Основы теории горения Сполдинг Д.Б. (1014184), страница 7
Текст из файла (страница 7)
По мере увелнчеж'я 1» кривые загибаются ышз, так как прн этом эвтальпия заметно уменьшается. Величину сзорости можно отсчитывать по логарифчяческ;ш шкалам сиюу и сверху Лиаграм~е кривые ичеюг приблизнтелыю одинаковую форму гт" бы удельные гезлкюмкостн газа были постоянны, то кривые были бы полностью подобны, отличаясь гшшь ем*- шаги п'еч в начраютенвзп параллельном линна Т= Р»)йй. Очн сютальп 'оотзетствуют кривым фанпо (51о 1о(а.
1927) на диаграмме шыг я ытьпвя --энтропия уйолье (й(ой(ег) и будят в дальиейч называться «лмпияин зае гни». 2, г' -корость звука С:корость звука в гаае, подчппюошетгся )равнению (2-19), заввсш лишь от температуры !!озт " . ! .теч! нв диаграмме 12Т-.!й У нежно построить линию ,оатветс ,аетствуюшую скорости звука. Этз линия, постйпоенная по ТМ ' „зпным газовых тзблип К!ганна п Кэя, на рис..4 обозизче' ' чапа нак «линия звука». Она почтп пряная и была бы сове ,!згзшню грнмай, сслв бы тлельные тсплаемкостп не зази „штн и температуры. цс,ьно показать, что скорость звука а следующим обра. зох тшпгснт от температуры: и =)ТЛВТ, (2.!2! ,, а —. отношение уделы.ых теплосмкостей при темпеоа- жуе Т, Отпошснне действительной скорости движения х скоргхтз звтжа иазываеши «рптернсм Маха !'<и =-,М (2.13) На рн 2.0 пггхазано, какин обРззом можно найти кри.
герай М непосредственно пз лиаграммы !ВТ вЂ” !2 Н Пусть тонка А представляет собой иемпорое састаянве гаваи рассюнннс .1В равна 1д Р— !р л Гогла огю «ив АВ на горлзон- лай ани ьч 3 зонгалыюн логзрпфмичесиой ф шгллс скоростей от точки, от- ,з л~еченноо ! (илн 10, !00 и т. д!. ьгожпо по шкале нгпосредстне ~но определить твз. чение ьрнтерия Л1 (или соответствегю !ОМ, 100 Л( и т д ! Отсюда ясно удобство пране. Т,ин пения нтгарифмичесной шхз'и ляз~(нгчтгы.
Нетрудно уста. Рнс з.з Кз ра .т! хз. завить, в какую сторону нужно отклзаывать величину АВТтак как линяя звука раздел ег люгранчу налвеобластн, левую, дозвтков!!чо (М(!). г~ правтю, сверхзвуковую (М>1) 2 диана даплеиия. Прн установившемся лвижеи"н з трт(м из закона сохранения материи слелует уравнение неразрывности (2-!4) где н г н — гзссовый расхол: - плошадь поперечного сечения трубы. ы Из ураьнсннн (2-(Ц н (2-(О) нахтдич; !'т.( .!р нг 1!а доаграгмш нанесены линам, соогветсп Пооюс ург е л нению (2-18) прп различных зиачеиояк — — Это — н( яр !'. газ ~ыа с углом нах.юна 45', которые буделг назмншь лип лгн давленнв Если местное давление известно, то лююи даплепия ио но исполшовать для определения аелвчвны м)Л. Лля этг расстояпве точки, харзктсрнэугаШей с:ктояние, ог лпт ланлсння откладывается от то(пог 1 логарийтлгггчсской и лы вправо нли влево (в завнсичосттл от положеш.я то относительно линии давления].
4. Обратимое адннбвтеческос течен Эотроппя з истого веюества гагюзнт с зпталышсй и, пением соот ношениеч ТБл.—. 1)г — обр, явлвюшичся слетютвием второго захсша тертгоднггат~ Прн обрапшок адпабзти нмкои пропессе бл'=О. Испол дтгг нсклггтчения о ур' пне (2.10), интогрирова ураннения (2.!8) трн г потучплг: ~'1,', =-.!о(',') (2 Ш"о Значтгл1гя интеграла в ле часта равенства для воза и!лов л ны в ~аб ~ пга.
