11 (1119293)

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла

Основыгеофизики2017 Лекция №11Носов Михаил Александровичотделение геофизики, физический факультет МГУhttp://ocean.phys.msu.ru/courses/geo/см. видео с экспериментомво вращающемся бассейнеМасштабвременитеченияПериодвращенияL?UTCarl-Gustaf RossbySwedish-US meteorologist1898-1957TTUL RoЧислоРоссбиЧислоРоссбиTURo Lэффекты вращениянезначительныНеподвижный (относительно Земли) бассейн24  60  60с 0.01м / сRo  30000.3м эффекты вращениясущественныВращающийся бассейн3с 0.01м / сRo  0.10.3м dvUT~dtUL/Uна экватореRo→∞p  g  2v  геострофическоеприближениеработает приR o  1dvUff  2 sin UчислоРоссбиUdtL/URo    ~Uf2v  LfОценка числа Россби для природных условийRo Uf  2 sin  4LfTгеострофическоеприближениехорошо работаетработаетплохо работаетsin  ~ 10 4 c 1Ro Ro Ro 1м / с641 0.0110 [м] 10 [c ]1м / с54110 [м] 10 [c ]1м / с44110 [м] 10 [c ] 0.11?Геострофическое и гидростатическоеприближения1 p0 x1 p0 y1 p0 zf v 0f u  0f  2 sin v  u , v p  p атм   0 g  z  g  0  dzzggxf v  0 f u = 0y =  ( x )x: u 000y: v g f xГеострофическое течение вблизи областиподнятия уровня (Сев.полушарие)антициклоническийгеострофическийвихрьГеострофическое течение вблизи областипонижения уровня (Сев.полушарие)циклоническийгеострофическийвихрьГеострофический ветерДвижениестрого вдольизобар!!!vН(Сев.

полушарие)pFКорПравило Бейс-Балло, 1857 (Бёйс-Баллот):«Если в северном полушарии вы встанете спиной кветру, зона депрессии будет слева от вас, а в южномполушарии – наоборот»ВХристофор БёйсБаллот1817-1890голландскийметеорологПоля атмосферного давления (изолинии) и скоростиветра на высоте 500 мбар (≈ 5.5 км)1.

Ветер направлен вдоль изобар2. Скорость ветравыше в областисгущения изобар1 узел:1 морская миля в час1.852 км/ч0.514 м/с«Геофизические» приближения:3. Циклострофическое приближение2v 1 p0r  rсмерч/торнадоПредположения:•стационарно0t•однородно и безграничнопо горизонтали     0•=constxy 0,  constt x y div(v)  0  div v  0tu v ww 0 0x y zzw  const w0w (z  H)  0v   p   ( v) v   2v    v  gt0x: uuvxz: uxwy=0=0wu=0vwyu=0 zy: u0=wwzvx=0v=0vy=0wv=0 zv   p   ( v) v   2v    v  gt0 1 0 1 0 1 0222 u  u  up 2v sin    2  2  2   0,xyz  x222p v  v  v 2u sin    2  2  2   0,yyz  xpg 0z2 u02 v sin   2  z 2 v 2u sin    2   0 z  1 pдля дальнейшего p( z) не pтребуется g  0 решенияатм  gz 0 z2d ufv02dz2dv f u  02dzf  2 sin СистемаобыкновенныхдифференциальныхуравненийГраничные условияПоверхность воды:dudz0z 0dvdzПоведение решенияна глубине:u z    0v z    0z 0Напряжениетрения ветраРешение (спираль Экмана)z/dглубинаu (z)  V0 e cosz / d   / 4  Экмана илиv(z)  V0 eV0 d2 z/dглубинатренияsin z / d   / 4 d2f sin Направление интегрального переноса водz/du (z)  V0e cosz / d   / 4v(z)  V0 ez/d0 u (z) dz sin z / d   / 4V0 d020v(z)dz0Интегральный перенос водперпендикулярен направлению ветра!!!Глубина Экмана d  sin турбулентнаявязкость224262  10 м / с  10 м / с  10 м / смолекулярная вязкость2d uf v   2  0dz2 f u   d v  02dzГраничные условия: Влияние глубиныокеана на течениеЭкманаповерхностьdudz0z 0dvdzz 0дноu (H)  0v( H )  0условие прилипанияH=10dH=3dH=dH=d/10Циклоны иантициклоны(синоптические вихри)Геострофический ветер/течение(Сев.

полушарие)vНpFКорДвижение строговдоль изобар!!!ВВетер/течение с учетом сил трения(Сев. полушарие)Нpv~30oFКорВектор скорости отклоненвлево от изобарыОтклонение существенно довысот ~1500 мВFтренияОтклонение у поверхностиземли ~30oПоля атмосферного давления (изолинии) и скоростиветра на высоте 500 мбар (≈ 5.5 км)Поля атмосферного давления (изолинии) и скоростиветра у поверхности землиУ поверхности земли, где сила трения велика,происходит заток воздуха в область низкого давленияи отток воздуха из области высокого давлениянасос ЭкманаНциклонВантициклон(Сев. полушарие)Синоптические вихрициклонантициклонвращениепротивчасовойстрелки(Сев.полушарие)вращение почасовойстрелке(Сев.полушарие)Восходящийпоток соскоростямисотни м/сутНисходящийпоток соскоростямиот десятковдо сотен м/сутСиноптические вихри - механизммеждуширотного воздухообменаУраганТропическиециклоныТайфунСхема тропического циклона~ 300-900 км+ обратная связь:«ветер –поток явного и скрытого тепла с пов-ти океана»Треки всех известных к 2010 г.

тропических циклоновhttp://www.climatewatch.noaa.gov/f  2 sin Условия возникновения: широты выше 5-10о ТПО > 26.5 oCТемпература поверхности океана (ТПО)КлассификациятропическихциклоновШкалаураганов Саффира— СимпсонаКатегория Скорость ветра, км/ч (м/с)Штормовойнагон (м)123451.2 - 1.51.8 – 2.42.7 – 3.74.0 – 5.5> 5.5119- 153 (33-43)154-177 (43-49)178-208 (49-58)209-251 (58-70)≥ 251 (70)«Оружие» тропического циклона: Ветер («…сделан из металла…») Дожди (0.5 м за сутки и более) Волны (до 30 м) Штормовые нагоны.

Характеристики

Тип файла PDF

PDF-формат наиболее широко используется для просмотра любого типа файлов на любом устройстве. В него можно сохранить документ, таблицы, презентацию, текст, чертежи, вычисления, графики и всё остальное, что можно показать на экране любого устройства. Именно его лучше всего использовать для печати.

Например, если Вам нужно распечатать чертёж из автокада, Вы сохраните чертёж на флешку, но будет ли автокад в пункте печати? А если будет, то нужная версия с нужными библиотеками? Именно для этого и нужен формат PDF - в нём точно будет показано верно вне зависимости от того, в какой программе создали PDF-файл и есть ли нужная программа для его просмотра.

Список файлов лекций