Физика-10 кл-Касьянов-ГДЗ-2006 (991541), страница 3
Текст из файла (страница 3)
адате; оз = ! 20 км/ч. $12. Равномерное прямолинейное движение ТБ' ТЫ А РО Б/ 1. Равномерное прямолинейное движение - это движение, при котором тало перемещается с постоянной по модулю и направлению скоростью. 2.!! оскольку скорость при равномерном прямолинейном движении Глвев 2. Кинематике мвте вл нсл нкнви постоянна и по лшдулю, и по направлению, значит, и предел от- Лг' ношения н=!пп — = совзг.
и ОЛ1 3. Прн равномерном прямолинейном движении скорость Р=авмг, сле- ЛР довательно, — = солв1, а значит, и расстояние. равное пронзведс- дг нию скорости на промежуток времени, так же постоянная величина. 4. Перемещение тела численно равно площади под графнкол~ и(18 5. Тангенс угла наклона графика численно равен скорости тела. ЗАДА ЧИ 1. Дано: ~ Решение: в = 200 м/с ~ Закон равномерного пря- молинейного движения имеет вид: х=х„+ в„г. Так как тело движется противоположно оси Х, то в„= -200 и/с. Пусть начальная координата тела равна нулю, т.е. х, =О. Тогда х=-2001.
График этой зависимости имеет вид прямой линии, идущей из начала координат. Перемещение тела равно Ьх=х-хе=-200.4-0=-800 м, а пройденный телом путь 1 = (Ьх) = 800 м. Ятвет: Ьх =-800 м. Решенное, Начш1ьные координаты бегунов х„= хм = О. Тогда закон движения бегунов будет иметь вид: х, =х, +в„1=51 и х2 =Коз+У„1=-81.
ч 1д Ревкоме кое л молонедяое давление 1В Расстояние между бегунамн равно модулю разности координат в соответсзвующий момент времени:! =)х -х)=~-40-25(=65 м. Ювет:! =65 м. 3. Решение: Будем считать, что все поезда движутся из начала отсчета в положительном направлении оси 26 Тогда х„= хн = ... =- х,„= 0 и и Закон движения поездов имеет вид х= хо+о„(1-1,). где 1, — начальный иомснтвРемеии, соответствующий началу движения. Пусть для первого поезда гм = 0 (по условию задачи), тогда х, = т(1-О) =. ш. Для второго поезда 1„з =61,тогда х, =о(1-лг). Длк тРетьего поезда х, = т(1 -261) . Для и-го поезда х„= т(1 -(п — 1)сМ) . 4.
Дйно: ~ Ре~уенид: Законы движения дзя автомобиля и автобусш х, =хн+К1=01 и х, =х,, +тч1=)ьтг. Подставив числовые данные, получим, х, = 251 и х, =30+201. В момент встречи координаты автомобиля и антооусабудут равны: с=х,,То~да 251„=30+201,, где 1, — времв встречи. Решая это уравнение, получим 1„=6 с. Координаты автомобиля и автобуса в момент встречи равны х, =251в =150и и х, = 301 2Ве =150 м. гт Глиии 2 Кмеметихв ми илыюа лючии Из графиков наглядно видно, что автомобиль проедет до встречи расстояние 150 м, а автобус 120 м.
увдт: г„=-6 с; 5, =150м; 5 =!50м. км а г г х Ю г г сс Решеннее: Закон движения катеров: х, =хм+сиз =0+из =иг=40г н х, =- хм +гмг = 1- игг =1800 — 20г . Аналогично прелыдушей задаче, в момент встречи катеров (нз условия равенства нх координат х =х,) 1 1й00 иг =-!-ии, значит, г = — = — =30с.
Коса я ° ° и орднната встречи равна х„=иг„=40 30=1200 м. Изобразим графики завнснмостсй координаты х для каждого катера от времшгн: с .с Ответ: г„=-30 с; х = 1200 м. $13. Ускорение ОЯДТЫ ЦА ВОДОПОЯ~ 1, Мгновенное ускорение — зто векторная физическая величина, равная пределу отношения нзменення скоростн тела к проме- зв ее Гз ямопннеснов двыявнов с постоянным оно ноем жутку времени, в течение которою это изменение произошло, при стремлении этого промежутка к нулю.
