Главная » Просмотр файлов » М.Г. Иванов - Как понимать квантовую механику

М.Г. Иванов - Как понимать квантовую механику (1156773), страница 32

Файл №1156773 М.Г. Иванов - Как понимать квантовую механику (М.Г. Иванов - Как понимать квантовую механику) 32 страницаМ.Г. Иванов - Как понимать квантовую механику (1156773) страница 322019-09-18СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 32)

Влияние измерения на состояние системы носит существенно неклассический характер, с чем связан ряд интересных эффектов и парадоксов, которые мы также обсудим ниже.Процедура измерения не выводится из уравнений, описывающих поведение изолированных систем.5.3.1. Проекционный постулатОбсуждая вероятностный смысл волновой функции, мы уже затрагивали процедуру измерения (см. 3.1.4 «Распределение вероятностей и волновые функции при измерении», 3.1.5 «Амплитуда при измерении и скалярное произведение», 4.5.1 «Нормировка волновых функций на единицу»).Как мы уже знаем, в результате измерения, дающего ответ «да», волновая функция ψдо проецируется с помощью ортогонального проектора†= P̂да P̂даP̂да = P̂дана некоторое подпространство Hда пространства H. Нормированная на вероятность волновая функция (матрица плотности*) сразу после измеренияимеет вид:|ψда = P̂да |ψдо ∈ Hда .∗ρ̂да = P̂да ρ̂до P̂да ∈ Hда ⊗ Hда,ρ̂до ∈ H ⊗ H∗ .[∗]При этом вероятность того, что измерение даст ответ «да», выражаетсяследующими способами:pда = P̂да = ψдо |P̂да |ψдо = ψда |ψдо = ψда |ψда .2pда = P̂да = tr(ρ̂до P̂да ) = tr(ρ̂до P̂да) = tr(P̂да ρ̂до P̂да ) = tr(ρ̂да ).[∗]5.3.

И ЗМЕРЕНИЕ155Процесс измерения в стандартной квантовой механике считаетсямгновенным, а результат измерения абсолютно непредсказуемым (можноопределить лишь вероятности).Если задан проектор P̂да , то можно определить проекторP̂нет = 1̂ − P̂да ,описывающий неполучение ответа «да» (получение ответа «нет»). Подпространство Hнет состоит из векторов, ортогональных всем векторам из Hда .Любой вектор из H однозначно разлагается по этим подпространствам:|ψ = 1̂|ψ = (P̂да + P̂нет )|ψ = P̂да |ψ + P̂нет |ψ = |ψда + |ψнет .Свойства проектора P̂нет и его использования полностью аналогичны свойствам P̂да .

Во всех рассуждениях мы можем сделать замену «да»↔«нет».В следующих подразделах мы рассматриваем вопрос о построениипроекторов для различных вопросов/измерений и их свойствах.Невырожденный дискретный спектрПусть мы измеряем физическую величину, описываемую эрмитовымоператором Â с дискретным невырожденным спектром. Т. е.Â|ϕk = αk |ϕk ,αk = αk , k = k ,причём k — дискретный параметр.Набор ϕk образует ортогональный базис, элементы которого можнонормировать на единицу, т. е.ϕk |ϕk = δkk ,|ϕk ϕk | = 1̂.(5.33)(5.34)kМы можем описать измерение, определяющее значение физической величины Â, т.

е. определяющее в каком из состояний ϕk находится система,следующим образом:• P̂k = |ϕk ϕk | — проектор на состояние ϕk ;• проекторы описывают взаимоисключающие исходы, поскольку (из-заортогональности состояний ϕk ) P̂k P̂k = P̂k δkk ;• pk = ψ|P̂k |ψ = ψ|ϕk ϕk |ψ — вероятность того, что в результатеизмерения система будет найдена в состоянии ϕk и, соответственно,попадёт в это состояние (см. (4.29));156ГЛАВА 5• эрмитов оператор P̂k можно трактовать как наблюдаемую, отвечающую на вопрос «равна ли величина Â значению αk (да=1, нет=0)?»,или «какова вероятность того, что Â равняется αk ?»9 ;• 1̂ = k P̂k — представление единичного оператора в виде суммы проекторов;• используя предыдущий пункт, мы можем разложить исходную волновую функцию ψ по базису состояний ϕk :|ϕk ϕk |ψ =ϕk |ψ |ϕk ;P̂k |ψ =|ψ = 1̂|ψ = kkчислоk• коэффициенты разложения ψ по ϕk равны ϕk |ψ и задают соответствующие амплитуды вероятностей, как и положено компонентам волновой функции;• под действием проектора P̂k исходное состояние ψ превращаетсяв нормированное на вероятность состояния φk из раздела 4.5.2:P̂k |ψ = |ϕk ϕk |ψ = ϕk |ψ |ϕk = |φk ; число• оператор наблюдаемой может быть представлен в виде Â = k αk P̂k .Вырожденный дискретный спектрСлучай вырожденного дискретного спектра отличается от невырожденного тем, что некоторым собственным числам соответствует нескольколинейно независимых собственных функций, т.

е.Â|ϕkc = αk |ϕkc ,αk = αk при k = k .Дискретный параметр c = 1, . . . , nk нумерует собственные функции, отвечающие данному собственному числу αk .Мы снова можем выбрать набор ϕkc так, чтобы он задавал ортонормированный базис, т. е.ϕkc |ϕk c = δkk δcc ,|ϕkc ϕkc | = 1̂.k(5.35)(5.36)c9 Вероятность задаётся как среднее от оператора P̂ , а измерение наблюдаемой P̂ всегдаkkдаёт 0 или 1, поскольку только эти числа являются собственными, и только такие значениявероятности мы можем измерить в единичном опыте: вероятность после измерения всегдаравна либо 1 (событие произошло), либо 0 (событие не произошло).5.3. И ЗМЕРЕНИЕ157В правилах из списка в разделе «Невырожденный дискретный спектр»следует заменить только первый пункт.Рассмотрение измерения для случая дискретного вырожденного спектра отличается только определением набора проекторов на собственные подпространства оператора Â, отвечающих выбранным k:P̂k =|ϕkc ϕkc |,tr P̂k = nk .cТеперь проектор P̂k отображает волновые функции на подпространствоkразмерности nk , натянутое на векторы из набора {|ϕkc }nc=1.Параметр c ∈ Uk может быть и непрерывным, в этом случае изменяется условие нормировки состояний, поскольку суммы по c заменяютсяинтегралами:ϕkc |ϕk c = δkk δ(c − c ),|ϕkc ϕkc |dc = 1̂,k Uk(5.37)(5.38)|ϕkc ϕkc |dc.P̂k =(5.39)UkНепрерывный спектрСобственные состояния непрерывного спектра нормируются уже не наδ-символ, а на δ-функцию.

В случае невырожденного спектра мы имеем:Â|ϕα = α|ϕα ,ϕα |ϕβ = δ(α − β),|ϕα ϕα | dα = 1̂.Функции |ϕα как всякие функции непрерывного спектра не являютсяволновыми функциями из пространства H.1010 Собственные состояния непрерывного спектра не попадают в пространство состояний|ϕα ∈ H, но попадают в оснащённое гильбертово пространство |ϕα ∈ D (4.37). То естьдля почти всех состояний (|ψ ∈ D, D плотно в H) определено скалярное произведениеϕα |ψ.

А также наоборот: скалярное произведение ψ(α) = ϕα |ψ определено для всех158ГЛАВА 5Мы можем формально написать оператор p̂α = |ϕα ϕα |, но этотоператор отображает почти все элементы H на векторы, пропорциональные |ϕα , т. е. не попадающие в H. Однако среднее от оператора p̂α задаёт плотность вероятности обнаружения значения наблюдаемой Â, близкого к α:(α) = ψ|p̂α |ψ.Функция (α) определена почти при всех значения α, однако непосредственный физический смысл имеет не она, а интегралы от неё:⎛ b⎞bP[a,b] = (α) dα = ψ| ⎝ |ϕα ϕα | dα⎠ |ψ = ψ|P̂[a,b] |ψ.aaИнтеграл от «нехорошего» оператора p̂α уже является «хорошим» оператором-проектором (см. раздел 3.1.4 «Распределения вероятностей и волновыефункции при измерении»):bP̂[a,b] =b|ϕα ϕα | dα.p̂α dα =aaКогда проектор P̂[a,b] действует на волновую функцию, представленнуюв как функция α, то из волновой функции «вырезается кусок» [a, b], а внеэтого отрезка волновая функция обнуляется (3.9) (проверьте, используяψ(α) = ϕα |ψ).Удобно определить проекторнозначную функцию P̂ (a) = P̂(−∞,a] .

