Основы теории горения Сполдинг Д.Б. (1014184), страница 8
Текст из файла (страница 8)
области, когорты ззнпмаег скачок, можно пренебречь де станем силы .рения о стенхя, теплоаычи потеряна, а твю ~гзчснеписм поперечного ссчеаия трубы Поэтому встают справедт~ визги уравнения (2-11) и )2-12), количество дв жеэшя и энергия при перехот жрет фронт скачка не нзмг вгю гся то~я н прш.сходит пр ф врашепнг кипегнческай эне; ~пн в »силовую. Рассматриэ квк кзменеьгге состоянии газ -'-'- — — с в скачке изображается на ди1 грамме )й à — 1й )с г)' 1) Прямоа сквчо чь,„уп ° огненна На рггг 2г — Вб внд, н обшеьг'с,у г .и ряг тп Н „„„,,„, к иня количества движения кли яяя энергии пересека~отся т паут точкаь. Таким абрвзоэй лвяжущийса газ, ямсгшиий апрэлеяенпую эптальппнэ тор ыожепмв а количество двюкения, ыожег вахоляться в лаут состояниях.
Эти сосшятшя реализуются до я погле сьячк уплотнеаия То:п и Л п В яв рш 2.0 саотаетствеагю предстяазяю сестоягшя до фронта г за фршыом пряишо скачка, Обычн требуется найти параметры потока за гуроптоэ~ по запаяны параметрач перед скачяон. Скорость зв фро~гтатг )О моны найти непссредствшно по горпзонтзсшнов шкалы Согласу уравнению веразрывност» огношеняо удельных объемй рвано отношению скоростей; стрело«АЯ, отложенный Н зогзрнфмн ~вской шкале, лает величину этого отношекк Крнтершг Маха М, и Мз ссютветствгнпо определяются отрк' хами АС и ВВ !Тоскольку и)Л по обе шороны . ачкп )п, а~ненни итп одно и то же значеияе, отношение давлении ут)р~ опрос ляется по логарвфмнческой шкале отрезком ВΠ— АР Огг главке рВрь конечно, всегда балыае еднн ~цы, но давлен тормо'кепи» прп этом всегда утгеаьтивстся; отношение раэ)1 определнется разностью отрезков АЛ и ВС которые раж расстояниям да нзаэптропьь Если точки Л я В очень баня~ за „,взывает на блязссть кргперия Явка к единице, го по 1" лггягзгг .
„;, зперпии, количества движения и нзозатропа 'имеют прп т'- ,„бтп,птельно одинаковый наклон; это означает, по „нг,замше дзвлснпя торможения в этом случае весьма незнаюпсльпо. )етшсрщура зз ~кыкон уплотнения, очеввдгю, может быть и Шжиа пегюсРелственно по вертикальной шкале „гз гвз ни г„в„ 2) Косой скачок уплотнение. Ясли сверхзвуковой гюг,к огклоняетсв от первоначального насразления, нюримьр гэердой поверхгюстью, и в ршультате этого уэалггчвваегггг лзилшгие, то сначок уплотаенпя образуется вдоль пло ьосгв, щгклогтггойт к направлению движения потока. Это поиазано пв рис 2-1Оа. Тангеппналыщя компонента скорости, парзллелыгзя пло«юютн скачка, гютасгся неизменной; нзиевешгс нормзльной компоненты анзлогачпа язмепеяию скорости при прямом схачке Оелп шпы скоростей и углов связаны слелующпми соотвовнкггпмн (см рвс.
2-1Оа): 1' м . т' тг„ Расс и ассмогрнм па диагРзмме Рис, 2-106 пзмегвнмге гаРаРов жоокв, имеющего перед скачком уплотнения угол щ, начальное состояние потока характеризуется ой '". Критерий М, потока определяется отрезком АС гз по логврнфмяческай ожа.>с Оостолняе В характсри>уст величиной нормальной к п.ккшкп> скачка хонлоншп и ск росии н соотвегстауюшпм критерием М.
прямого скаш определяемым отрезком ВО Отрезок ЛВ лает величв МУМ~ и, таю>м образом, величину з>п п,. Нз диаграы рнс 2.4 также язаесена шкала >Кь>пав пз катозой мож непосрелствсшю определить угол п>. Точка В, очевидно, > ходятся на липин э>юргин, которой соотвежтвует мепып везпчина температуры торможения, чем тоже Л, однако жс термодинамическая течпературз.
Нэраьтепры потока за ока жом уплотнения >предан>яю~ точкой Р, которэя лаладвтс» на пересечении гшннз вверг и кали юстаа лвижепня, проьодяшпь 'мрет тачку В, РЕ ответствует критерию Маьз потока в случае прямого счач Этот крвгернй, естественна, мешше еднпипы. В дэнн примере крвгерпй М> потокя зз косым сная>юм больш и аи>цы и определяется отрезком ВК Однако волмо>кны с, чвн, нотка точка Е находятся в доавуковой об.>асти. Точк> опредетяет параметры потока за скачком; опз лежит пересечении нсхолной ли:пш згжргни в горизонталн, ол делаемой териодвнзмической теиперагурой ссстоыия Отрезок РР дает ь1паз.
Угол и> иожпо «айте по ш> 1 мп; откпш>ение и определяетсв разностью и~ — и. Гслп угол наклона скачка к взпрачлеиию движения . тока близок ь 90", то отклоиеняе относи>к>зло >геаелиь В э>ам случае по диаграьюю УЕ У вЂ” 19 1' трудно пог>учну точное зннчение вслишны л,-- аг и поэтому лн пвс полка ваться аналитячсским методом Зависимость й от гю>тер туры прв агам не приводят к сушествевным ошибкам, т как в пебачьшом интервале температур г>змененпг й о небревсимо мало. Таблица отклонений и и другиь нзр юрист>ш сьз шав упаотненля составлены Кинэвам и Кт >Кеепап апб Кауе, 1948У для различных значений М Уме шение давления торможения прв слабых скачках иежг>й тзк ках линни энергии, кошшества движения н Изоэнтрй вблизи линли звука лошн зкввдистантиы.
а течение сжимАемОи жидкОсти ИРи иАличии ХИМИЧЕСКИХ РЕАКЦИИ Вс. >г в двпжншсйся среде происходит .спнгнчсская ре Пня, то изменяюжя олпззременно средний ь>ото>с>старт вес и температура, по в сво>о очередь приводят к изме шпа у.шшнош объема газа Вс и> удельный обьем в реэу тате горев>ш, пп> это обы шо бывает, нвсличивается, то г ьо ~ по а за зоной Ре» .ги» должна быть батыя ч ч 1„о1„„чь движения в этой зоне. Поэтому химическая реагтаад изменяет хнрактер движения потоха.
р згируюшив газ не квяясгся 'шстыч вешеслвои а тертюдинзчггческохг смысещ и в общем случае его состояние ,юрегеляетс» болыпнм чнсюч аезависнмых паоаметров. Однако размер зоны реа~щггн мал сраввгжетьпо с размечзтгп сб.тастей, где имеется ляпы полностью сгоревший нлв ;,олн тью несгоревший газ Поэтому движение потока зааыгы ьтавпгзч образом ог параметров исхолной снеси и продуктов сттбтания, важнейнищи харащеристнкамн ьото!щк являготся средний тю.ыкулгрны ~ вес н .гнвиснмогть энтал пми от щмвсратуры Кзь первое прибтщжение модщо с'гитать, чта рсагыпы н прозухты сгорааня имеют одпаакоаый молел!парный вес, а соответствующее завис!!мости эпталыщи от температуры отличаются тишь посюяниой, которая, оювнлно, равна ны мене пио энгалыгнп при нзотермической реакщги.
Таким образои, прелполагается, что расстояние по еертвка.аи между нривыми ва рпг. 1-1 ое зависит ог температуры, Изменение состава при по:тоянпаи эптальпнн в этом сл!чае маж. «о представить как ыменение знтхтьпни прн псстанпном составе. т е. Рассматривать плазгя как область, где к частому ж*пыста! подводится определение калнюсгво тепла. Исполщгя зто зоп!шение, чо диаграмме 191 — 1й 1г можно аайтп изменение параметров двнжущейсн сжимаемой жидкости, пргжсзодяшсе вследствие !оренпя Такой метод очень !добеа п обычно не пргшодит к серьезным ошибкам. Оливка а дейспв!гтельоости горение ве является простым подводом тепла Гсьг опредетение на сгр !9), поэтому следует не завывать об усчовностя этсчо ме~ода. Пр«нн занена О1~жствеииай особеаностью нла чен,лак и скачиов уплотнена еин" Яв, яется образование в патоке поверхностей разрыва.
яки з предыд!Ши разделаю посвященных скачкам уплог. некая., кена нвя. пвсжде всего чассмотрам прямые пламена, г, е. ала„сна* тоисрхассти которых перпенднкутярны !нормальны\ а"Риз'шпио движения потока Предположим, что газ станиоиа аята тыг; Рно двпжещя в прямой трусе в а нек отором сеченяи лтыгкя торможения скачкоы воз'застает ва определеггную 'ганы й, ', ' чин!, нзпрямер, ьвк зто показаяо на рис 2-П, от вжиг.
м до йы При дозвуковом режиме ссктояние до фрон- а им",,.' "ыаченн тара.юерпзуется точкой А В завпсимост,г от ш 'гыо, остапов пош«лозвуковыц ншг стал сверхзнтковым, со стояние за фровшм должно хврактеризонаться соотвег саввино точной В илп тштко!г С. Последняя возможности, в действительности никогда ис резлнзуется. Процесс горская, при кагор на вз'гильное н коночное со.
стояния хэрактернзуюжя точхаии А и В, нззмваегся нор. эглтьаым горенггцн' Скорогть движения пламени относи. тельно пгходной смеси зависит от природы химической реакшш и тепэапроводиости газа (глава 5! Для ламвизрного двяжения горючей смеси аориальная скорость пламени яалагтся фвзюгсской константой, Пз стр. 47 было поинза ю„ что сущегтвуст максимум «олимства тепла, гюторсе мокнс подвести к газу, движущему гг " ся с данной скоростюо н нрн ф лашюй температуре. Пазшму 9 эсти количество па.гводящего ф ся тепла задано, как это имев зг л место в плаиенах, то тем са я иым определяется максималь г пая стационарная скорост~ !тнспространепин пламени П~ риг 2- П эта скорость опреде грг ляется линней количества дни жешш А'В' рас хи рз рш Р»э» Изменение сошояпяя вила неви по А'Вй когда крнгерн! Яахз за фронтом пламени до стигает едингшм, рассмотрено в работах Иэзизна и Жуге !Сбор~пап, 1899, Яоц ос1, !905, 1926!.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
