Главная » Просмотр файлов » 1629382485-048081f33d7067cb67d6bd3d4cee7eee

1629382485-048081f33d7067cb67d6bd3d4cee7eee (846428), страница 70

Файл №846428 1629382485-048081f33d7067cb67d6bd3d4cee7eee (Дулин В.Н. Электронные приборы 1977) 70 страница1629382485-048081f33d7067cb67d6bd3d4cee7eee (846428) страница 702021-08-19СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 70)

Принулевом напряжении на затворе (С/зи = 0 ) ток через прибор(между истоком и стоком) отсутствует, так как разность потен­циалов на переходе исток — подложка равна нулю, а к переходусток — подложка приложено обратное напряжение — Е^сиНа границе подложки с диэлектриком существует потенциаль­ный барьер: приповерхностный слой «-кристалла заряжен отри­цательно, а в пленке диэлектрика возникают положительныезаряды. Образование этого барьера объясняется следующимифизическими явлениями.Положим, что напряжения на электродах равны нулю ( и 3ц = 0и и си — 0).

На границах стока и истока с подложкой существуютэлектронно-дырочные переходы, а на границе диэлектрик —подложка — потенциальный барьер. Этот барьер образуется вслед­ствие того, что поверхностные состояния «-кремиия па границес пленкой ЯЮ2 богаты ловушками, захватывающими электроны,а пленка БЮ2 содержит некоторое ко­личество положительно заряженных+ _ #сиионов, образующих поверхностный за­■'■—О О-»ряд (?пов, равный по величине отрица­Истокиэи \Затдор Стоктельному заряду на поверхности п-полу­проводника (рис.

13-11, а). На этомрисунке слева изображена часть струк­туры вблизи областей стока и истока.Справа показана энергетическая диа­грамма контакта металл-диэлектрик — Рис. 13-10. Схема включе­/¿-полупроводник.ния с общ им истоком МДПДвойной слой электрических заря­ транзистора с индуцирован­ным каналом.дов образует у поверхности полупро­водника потенциальный барьер ф„5,и границы энергетических зон полупроводника смещаются в сто­рону отрицательных потенциалов.При подаче на затвор отрицательного напряжения возникаю­щее электрическое поле отталкивает электроны от поверхностив глубь «-полупроводника.

С увеличением отрицательного напря­жения потенциальный барьер вначале уменьшается до нуля,а при |С/ЗИ|> |фкс1 меняет знак. При напряжении — £/3и — —ипотенциальный барьер таков, что на границе диэлектрик — полу­проводник уровень Ферми проходит через середину запрещеннойзоны (рис.

13-11, б). Поверхностный слой «-полупроводникапри этом имеет собственную проводимость. При дальнейшемувеличении отрицательного напряжения на затворе приповерх­ностная область «-полупроводника продолжает обедняться элект­ронами. Границы энергетических зон у поверхности «-полупро­водника искривляются настолько, что в узкой приповерхностнойобласти уровень Ферми оказывается расположенным ниже сере­дины запрещенной зоны.

Иначе говоря, у поверхности «-полупро­водника образуется тонкий слой с инверсной — дырочной проводи­мостью (рис. 13-11, в). В этом слое под действием электрическогополя накапливаются дырки и между стоком и истоком форми-ДиэлектрикР и с. 13-11. Рабочая область прибора и энергетические диаграммыМДП транзистора с индуцированным каналом.0 ; б — при небольш ом отрицательном напряжении 1 / з ц ;п ри отрицательном напряж ении и 3 [|^ соответствующем формированиюканала р-типа.а — п ри С /зц =вруется, таким образом, р-канал. Этот канал толщиной в несколькотысячных долей микрометра отделен от остального объемап-полупроводника областью объемного положительного заряда,образуемого донорными ионами, обнаженными, в результатеухода электронов в глубь п-полупроводника.Изменяя напряжения на затворе — U 3 и> можно в достаточношироких пределах изменять в канале концентрацию дырок,управляя таким образом проводимостью канала.

Напряжениезатвора, при котором в приборе формируется канал, называютпороговым напряжением С/зи п ор Если при |{/зи| > IU зи порI подать отрицательное нанряжениена сток (U ca < 0), то в канале появится продольное электри­ческое поле и возникнет дрейфовое движение дырок от истокак стоку: потечет ток Iс- Этот ток можно регулировать, меняя нап­ряжение — и ш , а следовательно, и концентрацию дырок в канале,а также напряжение U си- В последнем случае будут изменятьсяне только дрейфовая скорость движения дырок в канале, и зна­чение тока 1с, но и конфигурация канала. Обсудим это явлениепри рассмотрении выходныххарактеристик.Выходные характеристики.На рис.

13-12 показаны выход­ные характеристки 1 с = ф 2(^си)при Z73и = const.Эти характеристики практи­чески такие же, как и для но­левых транзисторов других ти­пов. Ток 1С вначале растетпочти линейно с увеличениемотрицателыюгонапряжения С/си Рис. 13-12. Выходные (стоковы е) х а ­и соответствующим возраста­ рактеристики тран зи стор а с индуци­рованным каналом.нием продольного электриче' ского поля в канале.

Откло­нение от линейного закона объясняется изменением сопротивле­ния канала вследствие уменьшения его поперечного сеченияпо мере удаления от истокового конца. При подключении напря­жения — Uсм р-п переход на границе сток— подложка оказываетсяпод обратным напряжением (t/ци = 0), в то время как на p-и пере­ходе у границы исток — подложка напряжение по-прежнемуравно нулю. Запирающий слой у стокового перехода расши­ряется, увеличивается положительный объемный заряд ионов доно­ров в подложке, и дырки частично выталкиваются из канала у егостокового конца. Канал в этой области сужается (рис.

