ztm5 (Р.М. Игнатищев, П.Н. Громыко, С.Н. Хатетовский - Курс теоретической механики - статика, кинематика, динамика)
Описание файла
Документ из архива "Р.М. Игнатищев, П.Н. Громыко, С.Н. Хатетовский - Курс теоретической механики - статика, кинематика, динамика", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "теоретическая механика" из 3 семестр, которые можно найти в файловом архиве НИУ «МЭИ» . Не смотря на прямую связь этого архива с НИУ «МЭИ» , его также можно найти и в других разделах. .
Онлайн просмотр документа "ztm5"
Текст из документа "ztm5"
Кривизна и радиус кривизны – арифметические величины.
Круг кривизны при точке траектории – это соприкасающийся с траекторией в её точке круг, радиус которого равен радиусу кривизны этой траектории в точке , а центр расположен на исходящей из точки главной нормали.
Центр кривизны траектории в точке - это центр круга кривизны при точке траектории.
Эволюта траектории - это геометрическое место центров кривизны траектории.
Замечание: у траектории, являющейся прямой линией, эволюта отсутствует (расположена в бесконечности от неё); если траекторией является окружность, то эволюта вырождается в точку (совпадающую с центром этой окружности).
Из дифференциальной геометрии известна так называемая
ф
17.21
ормула Френе - .Выразим ускорение точки через рассмотренные понятия.-
Преобразовываем , учитывая формулу Френе:
Подставив полученное выражение в предыдущее, получаем
ф ормулы для определения ускорения точки при естественном способе задания её движения: , где
Положения касательной и нормальной составляющих ускорения
- касательнаяи
17.22
- нормальнаясоставляющие ускорения;
Рисунок 17.9
- касательное и - нормальное ускорения (в отличие от предыдущих терминов слово «составляющая» опущено).Замечание: бинормальная составляющая ускорения всегда равна нулю.
97
Принято различать:
если , т.е. - движение равномерное;
(при - ускоренное; при - замедленное);
если - движение равнопеременное
(при - равноускоренное; при - равнозамедленное).
ПРИМЕР 17.1.- Определение скорости и ускорения по известным и
Дано. Движение точки вдоль траектории задано уравнением . Значения радиусов кривизны определяются уравнением , где - в см, - в секундах. Заданный момент времени
Определить модули скорости и ускорения движущейся точки в заданный момент времени .
Решение.- В соответствии с 17.16 проекция скорости точки на подвижную касательную (как функция времени): ;
Координата (вдоль траектории) перемещающейся точки в момент времени : см.
Радиус кривизны траектории в той её точке, в которой в момент времени расположена движущаяся точка: см.
Для определения нормального ускорения используем результат 22: . В момент времени см/с2.
Используя результат 17.22 определяем и касательное ускорение:
Модуль полного ускорения в момент времени :
Замечание: при нижний индекс не поставлен потому, что касательное ускорение в рассматриваемом примере оказалось постоянной величиной; с целью
сокращения записей часто индекс не пишут и при .
98
П
К условию примера 2
РИМЕР 17.2.- Определение ускорения точки и закона её движения вдоль траекторииД ано. Из точки по окружности радиуса м начинает двигаться точка . Проекция её ускорения на подвижную касательную изменяется по закону , где - в секундах, - в м/с2. Через некоторый промежуток времени движущаяся точка оказалась расположенной в точке траектории с координатой м.
О
Рисунок 17.10
пределить закон движения точки вдоль траектории, т.е. , а такжепромежуток времени и соответствующие ему скорость, нормальное, касательное и полное ускорения движущейся точки.
Решение.- В соответствии с 17.22,
находим из начальных условий (при ):
Таким образом, зависимость скорости от времени принимает вид: .
Принимаем, что при . Тогда: и уравнение движения точки вдоль траектории принимает вид: .
Учитывая, что при м, получаем:
Тогда:
99
Рекомендация:
ф ормулы, связывающие между собою скорости, ускорения, расстояния и моменты времени, зависят от конкретных исходных данных и могут быть различными; поэтому не следует загружать память частными математическими выражениями типа
(для рассмотренного примера они оказались непригодными);
ц
17.23
елесообразно в памяти хранить лишь зависимости и в совершенстве владеть методом интегрирования, а внутри его - процедурой определения постоянных и т.д.Сделанный акцент на целесообразность свободного владения изложенным методом обусловлен не только задачами на кинематику точки при естественном способе задания движения; этот метод применяется в других разделах кинематики, в динамике, других дисциплинах - в сопротивлении материалов, электротехнике и т.д.
17.4. Подходы к определению кинематических величин, уравнений и радиусов кривизны траекторий при координатном способе описания движения точки
Радиус-вектор движущейся точки представляем тремя составляющими:
Его проекции ( ) равны, соответственно, абсциссе , ординате и аппликате движущейся точки, т.е.
Исходя из понятий о скорости и ускорении точки и учитывая постоянство ортов , получаем:
Откуда видно:
100
п
17.24
ри координатном способе задания движения точки проекции её скорости и ускорения определяются по формулам:ПРИМЕР 17.3.- Определение скорости и ускорения точки при координатном способе задания движения
Дано. Движение точки задано уравнениями , ( и в см, - в секундах).
Определить модули скорости и ускорения движущейся точки в заданный момент времени .
Решение.-
В момент времени : см/с; направляющие косинусы - ;
Аналогично для ускорения:
Уравнения движения точки - - по существу своему являются уравнениями траектории, но, говорят, в параметрической форме (через параметр ). Для получения уравнения траектории в координатной форме необходимо решить систему уравнений движения, исключив из них время , что рассмотрим на двух примерах.
ПРИМЕР 17.4.- Траектория точки. Полупрямая
Дано. Движение точки задано уравнениями , ( и в см, - в секундах).
Определить уравнение траектории точки в координатной форме
Рис10
101
Р
К примеру 17.4
ешение.- Т.к. , то точка расположена в плоскости . Из первого и второго уравнений: траектория точки расположена на прямой .Замечание:
С
17.25
ледует различать траекторию и линию, на которой она расположена.В
Рисунок 17.11
рассматриваемом примере траекторией является полупрямая, расположенная в первом квадранте (см. рис.17.11).ПРИМЕР 17.5.- Траектория точки.. Пространственная линия
Дано.- Движение точки задано уравнениями:
Определить уравнение линии, на которой расположена траектория точки.
Решение.- Из 1-го и 3-го уравнений:
Из 1-го и 2-го уравнений:
Итак, в рассматриваемом примере траектория точки расположена на пространственной линии, описываемой системой уравнений:
ПРИМЕР 17.6.- Переход от координатного к естественному способу задания движения точки
Дано.- Движение точки задано уравнениями:
Определить уравнение движения точки вдоль траектории, модули нормального и касательного ускорений.
102
Р
К примеру 17.6
ешение.- Возводя в квадраты и почленно складывая первые два уравнения, получаем:т.е. траектория точки расположена в плоскости на окружности радиуса 5м (см. рис.17.12).
П
Рисунок 17.12
роекция скорости на подвижную касательную - это, с одной стороны, производная от координаты вдоль траектории, т.е. ; с другой стороны - взятый со знаком (+) или (-) модуль скорости, т.е.За начало отсчёта для координаты принимаем точку окружности (в которой движущаяся точка находится в момент времени ). При таком условии .
За положительное направление отсчёта координаты вдоль траектории принимаем указанное на рис.17.12. Тогда:
ПРИМЕР 17.7.- Алгоритм определения радиусов кривизны траекторий при координатном способе задания движения точки
Дано. Движение точки задано уравнениями ( в метрах, - в секундах).
Определить радиус кривизны в той точке траектории, в которой в момент времени находится движущаяся точка.
Решение.- Проекции скорости и ускорения точки как функции времени:
Проекции скорости и ускорения точки в момент времени :
(скорости в м/с; ускорения в м/с2).
103
Итак, для момента времени получаем:
17.5*. Рекомендуемый подход к определению скоростей и ускорений точки при обобщённо-координатном способе описания её движения
Определяющие положение точки в пространстве (и изменяющиеся, поэтому, во времени) 3 независимые переменные в общем случае обозначаем
а
-уравнения движения точки в обобщённых координатах.
Например, применительно к сферической системе (см. рис.3) можно обозначить: .
С целью определения скоростей и ускорений точки можно пойти по пути переведения описания её движения из обобщённых координат в декартовы.
Например, переход от описания движения точки в сферической системе координат к описанию движения этой же точки в декартовой системе осуществляется по формулам:
(вектор вначале разложен на и ; затем спроектирован на оси , а на ).
В общем случае получается:
б
( - первая, - вторая, - третья функции обобщённых координат).
Переход от (а) и (б) к проекциям скоростей ( ) и ускорений
104
( ) на оси декартовой системы координат осуществляется по правилам взятия производных от сложных функций. При этом, удобна следующая система обозначений:
«штрих» ( ) - символ частной производной (от соответствующих функций - );
нижний индекс («1 », «2 », «3 ») отображает переменную, по которой берётся частная производная (по ).