нэпа и Кэя !Кеепап Каус, 1948) По атилл д ным для кажлай семай туры от гоответстшуюи тишин давления можно отломать огреткн, конечг точко которых образуют линни, которые будем назыв( изоэнтропачи. Согласно уравнению (2-171 горизонталш расстояния всех точек ю ит лпнвй от лини~~ давления г( порпиои.льны логарнфллам отношений действшельаых д 4! , ай ., таззс"шав в тпч.шт леРес *вин Я пюэнгРоп с саат паап аетсзв сазвзюгпгнв дпнпяэю павле.шя. На рпс 2-4 тыампропы нюд ны зак, что аии пересекают соответствуюшие .шнив дэвдеп,ш при?'=О'С ?492'Ф або Н На рис 2-6, разъяспяю„тз до Озоеззпс, Расстоапие АВ дает отнаптенпе ~ктоыюго н ° ше печно.о Лавлений прн пзоэнтропическом расширении от .„петлюры, соответствуюьый точкам А нли В, до О' С, например по лшши энергии СВ.
т?наловив аначепяя отсчиты. эаюйв ю логарифмичегкой шкале. Тенчературв О'С вы- 61,пп тсловна; лавленые, ьоторое получается прв изоэатрэп ысс' пз рясшнреюа ло температуры О'С, обошачеао у. 1?зоэнтргзпы нисют слабую хравизву вследствие зависаиос~п теплое: о тей ат темзеэатуры. Расстоивпе по горизовтзвн шжду шчкани зззоэнгропы и ливней энергии имеет опре. .гедсчныи смысл !Так быта указано, отрезки АВ а ВС .зз рпс.
2-6 соответствешю представляют р?р, и югАР. Поэтом> отрезе~ ЯС представляет собой ю?Арг Значения ю?АР,. со. огветствуюпше каждой изоэнтропе, указаны на рис. 2.1 Огрезок АС па рлс 2.6 пропорнпопллед удельному зотоку мас~ы,пзк как величала р, прп ла.шотг гропвгсе расшврпия постоянна. ?Аююичзльяая аелкчяна этого отрезка ранна А'СО прячем шчка С' находятся на першеченяи линии эшрпш .- линией звука. Таким образом, при азоэатэодичеком ра шчршин газа удедьяый ноток вассы сначала ужп шшиваеття, а аагем умепыплется. Это определяют особеп. насти пр филя соп~л.
Тач хак массовый расход ю да дюне ~опля не мзменяетсь, по отр лгв АС да .югарифмаческой шкше при зззвестном у, чепасредств нно дазот плошздя со пла стх тветственно расширсвюа газа. Лашензс пале тгзоэптро.загеского рзсвшрения до ~етзаературы О С обычво и оврсьгвьтяется, пелшообразней иайтп ВтанЧПНУ ЫГАРэ, ГДŠР— ДанЛЕПИЕ тОРЧОжсииа ДЛЯ ЯЮ6ОО то'гки взаэитроппчв.кого расширения АВ на рить 2-7 отрезок СЛ опред шяет р ?р„п поэтому' веэ нчине ш?Ярэ соот нег "вэет АЕФС?) Эту суиму можно отюжип, циркулем иа '" арафмичесгюй шкале и дрп лаптем давлении торможепвя шя нвйтя улезьиый массовый поток для любого момыпа чршмсса расшпреняя. Отношение тзалепза ргр в гекоторый тюнгнт процесса Раса'«Ретпш определяешя велп иптой СΠ— ЕГ Вопроса шм, йо к лыват с аякучо сторон? от 1,О па логарифмической писале огкла.
«сто. зть соотаетствуюпше отрезюз, обы зпо дегтю рептается о-гв из физических сообраэксивй. и и п и к о т и ч е с т в э д в в тк е н н я. Для двпж*- Б пяя без трелпя а трубе во гояппого сече.'!вя таьоп со нетшя количества движения дает + П Используя уравнение состояния (2-!8) н уранненне игр рыпнсстп (2.!4) прн н'=сопя!, будем кметы гш ! д +; — сапы, Кривые, выражаюшие эту ззэиснмость Р о! 1 дзг р лачнмт значений констшмы, нанесены па днаграмму !27 !2 !' (ряс 2.4).