13-13, а).При напряжении [С/си! = |£7си нас| объемный положительныйзаряд еще больше увеличивается и канал у стокового концастягивается в узкую полоску (рис. 13-13, б). Наступает режимнасыщения, характеризуемый очень слабой зависимостью тока / сот напряжения |?7си| (пологие участки стоковых характеристик).С дальнейшим увеличением напряжения [С/си| начало «горловины»канала смещается к истоковому концу (рис.

13-13, в); сопротив­ление канала еще более увеличивается. Сопротивление каналарастет не строго пропорционально увеличению напряжения |£/си |.что и обусловливает некоторое возрастание тока 1 с-Аналитически зависимость тока стока 1с от напряженийна электродах прибора определяется следующим приближеннымсоотношением [24]:1С=5 уд [ ( ¡ £ / з и | -|£/з и п ор !) |#си|где-1^си!2] ,удЧ,'у д ■(13-10)(13-11)^ зи ^ сиДифференцируя (13-10) по 17Сж и полагая производную равнойнулю, можно определить напряжение насыщения:\UcTS.

нас| =(13-12)| ^ 3и | — |^ЗИ пор|-Подставляя это выражение в (13-10), получаем выражение длятока стока в режиме насыщения:I С пас —(13-13)уд (|С/,т7^зи|' ■ ![7ЗИ1Юр|)2.Влияние подложки. На рис. 13-14 показано еще одно семействостоковых характеристик, но в отличие от рис.

13-12 здесь пара-I |^з»|>!Узилрр|-I^зиН^зккр|I |^з»|>)Узи лор|2У //////?У 7777777>т'\ © ^ @ © ------ '|Уси|=|Ус» нас]*)‘——0© ф ® ©¡(/сиН^синас|\© ф © ©В)Рис. 13-13. Рабочая область транзистора при различных напряжениях # с и .а — при |УСИ | < |1/с и нас/; С — при 117с и н ас|; в — при |ис и ! > |С/С ц нас .метром служит напряжение на подложке 17пи> а напряжениепа затворе \и 3 ш\ остается неизменным для всего семейства кривых.Таким образом, эти характеристики получены при таком вклю­чении прибора, когда подложка не соединена с истоком, как насхеме рис. 13-10, а находится под положительным относительноистока потенциалом (С/ци > 0 ) . В этом случае подложка исполь­зуется как дополнительный управляющий электрод, с помощьюкоторого осуществляется управление величиной тока в каналеПо этой причине подложку иногда называют нижним затвором.Механизм управления током в этом случае такой же, как и в по­левом транзисторе с управляющим р-п переходом.

Под действиемэлектрического поля, созданного напряжением 17\\и, не толькорасширяется область, обедненная электронами вблизи канала,но и выталкивается из канала некоторое количество дырок.Сопротивление капала увеличивается, и ток /с , как это видноиз характеристик на рис. 13-14, уменьшается.Характеристика передачи (стоко-затворная;) 1с —показана на рис. 13-15. При 1Уци = 0 ток стока I с появляетсяРис. 13-15.

Х а р а к тер и ­стики передачи (сток о­затворные) при различ­ных напряж ениях наподлож ке.Рис. 13-14. Выходные (сток о­вые) характеристики транзи­стора при различных нап ря­жениях на подложке.в приборе только при напряжениях |£/зи1> 1^зипор1> когдасформируется канал. При подаче на подложку положительногонапряжения стоко-затворная характеристика смещается в сторонуболее отрицательных напряжений на затворе. Канал форми­руется при | ? 7 з и п о р 1 > IЕ^ЗИпор I13-4. П АРАМ ЕТРЫ П О Л Е В Ы Х ТР А Н ЗИ С Т О Р О ВВ качестве основных параметров полевых транзисторов исполь­зуются г/-параметры в уравнениях (13-1) эквивалентного четырех­полюсника.

В общем случае токи и напряжения в транзисторе —комплексные величины, поэтому в качестве параметров исполь­зуются полные проводимости, которые для схемы ОИ записываютсяследующим образом:d l.ниdU зи(13-14)и с и = constполная входная проводимость;а! ■12 Иd U cviС/3И = constполная проводимость обратной передачи;d indU,зиU о д = const(13-15)^ си^зи==СОП8*— полная выходная проводимость.При работе транзистора с сигналами низкой частоты в каче­стве параметров используют активные составляющие полных про­водимостей: g 11I„ %\2п '-1 ^214 И @ 22ПВ литературе часто эти величины обозначают иными символами,подобными тем, каторые используются для электродных ламп.Входное дифференциальное сопротивление»_1й^зивх-д и ф -^ г _ ~ ^ гГУс и = СОП31(13-18)'Как уже отмечалась выше, величина /?вх.дИф в полевых транзи­сторах очень велика: 108—1010 Ом в транзисторах с управляющимр-п переходом и 1010—1012 Ом в МДП транзисторах.Крутизна характеристикис_нас(13-19)° — 6 21И----- -ГГ;---аиШС-ГСИ ~ с ОП91и пи = 0Крутизна 5 для полевых транзисторов лежит в пределах отнескольких десятых долей до 3 мА/В.Зависимость крутизны характеристики от напряжений на элек­тродах транзистора можно получить, дифференцируя выражения(13-8) и (13-10).

Характеристики

Тип файла
PDF-файл
Размер
14,36 Mb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Зачем заказывать выполнение своего задания, если оно уже было выполнено много много раз? Его можно просто купить или даже скачать бесплатно на СтудИзбе. Найдите нужный учебный материал у нас!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6418
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее