ztm16 (Р.М. Игнатищев, П.Н. Громыко, С.Н. Хатетовский - Курс теоретической механики - статика, кинематика, динамика), страница 2
Описание файла
Документ из архива "Р.М. Игнатищев, П.Н. Громыко, С.Н. Хатетовский - Курс теоретической механики - статика, кинематика, динамика", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "теоретическая механика" из 3 семестр, которые можно найти в файловом архиве НИУ «МЭИ» . Не смотря на прямую связь этого архива с НИУ «МЭИ» , его также можно найти и в других разделах. .
Онлайн просмотр документа "ztm16"
Текст 2 страницы из документа "ztm16"
Рисунок 30.4
30.11
Итак,
п
30.8
олная работа упругой силы (при переведении упругого элемента в недеформированное его состояние) определяется формулойНеполная работа упругой силы (допустимо сокращение: «работа упругой силы») – это работа, совершаемая упругим элементом при переходе из одного своего деформированного состояния в другое. Ясно, что:
р
30.9
абота упругой силы равна площади той части треугольной своей эпюры, которая расположена между координатами, отличающими одно деформированное состояние упругого элемента от другого.30.2.3. Работа гравитационной силы
Н
К выводу формулы для вычисления работы гравитационной силы
30.12
![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/250736-89032_html_49df9e6e695e7395.gif)
![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/thumbs/250736-89032_html_8a8fd550ce5dc6fa.png)
![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/thumbs/250736-89032_html_c45b40c085b7426.png)
![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/thumbs/250736-89032_html_400fabaa2141c2b8.png)
![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/thumbs/250736-89032_html_823aaabc2faf929d.png)
![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/thumbs/250736-89032_html_8a505276d3429d60.png)
![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/thumbs/250736-89032_html_8a8fd550ce5dc6fa.png)
![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/thumbs/250736-89032_html_a50537664b1e2c64.png)
![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/thumbs/250736-89032_html_8a505276d3429d60.png)
П
30.13
олная работа гравитационной силы (![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/thumbs/250736-89032_html_259351d39624fc1e.png)
![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/thumbs/250736-89032_html_a50537664b1e2c64.png)
Рисунок 30.5
271
вычисления:
Итак,
п олная работа гравитационной силы (совершаемая ею при перемещении притягиваемой массы из бесконечности в положение, определяемое расстоянием
от притягивающего центра) определяется формулой
.
Самостоятельно получите результат:
р абота гравитационной силы, затрачиваемая на перемещение притягиваемой массы из положения
в
определяется формулой
30.3. Формулы для вычислений суммарных мощностей сил, действующих на твёрдые тела
30.3.1. Случай поступательного движения
Мощности, развиваемые отдельными силами:
Т.к. тело движется поступательно, то
Поэтому суммарная мощность:
с
15
уммарная мощность сил, приложенных к поступательно движущемуся телу, определяется как мощность отдельной силы, равной главному вектору действующих на это тело сил и точка приложения которой перемещается со скоростью тела.8.3.2. Случай сферического движения
с уммарная мощность сил, приложенных к сферически движущемуся телу, определяется как мощность отдельной, приложенной к этому телу, пары сил, момент которой равен главному моменту действующих на тело внешних сил.
272
30.3.3. Случай вращательного движения
Вращательное движение – частный случай сферического.
Пусть осью вращения является . Тогда
с
30.13
уммарная мощность сил, приложенных к вращательно движущемуся телу, определяется как произведение главного момента внешних сил относительно оси вращения на проекцию угловой скорости на ту же ось.При решении конкретных задач часто приходится иметь дело с постоянными моментами сил и, при этом, определять их работу на конечных перемещениях. Применительно к такому случаю имеем:
(после интегрирования) , т.е.:
с
30.14
уммарная работа сил на конечном повороте тела определяется как произведение главного момента внешних сил относительно оси вращения на произошедшее приращение угловой координаты.30.3.4. Случай плоского движения
30.16
Итак:
с уммарная мощность, развиваемая силами, приложенными к плоско движущемуся телу, определяется суммой двух мощностей:
п
30.15
ервая (![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/thumbs/250736-89032_html_2e9880411c5e8071.png)
вторая составляющая ( ) вычисляется по формуле враща-тельного движения (во вращательном движении тела относительно центромассовой системы отсчёта).
30.4. О независимости работ и мощностей внутренних сил от выбора систем отсчёта
Внутренние силы встречаются лишь двойками (попарно) и являются противоположными. Одна из таких двоек внутренних сил изображена на рис.30.6,
273
г де
и
- пара взаимодействующих частиц любой,
О независимости работ и мощностей внутренних сил от выбора систем отсчёта
принятой к рассмотрению, механической системы;![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/thumbs/250736-89032_html_98dffad9ee78f504.png)
![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/thumbs/250736-89032_html_e081079ac7c9d568.png)
![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/thumbs/250736-89032_html_7de58358fb81d11f.png)
![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/thumbs/250736-89032_html_400fabaa2141c2b8.png)
![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/thumbs/250736-89032_html_7de58358fb81d11f.png)
![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/thumbs/250736-89032_html_e081079ac7c9d568.png)
![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/thumbs/250736-89032_html_59e24eb6d85bd03d.png)
![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/thumbs/250736-89032_html_68bf65e4b8b57018.png)
![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/thumbs/250736-89032_html_22a81ff2366a72a0.png)
![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/thumbs/250736-89032_html_271cbf5b7c1af8ce.png)
![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/thumbs/250736-89032_html_22a81ff2366a72a0.png)
И
Рисунок 30.6
меем ввиду, что в соответствии с законом о равенстве действия и противодействияСуммарная элементарная работа рассматриваемой двойки внутренних сил:
18
. То же выражение будет получено и при любой другой системе отсчёта (как угодно перемещающейся относительно ).
Очевиден аналогичный результат и для суммарной мощности рассматриваемой спарки внутренних сил. Итак:
У
19
твёрдого тела суммарные работы и мощности внутренних сил равны нулям. 1 . В механических системах, состоящих из перемещающихся друг относительно друга тел, суммарные работы и мощности внутренних сил не равны нулям, но они не зависят от выбора систем отсчёта;
30.17
20
2. В рамках рассмотрения одной и той же механической системы при вычислении работ и мощностей одних внутренних сил можно брать различные системы отсчёта;3. С целью упрощения вычислений суммарной работы двойки противоположных сил удобно брать систему отсчёта, в которой точка приложения одной из её составляющих оказывалась бы неподвижной.
Практически нет ни одной машины, в которой бы отсутствовали подвижные соединения (зубчатые, вращательные, поступательные пары; подшипники качения, скольжения; и т.д.). В них всегда присутствуют силы трения.
274
При вычислении работ и мощностей, идущих на преодоление сил трения в подвижных соединениях, удобно одно из сопряжённых тел принимать за неподвижное. Тогда эти величины будут определяться лишь через относительные скорости (для мощностей) и относительные перемещения (для работ).
В
а
о многих механических системах содержатся упругие элементы (цилиндрические пружины, пластинчатообразные рессоры и т.п.). Каким бы не было абсолютное движение этих элементов, вычислять мощности и работы внутренних их сил также можно по относительным скоростям и перемещениям.30.5. Понятие о кинетической энергии. Формулы для её вычисления в случаях поступательно и вращательно движущихся тел
Пусть произвольная механическая система состоит из частиц;
- масса,
- скорость
-той из них. Тогда:
в
30.18
еличину![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/thumbs/250736-89032_html_5a82daa040163f1c.png)
![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/thumbs/250736-89032_html_d9c42b67e8f33b13.png)
кинетической энергией рассматриваемой механической системы.
По причине одинаковости скоростей всех точек
к
30.19
инетическая энергия поступательно движущегося тела определяется формулой - его масса, а
- модуль скорости.
Для вращательно движущегося тела:
30.21
, т.е. к инетическая энергия пврщательно движущегося тела определяется формулой
30.20
, где - момент инерции тела относительно оси вращения и
- его угловая скорость.
275
30.6*. Формула для вычисления кинетической энергии сферически движущегося тела
Пусть - центр сферического движения, а
- связанная с телом система координат; причём, её оси являются главными осями инерции тела.
В общей формуле -
выразим через угловую скорость и геометрические характеристики тела:
Т.к. , то по способу перестановки индексов имеем:
Но , т.е. вектор
скалярно перемножается сам на себя. Учитываем, что скалярные произведения ортогональных векторов равны нулю и получаем:
При возведениях в квадраты средние члены будут содержать попарные произведения различных координат. При подстановке в формулу (а) они дадут центробежные моменты инерции. Принятые оси главные и, поэтому, все центробежные моменты инерции тела равны нулям. Таким образом, от следует сохранить лишь сумму квадратов:
б
После подстановки в формулу (а) выражения (б), получаем:
Выражения в круглых скобках приводят к появлению осевых моментов инерции - . Таким образом и получается
ф ормула для вычисления кинетической энергии сферически движущегося тела:
30.7*. Формулы для вычисления кинетической энергии свободно и плоско движущихся тел
Пользуясь законом сложения скорость -той частицы представляем суммой двух составляющих –
276
а
![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/250736-89032_html_797089a47532d40d.gif)
- скорость центромассовой системы отсчёта (относительно инерциальной);
- скорость
-той частицы относительно центромассовой системы.
б
![](/z.php?f=/uploads/unziped/real/280403/doc/250736/250736-89032_html_797089a47532d40d.gif)
Из предыдущих двух подразделов видно, что первые две составляющие ( ) выражения (б) при подстановке
в общую формулу для вычисления кинетической энергии дадут поступательную и сферическую составляющие полной кинетической энергии -
- масса тела;
- моменты инерции тела относительно его главных центральных осей инерции;
- проекции угловой скорости тела в сферическом его движении относительно центромассовой системы отсчёта.
Выясним, что даст третья составляющая выражения (б) при подстановке в общую формулу для вычисления кинетической энергии.-
на основании понятия центра масс =
к
30.22
инетическую энергию свободно движущегося тела можно вычислять как сумму двух слагаемых – кинетической энергии поступательного движения (вычисляемую как для материальной точки, движущейся со скоростью центра масс тела и обладающей его массой) и кинетической энергии тела в его сферическом движении относительно центромассовой системы отсчёта: