Главная » Просмотр файлов » Основы теории горения Сполдинг Д.Б.

Основы теории горения Сполдинг Д.Б. (1014184), страница 13

Файл №1014184 Основы теории горения Сполдинг Д.Б. (Основы теории горения Сполдинг Д.Б.) 13 страницаОсновы теории горения Сполдинг Д.Б. (1014184) страница 132017-06-17СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 13)

В табл. 3-( даны знзчекпя Р для разапчиых аещесзн Кате эиднм, диапазон значений Р длк веще:."та шредненз молекулярного исса отнсснтельно всэсл~гк Прк налично булектностп Р, как д и, следуе~ заменить коэффициент турбулентпого обмена Л, и эзо'а случае аналогии меж золло- и массообмеяом цроавчкется особегзпо ярка; дли пыЪ ноты необходимо лишь распространить эту апалоппв на граэнчнме услоэин. Уравнение (3.36) при умножении асах' его членов иа плотность з показывает отсугстапс аг всеМ пале псточкккоэ нтп стонов шгцссгва !.

Массообмеи прэ смешении струй Когза', газовал сгр)а вюггаег и поток газа нного состава, смешении осущестплнется а рсзулыате диффузпм н зоаэватаа Этот процесс можно изобразить наноса линни пвстоанно~о со. стана. Если характеризовать состаи безразмернмми че.пшм нами (ш — шВ((ш,— шР, ггщ ш — агпоситстьппп чшспва( «окпепцзаггиа одпшо гз к чвзнс поз, а ппггсгсм 1 и Х ка.

и т.альп *! казффяц ентм диффузии газов ерн О с н 7ВВ мм рзг. зжз з лаж д 0 ы = О, 1н7 зра. со ОН О, 1Вв О, и; 01Ш о,гза 0,011 о,'иго О, 1'К1 О, 100 О, Озте О,отза а, ОВ71 О, 0001 СО, Н, Н,О СН, С,11 С Н С,Н Сз .Н С,Н О=-.Л,(„— ) и' зые лат его кокцсатради1а в отру~ и в ишака то впд аатя смнаения нс будет завткеть от ассолютных значений разнас1,1 копцшнрацни. Твя как дифференциальные уравнения тепла- и массаобиеяа аналогичны, то, сзедоватегшна, в лгшамячажи пазОбных системах иватермы и ленин пастаянно1о састаая ньзе1е адяизкояый внд, если П=-а (что в Ьшьнзи1ютве слуСдпзьо к действительности) нди сели поток полностью 71Р";шпный, Проверка етого положения праизаодилзсь ф"Р ~ лам и Шапира [Ршзгаб епб 55ар1гп, 1050), Лэнде сом1 Шапиро Г!.апбгз апб бйар1го, 79б!! в др Тачки образом, эксперименты па смешензю потовое различимо состава, ло одпкакавоВ температуры могут служить дзя еынснедяя процессе вырвввиввнн«темпшгатуры между ОРЯ'шм н хододпым потоками аданаковога составе в.1н, наа"арог, н зависимости от удобства исследования, результаты агытое с патоками риной температуры могут быть использовз~ а"зны тзя нзу ~енин палей коипент!тацигс неабчад ню га1ьян! П,,— тР, '!7 — Т 77 !7,— уз!.

77 М» ша эс Р»»»т эю»м й» Аналггз уравнения (З-бб( показгявает, что оно остаегсд в силе, есла уиножигь пг, иа постоянную величину. Физа. чески эъэ озНачает, ~то при наизмсппыь условиях темню скорость массообмсна прямо щюпорцвоиааьпа разноси мишянтрадий. Анзла~нчггыц ананд по огдошению к тепло обмену был нами уже сфорцулнроввч ранее. Наличие тепло обмен» не влияет на характер течыщн, за ис|ггггочепнш :госвепного возлействан чзрез изменение вязкостз и други: констзят жцдноств; последи»с в ряде случаев мало, н1 с трудом поддается учету.

Массообмегг, одн»гго, оказывал щ Шественное алнггнве нз характер теченяя; если при прй стом тлплообмеие одно ив граничных унаовий состоит в год что из поверхаости раздела фаа согтзвляющая скорости иормалышв к поверхности, рюша нулю, то кри иванчин мас сообмена это условие не сохраняется: »1ормальиая состаж зяюшяя с»спроста аз гюверюгоств прогорцнонадьгта величию массового помгкц Поэтому нельзя определить коэффицяеи массообмена по аналогии с козффи1гиентоьг пшлообчеиа г «ак ю'у(ш — ггг,й ~де (и — юй — разность ьонцюмрвгпг в обьече и ва поверхности, а ш» — зели юна мзссового по гокз в спаинцу времени на единицу площади; опродслеп нь Я тикам образом коэффициент массообчепа уже не бу дет, ьак зго имеет »осто дзя ц, ив»за»си 1ым от воли пигь потока Наибольший юперш предсгаалае~ сощношеиие можной иорэгалгягой составляющей скорости, ьонцевтрациеи я тра.

диеитозг концентрации на поверхности Введем новую па. ременную таким образом, чтобы получить уравнение В грана шые условия, прагадвыа для описания «сех видов массообиена, в том :ис»е и при и»ли»шг хампческай раз~гики. Граничные услоан ° дла чэссообцеиа. Есл» переносятся только ~гг мпоненг А го э»личина массовогс пгжока иа пггв охности г» равна рц — про»заедснню плоти с»и на игр»алиную сосгввшющую скоросмь Это, ае сэщестяу, единственный способ определенна вел|шаны а»', 1(< ыпонент / переносится двумя пугачи — кг»гвекцггегу,''(( диффуэисй, чему сощветствуют два чтены и правой часФ4 следующего урзвненн».

д ро, = рю, о — Ор ( — -' 1 »э г (3-э77 пиюсс з (зтюзснтся к поверки сгиб 1(рыб)зпзуе ~ зто ,гцвненм к виду (3-38) «,'-- у Ваедец и ~в)зо серсииаую б-..: -- ' Тлк как .зняи пенат ль остается постоянныя для задажных условий на и, о.-рхносто, то уравнение (3.38) преобразуется к инду ,=0~,' —,ь,) . (Зс)0) Аиллогпяно даффереицаальное урапненне массообиена (3.36) летсп зеьг на (т, — 1) может быть приведено к виду М.о ма~невска, текин образом, задаю сводится к оепюнлю уравнения (3-40), близкого по форме к уравневюа тел ю.

обмена, с гранисныни усзоввяии (3.39), которые отлииа- ются от условий д.ж теплообиена. Заметим, пто б — вели. кива существенно отрицательная (ж, — всепза положитель- но, но, опевндно, меньше единицы). Уразнепяе (3-40) можно ряссизтрггввгь ьпк урввмпие лиффузни некоторого свой' ~бу~, ыа „ьл„) ~сз /, (алж) тв став Ь, причем диффузия одппнцы ьотпчествз Ь из поток соответствует поступление едцннпы массы веревоснмого ае.- шштна в оогак )ураянегже (3.39П Значение такой питер.

прстацяи булет выяснено в дальнейшем. Подобно тому, ьжс веригина те:глоаого потока в ряде слу шва заввсиг от равности температур потока жидкости И поверхности тиераого телз, так згшпчнн» массового птаха опредгтвется здесь разностью значений свойства Ь и попгке гааа п на аовврхностя Эта развеет в дальнейпсм ветре. чинша с очь чжто, ц мы базнвчим ее через В лп )га — Ь, в назовем парамстрои переноса '. Па;заметр зереиша представляет собой в безразмерной форме двнжущуш силь лля перепаса массы. Если В по.впквшльпо, го персоне мысы идет от поверж'оста; ее.ш В шрнцительво, чо — к пошрхнгжти.

Однако, каь было указано выше, величава по~ока массы ве прямопропорпиональиа разности концентраций или пара. метру переноса, так по зяд решения уравнения Ло'жел гкскольтго отличатшя от решения для те шообченн. О,ша па форм ранения -.!.=-ШШ,йс) ))В ). <з П) где ш" — лпиальнагг или осраднецшя везгичина чгзсс ного потока шрзэ гранину раздела фав г! — харзктериый рчзыер ге,ш, П вЂ - я жффицнеит динамической вязкости жи.ш ягн; Яс = — — критерий Шмидта (ср, с критерием Прэндгля -); )(йе) — функция крнтерш Рейн ~лицеи, пдепгичвич с шй, которая вхожи в решение уравнения геши .Нче иа длп аналогичной счете зы', Ф гВ, бс) — йгункцин В п кригер ~я Шшгдта, уие тпч~ вз~ шляев от О, кот за В возрвсшег от нули, и. боч шеж ленной Г„ьич одра ом, котле кочпоненг газовой смеси переносится из газа к твердой Илн жидкой поверхности, скорость чзссообчснз зависят при зэданнык условняк от значения озрзметра перепаса шг ж г 3-42) И юз * ы Зююе «н и кс еркнею е Эеэу з н Б пэстоящее время известно лишь небольшое число точ.

ныс реше~пш основной спешны уравнений. Обычно нли не Г;ппызаетси от. вчнс от ургвнепнй теплообмена, илн систеиы, предсгавтяюшде првктичесющ интерес, огсвзываюгся тгашком сложными. В озиьм случае, однако, звдачв .четко ,.оздэетси решению, а именно в сл)чле переноса массы посредством знфф)зии через плоскую неподвижную газов)га . сшгу, о лсляющзчо повсркность тела ог потока тозе. Пеподвнгкпля плен к». Предположи», что непош и.нзк п ~еиггв имеет толщину 8 н кондентрзцои днффун шз шгсго веществв равны. ощ — нп границе рвзделз г айаг и л . нз другой поверхности газовой пленке.

И Пгсть ось у нэпр*вленз нормэльно к пленке Примем, юс счетность постоянна. Тогда яз условия нервзрывности поз)чни и=-сопя). Дпфферснцнэльнос урзвнеикс н гршпгчные условии запн. ю' нв осионанин урлввеиий )3-40) и )3-39) в впде з'з сь Р—, — з — =- О, ну йу о =. Р ( — ), 'Ле нндеггс з лги~сеген ь паверзностп рзздела фаз. Пьг грируя от б до у ирн о=солю, получим. Р~ — — ~ —,) ~--.з)8=8)=-б, шь гль ' ~с» зли Роз о() +Э 8 ) л Б с зг Так кок величина ~ассавоггч пошжп юг=ро, то '— "" =)п()+В). Г)43) Логарггфмнчесггая чазиспмость объясняется тем же, чтз и зчюпоневциальвая в примере 3-): поток вызывает увели. чснпс лр~шнзччы профиля переменной о тем большее, чем больше схорссгь массообыева Если зта сюрость мала, то уравне~пге (3-43) переходит ь яг"а — В, О, ().442 т.

е при малых значениях В скорость переноса зряччо про. порциааальиа В (так кэь кривизна профплв свойства Ь пренебрежимо мача). Сравнение уравненвя (3.43) с уравнениями, ирнмюш. чыыв обышо в технических расчетат, показывает особенности принятых предпосылок. Например, Шервуд и Пигфоря (5йегшаоб апб Р)3(огб, )йбо) дают слсдуюшее уравнении ор Р Р ягг р, (335) где РРН-чччсло молей вешесгва /, диффунднруишь» в ве Шество й, на единицу пзожади в единицу врагиня' й--уннверсальччая газовая постояппои (3=ар)),й р — полисе дивленне; Р— парциалыюе давление; Рг„Рь, Р Рьв ~о .и Р,, уравнение (3-45), известное нод названием закона й фана, и уравнение (3-43) совпадают в том случае, ко' молекулярные веса газов ) н Ь равны между собой ' Рг этом ш = †- н р,'И Т= р).

Если ш чало по сразив Р с единицей, то имеет месю хоршнее согласие дажц ав Повторное интегрирование ог о д Ь ( — голшииа ие. подввжной оленки) дает ой==-В)п()+Ь,— Ь). ззя пш в тюлек)чшриых весах. Однако сложносгь выра;, ений, входящих в уравнение (3-45), и предположений, тггкзщих в его осеаве, не пщьоляет абсбшнть его на случай систем, в кощрых газ не иокшыся, з изходится в двя.

Характеристики

Тип файла
DJVU-файл
Размер
4,3 Mb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Как Вы думаете, сколько людей до Вас делали точно такое же задание? 99% студентов выполняют точно такие же задания, как и их предшественники год назад. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6384
Авторов
на СтудИзбе
308
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее