МЖГ2 (865020), страница 6

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 6)

У качествофактические значения скорости и давления, а не осредненные. Для осреднения самой стенки образуется так называемый ламинарный подслой, в котором силы * Соответствующим выбором положения щелей на поверхности и количества2⃗ = grad ( ) − ⃗ × rot(⃗ ). Тогда подстановкой воспользуемся статистическим методом. Если в уравнении Навье - Стокса для вязкости значительно превышают силы инерцииМожно вывести, что ( ∗ ∇) ∗ выдуваемого (или отсасываемого) воздуха можно обеспечить такое2взаимодействие газовых струй 2 с основным потоком 3, которое приведет кэтого выражение в уравнение Эйлера выше, получаем уравнение движения в несжимаемой вязкой жидкости скорости и давления заменить средними и Гипотеза Буссинеска2⃗⃗⃗⃗ − 1 grad() пульсационными значениями, а затем произвести осреднение по времени, то для вязкого газа осредненное значение Рейнольдсовых напряжений для образованию суперциркуляции (дополнительной циркуляции потока), сущность⃗ × rot(⃗)=формеГромеки-Ламба:+ grad ( ) − 2получим уравнения Рейнольдса.двумерногопотокаможнозаписатьввиде которой состоит в дополнительном разгоне (или торможении) потока и,⃗ ) = ( − ) + ( − ) + ⃗ ( − ).

На каждом участке интегрирования = , но так как в данном случаесоответственно, уменьшении (или увеличении) давления на отдельных участкахПримем обозначение Ω = rot(dнесущей поверхности с целью получения приращения подъемной силы. = −0′ ′ = Тогдавпроекцияхнаоси: выполняется осреднение для n участков, то ∂ ≠ 0.

Так как по свойствуdyСдув:∂t 21 Прандтльпридалвеличинеlmin физический смысл, аналогичный длине свободного′∂∂Сообщение ускорения пограничному слою состоит в подводе новой энергии+( ) − ( Ω − Ω ) = −осреднения произведения ′ = 0 и = 0, то второе слагаемое равно пробега молекулы в теории молекулярного обмена, а расстояние от слоя, откуда 2 ∂x∂xчастицам жидкости, замедлившимся в пограничном слое. Это достигается2′объемвышел,дослоя,гдепроизошлосмешение,назвалпутемсмешения∂∂ 1 выдуванием в пограничный слой изнутри тела струи жидкости либо + ′ .+( ) − ( Ω − Ω ) = −∂x∂xнепосредственным использованием энергии основного течения. В последнем2 2 ∂∂∂∂1 ∂P1 ∂=()(−0′ ′) ++ + + = −+ ∆ +случае в обтекаемом теле делают щель, через которую в замедливший свое 21 ∂t∂x∂y∂z0 ∂x00 ∂x+( ) − ( Ω − Ω ) = −1 ∂1∂течение пограничный слой врывается жидкость из области высокого давления.

В(−0′ ′) + 2 (−0′ ′)0 ∂y0 ∂zобоих случаях в ближайшем к стенке слое скорость частиц жидкости из-за** Уравнения движения в форме Громеки-Лэмба в явном виде содержат вектор ∂∂∂∂1 ∂P1 ∂′ ′подвода энергии увеличивается, что устраняет опасность отрыва.⃗ ) = 0 эти уравнения ∂t + ∂x + ∂y + ∂z = − 0 ∂x + 0 ∆ + 0 ∂x (−0 ) +вихря Ω.

Для случаев безвихревого движения, т.е. Ω = rot(•Отсос:1 ∂1 ∂′′′′(−0 ) +(−0 )обретают более простой вид, чем уравнения ЭйлераОтсасывание состоит в удалении из пограничного слоя частиц жидкости,0 ∂y0 ∂z∂∂∂∂1 ∂P1 ∂заторможенных в области возрастания давления, прежде чем они успеют вызвать′′(−0 ) ++ + + = −+ ∆ +∂t∂x∂y∂z0 ∂x00 ∂xотрыв течения от стенки. Благодаря отсасыванию сильно уменьшается1 ∂1 ∂сопротивление давлением. Путём отсасывания пограничного слоя удаётся(−0′ ′) +(−0′ ′)0 ∂y0 ∂zдостичь на подсасывающей стороне профиля при больших углах атаки большего- уравнения Рейнольдса для турбулентного движения несжимаемой жидкостивосстановления давления, следовательно, большей подъёмной силы.(−′ ′ ) −рейнольдсовые напряжения′′−0̅̅̅̅̅̅′ ′ −0̅̅̅̅̅̅′′ −0̅̅̅̅̅̅′ ′′ ′′′ ′ ′ −0̅̅̅̅̅̅′′ −0̅̅̅̅̅̅′ ′)() = (−0̅̅̅̅̅̅′′′−0̅̅̅̅̅̅′ ′ −0̅̅̅̅̅̅′′ −0̅̅̅̅̅̅′ ′- тензор содержащий нормальные и касательные напряжения РейнольдсаУравнения Рейнольдса отличаются от уравнений Навье - Стокса наличием девятидополнительных членов, учитывающих пульсации скорости.

Наличиепульсационных скоростей в турбулентном потоке приводит к образованию как быдополнительных напряжений, которые имелись бы в ламинарном потоке, если быраспределение скоростей в нем совпадало с распределением осреднённыхскоростей в турбулентном потоке.

Характеристики

Список файлов ответов (шпаргалок)