Лекция 9

Лекция 9.

План:

1. Интерференция световых волн;

2. Определение параметров интерференции.

§4.9.1. Интерференция световых волн

Пусть две волны одинаковой частоты, накладываясь друг на друга, возбуждают в некоторой точке пространства колебания оди­накового направления:

Амплитуда результирующего колебания в данной точке определя­ется выражением

,

Рекомендуемые материалы

где .

Если разность фаз  возбуждаемых волнами колебаний остается постоянной во времени, то волны называются когерент­ными. В случае некогерентных волн  непрерывно изменяется, при­нимая с равной вероятностью любые значения, вследствие чего среднее по времени значение   равно нулю. Поэтому

.

Отсюда, приняв во внимание соотношение  (- интенсивность), заключаем, что интенсивность, наблюдаемая при наложении некогерентных волн, равна сумме интенсивностей, создаваемых каждой из волн в от­дельности:

.                                                           (4.1)

В случае когерентных волн  имеет постоянное во времени (но свое для каждой точки пространства) значение, так что

                                                (4.2)

В тех точках пространства, для которых ,  будет превы­шать , в точках, для которых , будет меньше . Таким образом, при наложении когерентных световых волн происходит перераспределение светового потока в пространстве, в результате чего в одних местах возникают максимумы, а в дру­гих — минимумы интенсивности. Это явление называется интерференцией волн. Особенно отчетливо проявляется интерференция в том случае, когда интенсивность обеих интерферирующих волн одинакова: . Тогда согласно (4.2) в максимумах , в минимумах же . Для некогерентных волн при том же условии получается всюду одинаковая интенсивность   (см. (4.1)).

Из сказанного вытекает, что при освещении какой-либо поверх­ности несколькими источниками света (например, двумя лампоч­ками) должна, казалось бы, наблюдаться интерференционная кар­тина с характерным для нее чередованием максимумов и минимумов интенсивности. Однако из повседневного опыта известно, что в указанном случае освещенность поверхности монотонно убывает по мере удаления от источников света и никакой интерференционной картины не наблюдается. Это объясняется тем, что естественные источники света не когерентны.

Некогерентность естественных источников света обусловлена тем, что излучение светящегося тела слагается из волн, испускае­мых многими атомами. Отдельные атомы излучают цуги волн длительностью порядка  10^-8 с. и протяженностью около 3 м. Фаза нового цуга никак не связана с фазой предыдущего цуга. В испускаемой телом световой волне излучение одной группы атомов через время порядка 10^-8 с. сменяется излучением другой группы, причем фаза результирующей волны претерпевает случайные изменения. Когерентные световые волны можно получить, разделив (с помощью отражений или преломлений) волну, излучаемую одним источником, на две части. Если заставить эти две волны пройти разные оптические пути, а потом наложить их друг на друга, наблюдается интерференция. Разность оптических длин путей, проходимых интерферирующими волнами, не должна быть очень большой, так как складывающиеся колебания должны принадлежать одному тому же результирующему цугу волн. Если эта разность будет порядка 1 м, наложатся колебания, соответствующие разным цугам и разность фаз между ними будет непрерывно меняться хаотически образом.

§4.9.2. Определение параметров интерференции.

Пусть разделение на две когерентные волны происходит в точке  (рис. 1). До точки  первая волна проходит в среде с показателем преломления путь , вторая волна проходит в среде с показателем преломления  путь . Если в точке  фаза колеба­ния равна , то первая волна возбудит в точке  колебание , а вторая волна—колебание  ( и — фазовые скорости волн). Следовательно, разность фаз колебаний возбуждаемых волнами в точке , будет равна

Заменив  через  ( — длина волны в вакууме), выражению для разности фаз можно придать вид

,                                                          (4.3)

где

,                                                (4.4)

есть величина, равная разности оптических длин проходимых вол­нами путей и называемая оптической разностью хода.

Из формулы (4.3) видно, что если оптическая разность хода равна целому числу длин волн в вакууме,

                                                        (4.5)

то разность фаз  оказывается кратной  и колебания, возбуждаемые в точке  обеими волнами, будут происходить с одинаковой фазой. Таким образом, (4.5) есть условие интерференционного максимума.

Если  равна полуцелому числу длин волн в вакууме,

                                                          (4.6)

то , так что колебания в точке  находятся в противофазе. Следовательно, (4.6) есть условие интерференционного минимума.

Рассмотрим две цилиндрические когерентные световые волны, исходящие из источников  и , имеющих вид параллельных тонких светящихся нитей либо узких щелей (рис.2). Область, в которой эти волны перекрываются, называется полем интерференции. Во всей этой области наблюдается чередование мест с максимальной и минимальной интенсивностью света. Если в поле интерференции внести экран, то на нем будет видна интерференционная картина, которая1 имеет вид чередующихся светлых и темных полое. Вычислим ширину этих полос в предположении», что экран параллелен плоскости, проходящей через источники  и . Положение точки на экране будем характеризовать координатой , отсчитываемой в направлении, параллельной к линии, . Начало отсчета выберем в точке , относительно ко­торой  и  расположены симметрично. Источники будем считать колеблющимися в одинаковой фазе. Из (рис.2) видно, что

 ,

Следовательно,

Ниже будет выяснено, что для получения различимой интерфе­ренционной картины расстояние между источниками должно быть значительно меньше расстояния до экрана . Расстояние х, в пределах которого образуются интерференционные полосы, также бывает значительно меньше . При этих условиях можно положить , тогда . Умножив  на показатель преломления среды , получим оптическую разность хода

                                                                        (4.7)

Подстановка этого значения  в условие (4.5) дает, что максимумы интенсивности будут наблюдаться при значениях, равных

                                                 (4.8)

Здесь — длина волны в среде, заполняющей пространства между источниками и экраном.

Подставив значение (4.7) в условие (4.6), получим координаты минимумов интенсивности:

                                        (4.9)

Назовем расстояние между двумя соседними максимумами интенсивности расстоянием между интерференционными полосам, а расстояние между соседними минимумами интенсивности — шириной  интерференционной полосы. Из формул (4.8) и (4.9) следует, что рас­стояние между полосами и ширина полосы имеют одинаковое значение, равное

Информация в лекции "2 Понятие алгоритма" поможет Вам.

                                                            (4.10)

Согласно формуле (4.10) расстояние между полосами растет с уменьшением расстояния между источниками . При , сравнимом с , расстояние между полосами было бы того же порядка, что и , т. е. составляло бы несколько десятых мкм. В этом случае отдельные полосы были бы совершенно неразличимы. Для того чтобы интерференционная картина стала отчетливой, необходимо соблюдение упоминавшегося выше условия:

Если интенсивность интерферирующих волн одинакова , то согласно (4.2) результирующая интенсивность в точках, для которых разность фаз равна , определяется выражением

Поскольку , то в соответствии с (4.7)  растет пропорцио­нально . Следовательно, интенсивность изменяется вдоль экрана по закону квадрата косинуса. Справа на рис. 2 показана зависимость  от , получающаяся в монохроматическом свете.

Ширина интерференционных полос и расстояние между ними за­висят от длины волны . Только в центре картины, при , совпадут максимумы всех длин волн. По мере удаления от центра картины максимумы разных цветов смещаются друг относительно друга все больше и больше. Это приводит к смазыванию интерференционной картины при наблюдении ее в белом свете. В монохроматическом свете число различимых полос интерферен­ции заметно возрастает.