Chang_t1_1972ru (1014102), страница 11
Текст из файла (страница 11)
Отрыв ламинарных и турбулентных течений характеризуется уменыпением х и возрастанием Г'. П точке отрыва наклон д)>дх бесконечен (или вертикален) (фиг. 50 и 51). Этот факт имеет четкое физическое объяснение. При приближении к отрыву влияние стенки на элемент жидкости, имеющий большую скорость, становится все менее заметным, и условия в этом элементе, определяющие значение х, становятся все более подобными условиям «свободной» полубесконечной струи с постоянным значением х. С другой стороны, ~ постепенно возрастает вследствие возрастания полной толщины диссипативного течения.
Поэтому наклон д~lдх становится бесконечно болыпим в точке отрыва. Эта физическая картина важна для решений задач об отрывных течениях, так как она позволяет в какой-та мере предсказать, чтб произойдет после отрыва, и так как дтя этой области не существует надежных теоретических решений. Следует ожидать, что в области отрыва струйный характер течения проявится в еще большей степени, поэтому параметр х испытывает лишь малые изменения, в то время как все изменения, происходящие в потоке, отражаются на параметре ). Следовательно, кривая ~ (х) будет иметь почти вертикальный участок за точной отрыва. Присоединение оторвавшегося потока к стенке и последующее образование обычного пограничного слоя можно рассмотреть в плоскости ~ — х, подобно отрыву и отрывным течениям. но в противоположной последовательности.
Для дальнето следа 6«> =- О = — 0 и х .=- Г' = 1. Поэтому можно заключить, что любое диссипативное течение несжимаемой жидкости, включая отрыв, отрывные области, области присоединения и след, ма>кот быть описано некоторой кривой в плоскости ~ — х.
Если предположить, что преобразования Стюартсона для турбулентных точений применимы к отрывному течению, то диссипативное течение сжимаемой я;пдкости мок«но описать тем же соотношением ~ — х. Таким образом, хотя теория Крокко — Лиза дает только качественные решения, она является мощным средством решения задач об установившихся течениях жидкости, включая отрыв потока.
Этот анализ приманим не только к двумерным течениям, но также к асесимметричным дозвуковым и сверхзвуковым точениям. г,о 1,8 1,5 1,2 /,О 'о. о,й 1,О О,б к Ф и г. 80. Ламинарные течения [8[. Пограничный ел ай( — метод Фалкнера — Скоп, .... метод Хогарта; (~ реыение Блазиуса (яр/ял = О). С а о 0 одна я от р у я (Чепмен/: —.— 0,0( < и/и < 0,99; — — 0,05 .- и/и "- "0,95; — — акетраполнцип. 2, О 1,2 г 1,1 0.88 ОБО (195 1,00 м (н и г. 8!.
Турбулентные течения [8[. — метод нгубауара; с/ метод /уенлоффа", метод Богдонава- соллрекн: ~ перед екачвом уплотневия, Н аа скачкам уплотнения; ° плоокан плаотина. ГЛАВА 1 Недавно Глик [36! установил, что выбранная неправильная зависимость 7' (я) приводит к расхождению между результатами теории Крокко — Лиза и экспериментальными данными в области течения перед отрывом, н модифицировал теорию Крокко — Лиза. ЛИТЕРАТУРА 1. Т о 1 1 ш 1 е и )Ч., 50 3 аЬге Сгептвс!»!сЫ(огас!»ипй, Ч!е»сея, Вгаипзс)»»се!3, 1955.
2. П р а н д т л ь Л., Механика вязких жидкостей, сб. «Аэродинамика», под ред. Дюрэнда В. Ф., т. 3, Оборонгнз, М.— Л., 1939. 3, Р о 1 1 1 и 8 е г Н., М!11. Чего!п)8. 6гоявйеяве1Ьез!!зег, Н. 73, 1939. 4. Ш л и х т и н г Г., Теории пограничного слоя, изд-во «Наука», 1969. 5. 6 о г11 е г Н., ЧЧ ! 11» и 8 Н., Е!и!8е 1ашшаге СгепввсЫсЫз1г©ь шип8еп Ьегесйпет шЖе1з ешег пеиеп Не»Ьеп-МесЬойе, В. анхен« Ага!Ы Рьуе., Чо1. 1ХЬ, Раас. 5!6, 1958. 6, М е Ь з у и В., №ен МесЬойв ш Ьаш!паг Воипйагу-1ауег ТЬеогу, Регйашоп Рееве, Ы.Ч., 1961, Нгяв ейН!оп, рр. 15 апй 109. 7. ЯсЬиЬаиег 6. В., Яра пйепЬегд )Ч. 6., Рогсей М!х1пй ш Воипйагу Ьауегя, е'. Р!нгй Месб., 8, рр.
10 — 32 (1960), 8. С г о с с о Ь., Ь е е в 1., А М1х!пй ТЬеогу 1ог !Ье 1птегас11оп Ьес»гее»» Гявв!ра11«е Иотсв апй Ыеаг!у !зев!гор(с 81геашв, о'. Аеголанг. Яс!., 9, № 10, рр. 649 — 696 (Ос(. 1952). 9. В о 1! а 7., Хй!гегипйнтег1айгеп хит ВегесЬпип8 )игЬи1епсег ОгепввсЫ- с1пеп ипыг Вени!випд йев Епег3!еяатхея, МН1. Мах-Р1апсй-1пвь. Ясгош1огвсЬ., Чо1.
8, 6о!!!пяеп, 1953. 10. Прандтль Л., Титьепс О,, Гидро-и аэродинамика, М.-Л., 1932. 11. Н е ш Ь е Р. Е., Е)ешепсагу Арр1»ей Аегойупаш!ся, Ргепысе-На11, н).Ч., 1946. 12. ЧЧ е г с К Р. Е., В а ш Ь е г М. Ь, Чршй Типпе1 Тея!я о1 а С1ахй Ч '»Ч1пй мИ)» а Маггом АихШагу А!г1о!1!и РАНегепь Ровиюпя, МАСА Верь 428, 1932, р. 5. 13. В г у й е и Н. 1., ТЬо Во1е о1 Тгапзнюп (гош Ьашшаг со ТигЬи1еп) Р1о»с !и Ишй Мес1ип)св, Пштегвиу о1 Релизу!«ап!а, В1септевша1 Соп1егепсея, Р1и1й МесЬап1сз апй Я!аь!яь!са1 ЫесЬойв 1п Епй(пеег!пй, Оп!Четв(- !у о( Релизу!«ап!а Рееве, РЫ1айе1рЫа, 1941. 14. К г е ! 1 Ь Р., Рг1пс1р1ев о( Неат Тгапв1ег, 1п1егпаС!опа! Тех! Воой Со., Ясгап!оп, Ра., 1958; 1!гв! еЖНои, рр.
371 — 372. 15. Е с 1« В., ТесЬшвсЬе Я!гоншп81еЬге, Ярг!п3ег — Чег1ая, Вег1ш, 1944, рр. 161 — 162. 16. М о г 1« о т 1 п М. Ч., Р)отс Агоний елгси!аг Су1ии1ег — а Ка1е№отюре о( СЬа)1епя!пй Р1шй РЬепошепа, рарег ргеяеп!ей а1 АЯМЕ Р1шйз Епйб пеег!пя В)тлзюп Соп1егепсе, РЫ1айе1рЬ»а, Ра. Мау 1964. 17.
Ь сев Ь., Н го ш а в Ь., ТигЬи1еп1 В!1(ив!оп ш 1Ье 4Чайе о1 а В1шнЫовей Войу а1 Нурегвоп!с Яреейв, 1АЯ Рарег № 62 — 71 ргеяеп!ей ас 1Ье 1АЯ 30 1Ь Аппиа1 Мее!1пя, )»).Ч., )ап. 1962. 18. В е ш е ! г 1 а й е я А,, Яоше Нот-»«!ге Апешогпе«ег Меаяигешепьв !и а Нурегяоп1с ЧЧайе, Ргосеей!пдз о( 1Ье 196! Неа! Тгапя1ег апй Ии!с! МесЬашсв 1пя!Ниве. Я!ап1огй Оп!«егвыу Ргеяв, 1961. 19. В э б б, Х р о и а с, Л п з, Переход в следе при гнперэвуковых скоростях полета, Раке»анан техника н космонавтика, № 3 (1963). 20. Ф э й, Г о л ь д б е р г, Нестаинонарный гяперввуковой след за эатупленными телами, Ракетная гнехннка а космонаегннка, № !О (1963). ИИИДКНИК Н ПРОНЛКМЫ ОТРЫНЛ ПОТОКА 05 21 М о р ф н, Д и к и и с о и, Рвзнгпне турбулеитыога следа ка сферпй, Летящсй со Сверхяыукаяои СкороСтшо.
Рикшпнак гак*кока и космонавтика, ук! 2 (1963) 22, Ь а п 8 е Н, Н., Ргевап[ Б!асин о11и[огша[1оп [о [Ье Ргей1сНоп о1БЬосЬ- [ийиссй Ноиийагу Ьауег Бсрага[[он, ЪАСА ТХ 3065, 1954. 23 1.1ершапп Н. ЪЪЪ, НавЬЬо А., РЬаюаи Б., Оп НейесНои о1 Б!госЬ Ъуачев 1гош Яоиийагу Ьауег, МАСА Нор[ 1100, 1952. (Бирегвег!ея МАСА ТХ 2334). 24, Современное состояние аэродинамики больших скоростеи, иод ред. Хоуарта 3!., ИЛ, 1955, стр. 386 — 486 25 Н г [ и ! с Ь Р. Р., В!ин[ Яойу БерагаМои а[ Бирсгяоп[с Бреейя, У. Аегскаи!.
5'с!., 25, Х 5, рр. 336 — 337 (Мау 1958). 26, О а й д С. Е., Воиидагу Ьауег Берага[[оп 1п !!ге Ргеяеисе о1 Неа1 Тгапв[ег, АОАВР Еср[ 280, Арп1 1960. 27 С о с Ь г а и Р. Ь., К 1 [ и е Б. 1., Ове о1БЬог! [г!а[Ъапся !ог Ргойис[ия ЕЕ[с[ел[ ЪЪг[йе-аи8!е Тио-йппеивюиа1 яиЬяошс Р[!!ияегв, МАСА ТХ 4309, Бери 1958. 28 К 1 ! п е Б. 1., Оп Ню Ха[ше о[ Б[а11, к. Валс Епдпд, 81, Бепев Р, № 3 (Бер! [9о9) 29 М о о г е ЪЪ К., !.аиииаг Воиийагу 1аусг ои Сапе [и Бирегяои1с Р!ои ав ЬагБе Ап8!е о1 Ашасд, МАСА Нер[ 1132. 1953, рр. 541 — 543.
30 Н а у е я РЬ Р., ТЬс ТЬгее-дииеив1опа[ Воин[[агу Ьауег, ХЛЪ ОЙР Нср[ 1313, ХОТЯ 384, СЯ Хача! Огйнаисе Тевг Б[аИоп, 1йуоЬегп (Мау 195Н). 31. Е1с[ге[Ьгениег Е. А., Оидаг! А., ОЬяегчаНоиввигипсгНеге йе йесо!!ешеп[ !аиипа1ге йапя !а соисЬе 1ип
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
