Лекции, которые начинаются с двойного интеграла
Описание файла
Документ из архива "Лекции, которые начинаются с двойного интеграла", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "математический анализ" из 3 семестр, которые можно найти в файловом архиве РТУ МИРЭА. Не смотря на прямую связь этого архива с РТУ МИРЭА, его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "лекции и семинары", в предмете "математический анализ" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "Лекции, которые начинаются с двойного интеграла"
Текст из документа "Лекции, которые начинаются с двойного интеграла"
1. Двойной интеграл и его приложения
о пр. Пусть D – обл. на плоскости f:D→R. Разобьем D на более мелкие области D1, D2, … Dn, не имеющие общих внутренних точек. В каждой Dk (k=1, …, n) выбираем произвольную точку Pk(xk, yk) (k=1, …, n) и составляем сумму , где - площадь области Dk. Это интегральная сумма функции f, соответствующая разбиению D на более мелкие области и выбору точек Pk (k=1, …, n). diamDk = supS(M’,M’’), M’, M’’ Dk. d = diamDk – диаметр разбиения D на D1, D2, … Dn. Если существует , не зависящий от способа разбиения D на более мелкие области D1, D2, … Dn и от выбора точек Pk в них, тоэто значение редела есть двойной интеграл от ф-ии f по области D: теор. пусть D – замкнутая обл. на плоскости, функция f непрерывна в D. Тогда существует. Свойства двойного интеграла: 1. 2. 3. Если D=D1 U D2, где D1 и D2 не имеют общих внутренних точек, то Приложения двойного интеграла: 1. =S(D) – площадь области D 2. Если f(x,y) 0, то =V(G) – объем цилиндрического тела, G={(x,y,z) R3| 0 z f(x,y), (x,y) D} 3. Если в D, то - масса пластинки D плотностью 4. Статические моменты пластинки относительно осей Ox и Oy: Mx = , My = 5. Координаты центра масс пластинки xc = My / M, yc = Mx / M 6. Момент инерции пластинки D отн-но осей координат и начала координат , ,
2. Сведение двойного интеграла к повторному
о пр. Область D={ }, где и - непрерывные функции на [a,b], называется стандартной отн-но оси Oy
опр. Область D={ }, где и - непрерывные функции на [c,d], называется стандартной отн-но оси Ox.
Если D стандартна отн-но оси Ox и Oy, то D - стандартная область.
т еор. Если D={ } стандартна отн-но оси Oy, то -повторный интеграл
Если D={ } - стандартна отн-но оси Ox, то . Если D – стандартная область, то = - изменение порядка интегрирования.
3. Замена переменных в двойном интеграле. Переход к полярным и обобщенным полярным координатам
Перейдем к новым координатам (u,v), связь между старыми и новыми координатами x=x(u,v), y=y(u,v). Если отображение, задаваемое этими формулами явл. непрерывно дифференцируемым взаимнооднозначным отображением и якобиан этого отображения в области D*, то
Переход к полярным корд-там:
Переход к обобщенным полярным корд-там:
4. Тройной интеграл и его приложения. Вычисление тройного интеграла
- ограниченная замкнутая область в трехмерном пространстве. опр.: Разобьем G на более мелкие области G1, …, Gn, не имеющие общих внутренних точек: - диам. разбиения G на G1, …, Gn. В каждой области Gk выбираем произвольную точку Pk(xk, yk, zk) и составляем интегральную сумму , где - объем области Gk (k=1, …, n). Если существует и не зависит от разбиения G на более мелкие подобласти и от выбора точек Pk (k=1, …, n) в них, то f интегрируема по области G и - тройной интеграл от ф-ии f по области G. теор.: Если G – ограниченная замкнутая область в R3 и ф-я f непрерывна в G, то сущ-ет Свойства тр. интеграла: 1. 2. для 3. Если G=G1UG2, где G1 иG2 не имеют общих внутренних точек, то Приложения тр. ин-ла: 1. =V(G) – объем области G 2. Если -плотность в-ва, находящегося в обл. G, то масса тела G - 3. Статические моменты тела G от-но корд. плоскостей xOy, xOz, yOz: , , 4. Корд-ты центра масс тела G: xc=Myz / m, yc = Mxz / m, zc = Mxy / m, где m - масса тела G 5. Моменты инерции тела отн-но корд плоскостей и начала корд-т: , , , Ix = Ixy + Ixz, Iy = Ixy + Iyz , Iz = Ixz + Iyz , I0 = Ixy + Ixz + Iyz Вычисление тр. инт-ла: Если G явл. стандартной обл-тью отн-но оси Oz, т.е. , то Аналогично вычисляется для G, стандартной отн-но Ox и Oy
5. Замена переменных в тройном интеграле. Переход к цилиндрическим, сферическим и обобщенным сферическим координатам
Перейдем к новым координатам (u,v,w). Связь между старыми и новыми x=x(u,v,w), y=y(u,v,w), z=z(u,v,w). Если отображение G* на G, задаваемое этими формулами, явл. взаимно однозначным непрерывно дифференцируемым отображением с якобианом в G*, то
П ереход к цилиндрическим координатам:
где G* - запись области G в цилиндрических координатах.
