покрытие н|яполнено на базе зерен полистирола, спрессованных с угольной пылькх Толщина поглошающих покрьпий достигает нескольких сантиметров.
Интерференанонные покрытия В интерферепционпых покрытиях эффект снижения ЭПР защищаемо~о объекта достигасгся за счет взаимного ослабления волн, отраженных от поверхности объекта и поверхности покрытия (интерференция падающей и отраженных радиоволн). Падающая волна многократно огражастся от границы раздела двух сред «покрьпис— обьект» и частично поглощается в веществе покрытия (рпс. 9.11). Определив~ параметры покрытия, при ко ИнгперФере» ппп»нпе ппнрыоие Рпе 911.
Чей«твко пптерфгреппконного покрытия. где Е,— составляющая отраженной волны от границы раздела «свободное пространство — покрытие» (риг. 9.1! ). Равенство (9.14) будет иметь место (суммарное отраженное поле в направлении источника падающей волны равно нул.о), если выполняются следующие условия: 1 ~г1 "т=1п = (21+ 1) — '~ (9.15) (9,16) 347 торых суммарное поле в направлении на источник падаюгцей волны разно нулю, т. е. гл Юп„п= ~Ге=о, (9.14) Здесь р — коэффициент затухания волны за одно прохождение поглощающего покрытия в прямом и обратном направлениях; ,'тс! — модуль коэффициента отражения покрытия; 1 — толщина покрытия; Х вЂ” длина волны в веществе покрытия с парамет рами в и !а; 1=1, 2, 3, Условия (9.15) и (9.16) определяют параметры интерференционного покрытия.
Интересно отметить, что интерференцпоиное покрытие должно так'ке обладать и поглощающими свойствами. Поэтому в его состав входят ферромаю!етнкп с примесями сажи в качестве поглотители. дг о ав д! зг зз за к,с Рис. 9 !В Занисиаоюь коэффициента отражения о~ длины волны Ллн иисерфереацпо~ ного покрытии типа МХ!. Интерференционные покрыл ля являются не столь громоздкими по сравнепн!о с поглощающими, Однако онн по своему принципе действия мопсе диа!пазонны, что затрудняет их практпчещт ' применение.
Более перспективны коа!бииировнипые многослойные покрытия, созданные на основе учета свойств погло!цакнцих диэлектриков и интерференции радиоволн, отражающихся от тонких металлических пленок, применяемых в качестве границы раздела между диэлектрическими слоями. Интерференционные покрытия, разработанные за рубежом, изготовляются в основном из смеси каучука с карбоиильным железом. Английское покрытие типа 31Х1, применяемое в диапазоне 3 — 3,4 см, имеет толщину аав 2 мм, всс 7 кг!нг' !б31 Зависимость коэффициента отражения от длины нормально падающей волны приведена на рис.
9.!2. Характерной особенностью интерференционных покрытий является довольно существенная зависимость коэффициента отражения от угла падения волны. На рис. 9.!3 приведена такая зависимость для упомянутого покрытия типа МХ1. зд «сг В, град Рпг В Ш энвигнноггь ннэффиниеиг пгрнженш о~ угнв индения винны. Общим недостатком противорадиолокационных покрытий всех типов является относительно невысокая их дггапазоггггость и болыпой вес квадратного метра покрытия. Последний недостаток является основной причиной ограниченного применения покрытий в авиации.
В связи с улучшением аэродинамической формы современных летательных аппаратов оказалось возможным наносить покрытие лишь на те части объекта, которые дают максимум отражения, так называемые «блестящие точкигы «Б.тестягцггнггг точками» на самолете главным образом являюгся стыки и резкие переходы, действуюгцие как уголковые отражатели, воздухозаборникп и другие отверстия, значительные по площади участки поверхности малой кривизны при нормальном падении на них облучаюшсго поля, острые кромки.
Значительное снижение мощности, отражаемой от выпуклых поверхностей, может быть достигнуто путем покрытия поглощающим слоем ~олько так называемой первой зоны Френеля. 34й Дтя выпуклых рассеивающих поверхностей при падении иа них плоской волны первая зона Френеля определится как участок рассеивающей поверхности, заключенный между двумя параллельными плоскостями, отстоящими друг от друга на расстоянии !(=Ц4 и перпен- дикулярными направлению А ь на источник излучения, одна из плоскостей касательна к рассеивающей поверхности (рис. 9.!4). Остальные зоны Френеля (2-я, 3-я и т. д.) будут представлять Р собой участки рассеивающей поверхности, заключенные соответственно между второй и третьей, третьей н четвертой и т.
д. плоскостями, параллельными двум ранее Рис и !4 снох!япутым плоскостна! и отстоящим друг от друга иа Ц4. Естественно, что при изменении направления прихода радиоволн почоженпс зон Френеля соответствующим образом смещаегся. Это ограничивает область применения метода защиты, основанного на нанесении покрытии в пределах первой зоны Френеля.
Одной из основных трудностей, связанной с применением противорадиолокационных покрытий в авиации, являешься влияние температуры на их электрические свойства и прочностные характеристики. Эта трудность в настоящее время преодолевается путем нанесения па покрытия жаропрочных пленок.
Для наземных объектов требования к сии>кению их ЭПР менее жесткие, так как целью снижения ЭПР в этом случае является маскировка важных обьектов (мостов, заводов и т. л.) под фон окружающей местиосп!. Одновременно иа некотором безопасном удалении ог действительных целей создаются ложные радиолокационные ориентиры (пели). Лля применения в наземных условиях противорадиолокациоиные покрытия выполняются в виде волосяных, резиновых нли деревянных матов, пропитанных смесью неопрена (вид каучука) н сажи. Подобные маты толщи- 350 пой несколько сантиметров способны уменьшить мощность отраженного сигнала в 20 — 50 раз.
Из подручных средств с успехом могут быть использованы покрытия из мокрого сена н травы. Противорадиолокацнонные покрытия применяются в лабораторных условиях для исключения отражений радиоволн от окружающих предметов (сген, потолка, различных приборов). Следует заметпгь, чго даже стопроцентное покрь>тпе летательных аппаратов противорадполокацпонным покрытием пе может обеспечить их полную маскировку. Дело в том, что работающие двигатели самолетов и ракет образуют след из ионпзированных частиц горячего газа. Ионизпрованный след, отражая радиоволны, наблюдается на экранах РЛС.
В последнее время установлено, что при полете сверхзвуковых летательных аппаратов образуется хорошо обнаругкнваемый радноло каторамп ионизированный след даже в том случае, если двигатели этого летательного аппарата не работают. Управление рассеянием радиоволн Существенного снижения ЭПР цели в принципе можно добиться путем управления параметрами вторичного (рассеянного) поля. Задачей такого управления является изменение свойстн цели, как перензлучающего источника, в такой степени, чтобы в нужном направлении получить минимум перепзлученной энергии >Г>Г>, 71, 82, 831 Одним из способов управления является подключение комплексной нагрузки к отражающему объекту.
Этот способ имеет некоторое сходство с описанными выпив способами уменьшения ЭПР с помощью противорадиолокационных покрытий. Однако принципиальное его отличие заключается в том, что для изменения отражающих свойств цели в рассматриваемом случае используется подключение комплексной нагрузки к локальной области, размеры которой значительно меньше размеров всего отражающего объекта. Нагру>каемая область в частном случае может представлять собой щель с сосредоточенной нлп распределенной нагрузкаьп>. На рнс. 9.!5 изображена цсль Ц с отверстием связи з, нагруженным па комплексную нагрузку.
Цсль облуча- 351 ется передатчиком Л, прием перепзлучсппык радиоволн осуществляется в точке В. Вторичное поле в точке приема В может быть представлено как результат суперпозиция двух полей. Одно из ппх представляет собой поле ненагруженного тела Ц, а второе — поле нагруженного отверстия з. Следует от- ттпттемн лвреаатиеиа рпс эцо Полклкжсппе коъплскской патртзки к отрагкаюптсстт объекту с келью управлекпп рассепваиием радиоволн, метить, что ввиду малой площади отверстия з общая конфигурация цслп и ег площадь могут считаться пепзменнымп. Поле рассеяния отверстия з определяется формой отверстия н параметрамп нагрузочиого пмпеданса. Регулировкой этих параметров можно изменять распределение амплитуды и фазы перензлучаемого щелью поля и, как следствие этого, добиваться необходимого снижения результирующего поля в точке приема В.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
