Основы теплопередачи Михеев М.А, Михеева И.М. (1013622), страница 21
Текст из файла (страница 21)
— Лж 160 0 599 г( 0,02 Рис. 3-41. Зависимость Пример 3-10. Определить средний коэффнци- теплоотдачи в пучках от ент теплоотдачи для восьмнрядного коридорного угла атаки. пучка, состоящего иэ труб диаметром г(= 40 мм; хз/г(= 1,8 и х Ы = 2,3. Средняя температура воздуха Гж = 300'С, средняя скорость в узком сечении ы = 1О м/с и угол атаки ф = 60". Значения физических свойств воздуха при Гж = 300'С: Л,к —— 0,046 Вт/(м 'С) и тж — 48,33 10 а ма/с; яч( 10 О 04 Ееаж = — = ' = 8,29 1Оз; йее'еэ = 353.
тж 48,33 1О Подставляя эти значения в выражение (3-53а), получаем: Хпаж — — О,!94йеаж — — 0,194 353 = 68,5, откуда среднее значение коэффициента теплоотдачи для труб третьего и всех последующих рядов: — Лж 68 5'0 046 и = Хнаж ж = ' ' — — 79 Вт/(мз 'С]. 0,04 Средний коэффициент теплоотдачи пучка при угле атаки Ч' = 90' — (06+0 9+ 6) а 0 988а' — 74 Втдмэ '"С). автч —— 8 Теперь следует внести поправку на угол атаки, При Ч' =- 60' е, = 0,94, следовательно, а„„„= 0,94 74,0 = 69,5 Вт/(ма 'С). ГЛАВА ЧЕТВЕРТАЯ ТЕПЛООЕМЕН ПРИ КИПЕНИИ И КОНДЕНСАЦИИ 4-4. ТЕППООБМЕН ПРИ КИПЕНИИ 1.
Общие представления о процессе кипения. Кипением называют процесс образования пара внутри объема жидкости. Условия протекания этого процесса своеобразны и сложны. Для возникновения кипения всегда необходим некоторый перегрев жидкости, т. е. превышение температуры жидкости т относительно температуры насыщения Г, при заданном давлении р. Этот перегрев, как показывают опыты, зависит от физических свойств жидкости, ее чистоты, давления, а также свойств граничных твердых поверхностей. Чем чище жидкость, тем более высоким оказывается начальный перегрев, необходимый для возникновения кипения.
Известны опыты, в которых тщательно очищенные жидкости, лишенные растворенных газов, удавалось перегревать без вскипания на десятки градусов при нормальном давлении. Однако в конце концов такая перегретая жидкость все же вскипает, причем кипение происходит крайне бурно, напоминая взрыв. Теплота перегрева жидкости расходуется на парообразование, жидкость быстро охлаждается до температуры насыщения.
Высокий начальный перегрев, необходимый для вскипания чистой жидкости, объясняется затрудненностью самопроизвольного образования внутри жидкости начальных маленьких пузырьков пара (зародышей) из-за значительной энергии взаимного притяжения молекул в жидкости. Иначе обстоит дело, когда жидкость содержит растворенный газ (например, воздух), а также мельчайшие взвешенные частицы. При ее нагревании процесс кипения начинается почти сразу после достижения жидкостью температуры насыщения. При этом кипение носит спокойный характер. В данном случае образу1ощиеся при нагревании газовые пузырьки, а также находящиеся в жидкости твердые частицы, служат готовыми начальными зародышами паровой фазы.
Начальный перегрев снижается и в том случае, когда стенки сосуда, в котором происходит нагревание жидкости, имеют адсорбированный на поверхности газ, микрошероховатость, а также различные неоднородности и включения, понижающие молекулярное сцепление жидкости с поверхностью. При подводе теплоты через 11О В 7 2 Я 4 б б 7смб Расстонние от нпбераноети ногреба Я=об", (4-1) где Я вЂ” тепловой поток, Вт; с — теплота фазового перехода жидкости, Дж!кг; 6" — количество пара, образующегося в единицу времени в результате кипения жидкости и отводимого от ее свободной поверхности, кг!с.
Тепловой поток Я при увеличении температурного напора Л( растет не беспредельно. При некотором значении Лг он достигает максимального значения, а при дальнейшем повышении Л( начинает уменьшаться. До момента достижения максимального теплового потока режим кипения называют пузырьковым. Максимальную тепловую нагрузку при пузырьковом кипении называют первой кригпиыввкой плотностью теплового погпока и обозначают вгр, !!! такую поверхность образование пузырьков наблюдается в отдельных точках поверхности, так называемых центрах парообразования. Таким образом, процесс кипения в этом случае начинается в слоях жидкости, контактирующих с поверхностью и имеющих одинаковую с ней температуру. Для практики этот вид кипения представляет наибольший интерес.
Рассмотрим его основные характеристики. По мере увеличения температуры поверхности нагрева 1, и соответственно температурного напора Л! = с, — 1, число действующих центров парообразования растет, процесс кипения становится все более интенсивным. Паровые пузырьки периодически !вв отрываются от поверхности и, всплывая к свободной поверхности, продолжают расти в объ- !во еме. Последнее объясняется тем, что температура в объеме кипящей жидкости, как показывают ~ тве опытные данные, не равна температуре насыщения, а несколько превышает се. Например, !ве Вобсртапнь для воды при атмосферном Влба боби давлении перегрев в объеме составляет 0,2 — 0,4'С (рис. 4-1).
!ВВ На рис. 4-2, а схематически показана картина пузырькового режима кипения жидкости. При повышении температурного на- Ркс. 4-!. РаспРеделекке темпеРатУР в объеме кипящей жидкости (!с= пора Л! значительно возрастает !09 ! с! р ! гоь па в = поток теплоты, который отво- = 22 500 Втlмг). дится от поверхности нагрева к кипящей жидкости. Вся эта теплота в конечном счете расходуется на образование пара. Поэтому уравнение теплового баланса при кипении имеет вид: Для воды при атмосферном давлении первая критическая плотность теплового потока составляет о„р, ж 1,2 10» Вт/м»1 соответствующее критическое значение температурного напора ог'„р, —— = 25 —;35'С.
(Эти величины относятся к условиям кипения воды при свободном движении в большом объеме. Для других условий и других жидкостей величины будут иными). При ббльших значениях с»1 наступает второй, переходный режим кипения (рис. 4-2, б). Он характеризуется тем, что как и на самой поверхности нагрева, так и вблизи нее пузырьки непрерывно сливаются между собой, образуются большие паровые полости. Из-за этого доступ жидкости к самой поверхности постепенно все более затрудняется.
В отдельных местах поверхности возникают «сухие» пятна; их число и размеры непрерывно растут по мере увеличения температуры поверхности. Такие участки как бы выключаются из теплообмена, так как отвод теплоты непосредственно к пару происходит существенно менее интенсивно. Это и определяет резкое снижение теплового потока и коэффициента теплоотдачи в области переходного режима кипения. Наконец, при некотором температурном напоре вся поверхность нагрева обволакивается сплошной пленкой пара, оттесняющей жидкость от поверхности. Так наступает третий, пленочный режим кипения (рис.
4-2, в). Перенос теплоты в режиме пленочного кипения от поверхности нагрева к жидкости осуществляется путем конвективного теплообмена и излучения через паровую пленку. По мере увеличения температурного напора все большая часть теплоты передается за счет излучения. Интенсивность теплообмена в режиме пленочного кипения достаточно низкая. Паровая пленка испытывает пульсации; пар, периодически накапливающийся в ней, отрывается в виде больших пузырей. В момент наступления пленочного кипения тепловая нагрузка, отводимая от поверхности, и соответственно количество образующегося пара имеют минимальные значения.
Минимальное значение тепловой нагрузки при пленочном кипении называется второй критической плотностью теплового потока д„р». При атмосферном давлении для воды, кипящей на технических металлических поверхностях, момент начала пленочного кипения характеризуется температурным напором Л( = = 1,— 1, ж 150 С, т. е. температура поверхности 1, составляет примерно 250'С. Таким образом, при кипении жидкости на поверхности нагрева в зависимости от температурного напора Л1 = 1,— 1, могут наблюдаться три'различных режима кипения. Общая картина изменения плотности теплового потока д, отводимого к кипящей жидкости, при увеличении температурного напора с»1 показана в логарифмических координатах на рис.
4-3. Этот график относится к процессу кипения воды при атмосферном давлении. Такой же характер зависимость о от Л1 имеет и для других жидкостей, кипящих в условиях свободного движения в большом объеме на металлических поверхностях нагрева: трубах, плитах и т. д. 112 Ф 6 а! Рис. 4-2. Процесс кипения жидкости, 2 10а В ф Ф ~а02 ьь ех ее ть ест е ье УФ Рис. 4-3. Зависимость плотности теплового потока е от температурного напора И при кипении воды. г) д! 02 а Рис. 4-4. Характер движения пароводяной смеси в трубах.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
