Гоноровский И.С. Основы радиотехники (2-е издание, 1957) (1095421), страница 66
Текст из файла (страница 66)
Из п прель!дущего рассмотрения видно, что этот результат основан иа а удачном сочетании особеш!Остей работы лампы с отсечкой аиодного т сечкой 90' п го тока с особенностями двухтак!Иой схемы: работа с отчеиием 1-ой позволяет свести к нулю иечезпые гармоники (за исклюа двухтактп "й) в самом анодном токе каждой пз ламп (рис. 11.3), гное включение ламп по схеме рис. ! 1.4 приводит взаимной х!О компенсации всех четных гаРмоннк в выходной об- тке анодНОг изет диого трансформатора.
Последнее обстоятельство пояспосдед из которого Видно, что при сдвиге импульсной ется Р Рые „а нос!и газ на половину периода относительно !'„, втоедовательн , ю,ш „ , ' „ „в СОВПалашт ПО фаэ вн а й ,б,„тки анодного тра! четных гармоник протекают во взаимяопРотивоположцы лениях и создаваемые ими лаагцнтные потоки цззцмц,, раа. жцых ца„ жа ются.
''цмцо т и' ' .'ничто. Ясно также, что и магнитные потоки от постояннь, ляющих знодных токов обеих ламп взаимно уничтожаю „осгзн- ввн чего устраняеи ду ся цо . 1 магничивание сеРдеч. ника трансформ 1 ра постоянным т током анодного питания Это несыта це ценное ад свойство двухт актцой схемы позволяет з~ . значительно уменьшн нть габариты и снизить („ Г стоимость трансформатора. Приведенные вы- .~" т ше свойства двухтактной схемы реализуГаа ются при полной еч симметрии схемы н ламп. В виду неизбежного в практике Рнс. 11Л разброса параметров ламп, стыкованне двух полупериодов может сопровождаться некоторыми искажениями формы выходного напряжения. Подбором напряжений возбуждения обеих ламп и некоторыми другими приемами (например, применением отрицательной обратной связи) можно обеспечить коэффициент нелинейных искажений пе хуже, чем в лицейцнл усилителях.
Частотная характеристика рассматриваемого усилителя апреле. ляется в основном выходным трансформатором. Остановимся на энергетических соотцогцениях для усилителя работающего с отсечкой 90' (так называемые усилители класса В при работе без отсечки усилители относятся к классу Л) Мощность, отбираемая каждой из ламп от источника ного тока, равна 1 !.!!) (!! !1 Полезная мощность, отдаваемая одной лампой в нагруз .' зку, равна') (!1,!2) ~' а ' уа! Р,= — '— 2 са антмиаигс О Индуктивность рассеянна вводного трансформатора здесь ни у" н иваго и сопротивление нагрузки, перечисленное в ннодную цепь, нриинмаита активным.
литуда первой гаРмоники вводного тока, Гдв «л мцлцтуда напряжения, создаваемого первой гармоникой — ампл половице первичной обмотки вводного трацсфорна матора. в (11 12) па (1!.11), найдем следующее выражение для ра~делив а!лачн ,, усилителя. Ра 1 ааа Гла 1 ал 2 Гаа 11а (11. 13) Отноше ошение -"— ', обозначенное Ранее (лч 11.1) через ул и опредеф лой (! !.10), зависит от угла отсечки, лнаиое ф-л ошеиие амплитуды переменного напряжения на анодной Отнош зье к напряжению ш1одно~о питания а агрузне (11,14) 1.ывается к о э ф ф и ц и е н т о м и с п о л ь з о в а ц и я а н о д н о г о и а ц р я ж е н и я.
Таким обРазом выражение (!1 13) можно записать в виде т! =- 0,5 ул Г, (!1.13) Разность между подводимой к лампе мощностью Ргц н отдаваемой в нагрузку мощностью Р, выделяется на аноде лампы. Следовательно, рассеиваемая ца аноде лампы мощность равна Ра 1 — ч и =' Рвл Рл = а ' , л 1' (11. 15) та=О 5 ° — ° 07 0 55=55в) 2 Оощая мо ( мо"шасть, отдаваемая в нагрузочное сопротивление рцс. 11 дл матер, ' ). вдвое больше мощвагти Р, (потери в трацсфоре здесь не десь не учитываются), отдаваемой каждой лампой н от- Выражения (!1,!!) — (1!.15) справедливы для любого усили- теля, работающего с отсечкой анодцого тока, но прн синусои- дззьном напряжении на нагрузке.
Применительно к рассматри- ваемому здесь режиму работы, когда угол отсечки !9=90', коэф- Фнш«' тл= — (см. ф- У (1!.10)). 2 )лозффициецт ' для неискаженного усиления должен быть не более О,У вЂ” О, О 7 —:0,8; прц больших й возникают искажения формы им- нульсов ац в ацодного тока за счет тока сетки. Подробнее этот вопрос рассматривается в к 11.3.. Подстав дставляя приведенные выше значения у и,' в ф-лу (11.13'), й1ЕМ шдачу усилителя; дельности. Эго удвоение мопп!ости в двухтактной гаетсЯ за счет УДвоецш! ИИОРЯжепии на неРвичпой обмо г ~1!ь еме д ного тРансфоРматоРа. Ле!!стви>ельно, так как пеРвые,.а анодаподных токов первой и второ!!р' ° ии г"'Рмо, и сдвинуты по фазе на 180' (за сч- аипы вофазного возбуждения сего!.) ет про того, лампы подключены к первичж,- ыотке с противоположных концов ЧНОй ОО, вление токов первой гармоники в — 1 1, ках трансфоРматоРа в любой момент а! а! ° т ире.
мени получается одинаковым, как это казапо на рвс..8. Следовательно, сш. даваемые этими токами на половинах Рвс. 11.8 обмотки напряжения суммируютсях). 8 11.3. Резонансные усилители мощности Использование энер!етпческих преимуществ нелинейного р,, жима усиления особенно облегчается в усилителях радиочастоты в которых в качестве нагрузки применяется колебательная сисш. ма.
Высокая избирательность колеоатсльных контуров обеспечивает настолько сильное отфильтровывание высших гармоник, что можно допускать л!обое искажепие формы импульсов анодвого тока.' Применение двухтактпой схемы для подавления четных гармоник, как в случае апериодических усилителей класса В, здесь не обяз>пелыю. Не обязательно также работать с углом отсечки точно 90'. Наконец, можно допустить значительно большее, чем в усилителях низкой частоты, использование анодного напр»же.
ния, так как возрастание сеточных токов не отражается на Форме напряжения, выделяемого аиодным колебательным контуром. Таким образом, в резонансных усилителях больших амплитуд имеется широкая возиожцость изменения Режима рш>оты элеи!'Ров' пой лампы. Некоторые о!Рапнчения, имеющие место прн усялеии» модулированных колеоанпй, будут рассмотрены в 4 !3.2. ПР» усилении же колебаний с постоянной амплитудои при выбора режима работы электронной лампы можно исходить глав ввьв! образом из требования получения заданной мощности на вых 1 ыходе при хорошей отдаче усилителя.
Как это следует из ф-лы (!1.13'), коэффициент полез! ЕЗВО!В действия растет с увеличением 1, т. е. с уменьшением угв' гла ОС 1 и„ул ьсвв сечки Н. Чем меньше 8, т. е. чем меньше длительность нину анодного тока, тем выгоднее осу!цествляется преобразовани ие эввр' вве рвс!!р ') В СВИВ» С РВЗВ»тВЕМ ВОЛУВсЮВОВВ»важ>й тЕХВВИВ ВСЕ б>ЛСВ!ВВ !'И,В!. ВтРВНЕВВЕ ВВХОВЯт ОмшеитЕЯЬНО МВЛО>Ю!ВНЫВ УСИЛИТЕЛИ КЛЯСС» Б ВВ '"' вв.
лвяевквх травлях. Ивложсввыв в яш!Ирм вврвгрвф основ»1,!е врвввш!и "" в„ы в остИ вив лвухтвк!вых схем с небольшими изме»в»вами могут быть рвсвр в вв хрвствяввчвскве триоды. Рвс. 11.З „анин в энергию колебаний, развнваесых в ре- >ияка питани !ом контуре уси ; У " !Ител!.
В пределе шис' б ! возиожнои величины равнои двум П! и »ости!а эф!Рициенты а, н ав, а следовательно, и 1„, и 1„, зщ,ет наи льше! эг ' ' „к !!Улю, т. е. ОМ, 0 До" днако, коэ е>!я те ! НСПОЛЬЗОВИ а- св в!с .ин»сается >7 м , г>- ыс пы по мои!ности а> 2 ! ! ! ! ! га с ая'. сходить из лам ! Если и г ебовзн ния получения ! ! ! ! шей возможной ! !!»ябольш ! ! ! данном токе наира Зах сыщеии я лампы ~ощноа>, 1, с, ! нужно приме- Ы угол отсечки вбли- !20', где коэффициент первой гарио ники а, пРохолит через свое максимальное значе!ше, равное 0,53.
Из графиков рис. 11.4 ва видно, однако, что ах изменяется в области 804(с3< !20в медленно. Целесообразно поэтому "а работать при Е> близком ! ! х 90', где хорошее использование эмиссиц Ф лампы сочетается с достаточно хорошим коэф- г фициеитом уы 1!Рнведем теперь осиовиые соображения по -.
' Г~~ выбору второго важного параметра, опрсде- али лающего отдачу усилителя, — коэффициента использования анодного иап и пряжения 8. С этой целью рассмотрим диаграммы сеточного И аио но усилителя Одного напряжений, а также аподного и сеточного токов для буждепня, Работаюгцего в нелинейном режиме. Напряжеш!е воз- подаваемое на сетку даапы, изображено на рнс. 11 9О. то нап я.
ИЕЛСИ!ИН 'апряжецие смещено относительно нулевой линии вниз на ИУ отрицательного напряжения смещения Еав. Заштрихо"и'!ые ~~сти соответству!от положительным значениям результи- апряжения сетка — катод. .его'шый ный ток, имеющий форму импульсов, возникаощих прп ~!Ильном напряжении сетки, показан па рис. 11.9б. 440 А<содный ток изображен на рис. 11.9е. Здесь взя взя с Гз —..-90". Импульсы анодпого тока совпада<о< по <разе ~~уча!1 П'1:<... тельной полуволной сеточного напряжения, '<о 1' Г На рис. 11.9г показаны постоянное напряжение ацода тающееся из пего падение напряжения на колебательцо ыч<ь 'юда и в Так как контур настроен цл -<астоту возбуждениямто с„ре ом конту ление его чисто активно и напряжекие на нем совпадая » о сопро„ с первой гармоникой анодного тока.
Таким образом, цо ает по ф, анода относителы<о катода изменяется в противофазе с, ' <юте<щаал нием сеточного напРЯжениЯ. Большое значение длЯ Работь< .' с изме„, тели имеет соотношение между минимальным потенциалом оты усцл„ ом анода е =Š— 11 »»<И»» и максимальным потенциалом сетки: е „„,—.— У вЂ” !Е Если е, ,„ >е „,, то сеточный ток относительно мал ц цм.
пульсы анодного тока имеют неискаженную косинусоидзльцум форму, совпадающую с положительной полуволной сеточного 1<з. цряжения. Подобный режим работы усилителя называется недо н а п р я ж е н н ы м. Если е„„„„<е,„,, как это изображено на рис. 11.9, то значительная часть электронов устремляется к сетке и в верхней части импульсов анодного тока образуется провал. Подобный режим работы усилителя называется п е р е н а и р я ж е н ц ы и.
В промежуточных случаях при е,, = е ... Рем<нм называекн критическим. Перечисленным режимам усилителя соответствуют различные значения ч = --. Для большинства генераторных ламп, ислольг а Е» зуемых в высокошстотных усилителях мощности, при ч <О," < режим получается недопапряжепиый, при ( э 0,95 перецалрн женный. При работе в перенапряженном Режиме определение отдельиы" сосзавляющих анодного тока усложняется нз-за искажешш фор®" импульсов. Подробное рассмотрение показывает, что величи<'а 'и 1 силн- получается близкой к —,.
Таким образом, при с=! отдача усил леля прцблнзцтельссо т< - О, 5 — '- ! = О, 78 = 80%, 1'„=- 5 (е (с) + 1! е„(с) ) лри Подставляя в (11.16) е, (с) =Е созыс — )Е„(, еа (с) Е» У~ сон ыс, получим с»=Е(Е» — 1<<<») сон<Ос+Я(ДŠ— (Е !) При <ес.= аз<Э анодный ток обращается в нуль, поэтому (11. 17) 0=8(Е,— 1И1.) соей+5(ВЕ.— !Е„!). (11.17') Вычитая (11.17') из (11.17), получим для тока 1'„в ис<терлнле — гс<ыс<+(! следующее выражение: (11. 18) 1„= 5 (Е,— 11(7„) (соз <ес — соз 8). Так как из этого выражения исключены постоянные напряже- """ Е. и Е,„, можно воспользоваться им для установления связи "ем<ду амплитудами первых гармоник токов н напряжений.
Зля этого приравцяем <лс=О. Тогда в левой части ур-ния (11.18) "обрал<ается в амплитуду импульса 1: 1,„= 5 (Š— 11!1„) (! — сон !!). Улиты итываЯ ф-лу (11.8), получим: режим усиления широко используется в ап яженнысс Р Перец" Р <ш<ах длинных, средних и коротких волн. ых передат <ис совр ль акоротких врез< . х волнах создание перецап)сяжйпиого режима На Ул " сложности обеспечения д<!статочцо болыпого ззтРУдц дной нагРУзки (малаЯ величина хаРактеРисти<яется из-за ело солротс<в~ со пвлениЯ анодной их частотах к этим трчдностям добавляется ьп Р).
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