2. Тангеициальным (касательным) ускорением называется ускорение, направленное по касательной к траектории. Нормальным (центростремительным) ускорением называется ускорение, направленное перпендикулярно траектории. 3. Нормальное ускорение равно нулю, поскольку вектор скорости не меняет своего направления. 4. Поскольку при прямолинейном ускоренном движении конечная скорость тела больше начальной, вектор изменения скорости, а значит, и ускорение направлено в сторону движения тела. 5. Поскольку прн прямолинейном замедленном движении конечная скорость тела меньше начальной, вектор скорости и вектор ускорения направлены противоположно друг другу.
~14. Прямолинейное движение с постоянным ускорением ТВЕТЫНА В ПРО Ы 1. Равноускорснное прямолинейное движение — это движение с постоянным по модулю ускорением, при котором векторы скорости и ускорения параллельны (сонаправлсны). Равнозамедленное прямолинейное лвижсние — зто лвижение с постоянным по модулю ускорением, при котором векторы скорости и ускорения направлены противоположно. Равноперсмсниое прямолинейное движение — это движение с постоянным по модулю ускорением, при котором взаимная ориентация векторов скорости и ускорения может меняться, 2. Равноускоренное прямолинейное лвнжение отличается от равно- замедленного направлением вектора ускорения по отношению к вектору скорости. 3.
Ускорение лайнеров в обоих случаях направлено на восток. 4. Перемещение тела при равноускоренном и равнозамедленном движении определяется как площадь под графиком зависимости скорости от времени. 5. Зависимость координаты от времени при равноперемеином прямолинейном движении определяется параболой. Гпвев д Кннвмвтигв тете вольное точно 19 Решение: ч, мгс Зависимость скорости мотоциклиста от времени имеет вид т=а1=51. Ю Перемещение численно равно площади под графиком зависимости скорости движения от времени.' Лх = — ° 5 25 = 62,5 и, ! 2 При начальной координате мотоциклиста х, = О, г г г г га получим закон прямолинейного равноускоренног х,м пг га го движения х = — = 2,51 2 График этой квадратичной функции представляет собой параболу.
гг Ятвйт: Ат = 62,5 м. Рещайиа: Скорость мотоциклиста меняется со временем по закону т= г„+аз . В момент старта начальная скорость ег =О, тогда ко аз. Искомый промежут 25 ток времени г= — = — = 5 с. а 5 Расстояние от места старта найдем, используя аг' 5 5 формулу г5х = — = — =62,5 и, 2 2 Сггвеу: 1=5с; Ля=62,5м.
Рещдние: Скорость при прямолинейном равнозамедленном движении менЯетсЯ по законУ т = ив — а1. Так как конечная скорость автомобиля равна нулю, то его ускорение а=-а= — =6,25м/с. Ускорение и 25 4 направлено на юг. Длина тормозного пути равна перемещению аваг томобиля 1= ох ох-х, = иг- †. Подставив в 2 это уравнение ускорение, получим: иог тх' 25'4 1=вог- о х ' =50м. 2 2 2 Жайме: а=6,25м/сг; 1=50 м.
Решение: Для построения графика зависимости скорости автомобиля от времени используем соотношение и=25 — 6,25(. х, нм (е г х х ~с Тормозной путь численно равен площади под графиком зависимости скорости от времени: 1 х. и 1=- 4 25=50 и. 2 гх Зависимость координаты 4' хш от времени при равнозамедленном прямолиней- и ном движении имеет вид: н 6,251' х=251- — ' 2 График квадратичной функпии представляет собой параболу ветвями вниз. ЯтаеТ; 1=50м. а г г х г Ьс 20 14.
П инвсное двимвние с постоянным к нивы Гляев г, кмемвтикв малы ьиое томь 5. Дайш Яешеейцй: Для решения задачи воспользуемся соотношени- ем и = и, — ат. По условию задачи тело уменьша- и к тя ет свою скорость вдвое, т. е. т= — ". Тогда иско- 2 УО мое время г= — ' . Путь равен перемещению при 2п прямолинейном равнозамедленном движении: аГ 1 = Лт = к г — †. Подставив время Н получим: 2 ( ~о "2а 2 2а 8и 8а ,2 тя . З12 Ответ: ~ = —; !=в 2а 8а Я5. Свободное падение тел О~ЕДЫ Н1 В Ю~ ".И Е Скорости падения в верхней части и в нижней части струи не равны между собой, позтому у поверхности Земли струя разделяется на капли, 2.
Если пренебречь сопротивлением воздуха, то падение тела на Землю можно считать равноускоренным. 3. Скатывая шар по наклонной плоскости, Галилей заметил, что расстояние, пройденное шаром, прн любом угле наклона плоскости пропорционально квадрату времени движения, Идеи Галилея были подтверждены Робертом бойлем, который наблюдал синхронное падение различных тел в сосуде, из которого был откачан воздух. 4, На тела, падающие в воздухе, действует сила сопротивления воздуха, а на тела, падающие в вакууме — нет. 22 за Г низависимсстил ти, яе мв вник, ока тии ско ния...
5. Г!ри открытии парашюта резко возрастает сила сопротивления возлуха, которая уравновешивается силой тяжести только при достаточно малой скорости. $16. Графики зависимости пути, перемеапения, скорости и ускорения от времени при равнопеременном движении ответы ол вопрог'и 1. Закон свободного падения тела, падаизщсго без начальной ско- с! рости, выглядит так: у = Н вЂ” †. График закона движения тела: 2 з о ! 2.
Графики проекции зависимости скорости и ускорения своболно- го падения: 3. Корень квадратного уравнение (19) можно озбросить. зак как ои нс имеет физического смысла. 4. Перемещение может как убывать, так и возрастать, а путь — это всегла не убывающая величина. Если убывающую часть графика зависимости перемещения от времени отразить сверху вни», мы получим график пути ст времени. 5. Графики зависимости пути, проекции перемещения, скорости и ускорения тела от времени: 23 Глвее а Ликеметике мате лелькой точки Рещение: Закон движения тела при свободном падении без начальной скорости имеет внд у = — .
2 Пройденный за четвертую секунду путь равен разности координат тела в моменты времени Гз =4 С Н Г, =3 С,т. Е. п4' у-3' е7 9,87 !=у(г,)-у(б) = — — = — = — '=34,3 м. 2 2 2 2 Ответ: 1=34,3м. Рещение: в(г-го)" у= ', где г — начальный момент вре- 2 мени, соответствующий началу движения тела.
Для первого тела Гт = О, тогда закон движения тела будет иметь вид у, = —, Для второго тела 2 ! я(г — т)' гн = т, тогда у, = . Для третьего тела 2 в(г — 2т)' гн = 2т, тогда у, = . В случае и-тела 2 й(г — (л — 1)т)' гм =(л -1)т, тогда у„= 2 24 16. Г и икизееисимистин и, н ме ния. ск ми и к ния... Соответствующие графики имеют вил парабол ветвями вверх. зк 1к-!И Решенщ: В момент отрыва седьмой капли ее координата равна нулю.
8(1-(л-1)т)' Из предыдущей задачи у„= ' . При 2 8(г-(7-1)т) и = 7, получим у, = =О, откуда 2 1=бт. Это время, в течение которого двигалась первая капля до момента отрыва седьмой капли. Тогда координаты третьей и второй капель в этот момент времени булут, соответственно, равны: 8(1 — 2т)' 8(бт — 2т)' У~ -" =8лт' и 2 2 д(г — т)' 8(бт — т)' 2581' -' з 2 2 2 Разность координат будет равна расстоянию между каплями; 2581' , 98т' !=у; -у, = — -88т' = —. 2 2 Я2вет: 1= —, 98тг 2 Гпввв а Кинематика и впьнса пинки Ьщйнйй: Закон движения тела при свободном падении без начальной скорости имеет вид у= —.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
