Главная » Просмотр файлов » Основы теории горения Сполдинг Д.Б.

Основы теории горения Сполдинг Д.Б. (1014184), страница 12

Файл №1014184 Основы теории горения Сполдинг Д.Б. (Основы теории горения Сполдинг Д.Б.) 12 страницаОсновы теории горения Сполдинг Д.Б. (1014184) страница 122017-06-17СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 12)

Интегрируя полученное ураииеяпс, найдем ) ).'23) — .--' =- екр ( . — „,,) . <3.2й Эта формула лает из генеиче тсиазрагуры жпдкаст вдоль трубы )2 — длина грубы чс «лу сочения ш ! н У Иначе ГТ вЂ” Т; )3-) Бслн гелер» определить сродно~а эфгрективну~о разнос) те пзерагур йз,„ нз условия, что произведение Гу а на пя вшаь стенки равно количеству отданного тепла, тт нсд средственна вз )3-23) получим; )33 заданной длине трубы, равно произведеяша Т вЂ” Т на плоптадь стоики и кюффнцаевт теплшлдачп )прийпььгсмый постоянным), так как эффективная разяость темиеряту)з, вызываю~дан поток гсгша, уисньшастся по мере продяпжь впя жгьтггос~и по трубе, жидкое ь сгреьгитси к топлое иу равновесны с поверхностью стенки Представляет питерса выяснить, чему равна эффективная разность температур.

Ригсмотриэг ш резак трубы длиной ой Каличжгва тгпзэ, отвеггеннага через стенку, равна )меньшеиию энтальпик гштавш Тогда Ваш гягза О„, ггазыггаегса среди логврпф ш веков рз . ,,; гыо тетгпврагур. Урзвненпс (3-20) показывает, что жидкость прил.тижа, ся к термическому равгювесшо со стенкой асвмптотвческн в Г, равна Т, лишь для бесконечно дпшчого трубапргыода. Лля кругл 0 трубы а"= з (г) — дгге ге~р трубы). Взгггч сы гес уравггсгггго () 24) прыти пгсг вгш Т, — Т, .—-ГТ вЂ” Т,) акр à —,0„ ()-27) Ьезрззмерны й гюмалскс ††', мозино .гаппсать в виде О ° — Комплекс — носят назааггие крншряз Снш»шз (ВЗ).

Он ы кет быть выраж и чер з уве пзвесишю ь зп гс(тая: н ч дерг р (3.28) Кргггерггем Стантагга особенно удобно пользоваться длн внугрсиннх течений, так ьак, во.первых, он входит непос. релсгяевно в уравнение типа (3.24) и, во вторых, в турбул пене» потоке его значепче лашь слабп запаске от ярчтсргг~ Рейнольдса. Так, например, Мак-Адалгс (МсАбшпз, )0Ч2) рекочеадует для турбулентного гсченва в глвлких шигаых трубах следуюшее ураввешгс 3(.= 0,0220 7(е Рг (3 29) гзс в качоствс карактерног раз»ера в Рс вхошю дначетр тр)'Сы П дставлян эго выражение а уравнение (3.27), для в олуха прп Рг=0,710, получигп Т ...-Т =.(Т вЂ” Т,) р( — 0,))0 -~ГЯГ) .

(Ъ.3Г)) уак каь критерий Рейвсльдса входггт в сголь лззлой спзпев:г, то мшкио заключить, что расяределение тсмперату;гы по '"сс трубы почти не зависит от скорости потока (казфф пгпеят теплоотдачи возрастает пошн пропораионзльно е в,е.,п) 7Г С чя е югуя При лтскяннн тиретой струи в холодную,кндкаст .*п"р*дача теплы осущгстнляетсл пасрелстиом тсплопровот поггп и калинкина. И в элам сл)чее можно наимтп изс шрчы, зависящие е безразмерных каор!шпагах только п скорости и геометрия струи, а также от сяайста жидкгсти Исходный лоток может быль лачннарным, частюки лли полностью турбулентным Изучспг~ю стр)йиыт тсчснпч лз. ,г 3 л г в ы л га гг га гг РЛШ Р Е ЛГ, Л,ЛРЛ гаящсны мггггочлслеипые теорем юскпс а эжперпмсптяльиые исследования, лсчерпывшошнй обзор кагарык дан Ф ггстолом и !Лапира (Гагмай апб 5йараа, 19бО), Нанбот»- шнй шперес для изучающих пропсссы гаревая представляю лучай.

котла струя жндксстгг нтеяяет в саутный потйх ина) скорее:и, причем поток по.зиостыа турбулеимгый. Этот случай нзучагюя теоретически Скяайрам и Трат жером (59шге вк) Тгоппйег, 1944) и экспериментально Форсталом и П!лппро (Гогз1ай апб 5)зарыто, 1950) и Лэнщик ч н РЛаоира (!Глоб)з апб 5)гар)га, 1951). При морепшежон ращмщренпн поток иредполагаешя турбулентным н пспальзуежя георля нуги смеше шя ш~я перепаса количестве гшяжепия (Оо1бз)епт. 1938), ь этой георнк прчппмастся, чта ьозфф пгпснг тгрбуленгпай диффузия ппопаршюпалгн ко, ш и течения и раэтмрам струп Теория ьдгвтшпорятмпьно ыасрждается экспериментом.

На рис. 3.0 дэны в безразшх координатах линии постоянных скораггеб и темпетр, полученные Лэштисотг и Шзшзро, для зяаченид ,и,, юеюш пачягюиыч скоростся поггюа (Г, и струи би 0=: —. "... 023, и опгошенив плггттиэс~еп 2=-3 =002 !(эк г„ в~дню оз рисунка, тюнин теиперптур расхо.тятек знаю те,ыю быстрее, чеч линии скоростей; янош нне турбуз,э,гиок вязкости к турбулентной тетгперэтуропроводйости с,,~эвляот примерно 0,7, г, е, .турбулентный' и ,латгнез-чьгй" критерии Праидтля ряаны между собой. Устаиов. кя ь что расписдсления томператур н скоростей по ралоусу опии (э направлении, перпендикулярном асп( ю туг быю зц: яситпзрованьг одинакозыпп оырэженияии.

ь — п„г — г„ г.. г — -радиалыюе рассшяиис, г — радиус, катер му аюгэзтстэует среднее значи. пис переменных величии; 0 и Т, — скорость и температура иэ оси струп. ученынеиие скорости или тс гиерш уры по оси струи по "имеется слепуююему заьону (3-32) гз с расстояние от соила (ио потоку(;  — диаметр струи; — — относительная денна .пмеипиалькгпи ядра" г е О расстояние ,го точка, где осевая скорос~ь шзчинпст оюпшзгься от нагальисй скорости сгртн (приближенно 1 = 4+123); и — константа парядк» единииы.

узким пбрззом, процесс счешения опрелеляешя главным обре » отношением скоростей, причеы если скорости пер. эичи:о и втор,иного истоков уэеличииаготс» адане (р остается посюяитгым), го смешские происходит вдное бь ькзрее, шк что иштермы остаются без язмепениб. 11ри узеия" пии дни~мегрэ струи в 2 раза во столы о же риз эаа- 7З растает расстоянпе, на ьошром знв ашпс ючпературы па осн струн падает до заданной нелнчины Ллааоююнш1 ха. рактер процесса следуот ожидать н а более сложных зо сравпенню г р;юсмотренной выпю системах струй н .юш. нов, ссш пвчевнс крптсрвя Рейнольдса достаточно вс пжо.

З МЛССООБМНН Еслн теп.юобмеп сеть процесс оьп~аанввегшя течпсрагу. ры, то массообмюг прелставляет собой процыл вырав~ пзж нпя составл Массообмен гшеет большое зпаченпе в процессах го1юггпя, хотя взучвлся он гланным ооразом в связк с празессаьзи, протекаюшнмп бео хвмаческнх превращений, как, например, испарение, абсорбцвя газов, еунгка н лругле технологические процессы. Обычные методы расчета, врнмм нлемые в этой облаешь с псчерпывающей полнотой пзло.

жшпз в юнпг Шервуда в Пнгфорде (Яйегыоо( апб Р19(огб, 19921, Предгзгаемая новая метогщка расчета (брвщ пй, 1954, ЬК отлгзчаюпгзяся от класса некого пшоження т ье званых веторан, была разработана для того, чтобы позучвты зпиверсальпый метод ргмчега скоросте мзосообменя как прд цал~гчпгд так н пра отгутствни розтсцнй. Класон юскнс мего. ды, хотя з простых случаях н более точные, не даю, юь можвости пгиучнть обобщенные решения Рассмшрнм сначала чвосгюбмеп прв оюутсюип р лч. мин, сосредоточив свое внимание на прнроде действуч ш'и свл Вопрос о массообмене прп на пшлн р.воган будет на топ жен н следующей глзве. Д Фйтм а гш Зш зю» Если состав покоящейся газовой смесн нсоднорож в разлнчньж точках пространства, то молюгулярпое двлж нне приводят со времеггем к его выравниванию. Каждг компонент перемешается лз облвстн с оолее высокой кы центрацней в область с более ннзкой коншнтрацнсй Эксб рпмешалыю установлено, что диффузионный поток поч( ~очно проторцнонален градаенту концентра*пю (закон ф каП Для газов этот закон бычяо зггпнсыааюг в вале Г ' 'к,г' Кт срб гд» Гг, -- масса к л'понента /, диффун герры~пего чей члосю сгь .кг в единицу яре геня па ещппюу й пгадп, Я вЂ” глз впя ппстпяпгюя кггьгппнснтв 1'; р — паргшальнос давление ьочповснта ), у — расстанние; У ° .абсолютная тсчперагурз; Л вЂ” константа, нс зависящая 1в псрвоч прнблпжсиии) ог соотношенпя ьгсждч коыпокснточ 1 ~ другпч газом, но харюшсрнвя длв них обпнх.

Пы будсм здесь пользоваться другой формой урания. им, взсдя в качества переменной массу гп иочпоиеита 1 гы сдиивцу массы очес». Эта форма урзвнсюш явлаатся бгюс простой, может быть обобщена на сисшмы, вк.пачзгпцнс химические реакдип, н ясчпогпч уступает в точи с»~ обычной форме. Пскодное уравнсино вчсст ввд пь Π— — Пр 'г ю гд р — плотность стюса; ш, — относительная массон«я коинснтрзцня коьгпгигсптя ).

Г юггуст замсггть, пп лг; — бсзратмсрная велвчина. При ран«пан вэродпнамичюких задач, связяняы«с массообмс. о тс удобасв пользоватьсп урависнном тивз 13-34), а когаРш ~лптвость зтодпт непосредственно. Преобразования уравнения 13-331 к виду, содсржащему плотность и массовПо концснтрзпию, дает гдс 31г Дгз — молсьуляраыс асса соотвстствсвно дкффуплирт юшсга вкцгжтва н среды, а которой пршюходит днффузив Пользоввзие уравнсняем 13.34) выссго 13-35) равнозначно прснебрсженвю разницей в нолекулярных весах кочни~ «гпов смеси. Знаепсльная ошвбна поту«каток лишь " т«х ступнях. когда молекулярный вес днффутгднруюшеуо всжсстза очень силыю отлячзстся ат молекулярного веса шт, з котором пропсхожш дкффуззя, а таяже когда отао.

тяга«якая кояцслграния этого всжества велика. Однако зо кон всс» сколько-нибудь сложкык задачах нчяхадктс» з кпице вишиз неявно пршшмвть зто лопущенас; лаже при олен«е назвони крзтсрпя Рсйиоггьдсв нсобкодвм выб~ величины эня, лтопгс тп ьоторую прнходиюя принимать пгютпкггпой. Поз< сп прсастппляегся баме праввльным с самого начала РспсбР"чь измсн киями плотности и выиграть в пРостоте тз расчета, че» полукпь с помощьнз дгшпиого рида иь шслснн) батсе талка выражение лько дла тою, чтопм погерать эту точность на »оследаем этапе Уравнение (3.34) аналогично ураиншппо тгп.топровод. по ти Поэтому естественно, что и днфферепггпалюос ураанспие молекулярной днффззпп а жидкосю при усгааовзгвшсчся движении очень сзогзно с ураэиенаем шл тсплооб. мена, э именно где к,у. г- ~рлюбгг.

ьаме к~хгрдшгатьс и, и, и — компонспгм скп)гости по осам л, у, а Уравнение (3.36) выражает равенство количества вгщй сгза /, энесениого лпффузией в сдшнзцу объема, и нозпче ст.за пешастаа, эынзсепишо из нш.о хоивеклией Огго амвошпсн так же, как и ураннепие (3-4), с которым сто и пад.тежиз сраннииать. В уравнении (3-36), так же как и в (3.4), згранвбрещетси изменением к эростраастве козффкппснтз лиффуанк н плотности. Лпалогиа станоиитса особенно полной, если заметать, что лла обычнмх газон, в частности лля смесей, компоасптм кагормх имеют одннаьоаое число атомов а молехуле, коэф( фипиепты молскулнрлои диффузии Р и течпературоправоД ности л и соогиеютвик с кинетической теорией газов ( глаау 5) инешт одниаковмй порндоь «елнчинм.

Характеристики

Тип файла
DJVU-файл
Размер
4,3 Mb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
А знаете ли Вы, что из года в год задания практически не меняются? Математика, преподаваемая в учебных заведениях, никак не менялась минимум 30 лет. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6384
Авторов
на СтудИзбе
308
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее