Fluegge-1 (1185100), страница 53
Текст из файла (страница 53)
Согласно электродинамике Максвелла, изменение поля Я на бзт" приводит к изменению плотности магнитной энергии; бЕ =- — абдт, (128.10) где Ж вЂ т называемая намагниченность, т. е. магнитный дипольный момент 1 см' вещества, индуцнрованный полем Я~. Предполагается, что она пропорциональна полю тг": его = ",(Я.
(128. 11) Коэффициент пропорциональности )( называется магнитной восприимчивостью. Комбинируя соотношения (128.10) и (128.11), получаем бЕ = — — ХЯбЯ', и, следовательно, плотность магнитной энергии будет равна Е= — — з ХР~г. 1 (128.12) Если )( — положительная величина, то мы говорим о парамагнетизме, если т,— отрицательная величина, то — о диамагнетизме.
Макроскопическое выражение (128.12) для плотности магнитной энергии мы должны отождествить либо с выражением (128.7), если (ФО, либо с умноженным на М выражением (128.9), если !28. Парамагнитная и диамагиитная аогприимчивасяги 341 1=0. В первом случае мы имеем делос парамагнетизмом, причем (128. 13) во втором же случае Х,„, = — дг 6„,, <О! Га ~ О), (128.14) и, следовательно, мы имеем дело с диамагнетизмом. Как и следовало ожидать, формула (128.13) совпадает с классической формулой Ланжевена, полученной усреднением по ориентациям постоянного дипольного момента )4 = — а.. е 2агс (128.15) Хама "Ч (1+1) )й) Хлиа 2аг <с > (128.16) фактически это есть отношение вращательной и тепловой энергий электрона.
Первая из них составляет несколько электрон- вольт, вторая по порядку величины равна 0,03 эВ при комнатной температуре ". и Величина <га) по порядяу совпадает с квадратом Соровсиого радиуса (а'-'~тге)а. Полагая для оценни в числителе отнопгення (128.16) 1 = 1, находим, что он равен яггйгге=-27,2 вВ. Диамагнитная восприимчивость значительно меньше парамагнитной восприимчивости, поэтому ее можно не учитывать при рассмотрении парамагнитных веществ. В этом можно убедиться, оценив отношение .
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