Переход к сферическим координатам:
Связь декартвоых и сферических корд-т:
где G* - запись обл. G в сфер. корд. Переход к обобщенным сферическим:
6. Криволинейный интеграл первого рода и его основные свойства. Вычисление криволинейных интегралов первого рода
Пусть L – непрерывная кривая на плоскости. Ф-я . Разделим L на более мелкие части – кривые L1,…,Ln, , не имеющие общих внутренних точек. На каждой дуге Lk выберем произвольную точку и составим интегральную сумму , где - длина Lk. Пусть . Если сущ-ет , не зависщий от способа деления L на более мелкие части и от выбора точек Pk в них, то он называется криволинейным интегралом первого рода от ф-ии f по кривой L и обозначается Свойства: 1) Значение интеграла не зависит от того, в каком направлении проходят кривую L (т.е. не зависит от ориентации кривой L) 2) 3)
4) Если , где и - непрерывные кривые, не имеющие общих внутренних точек, то теор.: Если ф-я f непрерывнана кривой L, то сущ-ет. Приложения: 1) - длина кривой L; 2)Если - плотность кривой, то ее масса ; 3) Статические моменты инерции отн. осей Ox и Oy: , , координаты центра тяжести: xc=Sy/m, yc=Sx/m; 4) Моменты инерции отн. осей Ox и Oy и начала корд-т: ,
Вычисление: 1) L задана параметрически , тогда ;
3) L задана в полярных координатах , тогда
Аналогично определяется криволинейный инт-л первого рода в случае пространственной кривой L. Обозначается . Если L задана параметрически , то
7. Ориентация кривой
К ривая L, на ней задана ориентация, если указаны начало и конец этой кривой. У кривой может быть две ориентации: либо - противоположная ориентация.
Ориентацию кривой можно задать также непрерывным полем единичных векторов - (L, ) либо (L, - ) – противоположная ориентация.
8. Криволинейный интегралы второго рода, их осн. свойства. Вычисление криволинейных интегралов второго рода.
- область в трехмерном пространстве. В G задано векторное поле , если в каждой точке G задан вектор, что эквивалентно тому, что в G заданы функции P(x,y,z), Q(x,y,z), R(x,y,z), задающие коорд-ты вектора в точке (x,y,z) G. Т.о. . Пусть в области задано векторное поле и ориентирована кривая L, ориентация которая задана неперывным полем единичных касательных векторов . Криволинейный интеграл 2-го рода - . Свойства: 1. Интеграл зависит от ориентации кривой 2.
3. 4. Если L=L1UL2, где L1 L2 не имеют общих внутренних точек и их ориентации согласованы, то
Физический смысл: Если - сила, то - работа силы F вдоль кривой L. Вычисление: Пусть L имеет параметризацию x=x(t), y=y(t), z=z(t); t , согласованную с ориентацией L, т.е. , , тогда
9. Формула Грина
т еор.: Пусть L – непрерывно дифференцируемая замкнутая положительно ориентированная кривая на плоскости, функции P(x,y) и Q(x,y) непрерывно дифференцируемы в обл. D, границей которой явл. L, тогда
10. Поверхностный интегралы первого рода и их осн. свойства. Вычисление поверхностных интегралов 1-го рода.
Пусть - поверхность в трехмерном пространстве. Функция . разобьем произвольно S на более мелкие части S1, S2, …, Sn, , причем Si и Sj не имеют общих внутренних точек. В каждой Sk выберем произвольную точку и составим интегральную сумму . Пусть =max . Если и существует и зависит от способа деления S на более мелкие части S1, S2, …, Sn и выбора точек Mk в них, то он называется поверхностным интегралом 1-го роа от функции f поверхности S и обозначается теор.: Если f непрерывна на S то существует. Свойства: 1. 2. 3. Если S=S1US2, где S1 и S2 не имеют общих внутр. точк, то Вычисление: Если пов-ть S задана уравнением , то . Если f=1 на S, то - площадь поверхности S
11. Дифференциальные уравнения первого порядка. Основные понятия
опр.: Дифференциальное Ур-е вида y’=f(x,y) или F(x,y,y’)=0, где x – независимая переменная, y=y(x), а y’ – ее производная по переменной x, называется дифференциальным уравнением первого порядка. опр.: Решением (частным решением) дифф. ур-я первого порядка на (a,b) называется ф-я y=φ(x), при подстановке которой вместе с ее производной в дифф. ур-е, получается тождество, выполняемое на всей (a,b). Ур-е Ф(x,y)=0, неявно задающее это решение, наз-ся интегралом (частным интегралом) дифф. ур-я первого порядка. опр.: Ф-я y= φ(x,C) наз-ся общим решением дифф. ур-я первого порядка, если 1) при каждом допустимом значении параметра С эта ф-я явл. частным решением этого дифф. ур-я; 2) каждое частное решение можно записать в виде y= φ(x,C0) при некотором значении параметра С=С0. Ур-е Ф(x,y,C)=0, неявно задающее общее решение дифф. ур-я первого порядка, наз-ся общим интегралом этого дифф. ур-я.