Диссертация (Оптическая интерферометрия кварцевого волоконного световода легированного редкоземельными ионами в условиях генерации лазерного излучения), страница 13
Описание файла
Файл "Диссертация" внутри архива находится в папке "Оптическая интерферометрия кварцевого волоконного световода легированного редкоземельными ионами в условиях генерации лазерного излучения". PDF-файл из архива "Оптическая интерферометрия кварцевого волоконного световода легированного редкоземельными ионами в условиях генерации лазерного излучения", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "физико-математические науки" из Аспирантура и докторантура, которые можно найти в файловом архиве МГУ им. Ломоносова. Не смотря на прямую связь этого архива с МГУ им. Ломоносова, его также можно найти и в других разделах. , а ещё этот архив представляет собой кандидатскую диссертацию, поэтому ещё представлен в разделе всех диссертаций на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук.
Просмотр PDF-файла онлайн
Текст 13 страницы из PDF
Алгоритм обработки экспериментальных данныхЭкспериментально измеренная зависимость интенсивности интерференционного сигналазондирующего излучения от времени представляет собой "синусоиду"с медленно меняющи62мися амплитудой, периодом и определённым уровнем шума.(︂)︂2() = () sin+ (), ()(2.4) () ()≪ (),≪ 1 — согласно условию медленного изменения, () —случайный процесс.
Пример реализации экспериментальной зависимости приведён на рис.где ()2.6.Для корректного восстановления фазы обработка осуществляется в три этапа. Вначале производится нормировка всего набора данных на максимальное и минимальное значение за всё время измерения. После этого вводится три числа: ноль, верхний пороговый уровень, лежащий между нулём и минимальным значением всех локальных максимумов экспериментальРис. 2.6. К описанию алгоритма обработки данныхной кривой, и, также, нижний пороговый уровень, лежащий между нулём и максимальным значением всех локальных минимумов (для заданной мощности накачки).
Точки пересечения верхнего порога c экспериментальной кривой обозначены на рис. 2.6 как , нижнего порога — , нуля — 2 . Пусть, кпримеру, программа начинает перебор значений от точки 2 . После достижения точки производится поиск максимума на интервале [ ; 2 + 1], который на рис. 2.6, обозначен как .На это значение осуществляется нормировка данных в диапазоне [2 ; 2+1 ]. Перечисленныеоперации позволяют избежать следующих ошибок:1. Учёт в качестве нулей нескольких точек пересечений зашумлённой экспериментальнойкривой с нулём вблизи 2 ;2. Учёт немонотонностей в зависимости фазы от времени, которые также приводят клокальным максимумам в интерферограмме, но со значением, меньшим верхнего порогового уровня.Аналогичным образом осуществляется нормировка данных на интервале63[2+1 ; 2+2 ] с использованием локального минимума , и так далее на всей экспериментальной кривой.
На последнем этапе производится восстановление фазы с использованиемфункций:∆() = (−1) arcsin(()) + ,(2.5)где целые числа p и q определяются из условий непрерывности полученной зависимости.Значения p и q в начальный момент времени выбираются путём анализа поведения экспериментальной кривой при включении мощности накачки. После применения описанного вэтом разделе алгоритма удаётся получить гладкие зависимости без особенностей, подобныеизображённым на рис. 2.5 (б).2.3.3. Блок схема экспериментальной установки для реализации алгоритмаизмерений в автоматическом режимеВ качестве устройства управления экспериментальным стендом используется внешниймодуль АЦП/ЦАП E14-140-MD производства российской компании L-Card.
Данный модульсодержит 32 канала с общей землёй, либо 16 дифференциальных каналов АЦП с разрядностью 14 бит и регулируемым диапазоном по напряжению, а также два 16-разрядных каналаЦАП с выходным напряжением до 5 В. И АЦП и ЦАП модуля обеспечивают частоту дискретизации до 200 кГц, время установки сигнала для ЦАП составляет 0.7 мкс, что с точкизрения скорости разогрева волокна можно считать мгновенным процессом. Один из каналов ЦАП использовался для установки значения мощности накачки в схеме источника тока.Каналы АЦП использовались для:1. Измерения реально установленного тока накачки2. Измерения мощности сигнала зондирующего излученияУправление модулем L-Card E14-140-MD осуществляется по интерфейсу USB 1.1 с помощью библиотеки функций Lusbapi.dll v3.3, предоставляемой производителем.
Согласновнутренней логике работы прибора, сбор данных АЦП производится встроенным микроконтроллером, и оцифрованные значения запоминаются во внутреннем кольцевом буфереFIFO в ОЗУ ёмкостью 32 Кбайт. При максимальной частоте дискретизации это соответствует времени заполнения буфера 327 мс, что определяет максимальную длительность опроса.Библиотека Luasbapi.dll при этом выполняет две функции:641.
Зеркальное отображение буфера FIFO в оперативной памяти компьютера с помощьювнутренних процедур (скрыто от пользователя)2. Предоставление программного интерфейса для сбора данных и управления параметрами модуляПроизводителем предоставляется заголовочный файл и объектный модуль для статическойкомпилляции на языке C++ и использования функций dll-библиотеки. Вследствие этого программа по управлению экспериментальным стендом с помощью данного АЦП/ЦАП модулябыла реализована в среде Visual Studio C++.
Внешний вид диалогового окна программыприведён на рис. 2.7.Здесь графическое поле в левой части ("Oscilloscope") служит для отображения измеряемойРис. 2.7. Диалоговое окно программы по управлению измерениямиэкспериментальной кривой в реальном времени, а графическое поле в правой части ("Drivingvoltage") — для отображения зависимости управляющего напряжения от времени. Интервалвыборки значения задаётся текстовым полем "ADC interval".Программа представляет собой многопоточное приложение для ОС Windows XP, состоящее из двух потоков — рабочего и основного. Рабочий поток производит циклический опросустройства с помощью функций библиотеки Lusbapi и записывает измеренные значения напряжения в массив и в файл, а основной поток отображает значения массива на графике с65настраиваемыми параметрами по таймеру.
Оба потока используют один и тот же разделяемый массив данных в ОЗУ, но конфликтов при этом не возникает, поскольку запись в массивпроизводится только в рабочем потоке.При установке следующего управляющего напряжения ЦАП (т.е. при изменении мощности накачки) с помощью нажатия на кнопку "Set!"программа завершает запись текущегофайла, и начинает запись нового, соответствующего другому значению мощности накачки.По завершении всех измерений программа формирует на выходе набор файлов, соответствующих каждому значению мощности накачки, содержащих зависимости измеряемых напряжений фотоприёмника интерференционного сигнала от времени.
При нажатии на кнопку"Process data"программа обрабатывает каждый из файлов по описанному в предыдущем разделе алгоритму, сшивает полученные зависимости фазы от времени и выдаёт зависимостьустановившихся значений фазы от управляющего напряжения ЦАП в виде таблицы. Эта таблица затем пересчитывается в искомую зависимость средней по длине волокна температурыот мощности накачки.Для полной автоматизации всего измерительного процесса программа по нажатию накнопку "Read the program.."осуществляет загрузку текстового файла следующего формата:Время установкиНапряжение**Это позволяет выполнять полностью автономную программу измерений без участияпользователя.2.4.
Калибровка экспериментальной установкиПроведены калибровочные измерения с интерферометром на пассивном и активном волокнах с внешним разогревом одного из плеч. Калибровка осуществлялась путём нагревания одного из плеч интерферометра при помощи нихромовой проволоки, обмотанной вокругстеклянной трубки, в которую помещён кварцевый капилляр с исследуемым волокном. Другое плечо, помещённое в такой же кварцевый капилляр, было теплоизолировано от первогопри помощи ткани из стекловолокна. Измерения температуры проводились независимо припомощи схемы на основе мостика Уитстона: две тонкие (∅ = 60 мкм) медные проволоки,пропущенные параллельно световодам, служили одним из плеч моста, по разбалансу которого определялась температура внутри кварцевых трубок.
Схематически термостат со схемойнагрева и измерения температуры показан на рис. 2.8 и 2.9:66Рис. 2.8. Схема калибровочных измерений. Цифрами указаныконтакты к электрической схеме мостика УитстонаРис. 2.9. Мостик Уитстона. — сопротивление, меняющееся с температурой.пер — баллансирующий потенциометр.Для напряжения разбалланса в схеме имеем: = 2 − 1 пер ,( + 1 )(2 + пер )Если вначале мост сбаллансирован, то(2.6)пер1==(обозначение). Тогда можно запи12сать:(︂)︂( +∆ )2 − 1 пер∆∆ / = =1− ,( +∆ +1 )(2 + пер )(1 + )2 1+ +∆ /(2.7)При малых изменениях сопротивления можно пренебречь вторым слагаемым в скобках, итогда мы получаем линейную зависимость напряжения на мостике Уитстона от напряженияисточника питания и температуры измерителя:∆= ,(2.8)где — температурный коэффициент сопротивления, равный для меди 4 · 10−3 −1 [121].Используя данную методику, были получены зависимости разности фаз от температуры дляпассивного и активного иттербиевого волокна при разогреве участка длиной L = 20 см сиспользованием DFB-лазера на 1.55 мкм (рис.