Основы теории горения Сполдинг Д.Б. (1014184), страница 17
Текст из файла (страница 17)
ае хро е Ри . мс тсб. н мг О рикер. Оргеы, 7950,, ~ г5) 0,94 П 5 — з,з) Лли ероеер н а халс м дт сб. ы, г аедукс (5ргп, ПР. мд,„, нпп В=473.)о-, — Овгз смупп у,— ) гаме, уи-ЬВ П- В * Га Одт ) Н ОВ43 Г,ЗН ГН-'Г П,ОО475) нли П,й еы Т,— ГООП, с=035, 5.=-539 гтаг)4. о ] О,УО П %Π— ) ОО) В = — '- — — -.„.,„— — — -- = Осзб. В - 0,4 3 прыюьы В=о,ссз, а(влв п)=г,57 ем*усам уг=)хуамй Рс Ознс )О- 47 ' (кае т ты лд сотдух бсР н пр' ар" средней еар ур ), иайтс г крени и срыл а,)' '-:»,57 ОЗН('И-*Гн(Г443)-=-ПП '" 1 ОО Так хвк ана.юг был выпозшев в предло.южеш.и пастаянсша фнзнншлпх коястант )ьотн на гамам деле иным место :ж существенное нззгенюпге), то точнтн'ть репмнпя зависит от того, при какой температуре берутся э~аченяя зтях констант.
Простого метода выбора указанной тозгпературы в на. ;спящее время нет. Более чошое решение зюжна получить путем графического пнтегрзровгния лифференниальных травлений с иагользонаивем в кшклой толы зкатераиштшльных значеяпй ко.югаат. Подстановка 1, вместо Я в знатг нате.ы вырзжсния з.гя Вп допустима аешь в тоы случае, когда жшгкость подводптся в систему с темпсратурзв Т,, равной, как уже было :з~ гечено, температуре ;. южного термометра.
Б зругнх случаях едва гы ического нспзреггна сшдует положит Ы' ошным иыеаезнпо зн~альпин жидкости ог шчальногс состоя и и до ее сос шанин н слс испарении пр~ ." чпсрат)ре Т, Спсггиальный слт шн а л м уу )аз амз !о! а шэбаъшеского !юпз. р:нпя всгречаетсн прн разработке парпохладнь. ~гй, в кшорых вода ,и в лпся до сост ояипя перегрегогс пара. Спазифн шесть с сг«ит в тпч, ~го юнпгснграггпгг водяного пара повсюду равна еднннпе, т с Вн =.П вЂ” !)Д! —.
!) Неопределен° ость парамезра пер н са уназыгаез прзсто на отсутствие лчг)'фтзнаиногг сапрашвления дая ыассообчсна, Поэтому ехонсгвенныьг параметром переноса, имеющим смысл, пвлаез'сн Вч Равный !й — й,Цй,— й„), где й обозначает энш ъппю )индекс й относится к перегретому пару, з— шсыпшнпону пару при общем давлении, м — к ваде а шча ьпом состоанин). На рис. 3-)2 показаны саответст. ~талане тола на дчаграмме энтальния — давление для ' 'зы н пара Заметим, что сначала часть пара должна с'пч.генснронатьсн на поверхаости жндкости, с тем чтобы ге ш«рэт)ра жндкосш! возросла да температуры, соответствззощей насыщенны прп дангзгвг хвален ю; этот провесс дп ' к н протекать о~сгзь быстро Нсзлнвба~ичгсиое испарение и ~ опгси.
с а д л я 1!ели подвод или отвод телла ог поверхности гьялкосги происходит не талька в результате коню«та с поте<ем газа, та испарение перестает бьмь алиабатвчес««ы и г) отличается аг прирос~а зитальпии жни«ости пои испарении Отлична может быть чсвелиьгг, как, «анри ~ер, вел)- чае психрометра с сухим и влажным термачеграми, када в тспловолг балансе учнтываегсв излучение и теплопровадпасть самих термометров. При кипении отлягие становится столь большим, что ггн бы меняекя механизм пРапес а. Однако и зти случаи можно рвшмогреть с потгош~ о параметров переваса, ввелевлых вьпле. Предположим, что количества «внешнего» тепла. подво.
дымово па един«ну поверхности испарения, Равна Ч" Тогда. по оаредыени)о Г«, инеем Н' .=ю" (й — (1) П 77) гле т« — зели гана «весового потока )Ь то-:К!п(1 )-В), тле К. - постоянная (для заданной «огтфигу(юипп поверхности и газового потаяв) Следовательно, (3.73) й" —.— (7. — Я) К ! п ( ! + В). Это уравнение совместно с (3-бй) позволпет рзссчзпюь значеняс В. Не приводя»дес~ сзгюго расчета, замотан тогшко, что когд* д" очень вела«о, температура поверхности приближается я температура кипения, В возраствег, а Ц уменьшается влв даже становится отрплатеш ныи большее значение иьгеет пропесс конленсашпь Ках укс было отмечено выше, адиабвтичссивя зпндгнса.
иия неосуществима и, сведена~ельне, рассмотрению п Л. лежит талька слу гай иеадоабатичесиой ковлоисашш На рис. 3-13 прелставлеяо распределение температур а охлюидаигщей воле, стен«е, слое конденсата н паре в поисрхно. сгнои ианлеисаторе. Предположит, т те гпература охлвж. дающей воды т и температура пара т ззлапы; пар оахо. дится в с тесн с иековдеисеруюптпьтся гаво г; уел ьия чассооб гена залаются уравнение г шь=К1п(!+В), гге К - - константа; теплопередвча от пара через жид«ость я охлаждающей воде определяется уравнением д"= =- †(Т,. - Т„,)», тле «-- общий вюэгбйпциснт теп юпередачв. Тогла нз уравнении (3.73) ичееьп — -(Т,— Т,)а= — К(й — ф1пг1-1-В) (374 1пя (гоа, зго будет показано ниже, про конденсаднп значенаю В пень близко к — ), так аго й можно без богаьапоуа по.
гр юности замеюжь выражопиен — с(҄— Т,), гааз с — по-прежнему средина теплоемкосгь газовой фазы. То. ае урапнеюае (3.74) ззпеапетси в виде ) +В=сир ( — з(Т вЂ” Т )))(((.-5с(Т вЂ”. ТЯ(, (3-75) Взапасаааа сгь В пг Т, по уравпенна (3-75) представлена на пак лм5 Краазааи проколот через точку (Т,.ЫТ„, В.-:=О) н пр а авеюачзнзп Т есниптотически прнблвжаетсн к примой  — - - (. ~(еаруаааао такиае посгрюжь завюимосгь Ва ог Т, знз. л го ив гому, как зго было сделана прн ппреааеааенаааа тем- Ржмяц га ю~ а мвл "т пержуры влажного терно аегрз. Семейство такнд кривых дзи на рис.
3-14 длв различных значеевй ги„. В верхней "тса а зсе эти кривые зсимпготически приближаютси к лиепе Т,:=Тй в нижней частя каждая из крпвьж прнбли.'кае ° и к соогпегствующей прямой Вн= — — т . Па мере уие*.пюсшж аи форма кривых становится все более баиз. прямому углу, обрпзованлпму лнниямн Т,- — — Т, п В, ,и — — ). Г"ачеонс во всех слу аапк опр делиеасв пересечением купе'а, ппстроеннои па уравнению (3.75) в сэатаетствую- а оз итогу в~шш Вп, Зтн крпвыс пересекаются под очень К Рыми Углами; по томУ шшпс пзмспсннп лгч огтавывб сальное влияние нв положение точка псросечеш~я осн Т Окоросю кпиденсвппн пропорпяоиач,ио разнсср Т, — Т,„~ .
слсшмшельн . зависит и ~с~иго т голожейвт п чки псресечешта по осн Т, Отсюда становится ясвпп почему даже лгалоо содержание виадука в поре, постубп южем о конденсатор, сильно снижает скорость конденси пин при нсбдтьгп~тт > испыненип шк С жп ю т ет о в ра юр певсно а Рзссмогрни теперь некоторые свойства ~арапетров пр реноса, которые вытекают из ~еоремы, приведенной В стр 94 Дотазательства наличия змш свойств не прпводнн таи как онн нли ачевадны плк уже были даны выше Слем стана из втой теоремы собраны здес~ воедино главным Пд разам для того, чтобы облегчит~ пошчедуюший анализ мвй сообмеиа прч наличии ввмическои реакции.
