Диссертация (Особенности акустооптического взаимодействия в терагерцевом диапазоне), страница 18
Описание файла
Файл "Диссертация" внутри архива находится в папке "Особенности акустооптического взаимодействия в терагерцевом диапазоне". PDF-файл из архива "Особенности акустооптического взаимодействия в терагерцевом диапазоне", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "физико-математические науки" из Аспирантура и докторантура, которые можно найти в файловом архиве МГУ им. Ломоносова. Не смотря на прямую связь этого архива с МГУ им. Ломоносова, его также можно найти и в других разделах. , а ещё этот архив представляет собой кандидатскую диссертацию, поэтому ещё представлен в разделе всех диссертаций на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук.
Просмотр PDF-файла онлайн
Текст 18 страницы из PDF
Результаты расчёта интенсивности дифрагированного излучения −1 , а также иα , при характерных значениях акустической мощности a = 1 Вт и размерахпьезопреобразователя 6 × 6 мм, приведены в таблице 3.3. Кроме этого, даннаятаблица дополнена величиной относительной односторонней полосы АО взаимодействия ∆/ = ∆λ/λ = ∆η/, где – волновое число ТГц излучения вжидкости.Таблица 3.3 — Акустические, оптические и акустооптические характеристикинеполярных жидкостей в ТГц диапазоне при коллинеарной дифракции,МГцα ,см−1−1 ,10−4(∆/ ),10−31.1/∆η,%циклогексан (C6 H12 )27.42.72.32.53.0гексан (C6 H14 )22.70.69.01.57.0гексадекан (C16 H34 )29.41.72.52.33.0бензол (C6 H6 )29.913.00.0517.00.5о-ксилол (C8 H10 )31.21.20.238.01.01-этанол (C2 H5 OH)26.60.80.0011800.11-пентанол (C5 H11 OH)29.41.70.00460.00.1тетрахлорметан (CCl4 )21.14.80.95.02.0бромоформ (CHBr3 )22.62.50.219.01.0сероуглерод (CS2 )28.391.00.006600.2ЖидкостьЗначение полосы ∆η было определено с помощью соотношения:⎯[︃(︂]︃2 √︂⎸)︂2(︁)︁(︁⎸4α0.88πα )︁444⎷2∆η =α+++ (1.1)uα++ (1.1)4 , (3.14)22127причём относительный вклад поправки (1.1) ко всей величине ∆η при условииa = 1 Вт не превышал 7%.
Отметим, что при мощности ультразвука a = 20 Втэтот вклад может достигать 30% и его необходимо учитывать при расчётах.Как было показано ранее, для наблюдения квазиортогонального взаимодействия наиболее предпочтителен циклогексан (C6 H12 ). Однако он характеризуется относительно высоким коэффициентом затухания акустической волны. Поэтому для увеличения эффективной длины АО взаимодействия и реализации обратной коллинеарной дифракции целесообразнее использовать гексан(C6 H14 ). Как следует из таблицы 3.2, в этом случае интенсивность дифрагированного излучения равна 10−3 от интенсивности падающего излучения, а полоса частот ультразвука, в которой наблюдается АО взаимодействие, составляет2∆ = 60 кГц.Калибровка АО ячейки проводилась с использованием излучения гелийнеонового лазера с длиной волны λ = 0.6328 мкм.
Поскольку на частоте ≈ 20 МГц коэффициент затухания акустической волны в гексане достаточновелик α = 0.6 см−1 , то на расстоянии порядка 10 см, где располагаются окнадля видимого излучения, мощность акустической волны уменьшится на 2 порядка. Поэтому исследование проводилось с использованием дистиллированнойводы H2 O. Эксперимент показал, что на торце кварцевого буфера образуетсятонкий воздушный слой, препятствующий распространению акустической волны. Для его устранения торец был обезжирен и время от времени протирался беличьей кисточкой. В результате эффективность АО дифракции возрослапримерно в 2 раза, однако оказалась в 10 раз меньше ожидаемой величины2 = 160 · 10−15 с3 /кг [127]. Наиболее вероятно, что данный результат связанс несовершенством цепи согласования, а также потерями в склейке пьезопреобразователя и кварцевого буфера.
Кроме этого, необходимо учесть разницу вакустических импедансах воды и кварца.Выполненный цикл экспериментов на длине волны λ = 130 мкм, методикапроведения и оптическая схема которого совпадают с аналогичными для исследования обратного коллинеарного взаимодействия в германии, не дал положительного результата. Причиной этому явилось то, что к сложности юстировкидобавилась плохая работа устройства для возбуждения акустической волны.1283.6 Акустооптическая дифракция закрученного терагерцевогоизлучения в неполярных жидкостяхПонятие “закрученного” света, введённое в работе [128], используется дляописания электромагнитного поля с орбитальным угловым моментом.
Фаза такого поля зависит от азимутального угла ϕ как exp(ϕ), а орбитальный угловой момент (ОУМ) одного фотона равен ~, где – топологический заряд,равный целому числу, и ~ – постоянная Дирака. Таким образом, ОУМ можетбыть значительно больше спинового углового момента.
Благодаря этому фактуможно, в частности, увеличить пропускную способность канала связи. Некоторые типы закрученных световых пучков, например, с бесселевым профилем,имеют уникальную характеристику – “бездифракционность” (их структура остаётся постоянной на значительных расстояниях). Поэтому можно выделить дваприменения закрученного света: 1) в средствах связи; 2) для управления микрочастицами [129; 130].Существует несколько методов формирования закрученного пучка с заданным ОУМ с использованием специальных дифракционных оптических элементов. На сегодняшний день основной задачей является разработка новых методов,позволяющих контролировать параметры закрученных пучков в реальном времени.
Например, можно изменять ОУМ с помощью генерации второй гармоникив нелинейных кристаллах [131]. В этом случае ОУМ генерируемого излучениябудет равен удвоенному ОУМ пучка накачки. Другим способом является взаимодействие закрученной электромагнитного излучения с акустической волной,т.е. АО взаимодействие. Из литературы известно, что закон сохранения ОУМвыполняется при АО дифракции на звуковой волне с ОУМ, равным [132–134].Отсюда следует, что электромагнитное излучение в -дифракционном порядкехарактеризуется ОУМ = 0 + · . Таким образом, существует возможностьуправления ОУМ закрученных пучков света, а также запись и чтение информации с помощью АО методов.Большинство публикаций, относящихся к дифракции закрученных пучковна ультразвуке, посвящены АО взаимодействию в оптоволокне при малых углах дифракции порядка 1∘ [132; 133].
Использование оптоволокна позволяетсконцентрировать световые и звуковые пучки в небольшом объёме, тем самымувеличивая эффективность АО взаимодействия. Стоит отметить, что в упомя129нутых работах использовалось излучение видимого диапазона, в то время как влитературе не приводятся данные по АО дифракции закрученных пучков ТГцдиапазона. Этот факт связан с малой величиной эффективности дифракцииξ = 1 /0 , которая обратно пропорциональна квадрату длины волны излучения λ.Несмотря на то, что источники ТГЦ излучения были разработаны ещё20 лет назад, можно выделить лишь несколько методик контроля параметрами ТГц излучения в реальном времени [135; 136]. По сравнению с ними АОустройства имеют ряд преимуществ, таких как быстродействие около 1 мкс,компактность и низкие управляющие электрические мощности порядка 1 Вт.Как было показано выше, интенсивность дифрагированного излучения 1 пропорциональна параметру среды 2 :2 =4(ρ/ρ)2,ρ 3ρ (2 − 1)(2 + 2)=.ρ6(3.15)Как следует из соотношения (3.15), АО качество 2 пропорционально шестой степени .
Поскольку значения скорости звука и плотности ρ примерноодни и те же для многих жидкостей, основными условиями эффективной АО дифракции являются прозрачность среды АО взаимодействия в ТГц диапазоне ивысокие значения показателя преломления . Отметим, что подобное сочетаниепараметров нехарактерно. Как было показано выше, наиболее подходящим кристаллическим материалом является германий (Ge) [51]. Было установлено, чтодругие АО кристаллы характеризуются сильным поглощением ТГц излученияили значительно меньшими значениями показателя преломления.Известно, что АО взаимодействие было впервые реализовано в жидкости. Несмотря на малые значения показателя преломления порядка ≈ 1.4,оказалось возможным добиться высоких значений эффективности дифракцииблагодаря большим значениям упругооптической постоянной.
Однако, как правило, акустическая волна затухает в жидкостях сильнее, чем в кристаллических средах. Кроме этого, полярные жидкости непрозрачны в ТГц диапазоне(α > 10 см−1 ) из-за межмолекулярного взаимодействия и наличия водородныхсвязей [14]. Анализ литературы показал, что только неполярные жидкости прозрачны в ТГц диапазоне, и циклогексан (C6 H12 ) характеризуется наименьшимзначением коэффициента поглощения ТГц излучения α = 0.37 см−1 при длиневолны λ = 130 мкм.130Экспериментальное исследование АО дифракции закрученного ТГц пучкапроводилось с использование Новосибирского лазера на свободных электронах(ЛСЭ), как источника мощного монохроматического ТГц излучения [126]. Схема экспериментальной установки приведена на рисунке 3.24.4356278Рисунок 3.24 — Схема экспериментальной установки для наблюдения АОдифракции закрученного ТГц излучения: 1 – ЛСЭ; 2 – дифракционныйэлемент; 3 – AO ячейка; 4 – ячейка Голея; 5 – персональный компьютер; 6 –синхронный детектор; 7 – высокочастотный генератор; 8 – генераторимпульсов.Линейно поляризованный пучок ТГц излучения с длиной волны λ =130 мкм падал на дифракционный элемент 2.
В эксперименте использовалосьдва дифракционных элемента, представляющие собой кремниевые бинарные фазовые аксиконы со спиральной конфигурацией зон [137]. Диаметр обоих аксиконов составлял 30 мм. Фазовые функции аксиконов приведены на рисунках 3.25 а) и 3.25 б), где чёрный цвет соответствует нулевому сдвигу фазы, абелый – сдвигу фазы на π.
После прохождения аксиконов ТГц пучок трансформировался в бесселевый закрученный пучок с топологическими зарядами = ±1 и = ±2. Величина || определяется структурой аксикона, а знак зависит от того, с какой стороны на него падает ТГц излучение. Экспериментыпоказали, что на расстоянии = 110 ÷ 260 мм после аксикона можно считать,что закрученный ТГц пучок является “бездифракционным” и существенно болееузким. Данное свойство закрученных пучков даёт существенные преимуществаАО методу управления, поскольку позволяет использовать пьезопреобразователь с меньшими размерами. Зависимость диаметра закрученного ТГц пучкаот расстояния схематично приведена на рисунке 3.26. В указанном диапазонерасстояний распределение интенсивности по поперечному сечению ТГц пуч131б)в)а)Рисунок 3.25 — Фазовые функции дифракционного элемента, формирующегозакрученный ТГц пучок с: а) = ±1, б) = ±2, а также с) фотографиядифракционного элемента для формирования пучка с = ±2Рисунок 3.26 — Формирование бесселевого закрученного пучкаа)б)Рисунок 3.27 — Поперечное сечение бесселевого закрученного пучка сразличным ОУМ: а) = ±1, б) = ±2132ка не изменяется и имеет вид, приведённый на рисунке 3.27).
Диаметр первогокольца был равен 1 = 1.7 мм для пучка с = ±1 и 2 = 3.2 мм – для = ±2.Третьим элементом экспериментальной установки являлась АО ячейка,прямоугольная дюралюминиевая кювета с двумя шлифованными тефлоновыми окнами. Ширина кюветы была равна 4 см, а толщина окон составляла около1 мм. АО ячейка наполнялась исследуемыми жидкостями (гексан, циклогексани уайт-спирит), в то время как закрученный ТГц пучок падал на АО ячейку подуглом Брэгга.