Полученные линии соответствуют сеэн ству линий Рэлея (8(обо(а, )927) на диаграмме йбол Каждая ливня дает возчожньм состоинлн воздухе оря ч мижепин без трения в пряной трубе, соярпвождюошеи хг.ю Р с. З-т. дз з юм прно и . Р . 2.З. Под эз подзолом тепла. По мере тветпшеп ~я схоростк темпераП) сначала повышается, а затем»аз!!мается! максимуэ! тези рат)ры соответствует схорост», равной )г яТ. Накл кризыь в точке их пересечения с линией звука равен ваш ну. лгпи!н энергии э и же т чке и наклону н оэнгроп П этой же температуре.
Прн малой скорости лвиження крив почтя пзраляельны двнпям давления; при больших око! стах кривые круто паданп вина. Эгя крияые будем наз вать лнн.!ями ноличества движения Все они падоб и отг!и:!аются друг от друга лишь сдвпгоч вдаль лнн Р= ЫйА7 Иа рнс 2.8 показана дизгрзнча процесса дзнжепяя г по прямой трубе прн отсутствии трения п с подвалам теп когда отстоя!!ие газа изменяется от точки А ла точка В м .тци» ,,ц шл:шествз,вцжеция. Количество чодвсденц~го ~стлз а. ,з определяется разностью энтэтьляй торможения а точ~гах Л и В, значения которых равны всличвнзм энтвлыцгя У„э ~Я шпшй мейыгч, Щюхолаижих чеРез э~и точки, Как ацдцо яз рве 2-8, нолнчшшво тепла, когорое в этом слу~ае ,шжцо подвести к газу, ограничево, так как те панин энер.
„п, юцорыс в точне у проходят выше гпцшв количества цц„,сл,я, вообще ее не пересекают Твк как тачка У, в ко,рон ллниз энврт ии н количества движения соприкасюатся, лежат цз лицин шуке, ш маьсянум количества подеедгнцого тспш опредеггяется возчпкновеняем нв выходе звуковой скоргкги двилгення. В этом сяучае, как принята говоршь, ~роггсхолит эапнрвнне трубы, так как дальнейшее увешчевие ра.хада в цркмаи трубе невозможно Интересно огьгшггть. что прв Т<Узгйл<йУ подвод тепла приаодлт ь умецыцсцгю темцерату,г ~ По.шолу тел ч. цр св р г«скотом р вце движении ссатветствует переход нз то ьи Е в Р. В зшм слу гас умень,цвются ьак сггорость, тэк и «рцгсряй Уйзхщ на тачпературв возрвстаег Калгшество подведенного тепла достигает цвюхшзаьной иешшины также при скорости Гьвицшггпя, рав~юй скора .н внука Позвцт теплз опрсдсляег цзчец иие давления Поскольку а'Л = сапах, агаошенис давлений может быть юэученц ш диаграммы по величине ~орцэангальиого рассгаяииа да линии давления Так на рцс 2.8 отношение Рл~рэ ШГРЛГЕЛЯСтеэ Из ЛатаР ф ГКЧЕСКай ШКапс РаэиаетЬЮ трезкцз ЛС в ВВ, Прц дозвуковом течении подвод тепла приводит к понлженню давлеиц», а пцн сверхзвуковаэг, наоборот к его в зрасгац ~ю Охтаждевце, естественно, дает противоположный эффект.
Ацзлоючньгм образом изменяется давление торможения, которое может щюь определенп указаннмм аыше спо"обон. Подвод тсгша всегда уменывает дажтение торможсцг'я, а~вод твэла всегда увели швает. В суткающеьгся и затем рзс~циряюгпеьгся сопле по мере понц. ,"""'" счшя лавленин скорость движения игпрерыино увези вива ско азот'я судаако нельзя получить нгпрермвное уменьшецю наты ара гв, с 'лв пропускать газ крез такое же сопла в оора газетт в ' лзцравлении Выест непрерывного изменения наб.т~а~зь цать~весный скачок уплотнения За скачков гг уплотнения скэрость двяжеаггя мсиьшс скорштп иг)юп ззвлеике больше, чем вверх по течению. Однако при эт увеличивается энтропия, шо яаляетсн признаком пеобраз мости процесса Скзчки уплотиюшя имеют стшш малую шнркну, что д.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