Рвелем прелвар~гтельпо два опрсдсле~ни О Перенасивгыьг всшествоч» называется есшсствй прачоллшое через гранину разлела фвз Таи, иапрямерб прп испареяпи вода, а ае воздух является переаоспмый всшест пом ~пч 2 Сотрааяммми свпдстаачи пазмваюз я ° зю е ьспо рне подчиняются заьтнт кР = н,Р, + м,Р„ г.т уб) г го Р, и Р,— анзяення свойства Рна единицу массы> лвя с,,сс м, н юи Лающих прп с»ешении массу е, в гготорой сеггйсгва имеет значение Р на едпаицу лгассы. Следствия из теоречм о ппраьзетр~ переносе, а~ Параметр переноса дтя любого сохраняемого свой- , аз моткяо найти яо его значгиггян и жи.шести в па по- з рхностн, При расчете скарсств цассообмева, йоаче па- рячетра переноса, иеобкодичы данные о коэффициенте пе- реноса (О или щ для соответствующего свойства. б~ В заданной системе параметры переноса дзсх раз.
.*яшьи свагютв численно рзвнм, щлп рваны ьоэффяшгсн- ты переноса для этнт свойств в~ Так хлк можно вмбрать :акис свойства, катаные «црапяюгся дзже при наля щи хянической реакции, то ьюлцю найти параметр переноса д.ш састемьц и которой грогекагат реакции. В общем случае сохраняемое свойство тяпает включа~ь в себе конпептрации наскольких кампо. июмов гззгюад смеси Такого рода параметр переноса мож- 'ш применять в расчете скорости масспобмсна в тпч слт- яае. когда коэффггщ~енты первипса рассматриваемых ком- п~ментов равны мюклу собой или могут бить лр~гиятгч Гззиыьг1г.
г~ Возможность применения параметра зсрепоса не зояпсит от наличия в жилкости компсзиенгов с Лрт тами ко тм рвягзентами переноса, чем у кпчпанецтов, втолгпцггт к параметр переноса, если только канцсвтрацми этих ипч- пщящтов сами нв определяют параметр переноса. Л Локаиьный параметр переноса РРЛЛП по апределе- ишо равен чассе перепоснчого вещества, которая, булучи ст|гшана с ткггдксстгиа локально~о состава, дает жидкость того же состава, что н на гранаде рзздцпа фвз Понятие 'гаратгетр переносаь прнчс шчо и лли лакатьного свой.
сгь ~ невоачушеяпога потокз жидкости ~ Масса переносимого ве~тгества, которую нуткнг с ее сщппщей ыссь жнец осгя с ЛПП=В., ~тобы язв, — и„ чепщь ЛПП до значения В,, равна 1:. и, л ! Любгое сггеранястюе свайшао Р с тем ащ ььэсрфн яясчо:ч переноса. що и у свойства, опредслюошего парз- изз негр переноса, изтыннстся ог значения Р, да Р, прп пачь. иенце ЛПП гг В, до В,, при ~с» Зж Р, и,— и, ; л, (г, в!!! гнг 1 Здес' Рг — значение свойства Р в п*рокоснмоьг веществе з) Если Р, равно нулю, г. с, п репоспч ге взщесгвз не обладает зтнч свойством, то Р, !-.В. ! — , 'и,' и) Если в п „ж' точка 2 соответствует поверхности Раздала фзз, так что В,= О, Р, =. Рг го ЛПП в точке ! рггВен' гь В, =- к! Из п..я" следует, что значснпе некоторого сокр!ц инеи ~го свойства на границе раздела фаз может быть цзй рамон 'терез В, Р п Рг уравнением Р, Ч.
Р В ! пн л) Есзк параметр переноса отрицателен, го ве~песгнф отводится пз ялдкасто, чтобы привести последнюю в рад нопесне с «остояинем на границе раздела фаз. «) Параметр переносз не может иметь значение маньи)р ), так как из потпка жидкости нельзя отвести количр ство еепгсствв, превыпгающое его начальное содержани!  — — — — ! про полной абсорбщщ о,гнщгаз'поиентной жндзв сти.
Оае «ю» ла е 3 а — козффнцпенг течперагур.гпроводиоств. а* — по ювннл среднег о гнпрлплпчаског о радиуса (отий шение площади поперачнпго сечения к перилгетруй  — параметр переноса  — параметр переноса, полугынныу нз бзгынсз тепла, В„ — параметр переноса, полученный нз баланса масср Ь вЂ” обобщенный безразчерный диффузионный пз)н негр. !оь г — уделыыя теплотхпгос~ь гззя при посгояяяггх~ давлевия, Гя --кгзфФициепг с шр.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
