Главная » Просмотр файлов » Диссертация

Диссертация (1150827), страница 10

Файл №1150827 Диссертация (Структура и электрооптические свойства холестерических и нематических жидких кристаллов с неоднородным распределением директора) 10 страницаДиссертация (1150827) страница 102019-06-29СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 10)

– Pp. 1448-1454.57. Bessarab P.F., Uzdinb V.M.,c, Jónsson H. Method for finding mechanism andactivation energy of magnetic transitions, applied to skyrmion and antivortexannihilation // Computer Physics Communications – 2015. – Vol. 196. – Pp.335-347.58. Y. Choi, H. Yokoyama, J.S. Gwag Determination of surface nematicliquid crystal anchoring strength using nano-scale surface grooves // OpticsExpress – 2013. – Vol. 21. – Pp. 12135-12144.7659.

Seo D.-S., Limura Ya. , and Kobayashi S. // Appl. Phys. Lett. – 1992. – Vol.61. – P. 234.60. Блинов Л.М., Раджабов Д.З., Собачюс Д.Б., Яблонский С.В. // ЖЭТФ –1991. – Vol. 53. – P. 223.61. Subacius D., Pergamenshchik V. M., Lavrentovich O. D. Measurement ofpolar anchoring coefficient for nematic cell with high pretilt angle // Appl.Phys.

Lett. – 1995. – Vol. 67. – Pp. 214-216.62. Hwang Sh.-J., Jeng Sh.-Ch., Hsieh I-M. Nanoparticle-doped polyimide forcontrolling the pretilt angle of liquid crystals devices // Optics Express –2010. – Vol. 18. no. 16. – Pp. 16507-16512.63. Мэтьюз Дж., Уокер Р. Математические методы физики. – Атомиздат,1972.

– P. 401.64. Аксенова Е.В., Дивинский Б.Б., Каретников А.А., Каретников Н.А.,Ковшик А.П., Крюков Е.В., Романов В.П. Особенности распространениясвета в ячейках киральных жидких кристаллов во внешнем электрическом поле // ЖЭТФ – 2014. – Vol. 145. no. 2. – P. 369; Aksenova E.V.,Divinskii B.B., Karetnikov A.A., Karetnikov N.A., Kovshik A.P., KryukovE.V., Romanov V.P. Peculiarities of light propagation in chiral liquid crystalcells in an external electric field // JETP – 2014. – Vol.

118. no. 2. – Pp.323-332.65. Аксенова Е.В., Вальков А.Ю., Каретников А.А., Ковшик А.П., Романов В.П., Рюмцев Е.И. Особенности рефракции необыкновенного лучав геликоидальной среде с большим шагом спирали // ЖЭТФ – 2004. –Vol. 126. no. 5. – Pp. 1109-1122; Aksenova E.

V., Val’kov A. Yu., KaretnikovA. A., Kovshik A. P., Romanov V. P., Ryumtsev E. I. Extraordinary ray77refraction in a large pitch helical medium // JETP – 2004. – Vol. 99. no. 5. –Pp. 965-977.66. Вальков А.Ю., Романов В.П., Шалагинов А.Н. Флуктуации и рассеяниесвета в жидких кристаллах // УФН – 1994. – Vol. 164.

no. 2. – Pp. 149-193.67. Kuz’min V.L., Romanov V.P., Zubkov L.A. Propagation and scattering oflight in fluctuating media // Physics reports – 1994. – Vol. 248. no. 2-5. – Pp.71-368.78Приложение AКоэффициент экстинкции втвист-ячейке с большим шагом спиралиВ однородной анизотропной среде имеются два коэффициента экстинкции () и () . В борновском приближении они имеют вид [46, 66, 67]: ()() ()() ()∑︁ ∫︁ () 04Ωk() .=16 2 () cos () =,cos2 ()(П.1)Здесь индексы () и (), относящиеся, соответственно к падающей и рассеянной волнам, принимают два значения, отвечающие в одноосной среде модам () и ().

Величины () — углы между векторами e() и ^e() ,(︀)︀ = k() − k() — фурье-образ корреляционной функции флук^ − r′ ) = ⟨ ^(r) ^* (r′ )⟩, = ( + ), () –туаций директора, (rпоказатели преломления обыкновенной и необыкновенной волн соответственно, (q) =2∑︁⟨| |2 ⟩ ( + + + ) ,=1(П.2)где 2,⟨| | ⟩ = 2 + (33 − )(q · n)22(П.3)79– средний квадрат флуктуаций,∫︀[q × n],a2 = √︀ 2 − (q · n)2(П.4)a1 = [a2 × n],(П.5)Ωk() обозначает интегрирование по всем направлениям единичного векто-ра k() / () .В ряде случаев это выражение допускает существенные упрощения и может быть сосчитано аналитически.

При → 0 корреляционная функцияфлуктуаций директора расходится как −2 . Это приводит к логарифмической расходимости в интеграле (П.1). Обращение в ноль возможно только втом случае, если совпадают длины падающей и рассеянной волн. При этом погеометрическим причинам рассеяние типа () → () отсутствует. Таким образом логарифмическая расходимость появляется только при рассеянии типа() → (). Вклады в экстинкцию от рассеяний типа () → () и () → ()сводятся к однократным интегралам вида(,) = 0(,)1)︀1 − 2 (︀2(1−)(()−(1))+(),12122(1 + 2 )3/2−1∫︁0 sin2 *=(1 + cos2 * )3/2∫︁(П.6)1−1(︀)︀ 22 sin2 * (1 (2 ) − 1 (1 )) + 2 (2 ) ,(П.7)где 2 20 =,√82 33 ⊥ ‖1 () =,( + + 2−1 ())(П.8)(П.9)2 () = ( 2 + 2 + 2 2 )−1/2 ,(П.10) = (1 cos * − )2 ,(П.11) = 21 sin2 * + 1 − 2 ,(П.12)80 = 21 sin2 * + 2 − 1,1 =2 =√︀√︀(П.13)(1 + )/(1 + ),(П.14)(1 + )/(1 + cos2 * ),(П.15) = /⊥ , = /33 , = 1, 2.Логарифмический вклад в экстинкцию от рассеяния типа () → () можетбыть записан в виде(,)0 (⊥ ‖ )3/2 sin2 2* 1 (1 + 2 )ln,= 2 1(1 2 + 2 1 ) (П.16)где = ‖ cos2 * + ⊥ sin2 * ,(П.17) = (2 2‖ cos2 * + 2⊥ sin2 * )1/2 .(П.18)Заметим, что в этом выражении появился логарифм отношения /.

Этосвязано с тем, что корреляции директора ограничены размерами образца.Вклад вида (П.16) обращается в ноль при * = 0 и * = /2. На самом деледля этих углов вклад ненулевой. Поэтому кроме логарифмического вкладаучтем линейный по углу * . Для этого мы рассчитаем экстинкцию при * = 0и * = /2. Тогда линейный вклад примет вид(,))︁2 (︁= (,) (0) + * (,) ( ) − (,) (0) .2(П.19)Исходя из геометрических соображений, можно показать, что (,) (0) =(,) (0).

Значение (,) ( 2 ) можно получить численно из выражения (П.1).Таким образом экстинкция необыкновенного луча принимает вид () = (,) + (,)+ (,).(П.20)81В геликоидальной среде с большим шагом спирали формула (П.1) сохра^няет смысл, если учесть, что величины e() , () , () и (q),являющиесяфункциями директора n(), зависят от . Фактически, мы будем использовать выражение (П.1) в приближении локальной однородности, то есть длякаждого слоя директор определяется углами и данного слоя.82Приложение BСписок основных обозначенийBвектор магнитной индукцииэлектрическая емкость плоского конденсатораDвектор электрической индукцииe± (k⊥ , )единичный вектор поляризацииEвекторнапряженностиэлектрическогополя( , , )Hвектор напряженности магнитного поля ( , , )интенсивность света(), ()индексы величин, относящихся к падающей и рассеянной волнам соответственноkволновой вектор падающей на среду волны (k⊥ , ))k⊥двумерный вектор, не зависит от координат, его величина определяется углом падения света на среду0волновое число однородной изотропной среды11 , 22 , 33 модули Франкарасстояние между подложками жидкокристаллической ячейкиn(r)вектор директор83коэффициент преломления стекла призм(), ()тип волны: обыкновенная или необыкновенная соответственно0 , естественный шаг спирали ХЖК и шаг спирали, обусловленный граничными условиями, соответственно0 , естественный обратный шаг геликоидальной спиралии обратный шаг, обусловленный граничными условиями, соответственноrрадиус вектор (, , )r⊥двумерный вектор, составляющая радиус вектора, ортогональная оси Sвектор Пойнтинга (S⊥ , )⊥площадь поверхности подложки жидкокристаллической ячейкиэлектрическое напряжение = ⊥ объем рассматриваемой системы(1)поверхностная энергия сцепления на нижней граниЖК ячейки*координата точки среды, в которой необыкновеннаяволна меняет направление распространения на противоположноедлина падающей световой волныугол падения световой волны на границу разделастекло-жидкий кристалл^тензор магнитной проницаемости ‖ , ⊥магнитная восприимчивость вдоль и поперек директора соответственно84^тензор диэлектрической проницаемости среды‖ , ⊥диэлектрические проницаемости вдоль и перпендикулярно направлению директора соответственно, значения на частоте внешнего электрического поля‖ −⊥ , анизотропия диэлектрической проницаемости,значение на частоте внешнего электрического поля‖ , ⊥диэлектрические проницаемости вдоль и перпендикулярно направлению директора соответственно, значение на оптической частоте‖ − ⊥ , анизотропия диэлектрической проницаемо-сти, значения на оптической частотеполярный угол, задает направление вектора директора, отсчитывается от оси *угол между падающим волновым вектором и директоромазимутальный угол, задает направление вектора директора, отсчитывается от оси коэффициент экстинкции.

Характеристики

Список файлов диссертации

Свежие статьи
Популярно сейчас
Зачем заказывать выполнение своего задания, если оно уже было выполнено много много раз? Его можно просто купить или даже скачать бесплатно на СтудИзбе. Найдите нужный учебный материал у нас!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6384
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее