ОТВЕТЫ К БИЛЕТАМ ПО ФИЗИКЕ37 (998165), страница 2
Текст из файла (страница 2)
Что энергия частицы в рассматриваемой потенциальной яме принимает дискретные или квантовые значения целое число называется главным квантовым числом.
Собственные волновые функции для частицы в яме запишется в виде:
Значения коэффициента получим из условия нормировки волновой функции.
Окончательно, нормированные собственные волны функций имеют вид:
5. Модель атома Бора. Спектр излучения атома водорода.
Классическая модель атома . Основные положения теории Бора.
Классическая модель атома называется ядерной или планетарной.
Модель:
1. В центре атома находится ядро, линейные размеры которого малы по сравнению с размерами атома.
2. В ядре сосредоточен весь положительный заряд и практически вся масса атома.
3. Вокруг ядра в поле Кулоновских сил по круговым орбитам движутся электроны, суммарный отрицательный заряд которых равен положительному заряду ядра.
4. Заряд ядра выражен через элементарный положительный заряд электрона и число электронов в атоме равно порядковому номеру
в периодической таблице Менделеева.
Ядерная модель атома не может объяснить ряд экспериментальных фактов.
Например: Стабильность элементов.
В 1913 году датский физик Нильс Бор создал первую теорию атома, которая соединила ядерную модель атомов с квантовым характером, испускания и поглощения света атомами.
Положение теории Бора.
№1. Постулат стационарных состояний.
В атоме существует набор стационарных состояний, находясь в которых атом не испускает и не поглощает энергию. Этим состоянием соответствуют движение электронов по круговым орбитам в Кулоновском поле ядра. Энергии стационарных состояний образуют дискретный ряд значений (строго определённые значения).
Дискретные значения энергии называются энергетическими уровнями .
№2. Правило частот Бора.
При переходе атома из одного стационарного состояния в другое испускается или поглощается один ион или квант, энергия которого равна разности энергии состояний, между которой осуществляется переход .
- номер энергетического уровня
№3. Правило квантования орбит.
В стационарном состоянии электрон, движущийся по круговой орбите имеет квантованное значение момента импульса.
- правило квантования;
- квантовое число
Как видно из последней формулы радиус орбиты электрона не зависит от числа , поэтому число
рассматривают в качестве номера орбиты.
Из второго закона Ньютона следует , что абсолютное значение потенциальной энергии электронов равно его удвоенной кинетической энергии.
- полная механическая энергия электронов
Таким образом, электрон в водородоподобном атоме равен по величине и противоположен по знаку его кинетической энергии. Используя полученную выше формулу для скорости электрона
, запишем следующее
выражение для энергии электрона в водородоподобном атоме.
; где
- масса;
- заряд электрона
Используя формулу (*) и правило Бора частот получим, что водородоподобная система излучает частоты
, где
- квантовое число нижнего состояния;
- квантовое число верхнего состояния.
6. Квантовомеханическая теория атома водорода. Квантование энергии, момента импульса, и проекции момента импульса электрона в атоме водорода.
Атом в квантовой механике. Уравнение Шредингера для атома
.
Теория Бора обладает противоречивости, в ней соединяются классические и квантовые представления о свойствах частиц, последовательное и полное описание атомных явлений даёт квантовая механика.
Рассмотрим водородоподобный атом с номером , электрон, в атоме которого движется в поле ядра.
Электрон – микроскопическая частица, движение которой нельзя описать с помощью зависимости радиуса-вектора от времени.
Квантовая механика даёт возможность описать движение электрона при помощи волновой функции, которая определяет вероятность обнаружить частицу в какой-то точке пространства.
Е сли частица движется в пространстве, то описывающее её движение волновая функция зависит от времени
функцию можно найти из уравнения Шредингера:
; где
- оператор Лапласа;
- комплексное число
По определению волновая функция описывающая стационарное состояние электрона имеет вид: ; где
- есть решение стационарного уравнения Шредингера.