С еёпомощью мы можем определить проекторы, отвечающие отрезкам:P̂(a,b] = P̂ (b) − P̂ (a).Такая функция хороша тем, что при всех значениях аргумента мы имеем«хорошие» (и даже ограниченные) эрмитовы операторы и можем, используяих, не задумываться о сложностях работы с непрерывным спектром.Как и в случае дискретного спектра, мы можем определить исходныйоператор Â через собственные числа и проекторы, но теперь вместо суммы|ψ ∈ H и почти всех α.

Это скалярное произведение задаёт функцию ψ(α), которая представляет разложение вектора |ψ по базису |ϕα . Функция α → ψ(α) квадратично интегрируема(принадлежит L2 (R)), а функции пространства L2 (R) определены с точностью до множестваточек лебеговой меры ноль.5.3. И ЗМЕРЕНИЕ159надо писать интеграл:Â =α |ϕα ϕα | dα.(5.40)Проекторнозначная мера**Последний интеграл (5.40) не совсем обычен, поскольку является пределом интегральных сумм, в которых вместо длин отрезков служат проекторы:αk+1αk|ϕα ϕα | dα =αk (P̂ (αk+1 ) − P̂ (αk )).kkαkЭто напоминает используемое в теории вероятности понятие интеграла помере, но в обычном интеграле по мере используется числовая, а не проекторнозначная функция:f (x) μ(dx) = limf (xk )(M (xk+1 ) − M (xk )).δx→0kЗдесь μ(dx) = M (x + dx) − M (x) — мера.

Мера конечного полуинтервалаимеет вид μ((a, b]) = M (b)−M (a). Для гладкой монотонно-возрастающейфункции M интеграл по мере сводится к обычному интегралу:f (x) μ(dx) = f (x) M (x) dx,для гладкой функции M мера любой точки равно нулю.Однако, если монотонно-возрастающая кусочно-гладкая функция Mимеет скачки, то мера точки скачка отлична от нуля μ({a}) = M (a+) −− M (a−). Интеграл по мере теперь состоит из двух членов: обычного интеграла и взвешенной суммы по точкам скачков xkf (x) μ(dx) = f (x) M (x) dx +f (xk ) μ({xk }).xkТакого рода интегралы нам уже встречались, когда мы рассматривали операторы, имеющие как дискретный спектр, так и непрерывный спектр.Аналогично мы можем определить проекторнозначную меру с помощью монотонно-возрастающей проекторнозначной функции P̂ (α).160ГЛАВА 5Монотонность проекторнозначной функции означает, что с ростом αрастёт подпространство, на которое проецирует проектор: P̂ (α)H ⊃⊃ P̂ (β)H, если α > β. Это свойство удобно записать так:P̂ (α)P̂ (β) = P̂ (β)P̂ (α) = P̂ (min(α, β)).Как и функция M , функция P̂ может испытывать скачки в точках, отвечающих дискретному спектру:P̂ ({αk }) = P̂ (αk +) − P̂ (αk −) = 0.Интеграл по проекторнозначной мере позволяет представить эрмитов оператор в виде интеграла, который сводится и интегралу по непрерывномуспектру и сумме по дискретному:Â = α(k) P̂A (dk) =α |ϕα ϕα | dα +α |ϕα ϕα |.α∈Uα∈WПроекторнозначная мера P̂A (индекс A показывает, с каким эрмитовымоператором эта мера связана) позволяет рассматривать единым образомдискретный и непрерывный спектры.

Характеристики

Тип файла
PDF-файл
Размер
5,45 Mb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Зачем заказывать выполнение своего задания, если оно уже было выполнено много много раз? Его можно просто купить или даже скачать бесплатно на СтудИзбе. Найдите нужный учебный материал у нас!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6417
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее