Михайлов В.П. - Учебное пособие по курсу ФОЭТ, страница 13
Описание файла
Документ из архива "Михайлов В.П. - Учебное пособие по курсу ФОЭТ", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "физико-химические основы нанотехнологий (фхонт)" из 5 семестр, которые можно найти в файловом архиве МГТУ им. Н.Э.Баумана. Не смотря на прямую связь этого архива с МГТУ им. Н.Э.Баумана, его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "книги и методические указания", в предмете "физико-химические основы нанотехнологий (фхонт)" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "Михайлов В.П. - Учебное пособие по курсу ФОЭТ"
Текст 13 страницы из документа "Михайлов В.П. - Учебное пособие по курсу ФОЭТ"
Электронные пушки можно разделить на две большие группы: маломощные (электронные прожекторы) и мощные (с высокой интенсивностью электронного пучка).
Параметром интенсивности электронного пучка является первеанс:
где I – ток электронного пучка;
UА – анодное напряжение.
Маломощные электронные пушки имеют первеанс Р 0,1 мкА/В3/2 и используются в электронных технологиях: электронной литографии, при размерной обработке материалов и других; в электроннолучевых приборах.
Мощные электронные пушки (Р 0,1 мкА/В3/2) применяются в электронных технологиях: резки, плавки, сварки, распыления материалов; в электронных приборах: СВЧ – приборах (клистронах, лампах бегущей волны, лампах обратной волны) и других.
В таких пушках существенное влияние оказывает собственный объемный заряд электронного пучка. Расталкивающее действие электронов должно быть скомпенсировано полем фокусирующих электродов.
Типы электронных пушек
Электронная пушка с термокатодом из вольфрамовой проволоки 1 – катод; 2 – управляющий электрод; 3 – анод | Электронная пушка с катодом Броерса из гексаборида лантана с косвенным подогревом1 – катод; 2 – управляющий электрод; 3 – анод; 4 – нить подогрева; 5 – тепловой экран |
Автоэмиссионный источник с электростатической формирующей системой 1 – катод; 2 – управляющий электрод; 3 – анод | Автоэмиссионный источник с магнитной линзой и двумя анодами1 – катод; 2 – управляющий электрод; 3–первый анод; 4 – электромагнитная катушка; 5 – второй анод |
Важнейшей характеристикой источников электронов является их яркость:
= I/(S),
где I – ток эмиссии;
S – площадь эмиттирующей поверхности;
- телесный угол, в который проходит эмиссия.
Это выражение можно записать:
= j/ ,
где j – плотность тока.
Для термоэмиссии j определяется по закону Ричардсона:
j = AТ 2 exp(–Aвых./kT).
Для вольфрамового катода j 6 A/см2, для гексаборид–лантанового катода j 50 A/см2.
При разработке электронных пушек используются два основных метода: метод анализа и метод синтеза. Метод анализа (метод проб и ошибок) состоит в последовательном изменении геометрии электродов пушки и конфигурации магнитного поля до тех пор, пока параметры пучка не будут близки к заданным. Этот процесс включает в себя: выбор исходного варианта геометрии, расчет электрических и магнитных полей, построение траекторий и определение параметров электронной пушки и пучка.
В методе синтеза определяется геометрия электродов пушки и их потенциалы по заданным параметрам пучка. Сущность метода заключается в том, что по заданной траектории, определяющей огибающую электронного пучка, вначале находится конфигурация поля, а затем геометрия электродов. Задача синтеза, которую иногда называют прямой задачей проектирования пушек, чрезвычайно сложна и аналитически может быть решена для сравнительно простых случаев с прямолинейной границей пучка.
В ряде случаев форму электродов пушки можно определить с помощью метода электролитической ванны. При этом граница электронного пучка в электролитической ванне моделируется изоляционной поверхностью, погруженной в электролит. На этой пластине закрепляются два электрода, моделирующие фокусирующий электрод и анод. Расстояние между электродами выбирается пропорциональным расстоянию между катодом и анодом реальной пушки. Электроды имеют несколько шарниров для изменения их формы. С помощью зонда и магазина сопротивлений можно измерить распределение потенциала вдоль моделируемой границы потока и обеспечить его в соответствие с требуемой зависимостью.
Конфигурации электронных пучков
для ряда конфигураций электронных потоков - ленточных, клиновидных, цилиндрических и конических – задача определения формы электродов, как уже отмечалось, может быть решена аналитически. Схемы указанных конфигураций показаны на рисунке.
Схемы конфигураций электронных потоков
а) ленточный; б) клиновидный; в) цилиндрический; г) конический
Впервые методику определения формы электродов пушек, формирующих такие потоки, предложил Пирс. В методике Пирса были сделаны следующие допущения:
-
начальные тепловые скорости электронов несущественно искажают форму электронного пучка;
-
влияние отверстия в аноде пушки учитывается как действие рассеивающей апертурной линзы, не имеющей аберраций.
Формирование ленточного пучка
Ленточный пучок электронов может быть получен путем использования части потока в идеальном плоскопараллельном диоде. Для такого диода плотность тока в некотором сечении, расположенном на расстоянии Z от катода, с потенциалом U этого сечения:
В теории электронных ламп, как уже было показано, это выражение известно под названием закона «степени трех вторых». Если анод диода с потенциалом Uа находится на расстоянии d от катода, то это выражение может быть переписано в виде:
Отсюда получаем распределение потенциала по координате Z диода:
U=AZ4/3,
где А = Uа / d4/3.
Если у такого потока вырезать слой толщиной 2уn , то для сохранения параллельного движения электронов необходимо, чтобы на его границе сохранилось полученное распределение потенциала и отсутствовала нормальная к границе составляющая напряженности поля.
Граничные условия на поверхности ленточного пучка
Для определения формы катода, фокусирующего электрода и анода, при помощи которых можно создать такое распределение потенциала, необходимо решить уравнение Лапласа как функции комплексного переменного в области внешней к потоку при указанных граничных условиях:
U = A(Z + iу)4/3.
На рисунке показана картина поля в области, внешней к ленточному потоку для обеспечения параллельности движения, полученная с использованием предыдущего выражения.
Эквипотенциальные поверхности вблизи ленточного пучка
Полученные результаты можно использовать для определения формы электродов пушки Пирса, формирующей ленточный поток. Для этого достаточно выбрать два электрода – прикатодный фокусирующий (ФЭ) и анодный (А) с формой, совпадающей с найденными эквипотенциалями, с потенциалами 0 и Uа соответственно.
Строго говоря, полученная форма электродов справедлива для потоков бесконечной ширины. Но в случае, когда ширина потока много больше толщины 2xn 2уn , краевые эффекты не будут оказывать значительного влияния. Связь между электрическими и геометрическими параметрами пушки устанавливаются формулой:
где I – ток катода; Р – первеанс пушки.
Первеанс определяется как:
Угол расхождения пучка на выходе пушки можно определить следующим образом:
Рекомендуемая форма электродов электронной пушки представлена на рисунке.
Рекомендуемая форма электродов электронной пушки для ленточного пучка
Формирование клиновидного пучка
Клиновидный пучок электронов может быть получен путем использования части потока в идеальном цилиндрическом диоде, схема которого представлена на рисунке.
Граничные условия на поверхности клиновидного потока
Распределение потенциала U на границе потока вдоль радиуса:
где Uа – потенциал анода;
(-2) – функция отношения RК/R.
Функция отношения (-2) =f(RК/R) представлена на рисунке ниже.
Функция (-2) для цилиндрического диода
Для сохранения конфигурации клиновидного электронного пучка необходимо на его границе обеспечить следующие условия:
U = f(R); dU/d = 0.
Для заданных геометрических параметров электронной пушки ток в пучке:
где первеанс определяется как: [A/В3/2].
Реальная электронная пушка, схема которой показана на рисунке, имеет щелевую диафрагму величиной rа для прохождения пучка, которая является рассеивающей диафрагмой.
Рекомендуемая форма электродов электронной пушки
На рисунке представлены формы фокусирующих электродов и эквипотенциалей при различных отношениях радиуса катода к текущему радиусу.
Угол схождения пучка на выходе пушки: , где b находится из соотношения (f – фокусное расстояние щелевой диафрагмы).
а) | б) |
Эквипотенциальные поверхности вблизи клиновидного пучка:
а) = 30о; б) = 20о
В случае, когда радиус кривизны анода Rа совпадает по величине с фокусным расстоянием, угол становится равным нулю и тогда пучок на выходе пушки будет параллельным. Это является преимуществом пушки со сходящимся пучком.
Формирование цилиндрического пучка
Цилиндрический пучок электронов может быть получен путем использования части потока в идеальном плоскопараллельном диоде. Граничные условия в цилиндрическом пучке по аналогии с ленточным можно записать следующим образом: