Проф. Р.Джакомелли в сотрудничестве с проф. Е.Пистолези. Исторический обзор (1123883), страница 27
Текст из файла (страница 27)
Действительно, теория крыла Прандтля была в то времп совершенно неизвестна впе ггределов Германии. Первый иностранный ученый, обративший внимание на эту теорию, бым йй Пистолези, которым прочитал лекцию в январе 1921 г. в Итальннской воздухоплавательной ассоциации, основанной в предыдущем году в Риме, под названием „Теория вихрей в аэродинамике".' Вторая статья, предназначенная для ознакомления с теорией крыла Прандтлл вие пределов Германии, была опуолнкована в 1921 г. в США и написана самим Прандтлем по просьбе Национального совещательного комитета по воздухоплаванию под названием „Приложение современной гидродинамики к воздухоплаванию"з.
После короткого изложения основных предложений теории певязкой жидкости рассматриваются в этом отчете следующие вопросы: исследовании Фурмана о корпусах воздушных кораблей, теория подъемной силы (плоскан задача), крыло конечного размаха, теории моноплана, теория полипланов, крылья в аэродинамической трубе и в свободном ограниченном потоке и приложение теории крыла к воздушному винту. В этой статье Прандтль дает также насколько исторических справок о раэотах его предшественников н сотрудников н, в частности, выявляет лначепие трудов Ланчестера.
Так, на стр. 25 этого американского отчета Прандтль отиечает основную идею Ланчестера, изложенную при рассмотрении крыла бесконечного разиаха 1„Аэродинамика", стр. 110 — 118 в 160 — 161) и заключающуюся в том, „что в любой момент масса воздуха под крылом г Ьа зеог!а 4е! гсг!!с! !и аего4!паж!са. Аж! 4е!!'Аезсс!аз!опе 1!а1гапа 4! Аегогссп!са, г.
1, 1920 — 1921. '-' МАСА, Керогх йй 116, 1921. 1'.е ))| |'и|и| ' |' и| | | .ш и||ш|' .и|| и должна иметыокорениг, наврав.|гниое вниз, что:|ы ооразовалась иодъечнан сила". !!рандтль с|ммнр|ет и еле ||ющей форче расс|зыенин Ланч| стерн ио:точу вопросе: нВонрсс, который он !Лзвчестер) ставит, зак;а|чае|си в тон, какое движение в звякает, если возд|х ио.| крылом пол|'чает на короткое вречн ускорение, направленное вниз, после чего крьшо подается немного вперед без вспкого,|авления, и затем впаду'х опять тскоряетсп н т.
д. Распределение ускорении ио размахе иавестно для случаи плоской пластинки, простираю|вейся в бесконечность с ооеих сторон и приведенной в движение нз состоиния покои, <рорча направлена| |гкоренни дана на фиг. ))4'. Из фигуры видно, что ускорение над и иод пластинкой направлено вниз, а спереди д сзади направлено вверх, обратно ускорению пластинки, так как воз,||х стекает с иластннни. Ланчестер н данноч случае спрашивает, какие иозиикнут скорости нз начальной На||номерной скорости о|носител|во пластинки есле,'|степе того, что пластинка нри приближении к рассматриваемой частице воздуха вызывает гскорение вопд|ха (кпк показано на фиг. М4), и! отенаюн|его чимо, ьоторое отки.невает возд|х вперед от пластинки. Нзртина распределении скоростпн н дзннй гока, полученная таким образом Ланчестероч и нриведевнзн н его книге, был|| в точности найдена Е|тта незаннснмо от него.
гг|о н воспроизведено ва фнг. г4. На ней ви;|но, что н рез|льтате говорении течении от крыла иод|- чается скорость, направлевваи вверх спереди пластинки, н равномерное |скорение у самой пластинки, направленное вина, вследствие чего сьоросп„ направленная вверх, превращается в скорость, направленную вниз, н сзади итастинки происходит пост| пенное | чеишиенне скорости, направлена.й вниз блзгодаря ускорепи|о вверх". Бак видим, вто описание возд|швого потока вокр||' крыла бесконечного размаха, данное Ланчестерон, аналогично изложенном| на верных страницах гд. !И этого раздела.
посвященных рассмотрению и| рннтероидальной системы Ааичестерз; мы цитируем адесь зто описание также но !!рзндтдю, чтобы пор|зать полное согласие Прандтля с этим оснопным представлением Ланчестера об образовании по.гьечной силы. 1)чо иредстяшение, однако, как н „Аэродинамика" Ланчестерз, так и ясно нысказлниое .Гаичестером в гго статье,,Летающая пашина.
Крыло с точки зрсинп теории и опыта" 1н15 г. пнлиетси н действительности дальнейиыгп продолз;ени| и н развотиеч ишотоиовского метода, примененного Рзнкнныч и Фр|дом к теории корабельных винтов. '1)тот чехо;! основан непосредственно на третьем законе двнл:енни и ввлиетон т| ч, что иногда называют |ченнем о непрерывной передаче количества движения, основные уравнении которого тказывают, что сила, но.,|учепнап от реакции жидкости, численно ранна количеств| )ниженни, сообщенпомг жидкости в секун|у. ' На фнг. 84 отчота Прав,)тдя депо вогпроизведенне фпг. 6В .Двродпиамнки" Лаиаегтгра. пре.о тавлающее схему стенки, покапаинтю Лаичегтером в гвпем дОкладе в 1894 г.
Эта фигура хкавывает нгкривлезие линна тока, вызываемое пригкт| тенек| пластинки .гоответ| твенно игкрнвш ннов форме, иероднпе п надине кромки ьотороп гоппадпют ~ линнямп тока"' 416 Рвал. 14 И>.'>ОРПЧБР! ПИ ОБЗОР Напомипзеч в .том месте, что в начале настоящей главы иы отчетгчли факт, что уже в прошлом столетпц делались попытки объяснить образование поддерживающей силы во время полета пгтем применения этого принципа, приложенного Рапкпвым в его теории корабельных винтов и состоягпего в прправвнваяпи подъемной силы или тяги количеству движения, возвикающему соответствепво в направлении вниа плп пазач относительпо тела, Но ;то в точности метод Язнчестера, кяк он пшпет в своей „Аэродинамике« и говорит в выше)казаииой статье: „...во-первых, что непосредственное приликевие этого метода пе дает выводов, соответствгющих опыту, и, во-вторых.
что оказалось возможным носредствои некоторых вспомогательных соображений !введевных в теорию па основе изгчения вихревого двшьенпя) создать такое положение, при котором вьютоповский метод да4г результаты, хорошо совпадающие с опытом". Можем теперь обратиться к дальнейшему перечислению трудов, издзипгзх в 1921 г. и в последующие годы для разъяснения и дальнейшей разработки теории крыла Правдтля.
В 1921 г. было издано в 1"ерманпп двз обзора по этому вопрэсу: одпп, написанный самим Прандтлем, посвященный, междт прочизь, Бе только теории крыла, под названием „Современвый прогресс теории движения жидкости и ее приложения в воздухоплавании"', и второй.
иаппсзиный Е. Эверлппгом (Е. Ечег!ш ), под названием „Совремеппая теорчш крыла и воздгшиых винтов"э. Наиболее же полвое изложение теории крьыча Правйтля было сделано впервые РЬ Пистолезн и 1922 г. в подробном отчете под названием „Теории вихрей в приложении к несущим системам"в. В 1922 г. вьппел также известный курс Фукса и Гопфа«, дявп~пй, наконец, полное пзложевие этого предмета. " В том же 1022 г.
выпгла раоота С. Л. Чаплыгина !0 общей теорви крыла моноплана«', в которой, независимо от 4«!пзеса, были получены результаты, касающиеся тзк называемои параболы мета- центров или параболы гстойчпвоотп и показано, что всакое крыло может быть заменено круговой дужкой, дающей ту же подъемиую силу и момент, ьац дапное крыло (изобрзжаю4пие дгжхп). В этой же работе впервые были иаучепы д!жки, представляющие инверсию эллипса,. Зги дужки были впоследствии подробио изучены экспериментально и полгчили развообразные приложения:".
В конце 1922 г. теория крыла Прап;!тля была опублмкована во Франции Ы. Рта (М. Воу) и в Лпглиц в 1929 г. 1'. 1'лауэртоп !'Н. Н!аког!! и Л. 1'. Дау (Л. В, У.ап). М. Руа издал в М 90 Со!!есВоп ВсчЕпПа, декабрь 1922 г., броп1юру, озаглавленнтю „Теория несущих поверхвостей. Теория Прзпдтля" 4 Ьяе пепегеп Когввсппшв йег 11пй!О> Ьгйвепен Яггошээкв|епге, ХО11вспгчгз йеч М. П. 1. Х> 37, 1921. в рбе пепеге ТЬеойе йег Тгаяг!Ьйе! Опй Ьпг!ООЬгвпЪеп, там же, «Чх 44, 1921. в Теопа йе1 гагз!О! аррйсава а1 в1взеп>! роггап11, Кеой1соой >!ей 1пвг!1пго Врейшепхв11е Авгопвп11со, эе 1, февр. и 1>4 2 вяр., 1922.
' Аегойупаш1!4, стр. У111+ 466. Ьерлян, 192з. '«К общей теории крыла моноплана>, нзд. Высш. воен. род. советом, 1922: также С. А. Чаплыгин, Пояпое собраипе Рочнненна, т 1Ь сгр. э05, 1938. 419 Гл. И) » конца»ых вк»,а ло наших дш:и )1,а ТйеоНе»!ен зшбасев рог!аи)ек. !.а Т!»»»о»!е бе Ргап»П1)'. За этпч изданием последоволп др»тве пвдаввн того же автора на ту же тему.
э В Лиглип же были изданы „Некоторые виды современной теории крыла" Г. Глатэрта и „!!и!»куляционная теорш» подьемвой силы с примером, вычисленным для крыла типа Лльб»»т!»ос", А. Р. Лакэ. ",Одновременно в СССР вышла в 1928 г. обшприаи рабОта Л. А. Саткевича эАэродииавика, как теоретическая основа авиации". В этой работе дано систематическое"изложение основ гидро- н аэромехавпки, подроово изло)кены основы теории крыла в плоскопараллельном потоке и теория крыла конечного равмаха, теории вихревых дорожек Ьармава в теория пограничного слояв".
В том же 1928 г. английские тченые ироверплп ма опытах теорию крыла Правдтля и опгбликовалн получеивь»е реаультаты в следующих изданиях: „Опытные ис»»ь»таю»н вихревой теории крыла", Г. Глауэрт' н „Теория Прандтля о подъемной силе и лобовом сопротивлении крыл»,ев бесконечного размаха ио измерениям крыльев конечного размаха", Фейдж (А. Райе) и Никсон»Н. 1.. т!хоп)».
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
