Григорьев В.А., Зорина В.М. - Тепло- и массообмен. Теплотехнический эксперимент. Справочник (1982) (1062114), страница 32
Текст из файла (страница 32)
Гнневскнй А. С. Теория турбулентных струй н следов.— Мд Машнностроенне, 1969.— 323 с. 13. Гохштейн А. Я. Поверхностное натяжение твердых тел н адсорбцня,— Мд Наука, 1976. †4 с. 14. Грнгорьев В. А., Павлов Ю. М., Аметистов Е. В.
Кнпеине криогенных жидкостей. — М.: Энергня, !977. †2 с. !5. Гуревич М. И. Теория струй идеальной жидкости. — Мд Наука, 1979.— 536 с. 16. Дейч М. Е. Техническая газодннамика. — Мл Энергия, 1974. -589 с. 17. Емцев Б. Т. Техническая гядромеханнка. — Мл Машиностроение, 1978.— 463 с. !8. Знмон А. Д. Адгезня жядкости и смачнванне.— М.: Химия, 1974.— 4!6 с. 19. Идельчнк И Е. Гидравлическиесопротивления. — Мд Госэнергоиздат, 1954.— 316 с. 20. Идельчнк И. Е.
Справочник по гидравлическим сопротивлениям. — Мд Машиностроение, 1975. †5 с. 114 Список литература 21. Кикоин А. К., Кикоин И. К. Молекулярная физика. — Мс Наука, 1976.— 480 с. 22. Кочин Н. Е., Кибель И. Ая Розе Н. В. Теоретическая гидромеханика. Т. 1. — Мл Гостехтеориздат, 1955. †5 с. 23. Кочин Н. Е., Кибель И. А., Розе Н. В. Теоретическая гидромеханика. Т. 1!. — Мс Физматгиз, 1963.
†7 с. 24. Кутателадзе С. С., Стырикович М. А, Гидродииамика газожидкостиых систем.— М.: Энергия, 1976.— 296 с. 25. Кутепов А. М., Стерман Л. С., Стюшин Н. Г. Гидродинамика и теплообмен при парообразовании.— Мс Высшая школа, 1977.— 352 с. 26. Лабунцов Д. А., Авдеев А. А. Обобщение опытных данных по критическому истечению вскипающих жидкостей.— Теплоэиергетика, 1978, № 9, с. 71 — 75. 27. Лабунцов Д, А., Корнюхин И. П., Захарова Э. А. Паросодержание днухфазного адиабатного потока в вертикальных каналах. — Теплоэнергетика, 1968, № 4, с. 62 — 67. 28, Лабуицов Д.'А., Ягов В.
В. Гндростатнческое равновесие и волновые двнже. ния газожидкостных систем.— Мл МЭИ, 1977.— 72 с. 29. Лабунцов Д. А., Ягов В. В. Механика пРостых газожидкостных структур.— Мс МЭЙ, 1978.— 92 с. 30. Лойцянскнй Л. Г. Механика жидкости и газа. — Мл Наука, 1970. †9 с. 31. Молочников Ю. Сч Баташева Г. Н. Истинное паросодержание при кипении воды с недогрезом в трубах. — В кнс Достижения в области исследования тепло- обмена и гидравлики двухфазных потоков в элементах энергооборудования, — Лс Наука, Ленингр.
отд-ние, !973, с. 79 — 96. 32. Невструева Е. И. Гидродинамическне и теплообменные характеристики двухфазных неравновесных потоков в парогенерирующих каналах.— В кис Достижения в области исследования теплообмена и гидравлики двухфазных потоков в элементах энергооборудования. — Лс Наука, Ленингр. отд-ние, 1973, с.
66 — 79. 33. Никурадзе И. Закономерности турбулентного движения жидкостей в гладких трубах. — В кн: Проблемы турбулентности — М.— Лс ОНТИ, 1963, с. 75 — 150. 34. Нормативный метод гидравлического расчета паровых котлов. Т. 1.— Лл Машиностроение, 1973. 35. Оно С., Кондо С. Молекулярная теория поверхностного натяжения в жидкостях.— Мл Изд-во иностр. лнт., 1963.— 292 с. 36. Повх И. Л. Техническая гидромеханика. — Лс Машиностроение, 1976.— 502 с. 37.
Рассохин Н. Г. Парогенераторные установки атомных электростанций. — Мл Атомиздат, 1972.— 384 с. 38. Слезкин Н. А. Динамика вязкой несжимаемой жидкости. — Мл Гостехтеориздат, 1955.— 520 с. 39. Справочник по гидравлическим асчетам/Под ред. П. Г. Киселева. — Мл нергия, 1972.— 312 с.
40. Справочник по физико-техническим основам криогеиики/Под ред. М, П. Малкова. — Мл Энергия, 1973.— 392 с. 41, Сретенский Л. Н. Теория волновых движений жидкости.— Мс Наука, !977.— 815 с, 42. Степанов Г. Ю. Гидродинамика решеток турбомашин. — Мс Физматгиз, 1962.— 512 с. 43. Стырикович М. А., Мартынова О.
И., Мнропольсяий 3. Л. Процессы генерации пара на электростанциях — Мс Энергия, !969.— 3!2 с. 44. Тарг С. М. Основные задачи теории ламинарных течений. — М. — Лл Гостехтеориздат, 195!.— 420 с. 45. Фабрикант Н. Я. Аэродинамика.— Мс Наука, 1964.— 815 с.
46. Фнсенко В. В. Критические двухфазные потоки. — Мл Атомиздат, 1978.— 160 с. 47. Шерстюк А. Н. Расчет крыловых профилей при больших дозвуковых скоростях.— Известия АН СССР, ОТН, 1956, № 8, с, 23 — 28. 48. Шерстюк А. Н. Расчет течений в элементах турбомашин. — Мл Машиностроение, 1967.— 187 с. 49. Шлихтииг Г. Теория пограничного слоя: Пер. с нем./Под ред Л. Г.
Лойцянского.— Мс Наука,!969.— 742 с. 50, Ягов В. В. Зарождение и рост паровых пузырей в объеме жидкости и на твердой поверхности. — В кнс Парожидкостные потоки. — Минск: 1977, с. 34 — 63. 51. Варгафтик Н. Б., Волков Б. Н., Воляк Л. Д, О международных таблицах поверхностного натяжения воды. — Теплоэнергетика, 1979, № 5, с.
73 — 74. 52, Лилиан Г. В., Пакет А. Е. Введение в аэродинамику сжимаемой жидкости: Пер. с англ./Пад ред. А. И. Бунимовича.— Мс Изд-во иностр. лнт, 1949.— 330 с. 53. Уоллис Г. Одномерные двухфазные течения: Пер. с англ./Под ред И. Т. Аладьева. — Мс Мир, 1972.— 440 с. 54. В!аз1 Ь., РгозрегеШ А., Тоххз А. Со!!арзе о1 а сопбепяпд ЬпЬЫе !и сошргезз!Ые 1щп!бз.
— СЬеш. Епдпп ЗсЬ, 1972, чо1. 27, № 4, р. 815 — 822. 55, НаЬеппап %. !... Мог!оп К. К. Ап ехрег1шеп!а! зтпбу о! ЬпЬЫез гпощп8 1п !1. и!дз.— Тгапз. о! Гйе Ашег. Зос. СЬк Епп., 956, чо!. 121, р. 227 — 252. 56. Тяго-рйазе Потч апб Ьеа! !гапз!ег!Еб. Ьу О. ВоНегжогГп апб С|. Р. Неж1Н.
Ох!огб ~Зп!чегз!!у Ргезз, 1977. — 515 р. 57, Уилкинсон У, Неньютоновские жидкости: Пер, с англ. — Мс Мир, 1964.— 344 с. 58. Астарита Дж., Мартуччи Дж. Основы гидромеханики йеньютоновских жидкостей: Пер. с англ. — М,: Мир, 1978.— 37! с. РАЗДЕЛ ВТОРОИ ОСНОВЫ ТЕПЛО- И МАССООБМЕНА 2.1. ОСНОВНЫЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ Тгплообмвн или твплоагрвнос — самопроизвольный необратимый процесс распространения теплоты в пространстве, обусловленный разностью температур. Разли. чают три элементарных способа переноса теплоты: 1) твалоароводносгь — перенос, обусловленный взаимодействием микрочастиц соприкасающихся тел (или частей одного тела), имеющих разную температуру; 2) конвенция — перенос вследствие пространственного перемещения вещества.
Наблюдается в текучих средах (жидкости, газы) и, как правило, сопровождается теплопроводностью. Процесс обмена теплотой между твердой поверхностью и жидкостью (газом) путем и теплопроводности, и конвенции одновременно называется нонвгхтивным ггалообмвнолл нли тгалоогдачвй, а процесс переноса теплоты от одной жидкой среды к другой через разделяющую их твердую стенку — гвалоагргдачгй; 3) тепловое излучение — перенос посредством электромагнитного поля с двойным взаимным превращением — теплоты в энергию поля и наоборот. В реальных случаях переноса теплоты элементарные способы обычно сопутствуют друг другу; если при этом вклад хотя бы двух из нях существен, то говорят о сложном ггалообмвнв.
Во множестве задач перенос теплоты через выделенную поверхность сопровождается переносом вещества, массы (процессы на проницаемой поверхности, через которую вдувается охлаждающая жидкость или газ, теплообмен при фазовых превращениях, при химических реакциях и многие другие). Такие процессы одновременного переноса теплоты и 'вещества принято называть совллгстным тваломассообмвном. ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ 2.2. ОСНОВНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ глл. темпеидти пое поле. ТЕПЛОВОП ПОТОК Совокупность значений температуры всех точек тела в данный момент времени представляет температурное поле Т = Т (х, у, г, ч), (2.!) где Т вЂ” температура; х, у, г — пространственные координаты; т — время.
На основе уравнения (2.1) могут быть рассчитаны любые характеристики переноса теплоты в теле вследствие теплопроводиости. Зависимость (2.1) отвечает наиболее общему случаю трехмерного (температура изменяется по каждой из трех пространственных координат), нгустановившггосл или, что то же самое, нгсгационарного (температура меняется ао времени) поля. Возможны более простые случаи. Так, поле может быть одномерным или двумерным, если температура зависит от одной или двух координат соответственно.
Если температура остается постоянной с течением времени, то поле называют стационарным (установившимся). Геометрическое место точек, имеющих одинаковую температуру, образует. изогврмичвскую поверхность. Форма и положение такой поверхности в пространстве меняются во времени, если поле нестационарное, и остаются неизменными, если поле стационарное. Кривые, образуикциеся в результате пересечения изотермической поверхности н плоскости, называются изотгрмаии. Поскольку в одной и той же точке не может быть одновременно двух значений температуры, то изотермические поверхности, так же как и изотермы, никогда не пересекаются,— они либо заканчиваются на поверхности тела, либо замыкаются сами на себя.
Изменение температуры в пространстве характеризуется градиентом температуры ягад Т, который определяется как вектор, направленный по нормали к изотермической поверхности в сторону увеличения температуры и равный частной прочзводной температуры по этому направлению: дТ йгад Т = — пь, дп где п, — единичный вектор соответствующего направления. Передача теплоты вследствие теплопроводностя происходит всегда в направлении уменьшения температуры. Количество теплоты, переносимое за единицу времени через произвольную изотермическую поверхность площадью р, называется тепловым логиком О.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
