Гоноровский И.С. Основы радиотехники (2-е издание, 1957) (1095421), страница 67
Текст из файла (страница 67)
со !!а очень высок рции электронов, искажающее форму импульсов ,ще вл няцие инерциг е к сдвигу фазы пеРвой гармоники тока отпо„ссриводящее к оь о сеточсю<о напряжения установлению связи между напряжениями и токами аботаюсцего с отсечкой тока. Эго рассмотрение силителя, ра от здесь недонапряженным режимом, Заменяя реальные о"Р . „, ".а ы идеализированными, как это было сделано аничивается здесь ерцстики л ' се!0 1, можно жно для аводпого тока написать следующее выражение: (11.16) — „"' = 5(Е,— РУ,) (1 — соей) "1 (11 19) 1,1= — ~1 Е (Š— 1!У,) (! — соз ЕС). Помимо хорошей отдачи, достоинством переиапряжецног жима является ослабление дни <тронного эффекта, так „ блнзне протяжении значительной части периода напряжение сетки следи ' по величине к напряженшо анода или даже превышает пос"е Учитывая, наконен, что амплитуда напряжения ка к конт ~а 1! "Хвр, находим для 1„следующее выражение: а, ЕЕ» Д вЂ” сов 8) =1+а, Е))г„11 — о»8)' апирании лампы на протяжении всего пе- ,0 т е нри к ПР" , .
„ . " в бесконечность. В частном случае 6= — , К об)рашаетсн 2 Рнода д(=2Ка а выражении (11.20), находим: ' Основываясь на н Нлвр ().=у„г„=Е, — +да вр " ~~ = — =Р получаем 1 н Ев — — в + — — — вр Лг а „Е вЂ” в (1 — с 8) 1 а! (11 20) Сопротивление А! = — =- аг глн Ег а,(1 — сов 8) (!1,21) где авл1 гнв8) 8 В)он савв (11.22) формально представляет собой внутреннее сопротивление лампы, приведенное к первой гармонике анодного тока.
Заметим, что на основании выражений (!!.19) и (11.22) можно написать: 1м= — (Š— ии„) = Я, (Š— ВУ„) =Е, (У „, (11.23) Е аг \ где 5, — „средняя" )(1 кр утиз йа хара ктер нстн- ки, приведенная к ан- - Е плитуде первой гармони„управляюшее напря-г, н м»р жение г Выражение (11 20) га позволяет представя"' анодную цепь ламан' работающей в ггелннм Рнс. 11ЛО ном режиме, в виде экнн валентной схемы, по показанной на рис.
11.10. !)е следует забывать, что эта схема нмегнШая смысл только для установления связи между ум х соог может быть использована для установления энергетических ношений. следа' Кроме того, величина А' зависит от угла отсечки е) 1' с" ,,ости а ° вательно, от амплитуды колебаний в схеме, График зависимое гг! -в построенный по ф-ле (11.22), изобравкен на рис. 11 11. !!Ри К, тся н т. е. при переходе к линейному режиму, А', обращается коэффициент усиления откуда коэфф ~. ва» 1)а 2 К= — — -= — — =— Е = Е. в ,вр (1!.24) Это выраже ражение отличается от выражения для коэффициента усиления лине линейной схемы (см. ф-лу (10.23)) только заменой Я, на А'.
Полаган, как и Ранее, гс,' -.Лр, полУчим: 2в двр Б Двр К= — !л - — ';= — Р—.— '„. =- — — „— =Ю,» р"., (11.24') Здесь 5 — паспоРтное значеав ние крутизны характеристики лампы. Коэффициент усиления гг по напряжению при использовании генераторных ламп получается порядка 5 —: 20. Необходимо отметить, что усиление напряжения ие является главной задачей усилителей мощности. м Рассмотренные в данном паРаграфе усилители представляют собой по существу гепечаторы с посторонним (независимым) я нозбуждением, преобразук1шне энергию источника вводного пи- в тания ~нн в энергию высокочастотных колебаний. П ~ Рнведенные выше соотно» щения , лепна и необходимы для опреде1апрягкения, которое пуж» но поднгь агь на сетку лампы, чтоРнс. РЦ11 Ы ПОЛУЧН1 вернон га и °,'чшь требуемую величнпч ' Рмоникн аподного тока. Основные й кепи усилителя выбираюгся исходя из ности и из з условия получения хорошей во ный а Р счет н изложение порядка пр "не вхои одит в задачу настоящего курса.
же параметры аподтребуемой полезной отдачи усилителя. оектирования усили- ф 11.4. Элементы схем резонансных усилителей мо„ "1"ости Рассмотрим сперва схемы питания аподпой цепи Различают две основные схемы: последовательного н ~ать>я. ного питания анода. Последовательная схема питания н б еалпа рис. !!.12. Я изоб а " нз брама„ На этой схеме три основных элемента усилителя.. питания, колебательпый контур и электронная лампа источвкпоследовательное соединение. Источ- а образу>В> пик постоянного напряжения Е, шунтпрован конденсатором (так называемым блокировочным конденсатором) ,1 С „, представляющим очень малое со- Р, противление для токов высокой час- б ф) г тоты.
Таким образом, при рассмот- с„ репин распределения высокочастотных + напра>кепий в схеме нижнюю точку ба контура можно считать присоединен- + пой непосредственно к катоду лампы, Основнь>м достоинством последо- Рас. 11.И вательной схемы является то, что контур не шунтирован никакими вспомогательными элементакя, Этим объясняется широкое применение последовательной схеяы в диапазоне коротких воли. Недостатком этой схемы является то, что контур находится по отношению к земле под высоким напряжением Еаг Это УДоРожает стоимость коитУРВ, особенно ВРЯ ИСПОЛЬЗОВаннн ОЧЕНЬ ВЫСОКИХ НаПрлжЕНИй В МОЩНЫХ ПЕРЕДатпа ках (!Π— 12 ка и выше) н усложняет конструкцию органов Ва. стройки контура.
1(Роме того, проведение операций по настройгл контура предъявляет повнЛба шепные требования к обесаа. + — чешпо безопасности обслужи 'и,' вающего персонала. От перечисленных недб' + статков свободна схема Ва. а 0 (7 раллельного пита) ' ИВЯ 1 изображенная на рис. ! . ! 1,!3. Г + На этой схеме источая к па а КОВ1! Я тания Е, лампа и ко а ллелькьа образуют три паралле Р с. ЫЦЗ ветви. Разделится ы>ый мает денсатор С пРииима ба о лаба' себя постоянное напряжение Е„освобождая тем сам™ яа м к тельный контур от этого напряжения, Можно поэтому 'д" 1 обкладок конденсатора контура и нижний вывод кату>"ки Яо>1 заземлять. >!Россельиая катушка Е запирает путь токам В ба е СтаВЛЯ' частоты в цепь источника питания. Так как Ьб, преДс в этой цепи больпюе сопротивление для высокой един ., се колебательное напряжение, развиваел>ое па коле- стВЕНиое в част .Оитуре, действует также и на катушке Еб.
Лля по- „Оты, то ВСЕ ° .1ельноя Ьоит тока сопротивление катушки (омическое) настолько стояк" ВО ПВДЕ>ШЕМ НапРЯ>кепка от постоянной соетавляющвй ока можно пренебрегать. ь>боре величин Сб и Е. можно исходить нз следующих водного то При вы ор ба ба ,СЛ1>ВВЙ: емкостное сопРотивление Разделительного конденсатора У р ОЙ гармоники должно бь.ть мало по сравнению с сопродля пеРВОЙ калением контура: — — сг,. 1 и Сю При выполнении этого Условия сопротивление для высших гарм армоник будет еше меньше и падением напряжения высокой частоты яа конденсаторе Сб, можно пренебрегать. Индуктивность Еб„шунтирующая колебательпый контур, не должна оказывать существенного влияния на резонансную частоту контура.
Для этого величина Еб, должна быть велика по сравнению с индуктивностью контура Е, б! 1 а>а ! 1 1 1 1 1 7, Рас. 11.14 ение тока высокой частоты, отпетвляюшегося в дроссель Отношение б* К тОК в ку в основной катушке контура обратно пропорцнопа>ьно б' П , д Ха ПоэтомУ при достаточно большой величине последнего отноше ия ВО РЕН б 'НИЯ ТОКОМ ВЬ '0 Ой Ча ОтЫ В ЦЕПИ СтОЧН Ка Еа МОЖ- ветвпя 1 т>' 1 асг1ределеиие электронного тока лампы между Рис, !! дросгелем и разделительным конденсатором поясняется .14.
В ве верхней части этого рисунка показан полный апод- 447 пый ток з'„а па рис. 11.!4б и 1!.14е соответственно дроссель, равный 1„, и ток через Разделительный коидк через равный разности !'„— 1„. Этот последний ток предсгав „втор оиденса очевидно, сумму всех гармоник, входящих в импульс„„й о ой. Недостатком параллельной схемы питания, затрудняк, Шнм „' менение ее на коротких волнах, является шунтирование .
Рк КОИ~ вспомогательными элемеитами, ухудшающими качества . зРз конту, Рассмотрим теперь сеточную пепь усилителя мощности чие значителыь!х сеточных токов, достигающих в триодах в алк. спмости от степени напряженности режима 1Π— 20з!о ог аи аза тока, заставляет уделять болыцое вводного ое зцз. "ание 'Опросу 0»ощности расходуе. е в сеточной цепи усилителя и отбирав,; одуеио!! мой ш, - ее!47 возбудителя.
Для определения этой мощности пред вим цепь сетки усилительной лампы в + последовательного соединения диода, экзиз лентиого промежутку сетка — катод, ц исток Рис. 11.15 ника постоянного напряжения Е„(рнс.!1,!5) а возбуди~ель в виде генератора гармони.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