; где
- набл;
- энергия электрона в стационарном состоянии.
Функции, которые являются решением этого уравнения, образуют счётное множество. Каждая из этих функций присваивается номер
- орбитальное квантовое число
;
Главное квантовое число определяет возможные значения энергии электрона в атоме
.
Орбитальное квантовое число даёт возможность вычислить модуль
, то есть момент импульса электрона.
проекция вектора момента импульса электрона на заданное направление
в пространстве определяется формулой
;
- магнитное квантовое число.
7. Магнитные свойства атома. Спин электрона. Орбитальные и спиновые характеристики электрона в атоме.
Рассмотренная выше теория не учитывает ряд случаев, связанных с движением частиц со скоростью света (релятивистское движение). Релятивистская квантовая теория даёт, что кроме момента импульса, связанного с движением вокруг ядра электрон имеет собственный момент импульса, который называют спином.
;
- спиновое квантовое число; где
- спин
Проекция спина на направление , которое задаётся внешним магнитным полем определяется формулой:
;
является характеристикой внутреннего состояния электронов. Итак, состояние электронов в атоме характеризуется четырьмя квантовыми числами
. Электрон обладает также собственным магнитным моментом
, который связан с его спином соотношением
;
- собственный магнитный……
- спиновое гиромагнитное отношение
Существует полный момент импульса электрона :
;
;
;
С наличием спина связана внутренняя структура энергетических уровней и спектральных линий атомов и ионов. В соответствии с формулой геометрии в атоме
:
на следующем рисунке показана схема энергетических уровней.
Каждому значению энергии, кроме соответствует несколько различных состояний, которые отличаются числами
и
, такие состояния называются вырожденными.
Число различных состояний с одинаковой энергией называются кратностью вырождения данного энергетического уровня . Состояние с наименьшей энергией
основное состояние. Переходу из основного состояния на уровень с большим значением энергии соответствует процесс возбуждения атома, а необходимость для этого энергия называется энергией возбуждения.
На рисунке стрелками показан переход, который соответствует первой энергии возбуждения. Переход с до
характеризуется энергией ионизации. Каждом состоянию соответствует определённая энергия связи электрона. Это есть энергия необходимая для ионизации из данного состояния. Энергия связи она равна по модулю энергии состояния. Переходы с различных верхних уровней на один и тот же нижний образуют серию линий. На рисунке показаны серии
и сходных с ним ионов. У
серии Лаймана лежит в ультрафиолетовой области спектра. В серии Бальмера часть линий относиться к видимому диапазону, а остальные к ультрафиолету. Серия Пашена и другие находятся в инфракрасном диапазоне.
Пространственное квантование.
Как говорилось выше стационарное состояние электрона в атоме описывается волновой функцией:
, проекция момента импульса электрона на ось
:
. Направление вектора момента импульса
в пространстве в экспериментах можно задать с помощью магнитного поля, силовые линии которого и указывают это направление. Модуль вектора момента импульса и его проекция на ось
принимают дискретные значения, иначе “квантуются”. Из этого следует, что вектор
может быть о
риентирован в пространстве относительно силовых линий внешнего магнитного поля определённым образом. Это явление называется пространственным квантованием.
8. Полный набор квантовых чисел электрона в атоме. Принцип Паули. Многоэлектронные атомы (пример заполнения оболочек атома электронами).
Заполнение электронных состояний в атомах. Принцип Паули. Периодическая система элементов Менделеева.
Состояние электрона в атоме определяется 4-мя квантовыми числами.
1. - главное квантовое число. Оно определяет энергию состояния.
;
2. - орбитальное или азимутальное квантовое число. Оно определяет момент импульса электрона или механический момент орбитального движения электрона.
;
- всего
значений.
3. - магнитное квантовое число. Оно определяет проекцию момента импульса на выделенное направление в пространстве (Например, на
).
;
- всего
.